Главная » Просмотр файлов » Диссертация

Диссертация (786043), страница 17

Файл №786043 Диссертация (Топологический анализ неклассических интегрируемых задач динамики твердого тела) 17 страницаДиссертация (786043) страница 172019-03-12СтудИзба
Просмтор этого файла доступен только зарегистрированным пользователям. Но у нас супер быстрая регистрация: достаточно только электронной почты!

Текст из файла (страница 17)

Для доказательства теоремы в части существования движений достаточно проанализировать распределение корней и знаков старших коэффициентов соответствующих многочленов ± и воспользоваться предложением 12. Наглядное доказательство дает компьютерная визуализация кривых Γ0 , Γ1 в соответствии с предложением 15. Тот факт, что в области1 (см. рис. 1.23, ()), примыкающей к оси ℓ, движения отсутствуют,практически очевиден, поскольку ̸= 0. Отсутствие критических движений в области 2 (рис. 1.24, (), ()) ранее было доказано в [96] путемисследования точек оси ℓ = 0.На рис. 1.23, 1.24 также приведены и особые точки, возникающиена (, )-диаграммах подсистемы ℳ3 . Непосредственно проверяем, чтовсе они уже встречались в подсистеме ℳ1 , за исключением введеннойдля использования в -атласе точки 5 , описанной выше и заданнойуравнениями (1.4.33).Переформулируем теорему 13 в терминах интегралов , [90].Теорема 14.

(, )-диаграмма критической системы ℳ3 состоит из кривых1;22 = + (), ∈ (−∞, 0];⎧⎨ ℎ > ℎ* , 6 *;⎩ ℎ > ℎ** , > *Δ0 :ℎ = ℎtan (), 0 < 62 :ℎ = + (),Δ3 :=1,22/3ℎmin : ℎ = ℎ0 (), ∈ (),127где1 − 2 + 22ℎtan () =,2а область изменения на кривой ℎmin определяется так:⎧⎪⎪(0, +∞), 6 *⎪⎨√() =(0, 0 ] ∪ [0 , +∞), * 6 6 2 .⎪⎪√⎪⎩ (0, 0 ] ∪ [1/2, +∞), > 2Здесь 0 (), 0 () – абсциссы точек касания кривых 2 и ℎmin , существующих при > * . Они удовлетворяют неравенствам 0 () < 0 () при√ > * и 0 () < 1/2 при * 6 < 2.Внешними границами допустимой области служат:1) кривая ℎmin в пределах ∈ ();2) кривая Δ0 в пределах⎧⎨ (0, 1/(22/3 )], 6 *∈;√⎩ (0, 1 + 4 − 2 ], > *3) кривая 2 в пределах⎧⎨ [ , 0 ], * 6 6 √20∈.⎩ [0 , 1/2], > √2Перестройки типов диаграмм в области > 0 происходят при зна√чениях параметра 0, * , 1, * , 2.Кривая ℎmin отвечает значению ℓ = 0 и ее появление естественно связано со складкой при накрытии поверхностью Π3 плоскости (, ℎ), поскольку ℎ выражается через ℓ2 .

Полное исследование (, )-диаграммподсистемы ℳ3 и их компьютерная визуализация выполнены в работах[90, 117]. Значения 0 , 0 соответствуют особым точкам 6 , 7 , отмеченных на (, )-диаграммах на рис. 1.24,(), (). Эти точки существуют при√ > * (совпадая при = * ), причем в момент = 2 точка 7 сливается128B1B7B6ss0s0Рис.

1.25. Связь и в точках 6,7 .с 1 и затем переходит в недопустимую область (на 2 соответствующеезначение было бы положительным, что не так). Доказательства и пояснения имеются в работе [90]. Они легко следуют из уравнения связи и в этих точках, полученных исключением вспомогательного параметра из соответствующего параметрического представления (1.4.21)значений 2 , в этих точках (см.

