Главная » Просмотр файлов » Е.В. Захаров, И.В. Дмитриева, С.И. Орлик - Уравнения математической физики (2010)

Е.В. Захаров, И.В. Дмитриева, С.И. Орлик - Уравнения математической физики (2010) (1127878), страница 29

Файл №1127878 Е.В. Захаров, И.В. Дмитриева, С.И. Орлик - Уравнения математической физики (2010) (Е.В. Захаров, И.В. Дмитриева, С.И. Орлик - Уравнения математической физики (2010)) 29 страницаЕ.В. Захаров, И.В. Дмитриева, С.И. Орлик - Уравнения математической физики (2010) (1127878) страница 292019-05-11СтудИзба
Просмтор этого файла доступен только зарегистрированным пользователям. Но у нас супер быстрая регистрация: достаточно только электронной почты!

Текст из файла (страница 29)

ь ный и1я.дел на бескоисчиости. Теорема 3.9. Для еарлшнн чггкои в 0 функции н~х, р), 1хнуля1июй на бес коне шости, нри достаточно больших зна и инях и ) сиравел:швы ие1ли1еис'гва 147 ди А <ди А — < —, — ' < — ',А =-сопи! дх г'-' дч 4 Дог<а и<тел<ге!ива основано на преобразовании Ксльвина гар- ':: монической функции и(М). ЛХ е К<. Пусть К„" открытый круг ра,тиуса а с центром в начаэи координат 0: Я„. его граница; К'„" внешность круга и пусть функция и(ЛХ) гармонична в К,'г Функция и(Л<) = и(ЛХ) называется преобразованием Кельвина функции и(ЛХ), если ЛХ и Ж симметри шы относитсльпо окруж,;3 ности 5'„: ХХо<<ХХоэ — — а!. ЛХ и ЛХ лежат на одном луче, выходящем из Г). Можно доказать.

По и( <<) гармонична в ХГ„, О, Д<<я этого запишем координаты точек ЛХ и У в полярных координатах: ЛХ =- ЛХ(гГ р). Л< =- К(р, ), р=- —. Т и и(ЛХ) = (г. р), (а' и(<у) = с(р. р).=- и~ —,.р . ~! С.нрав<''(лино с:нд<кэн(се соотгн)ш(ни(н (а, ) г' Д,,и(<у) = <'<г и —.:р = —,Л,, и(М) (проверьте!). р а Если и(ЛХ) гармони ша и ограничена в Х(Г„. то у функции ю(<у) в точке 0 нет особенности, <л<а гармони*ша всю,<у в круге К„.

Поэтому в окрестности точки Г) функция и ограничена и имеет ограниченные первые производные. Выпи<и<ни обратное преобразование Кельвипа, полу*ц<м ( г и (ЛХ) = и~ —. р . Если ЛХ=- ЛХ(хи, ум), <<г'=.= Л<(<гу. ух) в декартовой г хх уз р а, а системе координат с центром О, то — ' !,а Поэтому хэ! ум г г х<<+уи ди(М) д<<(<<<) д! (Х) дх, диЩ дус дхи дхи дг, дхн ду, дуи ' г/, ! (у —:хм) ' ! ' дух '2а-х у, ( ! дхм г г" дти г (г .! Из о<равич<'.пиес<и нерв<их ирои<<водных ф<'нкции <<(<<!) в ди(ЛХ) ( ! ок!и;оп<ости то <ки 0 получаем ' == Π—, . Анна<оси шая (.) ' о<шика спрн<гадлива „<ля .

° дум !48 г Теорема 3.10. Д>>я функций двух переменных. гармонцче- сяиж в ХУ и рсгулярпых па бескопечности. справедливы форму .>и Ерина. Доказательств>>!> проводится аналоги шо доказательству в ! Оюс тра пстее и а ом случ ае. ° 1>обы впешняя краевая зада >а,>ля уравнепия,'!апласа имела единстве>шое решеппе. требуют его регулярности па бесконечности.

3.6. Внешние краевые задачи для уравнения Лапласа. Единственность их классических решений Фуадамептальпые решения уравнения Лапласа различны в К' и К"'. 11озтому и условия. гарантирукяпис единственность 3 решений виспших краевых задач для уравнсиия )ап>!ага, раз>>и'!ш ! в К' и К". 3.6.1. Внешняя задача Дирихле в пространстве Х!Х>' с К') Постановка задачи о пахи>к>!еци>! млассгичссхого рсп>гя>>я: цайчп функцию а1ЛХ). удовлетворяющую урависпшо Лапласа Ли .=- О в пеограпи >енпой области Х>'.

