Фейнман - 06. Электродинамика (1055669), страница 41
Текст из файла (страница 41)
Для не очень больших частот нашего второго приближения вполне хватает. Третье приблюкение было бы еще лучше — настольно хорошо, что если его начертить, то вы бы не заметили разницы между ним и сплошной линией. В следующем параграфе вы увидите, однако, что может понадобиться н весь ряд, чтобы получилось аккуратное описание поля на больпгих радиусах или на больших частотах.
ф З..Резонансная нолоопаь Посмотрим теперь, что даст наше решение для электрического поля между обкладками конденсатора, если продолжать увеличивать частоту все вьппе и выше. При больших го параметр х=аг/с тоже становится большим, и первые несколько слагаемых ряда для У, от х быстро возрастают. Зто означает, что парабола, которую мы начертили на фиг. 23.5, на больших частотах изгибается книзу круче. В самом деле, она выглядит так, как будто поле на высокой частоте все время старается обратиться в нуль где-то при е/го, примерно равном половине а.
Давайте посмотрим, действительно ли функция У, проходит череа нуль и становится отрицательной. Сперва испытаем х=2: ./о(2) =1 — 1+ 4 зз 0,22. 1 1 Зто еще не нуль; но попробуем число побольше, скажем х= 2,5. Подстановка дает ./о (2~5) = 1 — 1156+ 0 61 — 0 09 — 0 04. В точке х=2,5 функция Х, уже перешла через нуль. Результаты при х=2 и при х=2,5 выглядят так, как будто У, прошла через нуль на одной пятой пути от 2,5 до 2. Поэтому надо проверить число 2,4: У, (2,4) = 1 — 1,44+ 0,52 — 0,08 = 0,00.
207 1ОЩ Фие. Зу.з. Функция Векселя ус(я). С точностью до двух знаков после аапятой получился нуль. Нели рассчитывать точнее (или, поскольку функция Ус известна, если разыскать ответ в книжке), то обнаружится, что Ус проходит через нуль прн х=2,405. Мы провели расчет собственноручно, чтобы показать вам, что вы тоже способны открывать подобные вещи, а не заимствовать их из книг. А если уж вы посмотрели про Хс в книжке, то интересно выяснить, как она идет нри больших значениях я; она напоминает кривую на фиг.
23.6. Когда х возрастает, Хс(х) колеблется от положительных значений к отрицательным и обратно, постепенно уменьшая размах колебаний. Мы получили интересный результат: если достаточно увеличить частоту, то электрические поля в центре конденсатора и у его края могут быть направлены в противоположные стороны.
Например, пусть ео так велико, что х=езг/с на внешнем краю конденсатора равно 4; тогда на фиг. 23.6 краю конденсатора отвечает абсцисса х=4. Это означает, что наш конденсатор работает прн частоте сз=4с/а. И на краю обкладок электрическое поле будет довольно велико, но направлено не туда, куда моя<но было ожидать, а в обратную сторону. Эта ужасная вещь может произойти с конденсатором на больших частотах. При переходе к очень большим частотам электрическое поле по мере удаления от центра конденсатора ыного раз меняет свое направление. Кроме того, имеется еще связанное с этими электрическими полями магнитное поле. Не удивительно, что наш конденсатор при высоких частотах уже не напоминает идеальной емкости.
Можно даже задуматься над тем, на что похож он сильнее: на емкость или на индуктивность. Надо к тому же подчеркнуть, что на краях конденсатора происходят и более слоненые эффекты, которыми мы пренебрегли, Например, там происходит еще излучение волн эа края конденсатора, так что настоящие поля куда сложнее тех, которые мы рассчитали. Впрочем, мы не будем сейчас заниматься этими эффектами. Можно было бы, конечно, попробовать представить себе для конденсатора эквивалентную цепь, но, вероятно, будет Ф ив.
28.7. Электрическое и лгагмитное молл в ввкрытой цилиндрической динке. Лапин паля лучше, если мы просто примем, что тот конденсатор, который йд мы сконструировали для низкочастотных полей, больше не годится, когда частоты слишком велики. И если мы хотим изучить, как действует такой объект сд св на высоких частотах, нам нужно Ф оставить те приближения к уравнениям Максвелла, которые $ мы делали, изучая цепи, и вернуться к полной системе уравненнй, полностью описывающей поля в пространстве. Вместо того чтобы манипулировать с идеализированными элементами цепи, надо оперировать с реальными проводниками, с такими, какие они есть на самом деле, учитывая все поля в пространстве между ними. Например, если нам нужен резонансный контур на высокие частоты, то не нужно пытаться его сконструировать с помощью одной катутпкн и плоского конденсатора.
Мы уже упомянули, что плоский конденсатор, который мы рассматривали, похож, с одной стороны, на емкость, а с другой— на индуктивность. От электрического поля возникают заряды на поверхностях обкладок, а от магнитного — обратные з.д.с. Не может ли оказаться, что перед нами уже готовый резонансный контур? Оказывается, да.
Представьте, что мы выбрали такую частоту, при которой картина электрического поля падает до нуля на каком-то расстоянии от края диска; иначе говоря, мы выбрали юа/с большим, чем 2,405. Всюду на окружности, центр которой лежит на оси обкладок, электрическое поле обратится в нуль. Возьмем кусок жести и вырежем полоску такой ширины, чтобы она как раз поместилась между плоскими обкладками коцденсатора. Затем иэогнем ее в форме цилиндра такого радиуса, на котором электрическое поле равно нулю. Раз там нет электрического поля, то по вставленному в конденсатор цилиндру никаких токов не потечет,и ни электрические, ни магнитные поля не изменятся.
