Реферат лекции 37 (1129410)

Просмтор этого файла доступен только зарегистрированным пользователям. Но у нас супер быстрая регистрация: достаточно только электронной почты!

Текст из файла

КВАНТОВАЯ ТЕОРИЯВторой поток. Осень 2014Реферат лекции 371. Суммарная вероятность перехода при гармоническом возмущении IIЗолотое правило Ферми: суммарная скорость переходов во все состояния постоянна,2π2WΣ =Vkn ρ ( Ek ) .=•Правила отбора (см. L23, п. 3) и плотность состояний в (FGR)С Время ЗенонаФормула (FGR) применима приτZ =•(FGR)t ≥ τ Z , где время Зенона(Γ2= 2π Vkn V 2 nnΣ)−1=ρ ( Ek ) .Время Зенона как продолжительность квантового скачка L.S.

Schulman, “Observational line broadening and the duration of a quantum jump.” J. Phys. A:Math. Gen., vol.30, no. 9, pp.L293-L299 (1997)D Время ГейзенбергаФормула (FGR) применима при•НеравенствоτZ τHt ≤ τ H , где время Гейзенберга τ H = 2π=ρ ( Ek ) .как одно из условий применимости (FGR)E Усовершенствование теории: экспоненциальный распадan = 1 ее текущим значением an (t ) , из(FGR) получаем экспоненциальный закон распада, w = exp (−W t ) (ср. L08, п.

1).(См. L36, пп. 1,2). Заменяя в (W) амплитудуnПолагаяan (t ) = exp (−γt ) , γ = WΣ 2 , вместо (Σ) получаемWΣ = ∑kПриΣΩ nk ⎡1 − 2e −γt cos Δ k t + e −2 γt ⎤⎢⎥4 ⎣Δ 2k + γ 2⎦2(Σ’)γt 1 вероятности перехода имеют лоренцеву зависимость от расстройки.F КвазиконтинуумПри переходах в плотный дискретный спектр возможен режим квазиконтинуума,условие возникновения которогоν = Vnk ρ ( Ek ) ≥ 1.В нем число существенно заселенных состояний при больших временах,N p ~ =γρ ( Ek ) ~ Vnk ρ2 ( Ek ) ~ ν 2 ,2много больше числа резонансных состояний (сβ ≥1 ) Nr ~ ν .2. Переходы в состояния непрерывного спектраДля описания переходов в непрерывный спектр удобно свести его к дискретному,используя куб периодичности (см.

L11, п. 2B).EX1. Фотоионизация атома водорода монохроматическим излучением.1Реферат лекции 37Монохроматическое излучение, действующее на атом, может быть описано какоднородное переменное электрическое поле E cos ωt . Оператор возмущения (см.L06, п. 2С) имеет видeEeEpˆ sin ωt ≈pˆ e−iωt .Vˆ (t ) =2mωmωψn (r ) = π−1 2e−rОписывая начальное (основное) состояние электрона ВФL20, п. 3), а конечное – ВФ свободной частицыψk (r ) = L−3 2 ikre(а.е.) (см.,•Условие пренебрежимости кулоновским взаимодействием в конечномсостоянии: k 1 ⇒ ω 1получаем матричный элементπ Ecos ψ .L3 ω k 3Vnk ≈ 4(V)Плотность конечных состояний с направлением импульса, лежащим внутри телесногоугла dΩ k (см. L16, п. 1):2E ⎛ m ⎞ρ ( Ek ) d Ω k = L⎜ ⎟( 2 π )3 ⎝ = 2 ⎠332d Ωk .(ρ)Подстановка (V) и (ρ) в (FGR) дают для полной скорости переходов2 2 ⎛⎜ E ⎞⎟WΣ ≈ωa ⎜ ⎟⎟⎜⎝ E ⎠⎟3a2Сечение процесса фотоионизации⎛ ⎞⎜⎜ ωa ⎟⎟ .⎜⎝ ω ⎠⎟92σi = WΣ J = (8π=ω cE 2 )WΣесть⎛ω ⎞16 2πσi (ω ) ≈αa02 ⎜⎜ a ⎟⎟⎟ .⎜⎝ ω ⎠37 2Дерзкая экстраполяция этого выражения до красной границы фотоэффекта даетσi (ωa 2) = 268 αa02 .•Описание конечного состояния электрона ВФ частицы в кулоновском поле(Штоббе, 1930; см.

ЛЛIV, §56) уменьшает сечение вблизи красной границыпочти на порядок:σ i ( ωa 2 ) =•512π32exp ( −4 ) ⋅ αa0 = 30.85 αa0 = 6.3 ⋅ 1022−182см .Закономерности фотоионизации и фотоэффекта как аргументы в пользукорпускулярной (дискретной) природы излучения.Термины1.2.3.4.5.Время ЗенонаВремя ГейзенбергаКвазиконтинуумФотоионизацияСечение процесса■2.

Характеристики

Тип файла PDF

PDF-формат наиболее широко используется для просмотра любого типа файлов на любом устройстве. В него можно сохранить документ, таблицы, презентацию, текст, чертежи, вычисления, графики и всё остальное, что можно показать на экране любого устройства. Именно его лучше всего использовать для печати.

Например, если Вам нужно распечатать чертёж из автокада, Вы сохраните чертёж на флешку, но будет ли автокад в пункте печати? А если будет, то нужная версия с нужными библиотеками? Именно для этого и нужен формат PDF - в нём точно будет показано верно вне зависимости от того, в какой программе создали PDF-файл и есть ли нужная программа для его просмотра.

Список файлов лекций