Главная » Просмотр файлов » Диссертация

Диссертация (1150883), страница 5

Файл №1150883 Диссертация (Точные решения в теории локализованных волн) 5 страницаДиссертация (1150883) страница 52019-06-29СтудИзба
Просмтор этого файла доступен только зарегистрированным пользователям. Но у нас супер быстрая регистрация: достаточно только электронной почты!

Текст из файла (страница 5)

Выделив стандартным способом сингулярность и группируя в (2.1.14)расходящиеся при → 0 слагаемые, представим (2.1.14) в видеI = I + I ,(2.1.15)где∫︁I = − 4∞cos(0 ) + 40+∫︁ ∞I∫︁∞+sin(0 ) +02 cos(0 ) − (,0)+ 4 ,03+(︂)︂∫︁ ∞∫︁ ∫︁ *= 4(,0)+*− .3+ 0 ()(2.1.16)(2.1.17)22Получим оценку I при → 0. Интеграл в первом слагаемом правой части (2.1.17)равен∫︁∞+⃒+∞1 ⃒⃒ =− ⃒,030 =+где 0 определено в (2.1.3), и мы приходим к следующей оценке первого слагаемого,√2 2 (,0) −1/2 + ( 1/2 ).(2.1.18)Рассмотрим второе слагаемое в правой части (2.1.17).

Введем на торе координаты (,)равенствами − = cos , = − sin , = , ∈ (−,), ∈ [0,2).Элемент поверхности тора примет вид = ( + cos ).Функцию * на торе можно представить в виде * =− 2 − 1* = √ 2 + (1),2(2.1.19)√︀2 + 2 , откуда1**− 2 − 3== − √ 2 + ( − 2 ).2 2(2.1.20)Подставив (2.1.19), (2.1.20) в рассматриваемый последний интеграл в правой части (2.1.17),получим∫︁ ∫︁(︂)︂√11*−* = −2(,0) 2 − 2 + ( 2 ).

()(2.1.21)Таким образом, как видно из (2.1.18) и (2.1.21), правая часть (2.1.17) оценивается какI = ( 1/2 ).2.1.3Функция источникаПереходя в (2.1.11) к пределу при → 0, получим = 1 () ′ () + 2 ()(),причем∫︁̃︀ = 2(1 ,)а∫︁̃︀ = 2(2 ,)∞∞cos(0 ) ̃︀() ,0sin(0 ) ̃︀() + 202∫︁∞̃︀ cos(0 ) − ()() ,03̃︀где ̃︀ = ()— основная функция, зависящая от одной переменной.(2.1.22)(2.1.23)(2.1.24)232.2Функция источника в случае source choiceРассмотрим теперь другой простой случай, когда ветвь корня (1.1.13) фиксирована условиемRe * > 0.(2.2.1)Несложно убедиться, что тогда выполняется (2.0.2), а антенна представляет собой бескоzSa x0Рисунок 2.3: Ограниченная антенна , отвечающая фиксации ветви (2.2.1).нечно тонкий диск = {r : 6 , = 0},(2.2.2)см.

Рисунок 2.3. Предельные значения * на антенне (2.2.2) имеют вид* |6,=±0= ∓1 , 1 =√︀2 − 2 > 0,(2.2.3)откуда[* ]=0 = 2[︂*]︂= −2=0ch(1 ),1sh(1 )ch(1 )+ 2.2113(2.2.4)(2.2.5)Вычисления, аналогичные проведенным в Разделе 2.1, дают для функции источника = 1 () ′ () + 2 (),∫︁ch(1 ) ̃︀(),110∫︁ ̃︀̃︀sh(1 ) ̃︀() ch(1 ) − ()̃︀()+2 − 2(),31201̃︀ = 2(1 ,)∫︁̃︀ = −2(2 ,)0(2.2.6)(2.2.7)(2.2.8)̃︀где ̃︀ = ()— основная функция, зависящая от одной переменной. Мы получим (2.2.6)–(2.2.8) в Разделе 2.3.10 из результатов для общего случая.242.32.3.1Функция источника для произвольной антенныВыбор разрезаРассмотрим комплексную плоскость подкоренного выражения в (1.1.13), + = = 2 + 2 − 2 − 2, > 0.(2.3.1)Поскольку и вещественны, принимает значения во внутренности параболы — замкнутой области, определяемой неравенством{︂Π=}︂1 22 : > 2 − .4(2.3.2)На комплексной плоскости переменной мы проведем разрез вдоль гладкой несамопересекающейся кривой, уходящей на бесконечность.

