Главная » Просмотр файлов » 1611689249-f49039a1c2b6a073c8debd6b9b28eda1

1611689249-f49039a1c2b6a073c8debd6b9b28eda1 (826747), страница 36

Файл №826747 1611689249-f49039a1c2b6a073c8debd6b9b28eda1 (Романко- 2001 Курс дифференциальных уравнений и вариационного исчисленияu) 36 страница1611689249-f49039a1c2b6a073c8debd6b9b28eda1 (826747) страница 362021-01-26СтудИзба
Просмтор этого файла доступен только зарегистрированным пользователям. Но у нас супер быстрая регистрация: достаточно только электронной почты!

Текст из файла (страница 36)

Рассмотрим липейиое дифференциальное уравнение второго порядка у'+ а~(х)у +аз(х)у = О, Сначала дадим представление о том, как находить фундаментальную систему решений уравиеиия (1) в том случае, когда коэффициенты а1(х) и аэ(х) являются действительными аиэлитическими фувкциями х в точке хе Е Л~~, т.е. а1(х) и аз(х) представимы степенными рядами по степеням (х — хс) с радиусом сходимости В > О. Для нахождения в этом случае решения (1) применяется метод неопределенных коэффициентов, т.е. ищут решение у(х) (1) тоже в виде степенного ряда по степеням (х — хо). Подставляя формально степенные ряды для у(х), у'(х), у"(х), а1(х) и аэ(х) в уравиепие (1) и приравнивая нулю коэффициенты при каждой степени (х — хе), в результате получают уравиеиия для определеиия коэффициеитов степенного ряда для у(х).

Когда же коэффициенты определены, необходимо обосновать, что полученный степеияой ряд для у(х) сходится и дейсгвительио дает решение (1). В общем виде этот метод обосиовывветсл в так называемой аналитической теории дифференциальиых уравпеиий (см. [1]). Мы же применим метод неопределенных коэффициентов для так называемого уравиепия Эйри (2) у +ху=О, которое ие решается в квадратурах. 200 Глава б. Линейные уравнения порядка и с переменными коэффициентами Будем искать решение (2) в виде ряда по степеням х р(х) = ~сэх, ь=е ~й(й — 1)сь х~ э+~се хь+' =О.

Отсюда (й+2)(й+1)се+эх" +~ сь 1 х = О. Приравнивая коэффициенты при одинаковых степенях х, находим, что 1 сг=О, сь+г= — ( ) ) сь й > 1. Следовательно, ( — 1) сэ Зт(Зт — 1)... 3 2' ( — 1) с1 (Зт+1)Зт °...4 3' сз +э =О, где коэффициенты сс и с| остаются неопределенными. Полагая се = 1, с1 = О, что равносильно начальным условиям р(о) =1, р'(о) = о, найдем ряд 1)м .Зм р (х) = 7 -' Зт(Зт — 1)... 3 2 (3) Полагая со = О, с1 = 1, что равносильно начальным условиям р(о) = о, р'(о) = 1, получим ряд ( 1)»1 .3»1+1 ~~-~ (Зт+1)Зт...4 3' (4) По признаку Даламбера ряды (3), (4) сходятси при всех х б ( — оо,+со) и ик можно почленпо дифференцировать на ( — оо,+оо).

Подставляя ряды (3), (4) в уравнение (2), убеждаемся в том, что рг(х) и рг(х) — решения (2) в силу определения коэффициентов рядов (3), (4), о скодимости которого заранее ничего не известно. Формально (т.е. без обоснования) дважды продифференцируем по. членио степенной ряд и подставим ряды для р(х) н р'(х) в уравнение (2).

Получим 201 3 б. Решение линейных уравнений с помощью степенных рядов Решения уг(х) и уг(х) — линейно независимы на ( — сю, +оо), так как нх определитель Вронского Иг(0) = 1. Следовательно, у = с1у1(х) + сгуг(х), где с1 и сг — произвольные постоянные, является общим решением урав- нения Эйри (2). Замечание. Если в линейном неоднородном уравнении у" + аг(х)у + аг(х)у = 1(х) функция а1(х), аг(х), 1(х) — действительные аналитические функции в точке хо б Лх, то его общее решение тоже находится методом неопределенных коэффициентов аналогично тому, как это проделано для уравнения (2).

