ztm16 (Р.М. Игнатищев, П.Н. Громыко, С.Н. Хатетовский - Курс теоретической механики - статика, кинематика, динамика)
Описание файла
Документ из архива "Р.М. Игнатищев, П.Н. Громыко, С.Н. Хатетовский - Курс теоретической механики - статика, кинематика, динамика", который расположен в категории "". Всё это находится в предмете "теоретическая механика" из 3 семестр, которые можно найти в файловом архиве НИУ «МЭИ» . Не смотря на прямую связь этого архива с НИУ «МЭИ» , его также можно найти и в других разделах. .
Онлайн просмотр документа "ztm16"
Текст из документа "ztm16"
П
ба
олученное выражение объединяем с последним равенством из строки (а) и получаем: , а с учётом допущения 29.20 -
С другой стороны . Таким образом:
в
Учитываем, что , а , где - алгебраическая величина - если расположена выше точки (см. рис.18), то больше нуля, если ниже – меньше нуля). Тогда (в) принимает вид:
Итак,
29.21
геометрическая ось гироскопа описывает коническую поверхность вокруг вертикали с угловой скоростьюиз которой видно:
29.22
чем меньшим будет непопадание центра тяжести гироскопа в центр сферического движения и большим модуль угловой скорости собственного вращения ( ), тем меньшей будет угловая скорость прецессии его оси.ПРИМЕР 29.8.- Вычисление угловой скорости прецессии гироскопа
Дано. – Момент инерции гироскопа кг..см2, масса кг, непопадание центра масс в центр сферического движения мкм. Модуль угловой скорости собственного вращения гироскопа об/мин.
Требуется. - Вычислить модуль угловой скорости прецессии гироскопа. Решение.- угловых градуса за сутки.
265
29.15*. О гироскопе с двумя степенями свободы, гироскопическом моменте и гироскопических реакциях
П
Рисунок 29.20
Принципиальная схема гироскопа
с двумя степенями свободы
ринципиальная схема гироскопа с двумя степенями свободы изображена на рис.29.20: - гироскоп, - его рама. можно представлять в виде маховика-тороида, - его ось вращения; и - подшипники, - центр тяжести гироскопа. Гироскоп относительно рамы вращается с угловой скоростью . В свою очередь, рама принудительно вращается вокруг оси с угловой скоростью ( и - подшипники, в которых расположены цапфы рамы).Приведенная принципиальная схема гироскопа с двумя степенями свободы является моделью реальных устройств. Например, ротор электродвигателя троллейбуса – это гироскоп, а поворачивающийся на поворотах его корпус – рама гироскопа. Колёсная пара и рама автомобиля – это также гироскоп с двумя степенями свободы. И т.д.
Замечено: если угловая скорость рамы не равна нулю ( ), то гироскоп оказывает сопротивление повороту его оси относительно инерциальной системы отсчёта. И явление это, вновь-таки, не есть что-то необъяснимое – оно также надёжно предсказывается методами теоретической механики. Для показа этого обратимся к рассмотренной в предыдущем разделе формуле (б):
Здесь (начало центромассовой системы координат) написано вместо на основании изложенного в подразделе 29.11.
29.23
величина имеет размерность момента силы; её называют «гироскопическим моментом»; он приложен к раме со стороны гироскопа.Гироскопический момент является инженерно ощутимой величиной. Например, при , кг..м2, и он равен кН.м ( Н.м).
266
Направлен гироскопический момент перпендикулярно и , и ; следовательно направлен перпендикулярно плоскости рамы (что следует из правил векторного произведения).
В условиях схемы, изображённой на рис.29.20, гироскопический момент уравновешивается парой сил , приложенных к оси гироскопа со стороны рамы (со стороны подшипников и ). Эти силы называют «гироскопическими реакциями».
Из рассмотренных равенств видно, что
29.23
гироскопические реакции – это силы, приложенные к оси гироскопа со стороны рамы, расположены в её плоскости и направлены так, что если мысленно приложить их к вектору большой угловой скорости, то он завращается в том направлении, чтобы из двух возможных вариантов (векторы сонаправлены - векторы противоположно направлены) раньше появилась сонаправленность большой и малой угловых скоростей. Модуль каждой из гироскопических реакций определяется формулой:- расстояние между подшипниками гироскопа.
