Главная » Просмотр файлов » 1611689249-f49039a1c2b6a073c8debd6b9b28eda1

1611689249-f49039a1c2b6a073c8debd6b9b28eda1 (826747), страница 51

Файл №826747 1611689249-f49039a1c2b6a073c8debd6b9b28eda1 (Романко- 2001 Курс дифференциальных уравнений и вариационного исчисленияu) 51 страница1611689249-f49039a1c2b6a073c8debd6b9b28eda1 (826747) страница 512021-01-26СтудИзба
Просмтор этого файла доступен только зарегистрированным пользователям. Но у нас супер быстрая регистрация: достаточно только электронной почты!

Текст из файла (страница 51)

Если взять некоторое с > О, то прн [а! < с, х б [о,Ь) подынтегральная функция Р и ее производная по а в силу наложенных на Р условий являются непрерывными. Тогда по известной из курса анализа теореме Ф(а) = 7(у+аг7) является дифференцируемой функцией а при [а[ < е и по правилу Лейбница Ф'(О) = —,7 [у(х) + с Ч(х))! ь ( дР [х, у(х), р'(х)! дР [х, у(х), у'(х)! 7' ду ь Определение. Допустимым приращением (вариацией) функции у(х) б М называется любая функция п(х) б С~ [о, 6). Выражение ~~.7 [у(х)+ аь7(х))[ е, где ь7(х)-любая функция нз С'[е,Ь), называется первой вариацией функционала 7(у) на функции у(х) и обозначается 6.7[у,о(х)[, се(х) б ь.ь[а 6! Таким образом, вариация функционала (1) б,7[у,п(х)! = ~ дР [х, у(х), р'(х)! дР [х, у(х), у'(х)! ( ) 'д,' '( )7~ () ду' где й(х) — любая допустимая вариация функции р(х) б М. Отметим, что первая вариация б,7(у,р(х)! линейно зависит от д(х) и р'( ) 294 Глава 9.

Основы вврнециовного всчнсяевкя Замечание. Данное здесь определение первой вариации (по Лагранжу) функционала (1) является одним из аналогов определения дифференцяапа функций многих переменных 7(х). Для функционалов возможны я другие определения аналогов дифференциала таких функций: тах называемые сильный дифференциал (дифференциал Фреше) функционала и слабый дифференциал (дифференциал Гата) функционала.

Теперь можно доказать необходимое условие решения простейшей вариационной задачи. Теорема 1. Если у(х) Е М является решением простейшей оариационнвй задачи, то необходимо А7[у,г7(х)] = 0 для любой допустимой 0(х). О Пусть для определенности у(х) Е М дает слабый локальный минимум для функционала,7(у), т.е.

Зе > 0 такое, что .7(у+Ь) >,7(у) для тЬ(х) Е 1'[а,6], для которой ]]Ь(х)[] с е. Положим Ь(х) = сщ(х), где а Е 76, п(х) Е С'[а,Ь]. Тогда у(х) + Ь(х) Е М и для достаточно малых ]сг! при фиксированной 0(х) ]]Ь][ш (е,ь! = ]а! ~шах ]й(х)]+ шах]0'(х)! ( е, (а,ь! Ф(а) =,7(у+ ат7) >,7(у) = Ф(0), Это значит, что днфференцнруемая функция Ф(а) имеет минимум пря а = О. Значит, Ф'(0) = О, н тогда 6,7 [у, п(х)] = Ф'(0) = О, Уй(х) Е 1~ [а,6].

яЬ Теорема 1 является неудобной для практического использования. Что. бы получить удобное для практики необходимое условие решения простейшей вариационной задачи, предварительно установим лемму, которая в силу своей важности носит название основной леммы варнационного исчисления (или леммы Лагранжа). ь Лемма. Если 7(х) Е Ца,6] и /7(х)0(х)дх = 0 для чь7(х) Е С~[а,Ь], те е 7(х) ш 0 на [а, Ь].

О Рассуждаем от противного. Пусть У(х) 9$ 0 на [а, 6], Тогда Эхо Е (а,6) такая, что 7(хе) Ф О. Пусть для определенности 7(хе) > О. Из непрерывности 7(х) на [а,Ь! следует, что Зе > 0 такое, что 7(х) > 97(хе), тх е [хо — е,хе+ е] с (а,Ь). Возьмем [х — (хе — е)] .

