Главная » Просмотр файлов » 1611689249-f49039a1c2b6a073c8debd6b9b28eda1

1611689249-f49039a1c2b6a073c8debd6b9b28eda1 (826747), страница 32

Файл №826747 1611689249-f49039a1c2b6a073c8debd6b9b28eda1 (Романко- 2001 Курс дифференциальных уравнений и вариационного исчисленияu) 32 страница1611689249-f49039a1c2b6a073c8debd6b9b28eda1 (826747) страница 322021-01-26СтудИзба
Просмтор этого файла доступен только зарегистрированным пользователям. Но у нас супер быстрая регистрация: достаточно только электронной почты!

Текст из файла (страница 32)

Первая строка этого векторного равенства и дает утверждение теоре- мы 2. Из принципа суперпозицни для уравнения (1) и теоремы 2 следует, что множество всех решений уравнеяия (1) образует и-мерное линейное пространство, а фундаментальная система решений уравнения (1) служит базисом этого пространства. Определение. Функция вида у(х) = с1~р1(х) + .

+ сп~рп(х), 176 Глава 6. Линейные уравнения порядка и с переменными коэффициентами где ~рт(х),..., ет„(х) — фундаментальная система решений (1), а см ., с„— произвольные параметры, называется общим решением линейного однорсдного уравнения (1). Из теоремы существоваяня н единственности решения уравнения (1) при начальных условиях у( о) = у[", у'(хо) = у,"',.", у'" "(хо) = у('), (3) и из теоремы 2 получаем, что каждое решение задачи Коши (1), (3) однозначно определяется из формулы общего решения (1). Пример 1. Пусть все коэффициенты в (1) постоянны и пусть характеристическое уравнение Л" +атЛ" '+ .

+а„=0 имеет и попарно различных корней Лм, .., Л„. Тогда общее решение уравнения у(") + а,у( ') + " + о„у = О имеет вид у С~ЕЛ~э+ +С ЕА е где см...,с — произвольные постоянные, Эта формула уже известна из главы 2. В силу теоремы 2 доказательство этой формулы сводится к проверке линейной независимости системы решений в~~э, у = 1,п. Это легко делается по определению лянейной независимости.

Итак, нахождение общего решения уравнения (1) сводится к нахождению фундаментальной системы решений (1). В общем случае ее найти весьма трудно, а то и невозможно. Обратная же задача о нахождении уравнения (1) по заданной его фундаментальной системе решений па [о>)т) однозначно решается без особого труда, о чем речь будет несколько позже. Определение. Определителем Вронского (или сокрыпенно вронскяаном) решений у~(х),...,у„(х) уравнения (1) называется определитель вида туг(х) ... у„(х) у[(х) ...

у,',(х) (в-~)( ) (э-))( ) и обозначается Ит(х) или И'[у~(х) " уе(х)[ Теорема 3. Решения у~(х),...,у„(х) уравнения (1) линейно эависимм тоеда и тполько птогда, когда Ит(х) ы О но [а,д). Решения И(х) у (х) уров- $2. Линейные рлкородные уравнения порядка и пения (1) линейно независимы тогда и только тогда, когда И'(х) эг 0 длл всех х Е [а,(3].

О Сведем уравнение (1) к эквивалентной системе (2). Тогда столбцы И'(х) — решения системы (2) и, значит, Иг(х) является определителем Вронского и длн решений (2). Но для пего утверждения теоремы 3 уже были установлены в 3 2 главы 5. На практике теорема 3 удобна для проверки линейной зависимости решений уравнения (1). Заметим, что, вообще говоря, теорема 3 неверна в случае произвольной системы (и — 1) раз непрерывно дифференцируемых функций уг(х),...,у„(х).

Например, при х Е [-1,1] функции ] О, х Е [ — 1,0], ) х~, х Е [ — 1,0], [х, х Е [О, 1], [ О, х Е [О, 1], линейно незавнсимы, по Иг(х) ю О. Теперь по заданной фундаментальной системе»р((х),..., р„(х) уравнения (1) построим само уравнение (1). Искомым уравнением будет уравнение вида И» '[Э»,(х),...,и»„(х)] И'[у(х),и»г(х),...,(ок(х)] = О. (4) Уравнение (4), очевидно, имеет вид (1), так как Иг(гги ...,»р„) ф 0 на [а,Д] и его решениями служат уп(х),,г»„(х), поскольку при нх подстановке в (4) получается определитель с двумя одинаковыми столбцами.

Уравнение (4) однозначно определяется системой (ог(х),...,гг„(х) в силу того, что эквивалентная ему линейная система (2) однозначно (см. 32 главы 5) определяется своей фундаментальной матрицей. Теорема 4. Пусть И" (х) — определитель Вронского решение у~(х), у„(х) уравнении (1) и пусть хо Е [п,)9]. Тогда длл всех х Е [а,(3] справедлива формула Лиувиллл — Остроградского — Т т((1гс Иг(х) = И'(хе)е *г О Уравнение (1) эквивалентно линейной системе (2). Для них определитель Вронского Иг(х) один и тот же, н для системы (2) формула Лиувилля — Остроградского доказана.

