Реферат лекции 42 (1129415)

Просмтор этого файла доступен только зарегистрированным пользователям. Но у нас супер быстрая регистрация: достаточно только электронной почты!

Текст из файла

КВАНТОВАЯ ТЕОРИЯВторой поток. Осень 2014Реферат лекции 421. Метод парциальных волн IIIА. Высшие парциальные волны. Для использования метода в области ka 1 важнаоценка числа l+ парциальных волн, дающих заметный вклад в сечение. Для оценкифаз рассеяния волн сгдеr0 l kl 1 можно использовать метод ВКБ:mU (r0 ) r0,δl −k= 2(δl)- точка поворота. Для потенциала сферической ямы (см. L41, п. 1, EX1)отличны от нуля только фазы волн спредставить какδl U 0l 2 E .r0 ≤ a , откуда l+ ka .Оценку (δl) можноСуммирование парциальных сечений даетσπ 2 U0,Ba2Eчто совпадает с результатом борновского приближения (см. L40, п.

1).B. Резонансное рассеяние на квазистационарных состояниях.EX1. Рассеяние(здесьs -волны на потенциале сферической оболочки U (r ) = qδ (r − a )δ ( x ) – дельта-функция Дирака).даетS0 = e−2izгдеСшивка решений приQ sin z + z exp (iz )Q sin z + z exp (−iz )r=a(ср. L10, п. 2),z = ka , Q = 2mqa = 2 .2S 0 − 1 от величины z π для задачи рассеяния в модели сферическойоболочки со значениями параметра Q = 3, 10 и 30 .ЗависимостьПики в зависимости парциального сечения отлежащих вблизи вещественной оси:S0 e 2iΔkсвязаны с наличием уS0полюсов,k − q − iκk − q + iκОни описывают квазистационарные состояния (см. L08, п. 1, EX2).• Определение положений полюсов в задаче и интерпретация их вещественныхи мнимых частей1Реферат лекции 422. Квантование электромагнитного поля•Основные приближения классической теории излучения: c излучениезаряженных частиц с заданными законами движения и d учет силырадиационного трения• Трудности полуклассической теории излученияЭнергия свободного электромагнитного поля, содержащегося в кубе периодичности(см.

L11, п. 2B), может быть представлена как сумма энергий мод поля. Энергия модыполя выбором переменных сводится к функции Гамильтона гармоническогоосциллятора (см. L5, п. 4). Гамильтониан свободного электромагнитного поля естьсумма гамильтонианов мод:⎛1⎞Hˆ F = ∑ =ωλ ⎜⎜aˆλ+ aˆλ + ⎟⎟⎟ .⎜⎝2⎠λМоды векторного потенциала2π=c 2Aλ (r ) =ei exp ik λr .ωλ L3Оператор вектор-потенциала квантованного электромагнитного поляˆ=A∑ ⎡⎣⎢ aˆλ (t ) Aλ (r ) + aˆλ+ (t ) Aλ (r )⎤⎦⎥ .λВ соответствии с постулатом 4C (см. L6, п. 2) гамильтониан одноэлектронной системы(атома), взаимодействующей с квантованным электромагнитным полем, естьHˆ = Hˆ S + Vˆ1 + Vˆ2 + Hˆ F ,гдеHˆ S = pˆ 2 2m + eϕ (r )- гамильтониан атома,операторы взаимодействия,•Hˆ Fˆ 2 2mc 2ˆ ˆ mc и Vˆ2 = eAVˆ1 = epA-- гамильтониан поля.ˆ , Vˆ и Vˆ для атомнойОценки порядков величин матричных элементов HS12системы в поле монохроматической электромагнитной волныЗависящие от времени (почему?) операторы Vˆ1 и Vˆ2 могут рассматриваться какнестационарные возмущения, вызывающие переходы в системе «атом + поле» (см.L35, п.

2).Термины1.2.3.4.5.Квазистационарные состояния в теории рассеянияРезонансное рассеяние на квазистационарных состоянияхПотенциальное рассеяние как альтернатива резонансномуМода электромагнитного поляФотон■2.

Характеристики

Тип файла PDF

PDF-формат наиболее широко используется для просмотра любого типа файлов на любом устройстве. В него можно сохранить документ, таблицы, презентацию, текст, чертежи, вычисления, графики и всё остальное, что можно показать на экране любого устройства. Именно его лучше всего использовать для печати.

Например, если Вам нужно распечатать чертёж из автокада, Вы сохраните чертёж на флешку, но будет ли автокад в пункте печати? А если будет, то нужная версия с нужными библиотеками? Именно для этого и нужен формат PDF - в нём точно будет показано верно вне зависимости от того, в какой программе создали PDF-файл и есть ли нужная программа для его просмотра.

Список файлов лекций