Реферат лекции 31 (1129404)

Просмтор этого файла доступен только зарегистрированным пользователям. Но у нас супер быстрая регистрация: достаточно только электронной почты!

Текст из файла

КВАНТОВАЯ ТЕОРИЯВторой поток. Осень 2014Реферат лекции 311. Электронный газ во внешних полях IIА. Электрическое поле – холодная эмиссия (продолжение)c Первое приближение: простая оценка:⎛ 4 2m 3 2 ⎞⎟1j ( ) = envF exp ⎜⎜⎜−W ⎟⎟ .⎜⎝ 3 =eE⎠⎟dВторое приближение: учет распределения электронов по импульсам даетj( 2)⎧ 1 ⎛ 8π ⎞1 3 me 2E 2 ⎫⎪⎜ ⎟⎟ 2 4 3 ⎬⎪ ,=j ⎨3⎜⎜⎪⎪ 32π ⎝ 3 ⎠⎟ = n W ⎪⎪⎩⎭(1) ⎪⎪что уменьшает плотность тока в существенной области на три – пять порядков.e Третье приближение: учет взаимодействия электрона с металлом методомэлектростатического изображения,e2U ( z ) = W − − eEz ,4zj( ) в3уменьшает высоту потенциального барьера и увеличивает плотность токасущественной области на три – четыре порядка по сравнению с•j(2).Сравнение с экспериментомB. Магнитное поле – парамагнетизм ПаулиДля учета взаимодействия спиновых магнитных моментов электронов с магнитнымполем в одночастичный гамильтониан надо добавить член (см.

L19, п. 2)Vˆ = 2μB sˆz HИзменение энергии электронов из-завзаимодействия спина с магнитнымполемИз-за перехода электронов с увеличенной полем (насостояния с уменьшенной (на ту же величинусистемы понизится:Намагниченностьδ E = μB H )1ΔE = −V ρ ( EF ) δ E 2 .2−1M = −∂ (ΔE ⋅ V ) ∂H связанаδ E = μB H )энергией вэнергией полная энергия(ΔE)с магнитной восприимчивостью:M = χmH , откудаχm( ) = μB2 ρ ( EF )pЭта величина положительна: спиновый вклад в магнитную восприимчивостьэлектронного газа имеет парамагнитный характер.1Реферат лекции 31С. Магнитное поле – диамагнетизм ЛандауОрбитальное движение зарядов в плоскости, перпендикулярной магнитному полю,квантуется – энергетический спектр становится дискретным,⎛1 ⎞⎟ pz2⎜E = =ω ⎜n + ⎟⎟ +,⎜⎝2 ⎠ 2mгдеω = eH mc(см. L11, п.

1).Уровни Ландау в полях снапряженностями H и H2.Картину уровней в уменьшенном вдвое поле можно интерпретировать какрасщепление уровня Ландау на два подуровня, один из которых сдвинут вверх, адругой вниз на величину δ E = =ω 4 = μB H 2 , откуда в соответствии с (ΔE)⎛H ⎞1ΔE = E ⎜⎜ ⎟⎟⎟ − E (H ) = −ΔN ⋅ δ E = −V ρ ( EF ) δ E 2 .⎜⎝ 2 ⎠2Суммирование по последовательности делений напряженности пополам приводит корбитальной магнитной восприимчивости1 pdχm( ) = − χm( ) .3Эта величина отрицательна: орбитальный вклад в магнитную восприимчивостьэлектронного газа имеет диамагнитный характер Э.Г. Батыев, "Парамагнетизм Паули и диамагнетизм Ландау." Успехи физических наук,т.179, №12, сс.

1333-1334 (2009).••Сравнение с экспериментомСравнение с диамагнитной восприимчивостью атомов (см. L25, п. 2)2. Взаимодействующие тождественные частицыА. Слабое взаимодействиеДля двухэлектронного атома (см. начало в L23, п. 2) в возбужденном состоянии сразными орбиталями координатная часть волновой функцииΦ± =1(ψm (r1 )ψn (r2 ) ± ψn (r1 )ψm (r2 ))2(знак «+» для синглета, «–» для триплета). Поправка к энергии в первом порядкетеории возмущений (см. L22, п. 3)E±( ) = C ± J1Не зависящий от спина член – кулоновский интеграл:C = ∫ ψm (r1 )221ψn (r2 ) dr1dr2 .r122Реферат лекции 31Зависящий от спина член – обменный интеграл:J = ∫ ψm∗ (r1 )ψn∗ (r2 )1ψm (r2 )ψn (r1 ) dr1dr2r12(1s ) (2s)11(1s ) (2 p)11•Численные расчеты для конфигураций•сравнение с экспериментомУровни парагелия и ортогелия: почему разделяют две системы?•иатома гелия иОтвет на вопрос g из L28, п.

1B. Сильное взаимодействиеДля двух тождественных частиц, взаимодействующих потенциалом, зависящимтолько от расстояния между ними, четность волновой функции относительногодвижения – а с нею и четность возможных значений орбитального момента –определяются статистикой частиц и (в случае фермионов) полным спином.• Двухатомная молекула с ядрами – тождественными бозонами• Молекула водорода: параводород и ортоводородТермины1.2.3.4.5.6.Парамагнетизм ПаулиДиамагнетизм ЛандауКулоновский интегралОбменный интегралПарагелийОртогелий7. Параводород8.

Ортоводород■3.

Характеристики

Тип файла PDF

PDF-формат наиболее широко используется для просмотра любого типа файлов на любом устройстве. В него можно сохранить документ, таблицы, презентацию, текст, чертежи, вычисления, графики и всё остальное, что можно показать на экране любого устройства. Именно его лучше всего использовать для печати.

Например, если Вам нужно распечатать чертёж из автокада, Вы сохраните чертёж на флешку, но будет ли автокад в пункте печати? А если будет, то нужная версия с нужными библиотеками? Именно для этого и нужен формат PDF - в нём точно будет показано верно вне зависимости от того, в какой программе создали PDF-файл и есть ли нужная программа для его просмотра.

Список файлов лекций