Остается заметить, что для системы (2) гр4(~) = — аг(~). Э Замечание. В случае, когда и = 2 и известно частное решение уг(х) ~ 0 на [а,Р] уравнения (1), то формула Лнувилля — Остроградского позволяет найти решение (1) в квадратурах. В самом деле, из формулы Лиувилля — Остроградского для решений у((х) и у(х) имеем, что — 1 гд(Ж угу' — уу[ = сге *' 178 Глава 6. Линейные уравнения порядка и с переменными коэффициентами где с~ — постоянная. Разделив это равенство на у~~(х), имеем: Отсюда получаем, что — ~ чи)гс у(х) = с~у~(х) ( е *е — + сэр~(х). уг(т) Пример 2. Решать уравненяе (х > О) 2хуи — (х + 4)у'+ (1 + — ) у = О. Ь Очевидно, что у = х — решение этого уравнения. Воспользовавшись формулой Лиувилля — Остроградского, получаем, что 1 сг+<АЦ ху' — у = се' =- сх ет.

— (-) = се~. Значит, аь у = х (сз+ с1ез) = о.хе* +свх. Линейное однородное уравнение (1) является однородным относительно у,у',...,уйй (см, з 4 главы 1) и поэтому его порядок можно понизить на единицу с помощью замены неизвестной функции вида р' = у. г(х). Однако во многих случаях эта подстановка дает для г(х) нелинейное уравнение и поэтому нецелесообразна. Покажем, что, если известно частное решение р~(х);1 О на [а,~З) уравнения (1), то существует .замена, понижающая порядок уравнения (1) на единицу, н прн этом получается линейное однородное уравнение порядка (и — 1). В самом деле, вводя замену переменных у = у~(х) г(х), вычислив производные от у по формуле Лейбница у1 1(х) = ~ у(~1(х) г1 О(х), Й = 1,п, ~г/ 1=0 и подставив в уравнение (1), получаем уравнение у~грй+ (ну~ + а~у1)г(и 1+ + (у + а~у~" + + пну~)г = О.

179 $3. Линейные неоднородные уравнения лорядка а Так как у~(х) — решение (1), то коэффициент при г равен нулю и замена г' = и после деления иа у1(х) дает уравнение и1» О + Ь! (х) и(» В + .. + Ь„1 (х) и = О. Итак, замена и(х) = «'(х) = т,= [.~$1 приводит уравнение (1) к уравнению (5). Используя полученный результат, можно локвзать, что порядок уравнения (1) можно понизить на т единиц, если известно т линейно независимых решений у1(х),...,у„,(х), 1 < т ( п — 1, уравнения (1). В случае, когда известно (и — 1) линейно независимых частных решений (1), приходим в результате понижении к линейному уравнению первого порядка, интегрируемому в квадратурах. В этом случае общее решение (1) может быть получено в квадратурах.

Например, в случае уравнения примера 2 замена у = хг приводит к уравнению 2г — г =О. » Его общим решением является г=с1+сзег и, значит, общее решение уравнения примера 2 задается формулой » у = хг = сгх + сзхе», где с1 н сз — произвольные постоянные. Е 3, Линейные неоднородные уравнения порядка и Пусть задано линейное неоднородное уравнение порядка и убй+ аг(х)у(» ) +. + а„(х)у = 1(х), где ау(х), у = 1,п, ~(х) — заданные непрерывные функции на [щ)1]. Наряду с уравнением (1) рассмотрим соответствующее линейное однородное уравнение порядка п ЬО+а (х)г1" "+" +а„( )г=о. (2) Если известно какое-либо частное решение (1), то его интегрирование сводится к интегрированию уравнения (2). Теорема 1. Пусть уо(х) — какое-либо решение (1) и у(х) = г(х) + уе(х). тогда у(х) является решением уравнения (1) только в твом случае, когда г(х) -решение уравнения (2). 180 Глава О.

Линейные уравнения порядка а с перенеииыня коэффициентами я К(х) = И' '(хо) ~ ~' Иге!(хо) Фд(х). у=! (б) Теорема 2. Функция уо(х) = [ К(х+хо — !,)1(!,)д!, хо<хб[сг,р[, (б) гО яоляетея частным решением линейного неоднородного уравнения (1), удоелетооряю~цим нулевым начальным условиям (3). О Обозначив через Ьр(х) левую часть (1) к через Ьг(х) левую часть (2), из равенства у(х) = г(х) + ро(х) получаем, что 1 у(х) = Ьг(х) + Ьуо(х) = Ьг(х) + Дх), так как уо(х) — решение (1). Если р(х) — решение (1), то Бу(х) = ((х) и отсюда Ьг(х) = О, т.е. г(х) — решение (2). Наоборот, если «(х) — решение (2), то Бг(х) =О и тогда Ьу(х) =~(х) т.е. У(х) — решение (1). йг Из этой теоремы сразу следует, что, если известна фуцдамеитальиая система решений ~р!(х),...,!о„(х) уравнения (2), то функция у(х) = с!Ф!(а;) + + с„Фн(х) + уо(х), где с!,, с„— произвольные постоянные, является общим решением уравнения (1), т.е.