пепрсрывную в замкпутой / об„>асти Б = Р' !з о. принимающук> па граэпгце задшшые зпа >епия >>>,Х>) = 1>1Р), Р Р,'>. и Хл>ггяох>е1>но спйшьнлзцуи>сн к пуля> па б>и лонсчвостп (здесь Х>' = К' П., П ограни нчшая облить с ! рапид й о). Класси и!кое решепие >>111) й !.'(В')! Сг 1Р>'), а иь! поп>ая ы о ф „акция в краевом у !., ювии 1!1Р) е 013).

Зальечпние 3.7. Ус.юви! равномерного с>рсх>>ияп>я к ыу>по функции >>(М) па бе!коле шости требуется для едипств! ппос>и решения >адачи. Е Пример 3.2. Расс х>о! рим центрально-симметричиун> зада >у с> а(г) .= О, г > а, >>1г.=. а) = 1. Функция а1г) впс шара радиуса а удовлетворяет уравнению >1а>ь>аса, а иа ! раиице принимает задашкх зна и ние а! > = а) =-1. ! о>да функции»>(г) =:- 1 и и>1! ) =:= а, > удов;к творя>от уравнения> г)а>ь>а! а шк! шара и краевому условшо.

Полу'1или дВй решения НОстйВ;1с'1шОЙ зйдй'и!. Г('ли )'чРсть услоВие па б(сконс"шос>и, то функция и,(г) — -- 1 не подходит. Из,шух решс ний й,( г) =-.. 1 и 717( г) =-- о ' г меж(ю пск(ро>гг! Сем(ЙСТВО репи>пий О(г) = Ои!(7) + )~37(>(7). О + й = — 1, КО!Орос', бу)7(7!' '7ДОВ>1ствОрять поставленной задаче.

Ус.ювие !пп и(7) =-0 позволяет выделить сдинствешюс решение внешней задачи Днрнхле. ° Теорема 3.11. Внешняя задача Дирихле в пространстве Ях ккпкет иметь только одно р( шепие. 'Хек(и!ан((17!ьсн(во этой теоремы огновано пй применении принцш!а максимума в об.тс.п!. ограниченной поверхностью о и (())РООЙ Я, достй гс) шо бс).п 1по( О рйди) сй 71 Пус>ь су!це( твук)т дВВ рс'пиния и!(М) и 777(ЛХ):>й;сачи Х!>и(ЛХ) = О. М Е 0', и(Р) = р(Р), Р Е Х>': и(М) при М вЂ” Ос раВномернО стрсмнтся к пулк>. Введем фупкцшо си(М) =- ил(ЛХ) — ии(ЛХ). Для и>(М) получим зй,'сй'!у Ь и'(71Х) =- О, ЛХ Е ХУ, (а(Р) — О, Р б Я: (о(М) при М вЂ”:х равно)и;рпо стремится к пул)о.

П1н;пюло)ки>>, !То и об:ни"ги ХУ с)Ш((1вусг! тоний М„в кс)- торой и(ЛХ,) В 0 (и,(ЛХ,) ~ 7(л(ЛХ(')). Выбсрем шйр большого радиуса г с границей Я, так, чтобы п>чка ЛХ, лежала меж;!у поВс'рхиОстями ) и Ь„и пй НОВРрх1юсти Я, Вьшолп5!ДОсь н(>рйВСН- ство ~и>(ЛХ)~, < е для прсппвольно малого В > 1). В замкнутой области. ограни и иной пои( рхпостями о' и ч„. >юлучаем гармони !еску)о функцию и(М): и(ЛХ,) ~ 0 и и>(71Х)(и л — — О, (717(ЛХ)(! < =, е > О, В силу нринпипа максимума ~(с~(М,)! < . В силу произвольности выбора числа е ) О и:(ЛХ,) == О. поэтому и,(ЛХ) = и>(ЛХ) в области ХУ.

В З.б.2. Внешняя задача Неймана в пространстве (ХУ су К' Пос-гановка зада !и о нахож,ю!Ши класюйчсс>ово рс>игнил( найти функции> и(М), улов.,й творяющу1о урйвшчшю Х1)н!ласи (й>7 =- О в неограничен(к>й об:йн ти 11 '. удои(и творяющую условию (077, ( Х> ) — »(Р), Р Е Ь', и рйшю(игрйо (ш>1)са(л((й(7)о()л к )г((лк) >ю 6( сд>7 160 лшюч»ос)пи (здесь 0' = К' 1Э, 0 ограниченная область < :!раницей Я. Клас<пчел«ос р<шешк и(ЛХ)ЕС'(Хз')Г'Сз(Х)'), й 'зйдй!Оща)1 сгО функци5! и (Х ) 6' С (о).