рис. 1.25):√√1 + 2 − 1 − 21=, ∈ (0, ].3/22(2)Применение полученных результатов к точкам областей 1 − 9 в(, ℓ)-образе подсистемы ℳ3 приводит к описанию характеристик и атомов, собранных в табл. 1.4.4. Как видим, все области, кроме 1 , 8 , прирассмотрении расширенных диаграмм в пространстве (, ℓ, ) имеют выход на соответствующие области исследованных ранее задач ( = 0 илиℓ = 0), поэтому для атомов здесь добавлена лишь их направленность. Вчастности, наличие атома 2 в области 4 и двух атомов в области 9129обосновано в работах [25, 103, 104] (в других обозначениях). Наличиедвух атомов в области 5 следует из результатов [51]. В новых областях 1 , 8 по доказанному выше критические окружности имеют эллиптический тип, их количество вычисляется по приведенным критериям,а направленность определяется показателями Морса – Ботта.Таблица 1.4.4ОбластьК-воПоказателиВыход на(время жизни)окр-стейМорса–Ботта = 0/ℓ = 01(− −)1(− +)1АтомАналогиНет/Нет−Отсутств.Нет/Да+(0 < < +∞)2(0 < < +∞)32(* < < +∞)(− −),(− −)Нет/Да2−5 [51, Рис.

2]3 [116, Рис. 1]4 [51, Рис. 3]7 [116, Рис. 1]8 [25, Рис. 6.3]42(0 6 < +∞)(+ −),(+ −)Да/Да24 , 5 [51, Рис. 2,3]2 [27, Рис. 11] [116, Рис. 1]5(* < <√22)61(− +),(− +)Нет/Да(+ +)Нет/Да(0 < < 1)2++3 [51, Рис. 3]4 [116, Рис. 1]3 , 4 [51, Рис. 2]4 [116, Рис. 1]7 [25, Рис. 6.3]71(+ −)Да/Да(0 6 < 1)−3 [51, Рис. 2]1 [27, Рис. 11]2 [116, Рис.

1]82(+ +),(+ +)Нет/Нет2+2(+ −),(+ −)Да/Нет2−(0 < < * )9(0 6 < * )130Отсутств.E [104, Рис. 2]3 [27, Рис. 11]1.4.4. Классы вырожденных точек ранга 1Множество Δ0Первый класс вырожденных точек ранга 1 – это точки, лежащие впрообразе линии касания бифуркационных поверхностей. Образ этогомножества в пространстве интегральных констант обозначается черезΔ0 . Это – линия касания поверхностей Π1 и Π3 . Ее уравнение в параметрах , ℎ имеет вид22 − 2(ℎ + ) + 1 = 0,22(1.4.34)а в параметрах , ℓ таково:22 2 − + 2ℓ2 = 0.(1.4.35)В совокупности с условиями вещественности получаем следующее представление Δ0 :√︂(1 − 22 ),ℓ=±2ℎ=+12− ,22 ∈ (0,1].22Это множество делится на качественно различные части его пересечением с образом множества критических точек ранга 0, то есть с подмножествами ( = 1, 2, 3) пространства интегральных констант.

Действительно, вне таких пересечений окрестность точки множества Δ0 подвергается диффеоморфизму (как стратифицированное многообразие) и топология соответствующего прообраза сохраняется.Напомним уравнения множеств :√︃ [︂]︂11ℓ = ∓ [( − ) + ]− + ,22−2 = 4 + 2 ( − )2 ,12 − ℎ = − ( − ) +,22( − ) ∈ (−∞, 0] ∪ [0, ) ∪ (, +∞),(1.4.36)при этом соответствие номеров подмножеств, промежутков измененияконстанты , определяющей относительное равновесие, и знаков вели131чины таково:1 : ∈ [0, ), < 0;2 : ∈ (−∞, 0], > 0;3 : ∈ (, +∞), > 0.Параметр поверхностей Π , служащий частным интегралом для критических подсистем ℳ , в точках (1.4.36) принимает следующие значения: в подсистеме ℳ1 (все три кривые )=1[( − ) + ] ,2(1.4.37)в подсистемах ℳ2 (кривые 1 , 3 ) и ℳ3 (кривая 2 )=−[( − ) − ] .4(1.4.38)Воспользуемся выражением на ℳ1 , тогда в точках перестройки Δ0 уравнения (1.4.36) должны быть совместны, например, с (1.4.34).

Получим2 − 22 +2− = 0.( − ) + − Отсюда либо = −,(1.4.39)либо2 + ( − )2 (2 − 2 + 22 ) − ( − )( − 2) = 0.Последнее равенство можно записать в виде1[( − )( − 2) − ]2 = 0,2(1.4.40)что, в частности, означает, что оно отвечает за точку касания Δ0 с однимиз . Выясним, каким соответствуют значения (1.4.39), (1.4.40). Для(1.4.39) очевидно, что < 0, поэтому это – точка пересечения Δ0 с 2 .Следствием уравнения (1.4.40) является ( − )3 + 1 = 0, откуда =−11/3132.(1.4.41)Но при этом, согласно (1.4.40), должно быть sgn = sgn( − )( − 2),что при очевидном неравенстве < имеет место лишь при 6 0, тоесть на кривой 2 .