[х — (хе+ е)], х Е [хо — е,хе+с], 0(х) = О, х т [хе — е,ха+ с]. $1. Простейшая вариациониая задача Нетрудно проверить, что функция с1(х) б Сг[а,Ь]. По интегральной тео- реме о среднем получаем, что /(х)с1(х)дх = / Дх)сг(х)дх = а со — с *оас со+с 1 = ~(~) / г1(х)дх ) -~(хо) / с1(х)дх ) О, ао-с ао — с где ~ б [хо — е,хо+с]. А это неравенство противоречит условию теоремы. Значит, наше предположение о том, что г"(х) ф О на [а, Ь] неверно, Лемма доказана. Теорема 2. Пусть функция Р(х,у,р) — дважды непрерывно диф4еренцируема при ах й [а, Ь], а(у, р) б В1з„„>.

Если дважды непрерывно диф4еренцируемая функция у(х) является решением простейшей вариационной задачи, то необходимо функция р(х) на [а, Ь] удовлетворяет уравнению Эйлера дР д др — — —.—,=О ду дх ду' (здесь е — полная производная по х). О Если у(х) — решение задачи, то в силу теоремы 1 б.У[у,п(х)] = О для любой допустимой вариации с1(х).

Учитывая, что с1(а) = с1(Ь) = О, проинтегрируем по частям слагаемое, содержащее ц'(х) в формуле (4). Это законно, так как выражение с1 др[х,р(х),у'(х)] я л ь=Ис) в силу условий теоремы 2 является непрерывной на [а,Ь] функцией. ИмеЬ с[ос!,,с~а рьо ась,с(а,сьо, 1 а ь дР[х,р(х),р'(х)] ]ь Г (дР д дР) Ц( )~ +з) ~ — — — —,1 Ц(х)д*= ду' ~,, / [ ду дхдр'~„„.11 а ь а Глава 9. Основы вариациоиного исчисления Поскольку функция г)(х) е ь'.~[а, Ь[, а функция [ дР(х, у, у') ~1 дР(х, у, у') ) г э=й(*) является непрерывной на [а,6[, то в силу основной леммы вариациоииого исчисления дР(х, у, у') Н др(х, у, у') 1 ду ((х ду' /„й(,) Это значит, что у(х) удовлетворяет уравнению Эйлера (5). Определение. Всякое решение уравнении Эйлера (5) называют экстремалью функционала (1).

Всикал же экстремаль у(х) функционала (1), являющаяси допустимой функцией, т.е. у(х) Е М, называется допустимой экстремалью функционала (1). Иэ теоремы 2 вытекает, что только среди допустимых экстремааей (1), т.е. среди экстремалей (1), удовлетворяющих граничным условиям (2), нужно искать решение простейшей вариационной задачи. Замечание.

Условие непрерывности ул(х) в теореме 2 было иаложеио лишь с целью упрощения доказательства теоремы 2. Используя так называемую лемму Дюбуа-Реймоиа, можно доказать теорему 2 и без предположения иепрерывиости у" (х). Более того, если ~~Д[ )Е О, то мож1т=9(х) ио доказать и непрерывность у"(х) на [а,Ь[. Уравнение Эйлера (5) является дифференциальным уравнением второго парилка при у г ф О, так как, найдя полную производную — „. чт, В'и в вг его можно записать в виде др дгР дгр дгР— — — — — у'- — у"=О. ду ду'дх ду'ду ду'г Следовательно, экстремали функционала (1) образуют двухпараметрическое семейство у(х, См Сг).

Допустимые экстремэли функционала (1) нэ ходят, определяя параметры С(,Сг из граничных условий (2). у(а, Сг, Сг) = А у(Ь Сг Сг) = В. Из этой системы ие всегда можно однозначно определить параметры СпСг. Эта система ие всегда имеет решение, а если решение существует, то оио может быть ие единственным. Пример 1. Решить простейшую вариациопную задачу У(у) / с* [(у')г + буг[ дх, у(-1) = О, у(1) = 2е в)г5.

-1 2йт $1. Простейшая вариэциоиная задача Ь Экстремали заданною функционала найдем, решая уравнение Эй- лера 12е~у — — (2егр') = О. Нх После упрощеиий оно принимает вид р" + у' — бр = О. Его решения р = С!е з*+ Стезя и будут зкстремалями. Допустимые экстремали находятся подстановкой формулы зкстремалей в граничные условия.

