Главная » Просмотр файлов » Наброски лекций. 2017

Наброски лекций. 2017 (1134111), страница 8

Файл №1134111 Наброски лекций. 2017 (Наброски лекций. 2017) 8 страницаНаброски лекций. 2017 (1134111) страница 82019-05-12СтудИзба
Просмтор этого файла доступен только зарегистрированным пользователям. Но у нас супер быстрая регистрация: достаточно только электронной почты!

Текст из файла (страница 8)

Это условие представляется довольно естественным, его можно пониматькак «сдвиг» очевидного равенства P (w(t) 6 0) = P (w(t) > 0) = 1/2, получающийсяв результате сдвига начала координат на плоскости переменных t, ξ) из точки (0, 0)в точку (s, z). Заметим также, что это условие хорошо согласуется с марковскимсвойством процесса Винера.На основании сделанного допущения найдём Fτx (t) = P (τx < t). Очевидно, чтоесли τx > t, т.

е. первое достижение точки с координатой x случилось не ранее,чем в момент времени t, то вплоть до момента времени t траектория процесса неподнималась выше уровня x, т. е. w(t) 6 x. Другими словами, событие τx > t влечётw(t) 6 x, и, переходя к дополнениям этих событий, мы получаем, что событиеw(t) < x влечёт τx < t. Следовательно, в (3.19)1P (w(t) > x, τx < t)P (w(t) > x)= P (w(t) > x | τx < t) ==,2P (τx < t)P (τx < t)откудаZ∞z21√e− 2σ2 t dz =Fτx (t) = P (τx < t) = 2P (w(t) > x) = 22πσ 2 t x Z ∞x1 − u22√ e,=2du = 2 1 − Φ √√2πσ2tx/ σ 2 t(3.20)где Φ( · ) – так называемый интеграл вероятности (функция стандартного нормального распределения),Z a1z2a21√ e− 2 dz,Φ(a) =Φ′ (a) = √ e− 2 .2π2π−∞35Найдём производную Fτ′x (t) = pτx (t):xx − x22d x1′e 2σ t ,pτx (t) = −2Φ √· √=√dt σ 2 tσ2t2πσ 2 t3/2t > 0.(3.21)Здесь x > 0 есть параметр плотности распределения pτx ( · ).Из формулы (3.21) нетрудно получить распределение случайной величины (далееt > 0 есть фиксированный параметр)ξ ∗ (t) = max w(s),06s6tравной максимальному значению процесса Винера на промежутке [0, t].

Отметим,что в силу непрерывности траектории максимум достигается с вероятностью единица. Мы будем искать Ft∗ (x) = P (ξ ∗ (t) < x) для x > 0; при x < 0 следует заменитьмаксимум на минимум и воспользоваться симметричностью процесса, т. е. тем, чтоP (w(t) > 0 = P (w(t) < 0).Нетрудно заметить, что если ξ ∗ (t) < x, то w(s) < x для всех s ∈ [0, t], и первоедостижение траекторией уровня x с необходимостью наступает позже времени t,другими словами, τx > t.

Верно и обратное: если τx > t, то при любом s 6 tтраектория процесса ещё не достигла уровня x, т. е. w(s) < x для всех s ∈ [0, t], а этовлечёт ξ ∗ (s) < x. Таким образом, события ξ ∗ (t) < x и τx > t равносильны, поэтомуx∗∗Ft (x) = P (ξ (t) < x) = P (τx > t) = 1 − P (τx 6 t) = 1 − P (τx < t) = 2Φ √− 1.σ2tМы воспользовались тем, что распределение случайной величины τx абсолютнонепрерывно (P (τx = t) = 0), и формулой (3.20). Дифференцируя функцию распределения, получаемr2 1 − x22x1dFt∗ (x)′∗√ e 2σ t ,·√== 2Φ √x > 0.pt (x) =dxπσ 2 tσ2tσ2tЗдесь t > 0 есть параметр плотности распределения p∗t ( · ).3.7.