'1 ребование регулярности искомой функции нй бескон<з шости гйрйн тиру()т един( гв< н!юсть р< шения Поставленной задачи. Теорема 3.12. Ннснньяя чйцйчй Неймйна в У(з имеет елинств< нное классическое решение. Д<)киз(17(ильсгп<з() т<ор<змы ОСПОИ)зно нй !О)нм(1нзнии пе1)вой формулы Грина в н<о! рани'и иной облйс!и ЕУ. Н(сть в Х) суп(ес!1)у!Ог цва клй(си'юскнк р<н«'ни5! Нзю!пн(й задачи Неймана: и!(ЛХ) и и„(М). То!лй функция и(ЛХ) = «,1ЛХ)— ди(Р) — аз(ЛХ) удовлетворяет задаче (аи)(ЛХ) = О, ЛХ Е Хз'! =О, дн, Р е Я; и)(ЛХ) при М вЂ” ) со равном< рно стремится к нулю; <и(ЛХ) е С' (Р)')(й Сз(Х1').

Нойтому к функции и(М) мож<ю При- л<си!г! ь нерву«1 формулу Грина: Щъ. (Л1)Ь« (ЛХ)(П)и— 7)' = Ци<(Р) (Б) — и) (йг(и17<ьдгй(1и,)(111м. 13 18) д(и(Р) д<(,г Отс«зз(й»та<1«7 = 0 в Хз'. т.<. 7«(Л1) == соней в Хз'. Но 71!(М) нри М вЂ” Оо равномерно стремится к нулкз. Иоятому и)(М) == О 1! Хз. ° За.иечоние З.с). Решение вн< шней чйдй ш 11еймйпй в з!лз. ре! улярн<и" нй бссконс шостп, сущссгвуст пля .,ионой функпии и,=. С(.'5). Требование Ц !)(Р)<1О), ---. О (плинн«1. Е З.б.З. Внешняя третья краевая задача в пространстве (Х1' с К') 11о< гйновкй 'зйдйчи о нйкожцении ли<из< и, <еского 1» !Ьс)<нл: нйй ги <(зункцию и(ЛХ), уз(о(зз!<! !)оря«зн1узо урй!звени«>,'1йз( нзс<! (1« == = О в н<зогрйниченной области Х1).

улов;«творя«ипук) условию ди(Р) — ' Л(Р)и(Р) == О(Р) нрн Р (=,'7, (ц< 71(Р) ". С( 71; 1)( Р) > О; ди 151 '1 Ь(Р) С С(б) (6(Х') нс. раВна!Ождс)счвсш!О нз:ИО) и Х)с!оно.,ис)рно й стХ)асслчссук)сяк ну,ск) но, бесконечно!пи! (Жись 0' = К' ' Х); Л ограни нчшая обласчь с Сранипей 5). К.и)ссическое решение о,(М) Е СС (ХЧ ) с1 С (Х) ).,"'.( Требование регулярности искомой функции на бесконечносчи ',,) 1юзВО:сяс)т Сц)ихи)ни!ь !и рву ю фОрму:1) Грина В 1ШОграш1*и)1шОЙ:.) Ооластп Х)' н дока!Игь сдинсгвсчшость рс)шсния пост)вленноп й задачи. ::;! Теорема 3.13. Если функция 6(Р) > О и нс равна тождественно пулю па границе области, то внешняя третья краевая задача имеет единственное класс'нчс скос рени. н не. Докс)эительт)во.

Пусть в Х)1 суще!ченук)т два классических решения внспшей третьей красной:)ада ш: и,(ЛХ) и 11е(М), Тогда функция со(ЛХ) =. Н,(М) — и)(М) удовлетворяет задаче Ь со(ЛХ) = О с)со(Р) ЛХ е 1)', + 6(Р) и)(Р) =- О,Р е.,9; с))(ЛХ) при ЛХ вЂ” зс равнодп мерно стрем)ггся к нулю: !В(ЛХ) е С' (Х)')! С' (Е)'). Поэтому. как и в случп внешней зада ш Неймана, к фупкпии !В(М) можно применить псрвук) формулу Грина (3.18), откуда еле,чуст О Ь(Р)и-'(Р)1131, + Я (й)!и)н!,игас1со)СХХ)п -.--- О.

(3.19) х и' Поскольку /1(Р) > О, каждый из шггес ралов в (3.19) нс)с)трицателен. Из (3.19) слс дует йгас1и) = О в Х)'. т.е. !В(М) э— е с:опав в !Э'. Но и)(ЛХ) нри ЛХ вЂ” ОО равномерно стремится к нулю. поэтому и)(М) =: О в д'. ° 3.6.4. Внешняя задача Дирихле на плоскости (19' с )к') Для уравнения 11апласл) но, плоскошпи требование раиномср)н)го стремнина рс шсния к ну.,но на бесконс)нос! н яв шется жс',етним, '!ЯКОГО ренн ния хн)жс т нс сущс)стнОнать. Промер о.,). 13 полярных координатах (г, з)) на плоскости расс:мОтрим цс)нтральиО-сихсмс'три шую зада !у Дирнх.,!С) Вьн кру— га радиуса а и 1: Л)1(г) =-- О, г > а: и(г == сд = 1. Л1(!испо пес П)пить двй 1и)пн)пия з)(п! зй:)йчи: и,(г) = 1 и 1п 7 )лл (г) --= —.