В результате вычислений иаходим, что допустимой зкстремалью будет у(х) = е *+з — е з*. Покажем, что допустимая зкстремаль дает абсолютный минимум. Для Щх) б ь; ( — 1,1) имеем: ! .У(у+ и) †.7(р) = / (е* [(р'+!1)!+6(у+о)з] — е* [(р)з+брз]]!1х = — ! ! / е*(2рО'+ 12уп+ (!!') + брз] Нх = -! ! ~е*(ф) +6!1~](1х+ е оп) г+ -! Проинтегрироваииая часть обращается в нуль, так как г1( — 1) г1(1) = О, а последний интеграл равен пулю, так как у(х) — решеиие уравнения Эйлера. Следовательно, получаем, что ! 1(у + !1) — Х(у) = / е* [(О'(х)) + б (г1(х))~~ Нх > О.

-! По определению, у(х) дает абсолютный минимум. В этом простом примере уравнение Эйлера легко решалось. Однако в общем случае уравнение Эйлера решается лишь в исключительных случаях. Отметим простейшие случаи интегрируемости уравнений Эйлера. а) г' = г'(х,у), т.е. г' не зависит от р'. Уравнение Эйлера в этом случае имеет вид — к,ьы = О и не является аг!эл! дифференциальным уравнением. Его решение у = у(х) в общем случае 29В Глава 9. Основы эариацнонного исчисления не определяет допустимую экстремаль, так как оно не обязано удовлетворять граничным условиям (2), и, следовательно, варнационная задача не имеет решений.

б) Р = Р(х,у)+Я(х,у)р', где Р и (,~ — непрерывно дифференцируемые функции прн х 6 [а,б], д б Й~,. В этом случае уравнение Эйлера имеет вид дР дЯ вЂ” — — = О. др дх Как н в предыдущем случае, уравнение Эйлера — не дифференциальное уравнение и варнационная задача„как правило, не имеет решений. Если же дР дЯ вЂ” — — — = О, ду дх то Р(х, р)пх + Я(х, р)пр се й~(х, р) для некоторой дифференцнруемой функции и(х,р) и функционал Л(у) = 1(Р+ Яу')Ых = 1(РИх+ Яду) а а не зависит от пути интегрирования.

Так как значение У(р) постоянно на множестве допустимых функций, то вариациоиная задача теряет смысл, в) Р ш Р(х,р'), т.е. Р не содержит р, Уравнение Эйлера имеет вид ~ — ф — =О, из чего следует — э-„~ — — С. е агы, '1 агтю" 1 Получили уже дифференциальное уравнение первого порядка, откуда на- ходим экстремалн задачи. г) Р ш Р(9,9'), т.е.

Р не содержит х. Уравнение Эйлера в этом случае имеет внд дР дзР, дзР 9 У вЂ” О. ду др'др дул Умножив его на 9', получим в левой части точную производную Отсюда Р— у'х~.-,г = С, т. е. получили дифференциальное уравнение первого порядка. Пример 2 (эадача о брахнстохроне). Определить кривую в вертикальной плоскости, соединяющую заданные точки Мы Мз, при движении по которой материальная точка под действием силы тяжести скатится из точки М1 в точку Мэ в кратчайшее время (трением и сопротивлением среды пренебрегаем). 1 1.

Простейшая вариациоиная задача Ь Поместим начало координат О в точку Мы ось Ох направим горизонтально, ось Оу — вертикально вниз. Тогда скорость движения материаеьной точки с = Я(!) = ~/~уу. Отсюда находим ~й = ф = бх!) г+д'д! ) пх и время движения материальной точки тдуйй !(у) = — ~' 1 Г 1+ус-'( ) ЛФ д у(х) Их, у(0) =О, у(1) = В. ' е В силу пункта г) уравнение Эйлера дает уравнение первого порядка вида 1+ уп р После упрощений это уравнение примет вид у(1+у ) =С,.

Введем параметр 1, полагая у' = с!ба Тогда получим: у = С~в!и 1 = -С~(! — соз21), 2 2 ~!х = — = пу 2Сгз!лесов! й = 2Сгз!и гд! = Сг(! — сов 21)Ю, у' сея е 1, ! 1 х = С~ 1 — — и!п21~ + Сз = -Сг(2! — з!п21) + Сз. 2 д] 2 Из условий х(0) = у(0) = 0 получаем, что Ст = О.

