Главная » Просмотр файлов » Диссертация

Диссертация (786043), страница 24

Файл №786043 Диссертация (Топологический анализ неклассических интегрируемых задач динамики твердого тела) 24 страницаДиссертация (786043) страница 242019-03-12СтудИзба
Просмтор этого файла доступен только зарегистрированным пользователям. Но у нас супер быстрая регистрация: достаточно только электронной почты!

Текст из файла (страница 24)

Далее они используются наравне с , там, где это удобно для сокращениязаписи.Теорема 22 ([87]). Критическое множество отображения ℱ состоит изчетырех критических подсистем ℳ ( = 1, . . . , 4), заданных в 6 следующими системами уравнений:ℳ1 :1 = 0,2 = 0,ℳ2 :1 = 0,2 = 0,ℳ3 :1 = 0,2 = 0,ℳ4 :1 = 0,2 = 0,1 = 0,2 = 0.ℱ-образы множеств ℳ , обозначаемые соответственно через Π , впространстве R3 (ℎ, , ) постоянных интегралов , , записывают-194ся следующими системами уравнений⎧⎧⎨ = 0,⎨ = 4 2 ,Π1 :Π2 :⎩ = 1 2 ℎ − 1 2 ;⎩ = 1 (2 ℎ − 4 );242⎧⎧2 2⎪⎨ = ( ∓ )2 ,⎨ = 32 − 4ℎ + 2 + ℎ2 −,2Π4 :Π3 :2 2⎪⎩ = ±ℎ.32⎩ = − + ℎ +;(2.2.1)Здесь через , , обозначены постоянные частных интегралов , , в соответствующих подсистемах ℳ1 , ℳ2 , ℳ3 : = 1 2 3 + 2 1 + 1 2 ,1 21 = 2 ( 1 + 2 ),2 121 (︀ 2 1 + 1 2 + 1 3 2 1 + 1 2 + 2 3 )︀.+=−412(2.2.2)Сделаем ряд комментариев.Очевидно, системы уравнений (инвариантных соотношений), описывающие множества ℳ2 и ℳ3 , имеют особенности.

Здесь имеется в виду, что рассматривается замыкание в 6 множества решений соответствующей системы в ее области определения.Подсистема ℳ1 и интеграл найдены в работе [34], подсистема ℳ2и интеграл – в работе [155]. Подсистемы ℳ3 и ℳ4 , завершающие описание критического множества, а также интеграл , являющийся аналогом переменной Ковалевской, сохраняющей постоянное значение накритических движениях 4-го класса Аппельрота, найдены в [87].

Множество ℳ4 , заданное четырьмя уравнениями, является гладким двумерным многообразием. С точностью до диффеоморфизма это – объединение двух цилиндров 1 ×R. Индуцированная система гамильтонова с одной степенью свободы.Множества ℳ1 и ℳ2 являются гладкими четырехмерными многообразиями, однако ℳ2 неориентируемо (см. [110, 157]). С использование явных параметрических уравнений множества ℳ3 , полученных в195[161] (они приведены и в [57]), можно показать, что ℳ3 – гладкое четырехмерное многообразие всюду за исключением общих точек с ℳ4 ,в которых ℳ3 имеет трансверсальное самопересечение по двумерномуподмногообразию с краем ℳ3 ∩ ℳ4 .В силу представления (2.2.1) области существования критическихдвижений Σ и бифуркационные диаграммы критических подсистем Σ*удобно описывать в терминах частных отображений момента.

Для первых трех подсистем это отображения ℱ : ℳ → R2 , определенные какℱ1 = 2 ×,ℱ2 = ×,ℱ3 = ×.Для подсистемы ℳ4 с одной степенью свободы естественно положитьℱ4 = : ℳ4 → R.Для дальнейшего нам понадобятся обозначения различных классовкритических точек и их образов под действием отображений момента.Ранг точек всегда указывается по отношению к полному отображениюмомента ℱ.Замечание 9. Далее действует соглашение, по которому образы однойи той же критической точки или определенного семейства критических точек обозначаются одинаково, независимо от того, какое из введенных выше отображений момента применяется.

Это не приведет кнедоразумению. Единственное исключение составляют точки самопересечения поверхности Π3 , которые при развертке на плоскость (, ℎ)получают два представления с различными значениями . Точки наплоскости (, ℎ), которые переходят в одну и ту же точку (ℎ, , ) будем снабжать верхним индексом “плюс” или “минус” соответственнодля большего и для меньшего значений .Нам удобно сразу же выделить классы движений в подсистемахℳ ( = 1, 2, 3), отвечающие подмножествам, на которых вырождается196форма, индуцированная симплектической структурой.

