Новаковская_III (1124208)
Текст из файла
ББК 22,36 223! ! 22.336 22.3»73 245 Ноазюыаая Ю. В. Митекулкрнмс сне имы. 7юРн» строееня н язааматйстяя с нзлученне . Ч, Шт Пелзчлаеснчеакая теорие «занмеюйстаая молекул с «ыучюнен. М Блитарию УРСС, 2005 — !60 с. !5ВЫ 5-354-01071-3 Ори~пню-максе предоставлен инаром, текст опубликован я антарской рекакпни у'. О и» ООО РОХОО, птз~з.
ы, чР- и. О мР. з 1ВВЧ 5-354-00930-8 (Пазное пронзеезенне) 18ВЫ 5-354-0107!-3 (Част !Н( С Ю. В Начаказская, 2004 Г и д ° УРСС няизная и зчзюай пятзрят'л ы зоззшгыаг Содержамме ст!з. 5 6 12 12 12 !4 16 19 !9 21 28 28 34 35 36 38 46 49 М 55 58 69 69 70 7! 74 78 Гзаю (У. Моаекулярпаа счетрсскапня 81. Электромагнитное поле 02. Эдектричсские и мапппныс харак*срнс пти моаекуп н постоянных шшях Классическая модель Мимоза в одиар дна иоле Ьлнс юесказфун ц Гол тоном л улывЮю Эяектрн ческий и маенитвмй ди сяьньи моменты мимкулы Каантозю (по»укпассическая) модель Д нояюый моче т и е лр ч к потрнзуе стем екулм Маеннтный момент ими н чти я воснриничнюсть мОлеьузм 83.
Молекуле а переменном зпектроыапппноьт лале Возмуиюше состояния молекулы полем: одно- и мюпзфотонные пропессы Дино иное приближение Первый юрядок твари» воюуыенюц од»офатанные прочесал Втор й порядок тюрки возчуи(еиийт муяфоитанньм процессы Пы о цен»ею у ени» Ра сея ие имучени» Казффипиезпы Эйазатейтза 04.
Пр Пир Строгие сразила ой(ора Приближенные Орынсм ОКира 85. Псреюды между юехтрюна-кодебнтпью-нрашате:иными состояниямн молекул Двухаточиые модскупм С мктры »отощения Вражотельвыесп «три Ктзледате ь -врпшотелюые ю тры Элениума» спектри 128 133 136 140 142 142 Ггдбййнш С ст рнрас ния Вращатю нне спектры Колебательно-аращлтгльнне саектры Эыктроиинс слег ры Мнтсатомные молекулы Огеюлрн истощения Вращат ль не гнскврн Кол бат льна- ращатеюиые с ектрн Эяектрсиныеслехтры Слектрырассеяния Вращ ттьи е спектры Кслебатегьнс- р щс сльин е ры Элекмрагвые слеюярм 16. Спектроскопия ЯМР и ЭПР Обаюе теоретические осноам Э скмроинмй эффект Зегыаиа Ядер ыд Эффелт Застала Огииаеые состомгия атома а ластоннном магнитнол лоле Сики-слнюене язанмодейстеия и столин ' аыаыьтотив малахиты е наживном тме Электронный парамагнитный резонанс Модельные скотств и реальные сиектры молекул Анизотраии» 8-фактора н Н-теизор Ядерный магнитный резонанс Снсктры низкого разретеиия 87 89 94 99 101 101 104 113 116 1!6 !!8 121 122 122 124 126 !27 Глава Пг.
Молскулкркпл скектроскокюк Вгс малекую3юые спектры — рсзульют юаимодсйстаюг можьулы с полем эзектромапппных аоки. Вныпнее пеле мажет не юлька нлидиироаать перехаю» мокшу ыгсктранно-колебательно-арюслтелькымн соси «пнями молекул, но и измеюнь структуру самих состояний. а частности раюпеплкгь аыроиденные состояния. Для оггисаизю асех этих процессоа, а точнее лн» описали» состояний молекулы, находяшсйая ао анеюнем пале, необходимо дополнить ароанааюнроааннсе нами а прелылуших двух главах 31жанеиие Плрелингсра саоболнай моюхулм гамилюоиианам пою и чяеиами, описыаагошими аэаимодсйатаие молекулы и этого полк ~Ну 39 тт Злсоь пераое глагаемое — молекулярный гамиььтоннан, прнбжгжепные мею.