содержит все решеиия уравнения (1). Игак, в том случае, когда известна фуидамеитальиая система решений уравнения (2), решение уравнения (1) сводится к нахождению какого- либо частного решении (1). Покажем, как можно в этом случае при и > 2 найти то решение уравнения (1), которое удовлетворяет нулевым начальным условиям р(хо) = у (хо) = .. = У( !(то) = О, хо б [а,Д. (3) Пусть К(х) — решение линейного однородного уравнения (2) порядка и > 2, удовлетворягощее иачэльиым условиям у(хо) = р (хо) = '' = У1" !(хо) = О, у!" !!(хо! = 1, (4) где хо б [а,Д. Построим К(х).

Характеристики

Тип файла
DJVU-файл
Размер
5,12 Mb
Тип материала
Высшее учебное заведение

Список файлов книги

Свежие статьи
Популярно сейчас
Как Вы думаете, сколько людей до Вас делали точно такое же задание? 99% студентов выполняют точно такие же задания, как и их предшественники год назад. Найдите нужный учебный материал на СтудИзбе!
Ответы на популярные вопросы
Да! Наши авторы собирают и выкладывают те работы, которые сдаются в Вашем учебном заведении ежегодно и уже проверены преподавателями.
Да! У нас любой человек может выложить любую учебную работу и зарабатывать на её продажах! Но каждый учебный материал публикуется только после тщательной проверки администрацией.
Вернём деньги! А если быть более точными, то автору даётся немного времени на исправление, а если не исправит или выйдет время, то вернём деньги в полном объёме!
Да! На равне с готовыми студенческими работами у нас продаются услуги. Цены на услуги видны сразу, то есть Вам нужно только указать параметры и сразу можно оплачивать.
Отзывы студентов
Ставлю 10/10
Все нравится, очень удобный сайт, помогает в учебе. Кроме этого, можно заработать самому, выставляя готовые учебные материалы на продажу здесь. Рейтинги и отзывы на преподавателей очень помогают сориентироваться в начале нового семестра. Спасибо за такую функцию. Ставлю максимальную оценку.
Лучшая платформа для успешной сдачи сессии
Познакомился со СтудИзбой благодаря своему другу, очень нравится интерфейс, количество доступных файлов, цена, в общем, все прекрасно. Даже сам продаю какие-то свои работы.
Студизба ван лав ❤
Очень офигенный сайт для студентов. Много полезных учебных материалов. Пользуюсь студизбой с октября 2021 года. Серьёзных нареканий нет. Хотелось бы, что бы ввели подписочную модель и сделали материалы дешевле 300 рублей в рамках подписки бесплатными.
Отличный сайт
Лично меня всё устраивает - и покупка, и продажа; и цены, и возможность предпросмотра куска файла, и обилие бесплатных файлов (в подборках по авторам, читай, ВУЗам и факультетам). Есть определённые баги, но всё решаемо, да и администраторы реагируют в течение суток.
Маленький отзыв о большом помощнике!
Студизба спасает в те моменты, когда сроки горят, а работ накопилось достаточно. Довольно удобный сайт с простой навигацией и огромным количеством материалов.
Студ. Изба как крупнейший сборник работ для студентов
Тут дофига бывает всего полезного. Печально, что бывают предметы по которым даже одного бесплатного решения нет, но это скорее вопрос к студентам. В остальном всё здорово.
Спасательный островок
Если уже не успеваешь разобраться или застрял на каком-то задание поможет тебе быстро и недорого решить твою проблему.
Всё и так отлично
Всё очень удобно. Особенно круто, что есть система бонусов и можно выводить остатки денег. Очень много качественных бесплатных файлов.
Отзыв о системе "Студизба"
Отличная платформа для распространения работ, востребованных студентами. Хорошо налаженная и качественная работа сайта, огромная база заданий и аудитория.
Отличный помощник
Отличный сайт с кучей полезных файлов, позволяющий найти много методичек / учебников / отзывов о вузах и преподователях.
Отлично помогает студентам в любой момент для решения трудных и незамедлительных задач
Хотелось бы больше конкретной информации о преподавателях. А так в принципе хороший сайт, всегда им пользуюсь и ни разу не было желания прекратить. Хороший сайт для помощи студентам, удобный и приятный интерфейс. Из недостатков можно выделить только отсутствия небольшого количества файлов.
Спасибо за шикарный сайт
Великолепный сайт на котором студент за не большие деньги может найти помощь с дз, проектами курсовыми, лабораторными, а также узнать отзывы на преподавателей и бесплатно скачать пособия.
Популярные преподаватели
Добавляйте материалы
и зарабатывайте!
Продажи идут автоматически
6549
Авторов
на СтудИзбе
300
Средний доход
с одного платного файла
Обучение Подробнее