Пусть она задана параметрически = (), ∈ [0, + ∞),(2.3.3)причем (0) = 0. Здесь — параметр вдоль кривой, который мы примем равным длине дуги.Предположим, что выполнено условие регулярности (см., например, [21])2 () + 2 () > 0, ∈ [0, + ∞),(2.3.4)где () = Re (), () = Im (), = / и = /. Кроме того, мы предполагаем,что все пересечения кривой с границей{︂Π =1 : = 2 2 − 24}︂(2.3.5)замкнутой области Π (2.3.2) трансверсальны, т.е. угол между касательными к () и Π вточке их пересечения отличен от нуля.С точки зрения описания антенны представляет интерес поведение () в области Π,соответствующей вещественным и , т.

е. физическому пространству R3 . Рассмотрим = { : () ∈ Π}(2.3.6)— множество значений параметра , при которых кривая (2.3.3) лежит в Π. Потребуем, чтобыразрез () пересекал параболу Π конечное число раз, допуская = 0. Тогда отрезок⌉︀⌈︀кривой {(), ∈ [0, + ∞)} ∩ Π (и, соответственно, антенна ) имеет = 2+1 компонентсвязности, где ⌈⌉ = min{ ∈ Z : > } — округление до ближайшего целого числа вбольшую сторону.

Пусть { }=1,..., , < +1 , ( ) = 0 (см. (2.3.10)) — значения параметра, соответствующие пересечениям c Π. Тогда множество представляет собой объединение25w∂ΠzS2Π−a2BAS1A00axBw(t)б)а)Рисунок 2.4: Пример разреза () и соответствующей ему антенны . Точкам , ∈ Πотвечают точки ,ℬ ∈ . В точке = (1 ) (и, соответственно, = (1 ) = 0, = (1 )); вточке = (2 ), (и = (2 ) = 0, = (2 )).непересекающихся интервалов. Если нечетно, = 2 + 1, то = [0,1 ] ∪ [2 ,3 ] ∪ ... ∪ [2 ,2 +1 ], 2 +1 < +∞,(2.3.7)и антенна компактна. Если четно, = 2 , то = [0,1 ] ∪ [2 ,3 ] ∪ ... ∪ [2 , + ∞), или = [0, + ∞),(2.3.8)и антенна некомпактна.2.3.2АнтеннаИз (2.3.1) вытекает, что поверхность ⊂ R3 , соответствующая разрезу, задается параметрически в видеr = r(,) = () cos e + () sin e + () e , ∈ , ∈ [0,2),(2.3.9)где e , e , e — орты декартовых координат, и() = −()/2, () =√︀() + 2 − (()/2)2 .(2.3.10)Соответствие между разрезом и антенной поясняет Рисунок 2.4.В случае, когда антенна уходит на бесконечность (т.е.

когда имеет вид (2.3.8)), мы будемтребовать чтобы она была асимптотически конической. Для этого введем дополнительное26условие на разрез. А именно, мы предположим, что существует предел().→+∞ ()0 = lim(2.3.11)Скорость стремления к пределу в (2.3.11) значения не имеет.Теорема 2.3.1. Поверхность ∖ ⊂ R3 является гладкой и регулярной.Доказательство. Вне точек пересечения с осью , т.е. для ∈ таких, что () > 0,параметризация (2.3.9) очевидно является гладкой. Это непосредственно следует из (2.3.9),(2.3.10) и гладкости кривой (2.3.3). Условие регулярности поверхности имеет вид (см.,например, [9, 21])|r × r | ≡√︂(︁ )︁2 (︁ )︁2 2− 2 + > 0,242(2.3.12)где r = r/, r = r/, а × обозначает векторное произведение.