Точка хо б В.', в которой функции аг(х) и аг(х) аналитичны, называется обыкновенной точкой уравнения (1). В противном случае точка хо нэзывается особой точкой уравненяя (1). Для уравнения Эйлера х у" +оглу'+ агу = 0 х = 0 — особая точка (здесь аг и аг — числа, не равные нулю одновременно). Уравнение (1) может иметь несколько особых точек. Например, для уравнения Лелшцлра (1 — хг) у" — 2ху' + Ау = О, где А — параметр, точки х = х1 — особые. Прн исследоваяии особых точек уравнения (1) необходимо учитывать и точку х = оо. Именно, если после замены х = —, точка 1 = 0 явля- 1 ется особой точкой преобразованного уравнения (1), то х = оо назывэ ется особой точкой уравненяя (1). Например, х = оо — особая точка для уравнения Эйлера.

Наиболее простым типом особой точки уравнения (1) является так называемая регулярная особая точка. Рассмотрим уравнение (х — хо)~у» + (х — хо)рг(х)у' + рг(х)у = О, где хо б В», рг(х) и рг(х) — аналитяческие в точке хо функции, т.е. они разлагаются в сходящиеся в некоторой окрестности хо степенные ряды р1(х) = ~~,а»(х — хо)» рг(х) = ~ Ь»(х — хо)» Точка хо называется регулярной особой точкой уравнения (5), если отличен от нуля хоти бы один из коэффициентов ао, Ьо, 6н 202 Глава 6. Линейные уравнения порядка и с переменными коэффяциекгамв Например, хо = Π— регулярная особая точка уравнения Эйлера. Оказывается, что в случае регулярной особой точки хо уравнение (5) имеет хотя бы одно решение, представимое в виде обобщенного степенного ряда у(х) = (х — хо) ~ ~с«(х — хо)», со ~ О, который сходится в некагорой окрестности хо, Убедимся в этом на примере уравнения Бесселя хзу" + ху'+ (х — и~)у = О, (б) у =х" ~ с«х", софО.

(7) Поставим формально этот ряд в (6), найдем его коэффициенты и число а, а затем проверим, что найденный ряд определяет решение (6). Подставив ряд (7) в уравнение (6), получаем с»(й+ а)(й+ а — 1)хк" + ~с«(й+ а)х«+'*+ «=о «=о -К (хз — из) ~с»х»+ = О. Приравнивая нулю коэффициенты при степенях х, получаем бесконечную систему уравнений: (аз — из)со = О [(, +цз й] [(а+ 2)з — й] [(а+ 3)з — из] ск =О, от+со = О, со+с« =О, [(а + й)з — из] с» + с» о = О, ИЗ первого уравнения а = хи, так как со гк О. Для определенности в дальнейшем будем считать и > О и рассмотрим сначала случай а = и > О.

где и — действительный параметр. Гочка х = О является для уравнения Бесселя регулярной особой точкой. Всякое нетривиальное решение уравнения (6) называетсн цилиндрической функцией. В общем случае решения (б) нс являются элементарными функциями. Уравнение Бесселя встречается в различных вопросах математической и теоретической физики. Здесь будет получена формула общего решения уравнения Бесселя.

Будем искать решение уравнения Бесселя в виде 16. Решение линейных уравнений с помощью степенных рядов 203 Из второго уравнения тогда с2 = О и, следовательно, озр 1 = О, Чр = 1,2,..., а (-1)все 22в(и+ 1)(и+ 2) .. (и+р)р1' коэффипиент со — произвольный, но с целью упрощения формулы с2 1 Р принято брать со = йгп(,-.;,), где Г(и+ 1) — гамма-функция Эйлера. Используя тот факт, что Г(р+ 1) = р!, Г(и + р+ 1) = (и+ 1)(м+ 2)... (и+ р)Г(и+ 1), получаем, что (-1)в Сзг— 22в+" Г(р + 1) Г(и + р + 1) ' р=1,2,...