ды определении собстюннмх футюдий н аобстаеннык значений которою мы абмуждгюн а глаазх П и Ш; нторае слагаемое — гамнютаниан паля; третье слагаемое юаимолейстиис поля с молекулой, Есть различные езрнаипя кааюааой геарнн паля, а частности лредстааление нап» злектрамыаиюой аоаны сааокупностью фотонов разной ысюты, причем поглощение или непускание мазехулай определенного «лагка стнечаст исчезнаиснию юю рык»синю фотона соатаетстауююей энергии. Но ао аасх нара»птах описание пршгесс» «занмадсйстаня молекулы с иыучением и изменения ее анугренне- ~ о оостоюнв предсгааляег юсьма о»сыну ю задачу.
Поэтому обьтио иаиальзуип «ак незыиыммй Лклшшюдйздазюй щд. Нйбг л а Слеитры енссяого разревеню и алик-слало»се юаю одвт анг ядф !48 Мддельиые системьг и рвыьнне слеюнры июскут 151 160 Литература 81. Электромагнитное поле 1ОВ 4и тнН— сдг с ПУП) (ОА Е=- -йгадо с дг Описание электромынвтного паля в термннак наблюдаемых зкспсрнмсншпьно веднчнн — напряженнсатсй магнитного н элвггрвчесюго полей (обозначаемых как Е н Н) и векторов электрической (Р »Е) н мапгнтной (В = ПН) ннлукпнп — было лана Максвеллам в виде снстемм 4-х урюнсюй".
1 ОВ гагЕг- — —. =О с ог (закан эле ра а: и й инду Мии Фагодв, е и р, и аэавакаВ ириеадиткиаиггеиивэлвврииесксга»а сев ворам ианр» геинссви Е, артаюиагьнмм ру В) (и тр Ятоксгга исоиьт), кокни.тгигниееаергмти ек рии г ланЕ создаст магнитное л те Н) Юшз = 4ко (юкаи Гауссачхуагнаг латок ктриюсюга вуги ю милей сф рм р ри мн закзююи аиу г ией ытзнритес«аиу ир Су) йтВ О (авсувсгиаие магнитною заряди ло «ритме шикиутатиилииий маптт ю лав, тттугиравивае Максеат м) Здесь р — обьемнае плотность заряда; 1 — «ектор плозноатн элеатрнческого толп в — днэлскгрлческю паатоянна» средм; П вЂ” отношпельнвя ыжнитнаа проннпюмасть (юметим, по в обшем соучае е и и суть тензоры второго ранга, но в нзотроаной среде это скалиры, а нх значении в ваьууме прннгпм за славины:е" 1ир 1). ' Ушииег~ю зан сюи э снтен СГС, о итююгуа ой юрии электромин»тамг юа сдай «й.
При переходе к системе СИ» тиг ург е тт в ювт юффтган- с Напомним, чю, ю оиредюе ию,йютю~щюд векира а есть суммарный поток этою всатора ю окрестности данной то шн через по- веркнссп, еднннчной сферы, ее окруэиюшей. Па определению жа, ОШОЕ (внкрь) веатарв а, — зтовекшрсюмпонентюзн( а,— а ),( -а - а,) н ( -а -- а ). д О О д д д бр* свг'дг дк' бт' ду Огмстмм„жо в снсюме уравнений Максюлла первые два уравнения «творите, т. е.
запасены ляя «оппонент трехмерных векторов (так что система (1Н.1) — это 8 уравнаннй). Общее число неизвестных величин в снсшме — пмспи камноневты юкюров Е (Кобэ,б,) н В (В,йу,й,). Одюко величинами, опрелеляююнмн палс, »ел»юга» всего четыре: скал»рюш плотность зарядов р в 3 «омпонвпы вектора плотности така) ()„,)', гг) Прн этом два г уравнения Маквюиа не содержат вели нш, опнаыеаюшнх «ошозетную систему зарипов н токов.