Итак, точка (1.4.41) касания Δ0 и 2 существует тогдаи только тогда, когда 6 1.Таким образом, принимая на Δ0 в качестве независимых параметров и (если заменить на ℎ или ℓ, то соответствие в области существованиянебудетвзаимнооднозначным),получимвквадранте{(, ) : > 0, > 0} следующие разделяющие кривые:1) верхняя граница допустимых значений, отвечающая точке 1 включевых множествах,0 : =1,22 > 0;2) кривая, полученная из (1.4.37), (1.4.39) и отвечающая точке 2 включевых множествах,1 : =√︀1 + 4 − 2 , > 0;3) кривая, полученная из (1.4.37), (1.4.41) и отвечающая точке 5 включевых множествах,2 : =1,22/3 ∈ (0, 1].Соответствующая область показана на рис. 1.26, где нанесены обозначения возникающих подобластей в соответствии с рисунками 1.17,1.18, 1.23, 1.24, на которых каждая такая подобласть порождает сегмент ключевого множества.

Далее в бифуркационных диаграммахΣ (ℓ, ) эти подобласти выступают как узловые точки. Отметим, чторазделяющие кривые для Δ0 отвечают структурно неустойчивым диаграммам Σ (ℓ, ): на плоскости (, ℓ) вычисление ℓ() из формулы(1.4.35) переводит кривую 0 в ось ℓ = 0, кривую 1 – в кривую 22 разделяющего множества Θ , кривую 3 – в кривую 21 в соответствии с формулами (1.3.35).133sB5ℓ=0D031D01B2D12B52D02D04B2l2-3/4Рис. 1.26. Разделяющие кривые для точек Δ0 .134Как видно из рис. 1.26, точки Δ02 , Δ03 имеют выход на классическую задачу Ковалевской ( = 0), а точки Δ01 , Δ04 продолжают существовать и в случае, когда ℓ = 0.

Поэтому на первый взгляд может показаться, что для описания соответствующих круговых молекул можновоспользоваться результатами работ [27, 116]. Однако это не совсем так.Топология всех уровней первых интегралов в проколотых окрестностяхэтих точек была установлена еще в работах [51, 103]. Но это не дает ответа на вопрос о том, как соединить семейства при обходе исследуемых точек. В зависимости от этого, многообразие в прообразе малой окружности с центром в точке может иметь разное количество компонент связности. Обозначим через 0 объединение тех связных компонент прообразаточки Δ0 , которые содержат критические точки отображения момента(то есть критические окружности, составленные из вырожденных точекранга 1).Заметим, что сегменты Δ0 внутри критической подсистемы ℳ1 бифуркационными не являются – они отвечают лишь вырождению критических движений по отношению к полной системе.

В частности, количество критических окружностей в прообразе Δ0 такое же, как и в прообразе прилегающих с обеих сторон областей . По диаграммам подсистемы ℳ1 и данным из табл. 1.4.1 устанавливаем, что Δ01 разделяет 5 и 9(две критических окружности в 01 ), Δ02 разделяет 2 и 3 (одна критическая окружность), Δ03 разделяет 5 и 8 (две критические окружности),Δ04 разделяет 9 и 11 (две критические окружности). Таким образом,поверхность 02 связна. Для остальных же точек на уровне 0 имеетсяпо две критические окружности, поэтому круговые молекулы по имеющимся данным однозначно не восстанавливаются. В работах [27, 116]неявно используется гипотеза о том, что круговые молекулы этих точек имеют по две связных компоненты, но не представлено никаких мотивировок для этой гипотезы и никакого аппарата для соответствую135щих доказательств.

Фактически использован некоторый принцип “максимального правдоподобия”, согласно которому молекулы следует искать среди уже известных. Как мы сейчас докажем, ответ получилсяправильный.Теорема 15. Поверхности 01 , 03 , 04 состоят из двух связных компонент.Доказательство. При ̸= 0 воспользуемся квадратурами, найденнымив работе [77]. В обозначениях настоящей работы множество Δ0 отвечаетследующим значениям параметров3 = 0,1 => 0.8(1.4.42)Поэтому система сводится к двум уравнениям˙ 2 =1, 2 ()˙ =√︀ (),(1.4.43)где(︂)︂(︁ )︁112−, () =− (), () = ( − 2) −22переменная вещественна, а вспомогательная переменная , не равнаябесконечности лишь на асимптотических движениях, введена равенством = √︀, ()где переменная – вещественна.