Мы, стало быть, смогли закоротить друг на друга обкладки конденсатора, ничего не изменив в нем. И посмотрите, что получилось: вышла настоящая цилиндрическая банка с электрическим и магнитным полями внутри, причем никак не связанная с внешним миром. Поля внутри не изменятся, далее если отрезать выступающие края обкладок и провода, ведущие к конденсатору. Останется только закрытая банка с электрическим и магнитным полями внутри нее (фиг. 23.7,а). Электрические поля колеблются то вперед, то назад с частотой ю, которая, не забывайте, определила собою диаметр банки. Амплитуда колеблющегося поля Е меняется с расстоянием от оси банки так, как показано на фиг.
23.7,б. Кривая эта просто первая дуга функции Бесселя нулевого порядка. В банке есть еще и круговое магнитное поле, которое колеблется во времени со сдвигом по фазе на 90' относительно электрического поля. Магнитное поле можно тоже разложить в ряд и изобразить на графике, как это сделано на фиг. 23.7иь Но как ясе это получается, что внутри банки могут существовать электрические н магнитные поля, не соединенные с внешним миром7 Оттого, что электрическое и магнитное поля сами себя поддерживают: изменение Е создает В, а изменение В создает Е,— все в согласии с уравнениями Максвелла. Магнитное поле ответственно за индуктивность, электрическое — за емкость; вместе они создают нечто, лохов ее на резонансный контур. Заметьте, что описанные нами условия возникают лишь тогда, когда радиус банки в точности равен 2,405 с/в. В банке заданного радиуса колеблющиеся электрическое и магнитное поля будут поддеря<ивать друг друга (описанным способом) лишь при этой определенной частоте.
Итак, цилиндрическая банка радиуса г резонирует при частоте (23.18) юо=2 405 — „ Мы сказали, что если банка совершенно закрыта, то поля продолжают колебаться так же, как и раньше. Это не совсем так. Это было бы так, если бы стенки банки были идеальными проводниками. В реальной банке, однако, колеблющиеся токи, текущие по стенкам, могут из-за сопротивления материала терять энергию. Колебания полей постепенно замрут. Из фиг. 23.7 ясно, что там должны существовать сильные токи, связанные с электрическими и магнитными полями внутри полости. Из-за того, что вертикальное электрическое поле внезапно исчезает на верхнем и нижнем торцах банки, у него возникает там сильная дивергенция; значит, на внутренней поверхности банки должны появляться положительные и отрицательные заряды (фиг.
23.7, а). Когда электрическое поле меняет направление на обратное, должны менять анак и варяды, так что между верхним 210 ср и е. 28.8. Подключение ревонансной полости. дпод петля Иотдпая петлю ср и е. 28.9. Устрояется для наблюдении рсвонанса е полости. Полость 2И и нижним торцами банки должен течь переменный ток. Он будет течь по боковой поверхности банки, как показано на рисунке. То, что по бокам банки долнсны течь тони, можно понять еще, рассмотрев то, что происходит в магнитном поле. Кривая на фнг.
23.7, в сообщает нам, что магнитное поле на краю банки внезапно обращается в нуль. Такое внезапное изменение магнитного поля может произойти лишь от того, что по стенке течет ток. Этот ток как раз и создает поромоппыо электрические заряды на верхней и нижней обкладках банки. Вас может удивить наше открытие — обнаружение токов на боковых сторонах банки. А как же с нашим прежним утверждением, что ничего не изменится, если в области, где электрическое поле равно нулю, поставить эти боковые стенки7 Вспомните, однако, что, когда мы впервые вставляли в конденсатор эти боковые стенки, верхняя и нижняя обкладки выступали за них, так что магнитные поля оказывались и снаружи нашей банки. И только когда мы отрезали выступающие за края банки части конденсатора, на внутренней части боковых стенок появились какие-то токи.
Хоть электрические и магнитные поля в абсолютно закрытой банке из-за потерь энергии постепенно исчеанут, можно сделать так, чтобы этого не было. Для этого надо провертеть в банке сбоку дырочку и понемножку подбавлять энергию, чтобы возмещать потери. Надо взять проволочку, просунуть ее через дырочку в банке и припаять ее к внутренней части стенки, чтобы получилась петля (фиг.
23.8). Если подсоединить эту проволочку к источнику высокочастотного переменного тока, то этот ток будет снабжать энергией электрическое и магнитное поля полости и поддерживать колебания. Это произойдет, конечно, свив. 22.10. Кривая отклика на частоту для ревонансноз нолости. н н вв то Частота лишь в том случае, если частота источника энергии совпадет г резонансной частотой банки. Коли частота у источника не та, то электрические и магнитные поля резонировать не будут и поля в банке окажутся слабенькими. Резонансное поведение легко наблюдать, если в банке проделать другую дырку и продеть в нее другую петлю (фиг.
23.8). Изменяющееся магнитное поле, проходящее через эту вторую петлю, будет генерировать в ней э. д. с. индукции. Ксли теперь эту петлю соединить с внешним измерительным контуром, то токи в нем будут пропорциональными напряженности полей в полости. Представьте теперь, что входная петля нашей полости соединена с радиочастотным сигнал-генератором (фиг.
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