Закон арксинуса. Пусть, как и выше ξ ∗ (t) = max06s6t w(s), теперь t > 0есть фиксированный параметр. Введём ещё одну случайную величину τ ∗ (t), равную первому моменту времени на промежутке [0, t], когда траектория достигла своего максимального значения ξ ∗ (t). Как уже отмечалось, вследствие непрерывноститраектории такой момент времени с вероятностью единица существует. Вычислимплотность распределения этой случайной величины.Дополнительно к t > 0 зафиксируем некоторое положительное x 6 y и найдёмусловную плотность pξ∗ (t)|τx (y|u) при u < t. По определениюpξ∗ (t)|τx (y|u) dy = P (y 6 ξ ∗ (t) < y + dy | u < τx < u + du).Дальнейшие рассуждения мы будем проводить не совсем строго, заменяя событияy 6 ξ ∗ (t) < y + dy и u < τx < u + du равенствами ξ ∗ (t) = y и τx = u, хотя, конечноже, P (ξ ∗ (t) = y) = 0 и P (τx = u) = 0.Если время первого достижения максимума τx = u и x 6 y, то до момента времени u траектория процесса ещё не достигла уровня x, следовательно, w(s) < x для36любого s ∈ [0, u).

Если мы считаем, что y > x, то тем более w(s) < y для любогоs ∈ [0, u). Таким образом, максимальное значение y заведомо достигается послевремени u,y = max w(s) = max w(s).06s6tu6s6tПри этом в силу τx = u мы имеем w(u) = x, таким образом, при условии τx = uпроцесс w(t), t > u, есть винеровский процесс, стартовавший из точки w(t) = x.Сдвинем начало координат (t, x) в пространстве переменных (t, ξ) в точку (0, 0),т. е. совершим замену ŵ(t) = w(t − u) − x, где x и u – фиксированные неслучайныепараметры.

Стохастические свойства процесса ŵ(t), t > 0, полностью эквивалентнысвойствам процесса w(t), t > 0. Таким образом, при условии τx = u случайнаявеличинаξ ∗ (t) = max w(s) = max w(s)06s6tu6s6tимеет то же распределение, что и случайная величинаx + max w(s) − x = x + max ŵ(s) = x + ξ ∗ (t − u).u6s6t06s6t−uНетрудно найти плотность распределения такой сдвинутой на x случайной величины: мы имеем px+ξ∗ (t−u) (y) = pξ∗ (t−u) (y − x) или, в явном виде,r(x−y)221− 2σ 2 t∗√pξ∗ (t)|τx (y|u) = pt−u (y − x) =e,0 < u < t, 0 < x 6 y.πσ 2 t − uДалее запишем совместную плотность, используя формулу (3.21):pξ∗ (t),τx (y, u) = pξ∗ (t)|τx (y|u) pτx (u) =r(x−y)22x − x2211− 2σ 2 t√e 2σ u ==e·√2πσt−u2πσ 2 u3/222x − (x−y)11− x2σ 2 t e 2σ 2 u ,p···e=0 < u < t,πσ 2u(t − u) u0 < x 6 y.В частности, при x = ypξ∗ (t),τy (y, u) =y − y2211p··· e 2σ t ,πσ 2u(t − u) u0 < u < t.(3.22)Вспомним, что τx – момент, когда траектория винеровского процесса в первый раздостигает уровня x.

Если нас интересует достижение уровня x = y = max06s6t w(t),то τx = τ ∗ (t). Таким образом, формула (3.22) даёт нам совместную плотность случайных величин ξ ∗ (t) и τ ∗ (t). ОтсюдаZ ∞pτ ∗ (t) (u) =pξ∗ (t),τ ∗ (t) (y, u) dy =0Z ∞Z ∞22y1111− y2− z22σ t dy =pzedz == ·p·e·ππu(t − u) 0 σ 2 uu(t − u) 011= ·p,0 < u < t.πu(t − u)37Парадоксальность этого результата состоит в том, что плотность распределениявремени достижения траекторией своего максимума увеличивается к концам отрезка [0, t], т. е. максимум скорее всего будет достигнут либо в самом начале, либо в самом конце промежутка наблюдения за винеровским процессом. Если мы обратимсяк функции распределения случайной величины τ ∗ (t), то получим после несложныхвычисленийrZ u2u,0 < u < t.Fτ ∗ (t) (u) =pτ ∗ (t) (ũ) dũ = arcsinπt0Это равенство носит название закон арксинуса.384.