С помощью признака Даламбера можно убедиться, что ряд (7) с найденными коэффициентами сзр 1 = О и оь, сходится при и > О на всей оси Яв н, следовательно, даат решение уравнения (6). Это решение называется функцией Бесселя первого рода порядка и и обозначается ) (2) 7 (х) Е Г(р + ЦГ( + 1)' (8) в=о Если а = — и ( О и не целое, то аналогичным образом можно построить еще одно решение (6). Оно получается заменой числа и на ( — м) в формуле (8), так как уравнение (6) не меняется при замене и на ( — и): в=о Функция .7 „(х) называетси функцией Бесселя первого ровд порядка (-и).

Если и > О и ие целое, то решения,7„(х) и,7 „(х) линейно независимы, так как их разложения в ряды начинаются с различных степеней х и, значит, тождество при х б Вв с2,7 (х) + с2,7 „(х) ш О возможно лишь при с1 = сз = О. Таким образом, прн нецелом и > О функции,7„(х),,7 „(х) образуют фундаментальную систему решений (6) и функпия Ых) =с2|.(х)+с27-.(х) является общим решением уравнения Бесселя. При целом и = и формула (9) уже непригодна, так как знаменатель может обратиться в бесконечность. Но можно в (9) осуществить предельный переход ь -ь и, так как 1 =О, р=б,и — 1. Г(-и+ р+ 1) 204 Глава б. Линейные уравнения порядка и с переменными коэффициентами При таком предельном переходе первые и членов разложения (9) обра- тятся в нуль н тогда для каждого фиксированного х ( — ЦР Гя ! 2р-ь ( ) ( ) Г( )1( Ц рьв Положив р = и+ пл, отсюда находим, что Это значит, что функции .7„(х) и,У „(х) при целых и являютсв линейно зависимыми и поэтому в этом случае нельзя с их помощью построить общее решение (6).

При целом и второе, линейно пезавясимое решение (б) называется функцией Бесселя второю рода порядка и (или функцией Неймана по- рядка и) н обозначается У„(х), Функцию У„(х) можно найти, например, с помощью формулы Лиувилля — Остроградского. Не останавливаясь де- тально на этом, отметим лишь, что при х -! +О функция Ув(х) обладает следующей асимптотической оценкой: ) свх "(1+ О(1)), и е /!/, 1 со1пх(1+ О(1)], и = О. Отсюда видно, что У„(х) неограиичена в окрестности х = О. Таким образом при целом и общее решение (6) имеет вид Уи(Х) = С! /и(Х) + С21 ь(Х).

В заключенно покажелл, что уравнение Бесселя (6) имеет решения р!я(Х), у2„(Х) таКИЕ, ЧтО Прн Х -4 +Ос соэх / 1 э!их / 1 у4„(х) = — + О ~ — ), уз„(х) = — +О ~ — ) . (10) ,/х ~,/хаз) " — х (,,/хз) В самолл Деле, после замены Рь/х = х пРи х > 0 УРавнспие (6) пРимет виД 4 2=0 Перепишем это уравнение в виде 4 2 ! в+ = —,"щу.(*). Методом варнищи постоянных находим, что х(х) = с!соэх+ сзэ!пх — / э1п(х — () ' /м(~) ' х(~)И~.

Ь 7. Лииейиые уравиеиия с малым параметром при старшей производной 205 Тогда [з(х) — с» созх — сгз»пх! = / з1п(х — () ~„(()з(()Й( < '~"! (()! х Покажем, что з(х) ограничена в окрестности х = +со. Если х > 0 и х б [а,Ь], то существует конечное значение М(Ь) = шах [з(х)!. ее (а,»! Покажем, что М(Ь) ограничено прн Ь -» +оо. Имеем на [а,Ь], что [з(х)! < !с»[+ [от[+~[У~(()! [з(()]~(( < а /1 11 < !с»)+ [сг[+ М(Ь)с ~- — -у» < с < [с»! + [сг! + М(Ь) ' о Выбрав а стапь большим, чтобы -' < «», отсюда получаем, что [з(х)! < [с»! + [сг[+ -М(Ь) 1 нля М(Ь) < 2([с»[+ [сг!).