Справедливость (2.3.12)при () > 0 следует из (2.3.4).В точках пересечения с осью параметризация (2.3.9), вообще говоря, перестает бытьгладкой. Таким точкам соответствуют точки пересечения кривой (2.3.3) с границей (2.3.5)области (2.3.2). В окрестности точки пересечения (0 ,0 ) ∈ Π зададим кривую (2.3.3) неявноуравнением Φ(,) = 0, где Φ(,) — гладкая вещественнозначная функция. Условие трансверсальности пересечения кривой (2.3.3) с Π примет вид (см., например, [21])⃒⃒⃒ 0 Φ⃒Φ⃒⃒ > 0.(,)+(,)0000⃒ 22 ⃒(2.3.13)Точке (0 ,0 ) ∈ Π соответствует некоторая точка в R3 с координатами = = 0, = 0 .

Вокрестности этой точки поверхность ⊂ R3 описывается уравнением̃︀Φ(,,)= 0,(2.3.14)̃︀Φ(,,):= Φ((,,),(,,)) = Φ(2 + 2 + 2 − 2 , − 2).(2.3.15)гдеУсловие регулярности поверхности имеет вид (см., например, [9])̃︀ > 0.|∇r Φ|(2.3.16)Из (2.3.15)⃒̃︀ ⃒⃒Φ⃒ ⃒==0,=0(︂)︂⃒Φ(,)Φ(,) ⃒⃒= 20− 2,⃒ 2 2= − ,=−20(2.3.17)0что, как следует из (2.3.13), отлично от нуля. Таким образом, в точке пересечения поверхности с осью выполнено условие (2.3.16).

Теорема доказана.27Соотношение (2.3.12) позволяет определить нормаль к ∖ какn(,) :=2.3.3− cos e − sin e + er × r√︀=.|r × r |2 + 2(2.3.18)Фиксация ветви корняЗафиксируем ветвь корня (1.1.13) так, чтобы при уходе на бесконечность вдоль кривой Πв нижней полуплоскости переменной выполнялось условие Re * → +∞. Это условие, каклегко понять из (2.3.5), равносильно условию (2.0.2), поскольку Π в нижней полуплоскостипеременной соответствует положительной полуоси в R3 .Формулы (2.3.9), (2.3.18) позволяют ввести вблизи поверхности локальные координаты(,,),r(,,) := r(,) + n,(2.3.19)где — расстояние до поверхности, которое может быть обоих знаков.

Обозначим граничноезначение функции * при = −0 через0 () := * (r(,,))|=−0 = −* (r(,,))|=+0 .(2.3.20)Таким образом, 0 () — это предельное значение * на левом берегу разреза () (мы считаемкривую = () ориентированной в направлении роста параметра ).Особую роль в дальнейшем будет играть первая компонента связности 1 , ⊂ 1 , антенны — компонента связности, содержащая границу . Как следует из (2.3.7)–(2.3.8), 1соответствует значениям параметра из промежутка ∈ [0,* ], где * определяется как* = +∞,* = 1 ,если { : = ()} ∩ Π = ∅,если { : = ()} ∩ Π ̸= ∅.(2.3.21)(2.3.22)В случае (2.3.21) 1 не пересекает ось , а в случае (2.3.22) — пересекает ее. В точке *запишем 0 в виде0 (* ) =√︀√︀|(* )| 2 arg(* )+ = |(* )| 2 arg(* ) ,(2.3.23)где значение = 0,1 и, соответственно, значение = ±1 однозначно определяются для каждого разреза сделанным выше выбором ветви (в случае (2.3.21) выражение (2.3.23) следуетпонимать в смысле предела при * → +∞).Поясним правило определения в зависимости от вида разреза.

В случае (2.3.21), поскольку 0 есть предельное значение * на левом берегу разреза, из (2.3.23) сразу следует,что = −1.28∂ΠA +− 0B +C−D+Рисунок 2.5: К определению в случае (2.3.22).В случае (2.3.22) ответ зависит от характера пересечений разреза и параболы Π. Рассмотрим точки пересечения ( ) разреза с параболой, для которых ( ) > (* ) (точки , ,, на Рисунке 2.5, иллюстрирующем наше рассмотрение на частном примере). Очевидно,√что в точках ∈ Π (что соответствует оси ) * = принимает значения* = ±( − ).(2.3.24)Для точек на Π, отвечающих значениям > max ( ) сделанный нами выбор ветви дает=1,...,* = − . Будем двигаться вдоль параболы Π от точки, отвечающей = max ( ),=1,...,(точка на Рисунке 2.5) к точке (* ) (точка на Рисунке 2.5).