МАРКОВСКИЕ СЛУЧАЙНЫЕ ПРОЦЕССЫРассмотрим ξ(t), t > 0, – случайный процесс с непрерывным временем. Будемсчитать, что каждая из случайных величин ξ(t) принимает значения из одного и тогоже конечного множества {x1 , . . . , xs } при любом t > 0. Будем говорить, что в моментвремени t система, описываемая данным процессом, пребывает в состоянии xj , еслиреализовалось событие ξ(t) = xj .Определение 4.1. Случайный процесс ξ(t), t > 0, со значениями в множестве {x1 , . . . , xs } называется марковским, если при любых n = 3, 4, . .

. и любыхt1 , t2 , . . . tn , удовлетворяющих условию 0 = t0 < t1 < · · · < tn , случайные величиныξ(t0 ), . . . , ξ(tn−1 ), (ξ(tn) образуют цепь Маркова, т. е. для любых xi0 , . . . , xin−1 , xin ,выбранных из множества {x1 , . . . , xs }, имеет место равенствоP (ξ(tn) = xin | ξ(tn−1 ) = xin−1 , . . . , ξ(t0 ) = xi0 ) == P (ξ(tn ) = xin | ξ(tn−1 ) = xin−1 ).(4.1)Будем говорить, что марковский процесс является однородным, еслиP (ξ(t + s) = xj | ξ(s) = xi ) = πij (t),i, j = 1, . . . , s,(4.2)для любых 0 6 s < t.

Вероятности πij (t) называются вероятностями перехода изсостояния xi в состояние xi за время t > 0.Всюду далее мы рассматриваем только однородные марковские процессы с конечным множеством состояний (1 < s < ∞).Чтобы найти любое конечномерное распределение марковского процесса, нужнозадать начальное распределениеP (ξ(0) = xi ) = ai ,i = 1, . . . , s,sXai = 1,(4.3)i=1и матрицу вероятностей перехода π(t) за любое конечное время t > 0. Тогда длялюбого n = 1, 2, . . .

и для любых 0 = t0 < t1 < · · · < tnP (ξ(0) = xi0 , ξ(t1 ) = xi1 , . . . , ξ(tn ) = xin ) = ai πi0 i1 (t1 − t0 ) . . . πin−1 in (tn − tn−1 ), (4.4)Нетрудно также рассчитать распределение процесса в любой момент времени t > 0,пользуясь формулой полной вероятности:P (ξ(t) = xj ) =sXai πij (t),j = 1, . .

. , s.i=1Равенства (4.2) задают на множестве {t > 0} матричнозначную функцию π( · ) созначениями в множестве Mat(s) матриц размера s × s. Для этой функции справедливы общие свойства матриц перехода в цепях Маркова: неотрицательность матричных элементов, равенствоsXπij (t) = 1,i = 1, . .

. , s,j=139t > 0,(4.5)отражающее условие нормировки условного распределения случайной величины ξ(t)при фиксированном начальном состоянии ξ(0) = xi , и уравнение Чепмена–Колмогороваπij (t + s) =sXπik (t)πkj (s) =k=1sXπik (s)πkj (t),i, j = 1, . . . , s,t, s > 0, (4.6)k=1являющееся прямым следствием условия (4.1) и формулы полной вероятности. Этоуравнение удобнее писать в матричном видеπ(t + s) = π(t)π(s) = π(s)π(t),(4.7)t, s > 0.Как следствие этого уравнения можно записать, например, матричное равенствоπ(n · t) = π n (t) для любого натурального n и любого t > 0.По сути марковский процесс есть цепь Маркова, в которой переходы между состояниями происходят не в фиксированные дискретные моменты времени t1 , t2 , .