Характеристики

Тип файла
DJVU-файл
Размер
5,12 Mb
Тип материала
Высшее учебное заведение

Список файлов книги

Свежие статьи
Популярно сейчас
Почему делать на заказ в разы дороже, чем купить готовую учебную работу на СтудИзбе? Наши учебные работы продаются каждый год, тогда как большинство заказов выполняются с нуля. Найдите подходящий учебный материал на СтудИзбе!
Ответы на популярные вопросы
Да! Наши авторы собирают и выкладывают те работы, которые сдаются в Вашем учебном заведении ежегодно и уже проверены преподавателями.
Да! У нас любой человек может выложить любую учебную работу и зарабатывать на её продажах! Но каждый учебный материал публикуется только после тщательной проверки администрацией.
Вернём деньги! А если быть более точными, то автору даётся немного времени на исправление, а если не исправит или выйдет время, то вернём деньги в полном объёме!
Да! На равне с готовыми студенческими работами у нас продаются услуги. Цены на услуги видны сразу, то есть Вам нужно только указать параметры и сразу можно оплачивать.
Отзывы студентов
Ставлю 10/10
Все нравится, очень удобный сайт, помогает в учебе. Кроме этого, можно заработать самому, выставляя готовые учебные материалы на продажу здесь. Рейтинги и отзывы на преподавателей очень помогают сориентироваться в начале нового семестра. Спасибо за такую функцию. Ставлю максимальную оценку.
Лучшая платформа для успешной сдачи сессии
Познакомился со СтудИзбой благодаря своему другу, очень нравится интерфейс, количество доступных файлов, цена, в общем, все прекрасно. Даже сам продаю какие-то свои работы.
Студизба ван лав ❤
Очень офигенный сайт для студентов. Много полезных учебных материалов. Пользуюсь студизбой с октября 2021 года. Серьёзных нареканий нет. Хотелось бы, что бы ввели подписочную модель и сделали материалы дешевле 300 рублей в рамках подписки бесплатными.
Отличный сайт
Лично меня всё устраивает - и покупка, и продажа; и цены, и возможность предпросмотра куска файла, и обилие бесплатных файлов (в подборках по авторам, читай, ВУЗам и факультетам). Есть определённые баги, но всё решаемо, да и администраторы реагируют в течение суток.
Маленький отзыв о большом помощнике!
Студизба спасает в те моменты, когда сроки горят, а работ накопилось достаточно. Довольно удобный сайт с простой навигацией и огромным количеством материалов.
Студ. Изба как крупнейший сборник работ для студентов
Тут дофига бывает всего полезного. Печально, что бывают предметы по которым даже одного бесплатного решения нет, но это скорее вопрос к студентам. В остальном всё здорово.
Спасательный островок
Если уже не успеваешь разобраться или застрял на каком-то задание поможет тебе быстро и недорого решить твою проблему.
Всё и так отлично
Всё очень удобно. Особенно круто, что есть система бонусов и можно выводить остатки денег. Очень много качественных бесплатных файлов.
Отзыв о системе "Студизба"
Отличная платформа для распространения работ, востребованных студентами. Хорошо налаженная и качественная работа сайта, огромная база заданий и аудитория.
Отличный помощник
Отличный сайт с кучей полезных файлов, позволяющий найти много методичек / учебников / отзывов о вузах и преподователях.
Отлично помогает студентам в любой момент для решения трудных и незамедлительных задач
Хотелось бы больше конкретной информации о преподавателях. А так в принципе хороший сайт, всегда им пользуюсь и ни разу не было желания прекратить. Хороший сайт для помощи студентам, удобный и приятный интерфейс. Из недостатков можно выделить только отсутствия небольшого количества файлов.
Спасибо за шикарный сайт
Великолепный сайт на котором студент за не большие деньги может найти помощь с дз, проектами курсовыми, лабораторными, а также узнать отзывы на преподавателей и бесплатно скачать пособия.
Популярные преподаватели
Добавляйте материалы
и зарабатывайте!
Продажи идут автоматически
6549
Авторов
на СтудИзбе
300
Средний доход
с одного платного файла
Обучение Подробнее