Р
30.1а
ассмотренное явление используют не только для определения гироскопических реакций (с целью их учёта в прочностных и других инженерных расчётах), но, в сочетании с приборами-указателями направлений, используют для решения задач по стабилизации движений. В частности, гироскопические силы используют для обеспечения также точности в направленности орудия движущегося танка на цель; для предотвращения морской качки; для обеспечения вертикального положения двухколёсных автомобилей и вагонов на однорельсовых дорогах; и т.д.
30.2
267
30. Закон об изменении кинетической энергии
Для формулировки закона, а затем его использования, необходимо ввести ряд новых понятий. Им отводятся подразделы 30.1-6.
3
К понятиям о работе и мощности силы
0.1. Понятия о работе и мощности. Общие формулы для их вычисленияВ качестве мер механических действия, кроме силы, её момента и импульса, пользуются также понятиями «работа» и «мощность» силы.
Пусть (см. рис.30.1) - траектория материаль-ной точки , - действующая на неё сила (в общем случае переменная – и по модулю, и по направлению). И пусть промежуток времени, за который материальная точка переместилась из положения «1» в положение «2», является беско-нечно малой величиной, т.е. пусть .
Т
Рисунок 30.1
огда вектор перемещения точки также будет бесконечно малой величиной - .По определению,
30.1
величину называют элементарной работой силы .Если движение задано естественным способом, то, как уже рассматривалось в кинематике, с точностью до бесконечно малых второго порядка малости и, поэтому, , где - орт подвижной касательной оси. Тогда:
где - проекция силы на подвижную касательную ось.
Если же движение задано координатным способом, то
и, учитывая правила скалярного произведения (произведения ортогональных векторов равны нулям), получаем
30.1б
В еличину называют работой силы на конечном перемещении точки её приложения (из положения «1» в «2»).
268
Е
30.6а
сли точка приложения силы имеет скорость , то величину называют мгновенной мощностью силы . Слово «мгновенной» обычно опускают.30.6б
, т.е.:м
30.3
гновенная мощность силы - это величина, определяемая математическими выражениями .Наряду с понятием «мгновенная мощность силы» широко оперируют понятием «средняя мощность силы». Что это за понятие?
Пусть - это работа силы за промежуток времени . Тогда:
в
30.4
еличину, определяемую из выражения ,называют средней мощностью силы .
У
К понятию
«средняя мощность силы»
добно среднюю мощность силы представлять геометрически. С этой целью приводим рис.30.2, где: линия в системе координат отображает изменение мгновенной мощности во времени. В соответствии с введенными понятиями площадь прямоугольника равновелика площади фигуры .Д
Рисунок 30.2
о сих пор речь велась об отдельной силе. Но понятия «работа» и «мощность» распространяется и на системы сил.П
30.7
усть на некоторую принятую к рассмотрению механическую систему дей-ствует сил ( ). По определению:30.5
- элементарная работа системы сил, действующей на принятую к рассмотрению механическую систему;269
- мгновенная мощность, развиваемая системой сил, действующих на принятую к рассмотрению механическую систему.
- средняя мощность, развиваемая системой сил, действующих на принятую к рассмотрению механическую систему.
Из введенных понятий с очевидностью следует, что суммарная элементарная работа и суммарная мощность связаны между собою той же зависимостью 30.3, которой связаны элементарная работа и мощность отдельно взятой силы.
3
К выводу формулы для вычисления работы силы тяжести
0.2. Примеры вычисления работ сил для часто встречающихся случаев30.2.1. Работа силы тяжести на
к онечном перемещении точки её приложения
П
8
усть материальная точка перемещается из положения в положение по произволь-ной траектории - см. рис.3.Рисунок 30.3
9
.Принято называть: - геодезическая высота начального положения точки; - геодезическая высота конечного положения точки; - разность геодезических высот. Таким образом:
- работа, совершаемая силой тяжести, не зависит от формы траектории точки её приложения и равна произведению модуля силы тяжести на разность геодезических высот начального и конечного положений этой точки.
30.2.2. Работа упругой силы на конечном перемещении точки её приложения
На рис.30.4: - тело, к которому приложена упругая сила ; - положение тела, соответствующее недеформированному состоянию пружины;
270
К выводу формулы для вычис-ления работы упругой силы
ата, определяющая некоторое текущее положение тела .В
30.10
соответствии с законом Гука , где - жёсткость пружины, - величина её деформации. Изображённый на рис.30.4 треугольник называют эпюрой упругой силы.Работу упругой силы при перемещении тела из некоторого деформированного состояния, определяемого координатой , в недеформи-рованное ( ), называют полной работой упругой силы.