Реферат лекции 44 (1129417)

Просмтор этого файла доступен только зарегистрированным пользователям. Но у нас супер быстрая регистрация: достаточно только электронной почты!

Текст из файла

КВАНТОВАЯ ТЕОРИЯВторой поток. Осень 2014Реферат лекции 441. Тормозное излучение II••Свободный электрон не может ни испустить, ни поглотить фотонФункция f ( x = const, y ) должна убывать с ростом y .Приближенный расчет спектрального сечения тормозного излучения может бытьвыполнен в борновском приближении по потенциалупорядке теории возмущений по операторуVˆ1 .Û(см. L39, п. 3) и в первомСоставной матричный элемент,Vkj+U jnU kiVin+( 2),+∑Vkn = ∑i En − Eij En − E jзависит от величины переданного импульса:eu eiq2Vkn( ) ≈ −A(q ) ,⋅mc =ω3 2гдеu = 2π=c 2 L3 , q = p 2 − p1 , A ( q ) = exp ( iqr= −1 )U ( r ) dr .∫Конечныесостояния электрона и фотона связаны лишь законом сохранения энергии, поэтомуρ ( Ek ) = ρel ( En −=ω )ρ ph (=ω ) d (=ω ) .Подстановка2Vkn( )иρ ( Ek )в золотое правило Ферми (см.

L37, п. 1) дает длядифференциального сечения21e 2 p22⋅d Ωel d Ω ph d ω .dσ =eqAq()()i16π4 =5c 3 p1ω i =1,2∑Для кулоновского потенциалаU (r ) = −Ze 2 r −1все интегрирования по угламэлементарны.Спектральное сечение тормозного излучения вборновском приближении:⎡16 1 ⎛ 1 + 1 − x ⎞ ⎤ d ωd σω = α 3a02 ⎢ Z 2 ln ⎜⎟⎥y ⎝ 1 − 1 − x ⎠ ⎥⎦ ω⎢⎣ 3(η ≡ x )••Границы применимости приближенияВид зависимости f ( x, y ) при использовании точных кулоновских функцийЭффективное излучение в классической теории тормозного излучения:∞∫κ с = ΔE ( ρ ) 2πρd ρ , где ρ- прицельный параметр,ΔE- излученная энергия.

Из0соображений размерности и дипольного характера излученияЛЛII, §70, задача 3).κс = # e 4 v mc3(см.1Реферат лекции 44Эффективное излучение в квантовой теории тормозного излучения:Ω∫κ q = =ω d σω , где верхний предел частоты Ω = En = .Из выражения дляd σω0κ q = # e6 mc3= .••Отношениеκ q κ c ~ va v .Оценка скорости излучения фотонов оптического диапазона электроннымпучком пушки ELG-2A (см.

задачу 3.1.6), рассеиваемом одним протономПочему так мало? Спонтанное излучение при переходах в дискретном спектрекак тормозное излучение – дерзкая оценка2. Излучение атома в резонатореМодель Джейнса – Каммингса описывает двухуровневый атом, взаимодействующий содной модой квантованного поля в резонаторе. В приближении вращающегося поля(см. L38, п. 2) гамильтониан=ωΩHˆ JC = 0 σˆ z + =ωaˆ + aˆ + i= ( σˆ + aˆ − aˆσˆ − ) ,22гдеσˆ iˆ±- матрицы Паули ( σ= ( σˆ x ± iσˆ y ) 2 ) (см. L5, п. 2, EX2).КонстантавзаимодействияΩ = 2ζ2πωd=Vесть вакуумная частота Раби ( V – объем резонатора, d – модуль матричногоэлемента дипольного момента, а ζ – константа порядка единицы, зависящая отформы резонатора и положения в нем атома). Вероятность возбужденного состоянияатома при изначально вакуумном состоянии поля испытывает осцилляции Раби, врезонансном ( ω0 = ω ) случае w+ t = 1 + cos Ωt 2 (общий случай см. L26, п.

4).() ()•Оценка Ω для молекулы аммиака в резонаторе мазера и ее сравнение соскоростью спонтанного излучения Γ s в пустом пространстве (см. L43, п. 1)•Модель Джейнса – Каммингса применима, если можно пренебречь затуханиемполя, Ω κ ≡ ω 2Q ( Q - добротность резонатора)•В резонаторах «старых мазеров» Ω κ : как описать излучение атома в этомслучае?Уравнение для матрицы плотности с учетом затухания•Термины1. Эффективное излучение2.

Модель Джейнса – Каммингса3. Вакуумная частота Раби■2.

Характеристики

Тип файла PDF

PDF-формат наиболее широко используется для просмотра любого типа файлов на любом устройстве. В него можно сохранить документ, таблицы, презентацию, текст, чертежи, вычисления, графики и всё остальное, что можно показать на экране любого устройства. Именно его лучше всего использовать для печати.

Например, если Вам нужно распечатать чертёж из автокада, Вы сохраните чертёж на флешку, но будет ли автокад в пункте печати? А если будет, то нужная версия с нужными библиотеками? Именно для этого и нужен формат PDF - в нём точно будет показано верно вне зависимости от того, в какой программе создали PDF-файл и есть ли нужная программа для его просмотра.

Список файлов лекций