Д1)у) их,ппшГН)о п()зйвисиь)ых р(шшшй у агой зй1п а. ')я*)Р1 и('!з НОско:1ьк)' ООП)('.с' р('«1е1п!с' ур)пзиепия (ли(7') =- О имеет впд и(г) = С, + С!пг. Ес„)и нотр(бошпь. побы функция и(г) равномерно стрс милось к пули) ия бескопс шости. то пп одно из -)тпх рспп(.ппй и( 1«)дходит, зй,)я*)а )нз иьнег рс пни)п!.

Характеристики

Список файлов книги

Свежие статьи
Популярно сейчас
А знаете ли Вы, что из года в год задания практически не меняются? Математика, преподаваемая в учебных заведениях, никак не менялась минимум 30 лет. Найдите нужный учебный материал на СтудИзбе!
Ответы на популярные вопросы
Да! Наши авторы собирают и выкладывают те работы, которые сдаются в Вашем учебном заведении ежегодно и уже проверены преподавателями.
Да! У нас любой человек может выложить любую учебную работу и зарабатывать на её продажах! Но каждый учебный материал публикуется только после тщательной проверки администрацией.
Вернём деньги! А если быть более точными, то автору даётся немного времени на исправление, а если не исправит или выйдет время, то вернём деньги в полном объёме!
Да! На равне с готовыми студенческими работами у нас продаются услуги. Цены на услуги видны сразу, то есть Вам нужно только указать параметры и сразу можно оплачивать.
Отзывы студентов
Ставлю 10/10
Все нравится, очень удобный сайт, помогает в учебе. Кроме этого, можно заработать самому, выставляя готовые учебные материалы на продажу здесь. Рейтинги и отзывы на преподавателей очень помогают сориентироваться в начале нового семестра. Спасибо за такую функцию. Ставлю максимальную оценку.
Лучшая платформа для успешной сдачи сессии
Познакомился со СтудИзбой благодаря своему другу, очень нравится интерфейс, количество доступных файлов, цена, в общем, все прекрасно. Даже сам продаю какие-то свои работы.
Студизба ван лав ❤
Очень офигенный сайт для студентов. Много полезных учебных материалов. Пользуюсь студизбой с октября 2021 года. Серьёзных нареканий нет. Хотелось бы, что бы ввели подписочную модель и сделали материалы дешевле 300 рублей в рамках подписки бесплатными.
Отличный сайт
Лично меня всё устраивает - и покупка, и продажа; и цены, и возможность предпросмотра куска файла, и обилие бесплатных файлов (в подборках по авторам, читай, ВУЗам и факультетам). Есть определённые баги, но всё решаемо, да и администраторы реагируют в течение суток.
Маленький отзыв о большом помощнике!
Студизба спасает в те моменты, когда сроки горят, а работ накопилось достаточно. Довольно удобный сайт с простой навигацией и огромным количеством материалов.
Студ. Изба как крупнейший сборник работ для студентов
Тут дофига бывает всего полезного. Печально, что бывают предметы по которым даже одного бесплатного решения нет, но это скорее вопрос к студентам. В остальном всё здорово.
Спасательный островок
Если уже не успеваешь разобраться или застрял на каком-то задание поможет тебе быстро и недорого решить твою проблему.
Всё и так отлично
Всё очень удобно. Особенно круто, что есть система бонусов и можно выводить остатки денег. Очень много качественных бесплатных файлов.
Отзыв о системе "Студизба"
Отличная платформа для распространения работ, востребованных студентами. Хорошо налаженная и качественная работа сайта, огромная база заданий и аудитория.
Отличный помощник
Отличный сайт с кучей полезных файлов, позволяющий найти много методичек / учебников / отзывов о вузах и преподователях.
Отлично помогает студентам в любой момент для решения трудных и незамедлительных задач
Хотелось бы больше конкретной информации о преподавателях. А так в принципе хороший сайт, всегда им пользуюсь и ни разу не было желания прекратить. Хороший сайт для помощи студентам, удобный и приятный интерфейс. Из недостатков можно выделить только отсутствия небольшого количества файлов.
Спасибо за шикарный сайт
Великолепный сайт на котором студент за не большие деньги может найти помощь с дз, проектами курсовыми, лабораторными, а также узнать отзывы на преподавателей и бесплатно скачать пособия.
Популярные преподаватели
Добавляйте материалы
и зарабатывайте!
Продажи идут автоматически
6418
Авторов
на СтудИзбе
307
Средний доход
с одного платного файла
Обучение Подробнее