Таким образом, параметрическое уравнение искомой кривой имеет вид 1 . 1 х = — Сг(21 — з!п2!), у = -С~(! — соз21), 2 2 где С~ определяется нз условия у(1) = В. Параметрическое уравнение задает семейство циклоид и, значит, брахистохроной является циклоида. А Иногда для упрощения решения уравнения Эйлера (5) следует пользоваться ннвариантностью уравнения Эйлера относительно замены переменных в функционале (1). Определим понятие инварнантностн уравнения Эйлера.

Характеристики

Тип файла
DJVU-файл
Размер
5,12 Mb
Тип материала
Высшее учебное заведение

Список файлов книги

Свежие статьи
Популярно сейчас
Почему делать на заказ в разы дороже, чем купить готовую учебную работу на СтудИзбе? Наши учебные работы продаются каждый год, тогда как большинство заказов выполняются с нуля. Найдите подходящий учебный материал на СтудИзбе!
Ответы на популярные вопросы
Да! Наши авторы собирают и выкладывают те работы, которые сдаются в Вашем учебном заведении ежегодно и уже проверены преподавателями.
Да! У нас любой человек может выложить любую учебную работу и зарабатывать на её продажах! Но каждый учебный материал публикуется только после тщательной проверки администрацией.
Вернём деньги! А если быть более точными, то автору даётся немного времени на исправление, а если не исправит или выйдет время, то вернём деньги в полном объёме!
Да! На равне с готовыми студенческими работами у нас продаются услуги. Цены на услуги видны сразу, то есть Вам нужно только указать параметры и сразу можно оплачивать.
Отзывы студентов
Ставлю 10/10
Все нравится, очень удобный сайт, помогает в учебе. Кроме этого, можно заработать самому, выставляя готовые учебные материалы на продажу здесь. Рейтинги и отзывы на преподавателей очень помогают сориентироваться в начале нового семестра. Спасибо за такую функцию. Ставлю максимальную оценку.
Лучшая платформа для успешной сдачи сессии
Познакомился со СтудИзбой благодаря своему другу, очень нравится интерфейс, количество доступных файлов, цена, в общем, все прекрасно. Даже сам продаю какие-то свои работы.
Студизба ван лав ❤
Очень офигенный сайт для студентов. Много полезных учебных материалов. Пользуюсь студизбой с октября 2021 года. Серьёзных нареканий нет. Хотелось бы, что бы ввели подписочную модель и сделали материалы дешевле 300 рублей в рамках подписки бесплатными.
Отличный сайт
Лично меня всё устраивает - и покупка, и продажа; и цены, и возможность предпросмотра куска файла, и обилие бесплатных файлов (в подборках по авторам, читай, ВУЗам и факультетам). Есть определённые баги, но всё решаемо, да и администраторы реагируют в течение суток.
Маленький отзыв о большом помощнике!
Студизба спасает в те моменты, когда сроки горят, а работ накопилось достаточно. Довольно удобный сайт с простой навигацией и огромным количеством материалов.
Студ. Изба как крупнейший сборник работ для студентов
Тут дофига бывает всего полезного. Печально, что бывают предметы по которым даже одного бесплатного решения нет, но это скорее вопрос к студентам. В остальном всё здорово.
Спасательный островок
Если уже не успеваешь разобраться или застрял на каком-то задание поможет тебе быстро и недорого решить твою проблему.
Всё и так отлично
Всё очень удобно. Особенно круто, что есть система бонусов и можно выводить остатки денег. Очень много качественных бесплатных файлов.
Отзыв о системе "Студизба"
Отличная платформа для распространения работ, востребованных студентами. Хорошо налаженная и качественная работа сайта, огромная база заданий и аудитория.
Отличный помощник
Отличный сайт с кучей полезных файлов, позволяющий найти много методичек / учебников / отзывов о вузах и преподователях.
Отлично помогает студентам в любой момент для решения трудных и незамедлительных задач
Хотелось бы больше конкретной информации о преподавателях. А так в принципе хороший сайт, всегда им пользуюсь и ни разу не было желания прекратить. Хороший сайт для помощи студентам, удобный и приятный интерфейс. Из недостатков можно выделить только отсутствия небольшого количества файлов.
Спасибо за шикарный сайт
Великолепный сайт на котором студент за не большие деньги может найти помощь с дз, проектами курсовыми, лабораторными, а также узнать отзывы на преподавателей и бесплатно скачать пособия.
Популярные преподаватели
Добавляйте материалы
и зарабатывайте!
Продажи идут автоматически
6549
Авторов
на СтудИзбе
300
Средний доход
с одного платного файла
Обучение Подробнее