Известно [162],что на подмногообразиях, заданных как совместный уровень двух независимых функций, такое вырождение происходит там, где скобка Пуассона этих функций обращается в нуль. В точках подсистем ℳ выполнены тождества [157, 158, 161]{1 , 2 } ≡ −2i ,{1 , 2 } ≡ −2i 2 ,{1 , 2 } ≡8i,где , определены в (2.2.2), а и – интегралы подсистем ℳ2 и ℳ3соответственно и имеют вид= √1[1 2 + 1 2 + 1 2 ],1 2Таким образом, 1 = ℳ1 ∩ { = 2 4 − 2 3 + 2 2 .(2.2.3)= 0}, 2 = ℳ2 ∩ { = 0} и3 = ℳ3 ∩ { = 0}. Почти все точки этих подмножеств имеют ранг 2,но при этом, как показано в [57], все они, включая и точки конечногочисла попадающих сюда периодических решений, состоящих из точекранга 1, являются вырожденными критическими точками отображениямомента ℱ.По определению ⊂ ℳ , но вдобавок 1 ⊂ ℳ2 и 2 ⊂ ℳ3 , причем ограничение симплектической структуры на ℳ2 не вырождаетсяв точках 1 , а ограничение симплектической структуры на ℳ3 не вырождается в точках 2 . Обозначим образы множеств 1 , 2 , 3 под действием полного отображения момента ℱ и частных отображений ℱ через Δ1 , Δ2 , Δ3 соответственно.Классифицируем критические точки по их рангу и принадлежности к критическим подсистемам.Критических точек ранга 0 в рассматриваемой системе ровно четыре [163].

В них, очевидно, 1 = ±, 2 = ±, остальные компоненты и , как и вектор , равны нулю. В порядке возрастания значений обозначим эти точки через 0 , 1 , 2 , 3 . Ни одна из них не лежит в ℳ1 и197все они лежат в ℳ2 ∩ ℳ3 ∩ ℳ4 . Индекс = 0, . . .

, 3 равен индексу Морсафункции в этих точках [163]. Образы точек под действием отображений момента обозначим через . Их координаты легко вычисляются из (2.1.3), (2.1.4). Для дальнейшего нам важны лишь ℎ-координаты,равные ∓ ∓ .Все критические точки ранга 1 организованы в девять семейств периодических решений, обозначаемых ( = 1, 2, 3) и ℒ ( = 1, . . . , 6).Семейства 1 , 2 , 3 впервые описаны в [157] как множества критических траекторий пары интегралов , на ℳ1 . Явные алгебраическиевыражения фазовых переменных через одну вспомогательную, связанную с временем эллиптической квадратурой, приведены в работе [164],где, в частности, доказано, что объединение этих семейств совпадает спересечением подсистем ℳ1 и ℳ3 . Там же даны параметрические выражения для значений первых интегралов (общих и частных) на этих семействах, в которых в качестве параметра используется постоянная интеграла .

Обозначая одномерные образы семейств через ( = 1, 2, 3),получим уравнения⎧1 √︀ 2⎪⎪ℎ=2−( − 2 )(2 − 2 )⎪⎪⎪⎨√︀√︀2 √︀ 2222222 =−( − )( − )( − + 2 − 2 )21 :;⎪⎪⎪√︀⎪⎪⎩ = 1 (4 − 2 (2 − 2 )(2 − 2 ) + 2 2 ), ∈ [−, 0)⎧1 √︀ 2⎪⎪ℎ=2+( − 2 )(2 − 2 )⎪⎪⎪⎨√︀√︀2 √︀ 22 =( − 2 )(2 − 2 )( 2 − 2 − 2 − 2 )22 :;⎪⎪⎪√︀⎪⎪⎩ = 1 (4 + 2 (2 − 2 )(2 − 2 ) + 2 2 ), ∈ (0, ]⎧1 √︀ 2⎪⎪( − 2 )(2 − 2 )ℎ=2−⎪⎪⎪⎨√︀√︀2 √︀ 22 =( − 2 )(2 − 2 )( 2 − 2 − 2 − 2 )23 :.⎪⎪⎪√︀⎪⎪⎩ = 1 (4 − 2 (2 − 2 )(2 − 2 ) + 2 2 ), ∈ [, +∞)198(2.2.4)При этом следует учесть, что ⊂ ℳ1 , поэтому здесь = 0.Точки (2.2.4) с граничными значениями (соответственно, = −, , ) обозначим через ( = 1, 2, 3).