Характеристики

Список файлов диссертации

Свежие статьи
Популярно сейчас
Как Вы думаете, сколько людей до Вас делали точно такое же задание? 99% студентов выполняют точно такие же задания, как и их предшественники год назад. Найдите нужный учебный материал на СтудИзбе!
Ответы на популярные вопросы
Да! Наши авторы собирают и выкладывают те работы, которые сдаются в Вашем учебном заведении ежегодно и уже проверены преподавателями.
Да! У нас любой человек может выложить любую учебную работу и зарабатывать на её продажах! Но каждый учебный материал публикуется только после тщательной проверки администрацией.
Вернём деньги! А если быть более точными, то автору даётся немного времени на исправление, а если не исправит или выйдет время, то вернём деньги в полном объёме!
Да! На равне с готовыми студенческими работами у нас продаются услуги. Цены на услуги видны сразу, то есть Вам нужно только указать параметры и сразу можно оплачивать.
Отзывы студентов
Ставлю 10/10
Все нравится, очень удобный сайт, помогает в учебе. Кроме этого, можно заработать самому, выставляя готовые учебные материалы на продажу здесь. Рейтинги и отзывы на преподавателей очень помогают сориентироваться в начале нового семестра. Спасибо за такую функцию. Ставлю максимальную оценку.
Лучшая платформа для успешной сдачи сессии
Познакомился со СтудИзбой благодаря своему другу, очень нравится интерфейс, количество доступных файлов, цена, в общем, все прекрасно. Даже сам продаю какие-то свои работы.
Студизба ван лав ❤
Очень офигенный сайт для студентов. Много полезных учебных материалов. Пользуюсь студизбой с октября 2021 года. Серьёзных нареканий нет. Хотелось бы, что бы ввели подписочную модель и сделали материалы дешевле 300 рублей в рамках подписки бесплатными.
Отличный сайт
Лично меня всё устраивает - и покупка, и продажа; и цены, и возможность предпросмотра куска файла, и обилие бесплатных файлов (в подборках по авторам, читай, ВУЗам и факультетам). Есть определённые баги, но всё решаемо, да и администраторы реагируют в течение суток.
Маленький отзыв о большом помощнике!
Студизба спасает в те моменты, когда сроки горят, а работ накопилось достаточно. Довольно удобный сайт с простой навигацией и огромным количеством материалов.
Студ. Изба как крупнейший сборник работ для студентов
Тут дофига бывает всего полезного. Печально, что бывают предметы по которым даже одного бесплатного решения нет, но это скорее вопрос к студентам. В остальном всё здорово.
Спасательный островок
Если уже не успеваешь разобраться или застрял на каком-то задание поможет тебе быстро и недорого решить твою проблему.
Всё и так отлично
Всё очень удобно. Особенно круто, что есть система бонусов и можно выводить остатки денег. Очень много качественных бесплатных файлов.
Отзыв о системе "Студизба"
Отличная платформа для распространения работ, востребованных студентами. Хорошо налаженная и качественная работа сайта, огромная база заданий и аудитория.
Отличный помощник
Отличный сайт с кучей полезных файлов, позволяющий найти много методичек / учебников / отзывов о вузах и преподователях.
Отлично помогает студентам в любой момент для решения трудных и незамедлительных задач
Хотелось бы больше конкретной информации о преподавателях. А так в принципе хороший сайт, всегда им пользуюсь и ни разу не было желания прекратить. Хороший сайт для помощи студентам, удобный и приятный интерфейс. Из недостатков можно выделить только отсутствия небольшого количества файлов.
Спасибо за шикарный сайт
Великолепный сайт на котором студент за не большие деньги может найти помощь с дз, проектами курсовыми, лабораторными, а также узнать отзывы на преподавателей и бесплатно скачать пособия.
Популярные преподаватели
Добавляйте материалы
и зарабатывайте!
Продажи идут автоматически
6353
Авторов
на СтудИзбе
311
Средний доход
с одного платного файла
Обучение Подробнее