Реферат лекции 39 (1129412)

Просмтор этого файла доступен только зарегистрированным пользователям. Но у нас супер быстрая регистрация: достаточно только электронной почты!

Текст из файла

КВАНТОВАЯ ТЕОРИЯВторой поток. Осень 2014Реферат лекции 391. Переходы в гармоническом осцилляторе IIРазложение когерентного состояния по базису стационарных состояний:⎛ α2⎞⎟αn⎜⎜⎟n .+ iφ⎟ ∑α = exp ⎜−⎟⎟ n=0 n!⎜⎝ 2⎠•Основное состояниеn=0является также когерентнымα=0Гармонический осциллятор в однородном поле, произвольно зависящем от времени,описывается гамильтонианомf (t ) +Hˆ = aˆ + aˆ −(aˆ + aˆ )2Решение уравнения Гейзенберга (см.

L7, п. 2) для оператора уничтожения естьaˆ (t ) = ⎡⎣ aˆ0 + δ (t )⎤⎦ e−it ,гдеt1δ (t ) = ieit ′ f (t ′) dt ′ .∫2 0 Гармонический осциллятор, находившийся в когерентном состоянии, подвоздействием зависящего от времени однородного поля переходит в (иное, вобщем случае) когерентное состояние.•Случай точного резонансаα ( 0) = 0•f (t ) = cos tдаетδ (t ) i (Ωt 2) , что приведет к квадратичному по времени росту энергииВероятностиwn (t ) при этом сначала растут, а затем убывают, стремясь кнулю2. Постановка задачи рассеяния•Роль теории рассеяния в становлении квантовой теории: опыты Резерфорда имодель атома водорода по Бору; статистическая интерпретация волновойфункцииЗадача рассеяния в центральном поле описывается решениями стационарногоуравнения Шредингера⎡ pˆ 2⎤⎢+ U (r )⎥ ψ (r ) = Eψ (r ) ,⎢ 2m⎥⎣⎦имеющими асимптотический видeikrψ (r ) e + f (θ )rikzгдеk = 2mE =- волновое число,f (θ ),- амплитуда рассеяния (ср.

L12, п. 3).1Реферат лекции 39Дифференциальное сечение рассеяния:d σ = f (θ ) d Ω .2Интерференция падающей волны с волной, рассеянной на нулевой угол, влечетвыбывание частиц из падающей волны, что обеспечивает сохранение вероятности.Это приводит к оптической теореме – равенствуIm f (0) =kσ,4π2гдеσ = ∫ f (θ ) d Ω- полное сечение рассеяния.3. Рассеяние в борновском приближении: нестационарный подходРассматривая рассеяние как переходы между вырожденными состояниями поддействием постоянного возмущения U (r ) , по золотому правилу Ферми (см.

L36, п.2B) для скорости переходов в элемент телесного угла имеем2π2dW =Vnk ρ( E ) d Ω ,= = ρ 4π . Используя ВФ частицы в кубе периодичности (ср. L37, п. 2) игде ρнайденную для них плотность состояний, получаем⎛ m ⎞⎟2d σ = ⎜⎜AqdΩ ,()⎟2⎜⎝ 2π= ⎠⎟2гдеA(q) = ∫ e−iqrU (r ) dr, q = k 2 − k1 , q = 2k sin•••θ.2Дифференциальное сечение в борновском приближении не зависит от знакапотенциалаКак определить знак амплитуды рассеяния?Каковы условия применимости приближения?Термины1.2.3.4.5.Амплитуда рассеянияДифференциальное (= эффективное) сечение рассеянияПолное сечение рассеянияОптическая теоремаБорновское приближение■2.

Характеристики

Тип файла PDF

PDF-формат наиболее широко используется для просмотра любого типа файлов на любом устройстве. В него можно сохранить документ, таблицы, презентацию, текст, чертежи, вычисления, графики и всё остальное, что можно показать на экране любого устройства. Именно его лучше всего использовать для печати.

Например, если Вам нужно распечатать чертёж из автокада, Вы сохраните чертёж на флешку, но будет ли автокад в пункте печати? А если будет, то нужная версия с нужными библиотеками? Именно для этого и нужен формат PDF - в нём точно будет показано верно вне зависимости от того, в какой программе создали PDF-файл и есть ли нужная программа для его просмотра.

Список файлов лекций