На плоскости R2 ( 2 , ℎ) кривые имеют концевые точки на оси 2 = 0, кривая 3 имеет точку возврата,обозначаемую далее через 4 и отвечающую значению 0 – единственному корню уравнения38 − 42 6 + 62 2 4 − 4 4 = 0(2.2.5)на полупрямой > . На плоскости R2 (, ℎ) все три кривые не имеютособых точек (кроме концевых), а значению 0 отвечает минимум ℎ на3 .Семейства ℒ представляют собой маятниковые движения (колебания или вращения) около главных осей инерции тела и в фазовом пространстве имеют вид:ℒ1,2 = { ≡ ±m1 , = (m2 cos − m3 sin ), = · m1 , 2·· = − sin },ℒ3,4 = { = (m1 cos + m3 sin ), ≡ ±m2 , = · m2 , 2·· = − sin },ℒ5,6 = { = (m1 cos − m2 sin ), = ±(m1 sin + m2 cos ), = · m3 ,·· = −( ± ) sin }.Здесь m1 m2 m3 – канонический базис в R3 . Семейству с первым номеромсоответствует верхний знак.

Бифуркациям в семействах отвечают значения ℎ в неподвижных точках ( = 0, . . . , 3), а именно, ℎ = ∓ ∓ .Считаем, что многообразия ℒ включают и такие особые траектории, тоесть в действительности являются замыканиями семейств периодических траекторий. Непосредственно проверяется, что бифуркации внутри семейств (возникновение колебательных движений и перестройка колебательных движений во вращательные) происходят в соответствии соследующей принадлежностью: 0 ∈ ℒ1 ∩ ℒ3 ∩ ℒ5 , 1 ∈ ℒ1 ∩ ℒ4 ∩ ℒ6 ,2 ∈ ℒ2 ∩ ℒ3 ∩ ℒ6 , 3 ∈ ℒ2 ∩ ℒ4 ∩ ℒ5 .

В частности, наименьшие значения на ℒ таковы: − − на ℒ1 , ℒ3 и ℒ5 ; − на ℒ2 ; − + на ℒ4 и ℒ6 .199Как уже отмечалось, все точки траекторий, попадающих на множества точек вырождения форм, индуцированных симплектической структурой на многообразиях критических подсистем, независимо от рангаявляются вырожденными критическими точками отображения момента ℱ. Формальное доказательство имеется в [57]. Среди точек ранга 0таких нет. Перечислим вырожденные периодические траектории.Пусть = ∩ 1 . Известно [157], что 1 , 2 состоят из одной траектории, а 3 из двух. Эти пересечения имеют своими образами введенныевыше точки ( = 1, 2, 3), так что = Δ1 ∩ . В образе отображения ℱ2они лежат на оси = 0. Эти же траектории являются пересечениями ∩ ℳ2 и, в совокупности, исчерпывают пересечение 1 с ℳ3 .

С множеством 2 семейства не пересекаются. Пересечение с 3 имеется лишьу 3 по паре траекторий 4 , отвечающих введенному выше значению 0 –корню уравнения (2.2.5).Пересечения с ℒ таковы:∙ 1 пересекается с ℒ3 , ℒ4 , ℒ2 по уже указанным траекториям 1 , 2 , 3и не имеет других пересечений с ℒ ;∙ 2 пересекается с ℒ4 по паре вращательных траекторий 5 сℎ =2 +322 ,с ℒ2 по паре вращательных траекторий 6 с ℎ =32 +22ине имеет других пересечений с ℒ ;∙ траектории 5 , 6 служат также пересечениями 3 с ℒ4 и ℒ2 соответственно, и в дополнение 3 пересекается с ℒ5 по одной колебатель√ной траектории 7 (ℎ = −2 ) и паре вращательных траекторий 8√(ℎ = 2 ).Для понимания общей картины расположения семейств ℒ относительно критических подсистем полезны также следующие факты.200Предложение 17. 1.

Подсистема ℳ1 не пересекается с семействамиℒ1 , ℒ5 , ℒ6 и содержит траектории 1 , 2 , 3 семейств ℒ3 , ℒ4 , ℒ2 . Эти траектории лежат и в 1 , являясь его пересечениями с семействами1 , 2 , 3 .2. Семейства ℒ1 , . . . , ℒ4 целиком лежат в пересечении ℳ2 ∩ ℳ3 .3.