Характеристики

Тип файла
PDF-файл
Размер
1,36 Mb
Высшее учебное заведение

Список файлов диссертации

Свежие статьи
Популярно сейчас
Как Вы думаете, сколько людей до Вас делали точно такое же задание? 99% студентов выполняют точно такие же задания, как и их предшественники год назад. Найдите нужный учебный материал на СтудИзбе!
Ответы на популярные вопросы
Да! Наши авторы собирают и выкладывают те работы, которые сдаются в Вашем учебном заведении ежегодно и уже проверены преподавателями.
Да! У нас любой человек может выложить любую учебную работу и зарабатывать на её продажах! Но каждый учебный материал публикуется только после тщательной проверки администрацией.
Вернём деньги! А если быть более точными, то автору даётся немного времени на исправление, а если не исправит или выйдет время, то вернём деньги в полном объёме!
Да! На равне с готовыми студенческими работами у нас продаются услуги. Цены на услуги видны сразу, то есть Вам нужно только указать параметры и сразу можно оплачивать.
Отзывы студентов
Ставлю 10/10
Все нравится, очень удобный сайт, помогает в учебе. Кроме этого, можно заработать самому, выставляя готовые учебные материалы на продажу здесь. Рейтинги и отзывы на преподавателей очень помогают сориентироваться в начале нового семестра. Спасибо за такую функцию. Ставлю максимальную оценку.
Лучшая платформа для успешной сдачи сессии
Познакомился со СтудИзбой благодаря своему другу, очень нравится интерфейс, количество доступных файлов, цена, в общем, все прекрасно. Даже сам продаю какие-то свои работы.
Студизба ван лав ❤
Очень офигенный сайт для студентов. Много полезных учебных материалов. Пользуюсь студизбой с октября 2021 года. Серьёзных нареканий нет. Хотелось бы, что бы ввели подписочную модель и сделали материалы дешевле 300 рублей в рамках подписки бесплатными.
Отличный сайт
Лично меня всё устраивает - и покупка, и продажа; и цены, и возможность предпросмотра куска файла, и обилие бесплатных файлов (в подборках по авторам, читай, ВУЗам и факультетам). Есть определённые баги, но всё решаемо, да и администраторы реагируют в течение суток.
Маленький отзыв о большом помощнике!
Студизба спасает в те моменты, когда сроки горят, а работ накопилось достаточно. Довольно удобный сайт с простой навигацией и огромным количеством материалов.
Студ. Изба как крупнейший сборник работ для студентов
Тут дофига бывает всего полезного. Печально, что бывают предметы по которым даже одного бесплатного решения нет, но это скорее вопрос к студентам. В остальном всё здорово.
Спасательный островок
Если уже не успеваешь разобраться или застрял на каком-то задание поможет тебе быстро и недорого решить твою проблему.
Всё и так отлично
Всё очень удобно. Особенно круто, что есть система бонусов и можно выводить остатки денег. Очень много качественных бесплатных файлов.
Отзыв о системе "Студизба"
Отличная платформа для распространения работ, востребованных студентами. Хорошо налаженная и качественная работа сайта, огромная база заданий и аудитория.
Отличный помощник
Отличный сайт с кучей полезных файлов, позволяющий найти много методичек / учебников / отзывов о вузах и преподователях.
Отлично помогает студентам в любой момент для решения трудных и незамедлительных задач
Хотелось бы больше конкретной информации о преподавателях. А так в принципе хороший сайт, всегда им пользуюсь и ни разу не было желания прекратить. Хороший сайт для помощи студентам, удобный и приятный интерфейс. Из недостатков можно выделить только отсутствия небольшого количества файлов.
Спасибо за шикарный сайт
Великолепный сайт на котором студент за не большие деньги может найти помощь с дз, проектами курсовыми, лабораторными, а также узнать отзывы на преподавателей и бесплатно скачать пособия.
Популярные преподаватели
Добавляйте материалы
и зарабатывайте!
Продажи идут автоматически
6390
Авторов
на СтудИзбе
307
Средний доход
с одного платного файла
Обучение Подробнее