Характеристики

Тип файла
PDF-файл
Размер
468,8 Kb
Тип материала
Высшее учебное заведение

Список файлов лекций

Свежие статьи
Популярно сейчас
Зачем заказывать выполнение своего задания, если оно уже было выполнено много много раз? Его можно просто купить или даже скачать бесплатно на СтудИзбе. Найдите нужный учебный материал у нас!
Ответы на популярные вопросы
Да! Наши авторы собирают и выкладывают те работы, которые сдаются в Вашем учебном заведении ежегодно и уже проверены преподавателями.
Да! У нас любой человек может выложить любую учебную работу и зарабатывать на её продажах! Но каждый учебный материал публикуется только после тщательной проверки администрацией.
Вернём деньги! А если быть более точными, то автору даётся немного времени на исправление, а если не исправит или выйдет время, то вернём деньги в полном объёме!
Да! На равне с готовыми студенческими работами у нас продаются услуги. Цены на услуги видны сразу, то есть Вам нужно только указать параметры и сразу можно оплачивать.
Отзывы студентов
Ставлю 10/10
Все нравится, очень удобный сайт, помогает в учебе. Кроме этого, можно заработать самому, выставляя готовые учебные материалы на продажу здесь. Рейтинги и отзывы на преподавателей очень помогают сориентироваться в начале нового семестра. Спасибо за такую функцию. Ставлю максимальную оценку.
Лучшая платформа для успешной сдачи сессии
Познакомился со СтудИзбой благодаря своему другу, очень нравится интерфейс, количество доступных файлов, цена, в общем, все прекрасно. Даже сам продаю какие-то свои работы.
Студизба ван лав ❤
Очень офигенный сайт для студентов. Много полезных учебных материалов. Пользуюсь студизбой с октября 2021 года. Серьёзных нареканий нет. Хотелось бы, что бы ввели подписочную модель и сделали материалы дешевле 300 рублей в рамках подписки бесплатными.
Отличный сайт
Лично меня всё устраивает - и покупка, и продажа; и цены, и возможность предпросмотра куска файла, и обилие бесплатных файлов (в подборках по авторам, читай, ВУЗам и факультетам). Есть определённые баги, но всё решаемо, да и администраторы реагируют в течение суток.
Маленький отзыв о большом помощнике!
Студизба спасает в те моменты, когда сроки горят, а работ накопилось достаточно. Довольно удобный сайт с простой навигацией и огромным количеством материалов.
Студ. Изба как крупнейший сборник работ для студентов
Тут дофига бывает всего полезного. Печально, что бывают предметы по которым даже одного бесплатного решения нет, но это скорее вопрос к студентам. В остальном всё здорово.
Спасательный островок
Если уже не успеваешь разобраться или застрял на каком-то задание поможет тебе быстро и недорого решить твою проблему.
Всё и так отлично
Всё очень удобно. Особенно круто, что есть система бонусов и можно выводить остатки денег. Очень много качественных бесплатных файлов.
Отзыв о системе "Студизба"
Отличная платформа для распространения работ, востребованных студентами. Хорошо налаженная и качественная работа сайта, огромная база заданий и аудитория.
Отличный помощник
Отличный сайт с кучей полезных файлов, позволяющий найти много методичек / учебников / отзывов о вузах и преподователях.
Отлично помогает студентам в любой момент для решения трудных и незамедлительных задач
Хотелось бы больше конкретной информации о преподавателях. А так в принципе хороший сайт, всегда им пользуюсь и ни разу не было желания прекратить. Хороший сайт для помощи студентам, удобный и приятный интерфейс. Из недостатков можно выделить только отсутствия небольшого количества файлов.
Спасибо за шикарный сайт
Великолепный сайт на котором студент за не большие деньги может найти помощь с дз, проектами курсовыми, лабораторными, а также узнать отзывы на преподавателей и бесплатно скачать пособия.
Популярные преподаватели
Добавляйте материалы
и зарабатывайте!
Продажи идут автоматически
6553
Авторов
на СтудИзбе
299
Средний доход
с одного платного файла
Обучение Подробнее