Семейство ℒ5 пересекается с подсистемой ℳ2 по бифуркационным траекториям уровней ℎ = ±( + ), траектории семейства ℒ5 ле√√жат в ℳ3 для всех значений ℎ ∈/ (−2 , 2 ). Граничным значениямотвечают траектории 7 , 8 .4. Семейство ℒ6 пересекается с подсистемой ℳ2 по бифуркационным траекториям уровней ℎ = ±( − ) и целиком лежит в ℳ3 .5. Подсистема ℳ4 есть объединение семейств ℒ5 и ℒ6 , при этомчасть ℳ4 , не принадлежащая другим подсистемам, состоит из траек√√торий ℒ5 со значениями ℎ ∈ (−2 , 2 ).Образы семейств ℒ под действием отображений момента обозначимчерез ( = 1, . . . , 6).

Характеристики

Список файлов диссертации

Свежие статьи
Популярно сейчас
Как Вы думаете, сколько людей до Вас делали точно такое же задание? 99% студентов выполняют точно такие же задания, как и их предшественники год назад. Найдите нужный учебный материал на СтудИзбе!
Ответы на популярные вопросы
Да! Наши авторы собирают и выкладывают те работы, которые сдаются в Вашем учебном заведении ежегодно и уже проверены преподавателями.
Да! У нас любой человек может выложить любую учебную работу и зарабатывать на её продажах! Но каждый учебный материал публикуется только после тщательной проверки администрацией.
Вернём деньги! А если быть более точными, то автору даётся немного времени на исправление, а если не исправит или выйдет время, то вернём деньги в полном объёме!
Да! На равне с готовыми студенческими работами у нас продаются услуги. Цены на услуги видны сразу, то есть Вам нужно только указать параметры и сразу можно оплачивать.
Отзывы студентов
Ставлю 10/10
Все нравится, очень удобный сайт, помогает в учебе. Кроме этого, можно заработать самому, выставляя готовые учебные материалы на продажу здесь. Рейтинги и отзывы на преподавателей очень помогают сориентироваться в начале нового семестра. Спасибо за такую функцию. Ставлю максимальную оценку.
Лучшая платформа для успешной сдачи сессии
Познакомился со СтудИзбой благодаря своему другу, очень нравится интерфейс, количество доступных файлов, цена, в общем, все прекрасно. Даже сам продаю какие-то свои работы.
Студизба ван лав ❤
Очень офигенный сайт для студентов. Много полезных учебных материалов. Пользуюсь студизбой с октября 2021 года. Серьёзных нареканий нет. Хотелось бы, что бы ввели подписочную модель и сделали материалы дешевле 300 рублей в рамках подписки бесплатными.
Отличный сайт
Лично меня всё устраивает - и покупка, и продажа; и цены, и возможность предпросмотра куска файла, и обилие бесплатных файлов (в подборках по авторам, читай, ВУЗам и факультетам). Есть определённые баги, но всё решаемо, да и администраторы реагируют в течение суток.
Маленький отзыв о большом помощнике!
Студизба спасает в те моменты, когда сроки горят, а работ накопилось достаточно. Довольно удобный сайт с простой навигацией и огромным количеством материалов.
Студ. Изба как крупнейший сборник работ для студентов
Тут дофига бывает всего полезного. Печально, что бывают предметы по которым даже одного бесплатного решения нет, но это скорее вопрос к студентам. В остальном всё здорово.
Спасательный островок
Если уже не успеваешь разобраться или застрял на каком-то задание поможет тебе быстро и недорого решить твою проблему.
Всё и так отлично
Всё очень удобно. Особенно круто, что есть система бонусов и можно выводить остатки денег. Очень много качественных бесплатных файлов.
Отзыв о системе "Студизба"
Отличная платформа для распространения работ, востребованных студентами. Хорошо налаженная и качественная работа сайта, огромная база заданий и аудитория.
Отличный помощник
Отличный сайт с кучей полезных файлов, позволяющий найти много методичек / учебников / отзывов о вузах и преподователях.
Отлично помогает студентам в любой момент для решения трудных и незамедлительных задач
Хотелось бы больше конкретной информации о преподавателях. А так в принципе хороший сайт, всегда им пользуюсь и ни разу не было желания прекратить. Хороший сайт для помощи студентам, удобный и приятный интерфейс. Из недостатков можно выделить только отсутствия небольшого количества файлов.
Спасибо за шикарный сайт
Великолепный сайт на котором студент за не большие деньги может найти помощь с дз, проектами курсовыми, лабораторными, а также узнать отзывы на преподавателей и бесплатно скачать пособия.
Популярные преподаватели
Добавляйте материалы
и зарабатывайте!
Продажи идут автоматически
6376
Авторов
на СтудИзбе
309
Средний доход
с одного платного файла
Обучение Подробнее