Поэтому рациональным был бм персов к всюторым новым хармпернстнкам пол, в которых первое н последнее уравнении Максвелл», не юшючжашне вели шны р н ), были бы тождсствамн. Такое преобразование сушестаует, а кармпериспвн нааят назааннк вйп)з(щьЩ (А(г,г)) и скдйпэшхй (а(г,г)) потсниналм юектромагнптного полл. набюолаеммс вели'гнвы Е н В выраженная через ннх так: В гшд ((У,2) Получены эгн Пзамгения связи очень просю: (1) Извмтла, шо лля любога вектора а выполнено условие йт гоге = О; счедоватехьно, если согласно посюлнсму урависнню Максвелла НэВ = О.
то кожно счгпать вектор В ротором некоторога веатора А: В = гаг; (2) Подотевнм этот результат в п«раас уравнение Максве;ша: !дппА ! оА гогйг =юг(Е ' -).—.О. Пзскольку для любой скалярной функ. а ° тл " ' пни Ь выполнена раэенсгао; газ Шпд Ь = О, можно считать, что 1 ОА Е е = -дгайр (знак здесь можно «ыбраш шобой). с дг Выл» таким образам эекюрный и скалярный потенцчшм А н и, мм определили ик неоднозначно: зочно определены юльке их произэодные (еоотаететаенно. югА н дгедр ). В них же семик, «ак в дерэообразпых, есть неопределеиноеть: их соглаеованцое изменение вида А' = А ь дгойу 1 оу" (1У.4) р =р-, е Ог (глез - некая екаэярнаа фупшгия) не изменяет ураэнени» Макеэелла.
Функцию у' называют шьщбЛояйчц~й фугшщдй. В з»нисимости ат ее выбора получаезоа более иш мены проозая форма потенциалов А и В Например, если потребовать, чтобы дл» оноюмы в вакууме (т.е, при к 1 и р 1) бьшо выполнено условие 4ЮАь =О, 1 бр с бг (РГВ) то получитоя удобная Вмтсблоэкэ„назыввемая лорд~айдй Вш»болэгоздц Прн этом функции /определена волноаым ураьненнем ! О' ( — У ч- .. )1' О. «з Огз Уравнения Максвелла в переменных (А, р] при гюпыьзоввнии калибраакн Лоренца можно пер»пикать елелуюшим образом. 1 б йшР = 4ггр =з (- Р~ + >О=ядр гз В ПУ.Ь> 1ЬВ 4г югП- сф г При штутотвии о»ободных зарядов и гаков (онучей свободного пола) они уп)юпшкгшя до опять-таки «олноаых ура»наний, теперь уже относительно векторного и скалярного потенциалов: 1 О' (Рзь )р О с В ПУ7) (-Р ь )А=О 1 а' г аг Рмэеиия этих хорошо извеегных э математической физике ура»пений ичекп лид; (А = лак (Ш а'1,' ,О..О ( где й — волновой лектор, шина которого в вакууме Пн.й) (>гМЬ= о (ш чаетша поля).
В лальнейшем нао будет иншрееоэать только пош оэоболцой шектроьигпш»ой »алим (без яеэкнк дополнительных наточин»о»), по позаоп»ет пса ользожпь удобную в атом случае дудйш)ву ыьчиф>рл~ поля 4ВА =О В указанной капмбронке екапярный цотенциел полк отоутевуэг, а аекторный имеет тот же вил, 'цо и э глуше ма»бровки Лоренца ПУО) В.=Вее(ш ац Во=-Ода "й] е=еее("' аг ее=1~й]А» ПУДО> т, е еекгоры В и Е одинаковы по аб«ошотиой величине и шанино оршго. ишьны (н»поминаем, что мы рабопюм в оисшме элинин СГС, помпму В =(Е](вснотемеСИ ]В' ]Е]). 1 е Как мы видим, ишш В и Е, аообше говоря, кошшекошее. Няе же интересуют лейошншльные (измеряемые) пош„поэтому дачее мы булем р»осматривць аланы »ила А=Аое'" 'г)ьдег ию '1. 2Аамзз(Ы-шт), (П'.11) Заметим, чю речь идет пока о волге опрелеле»ной чэетоты.
Падмэ»ля» плоекуго монохроматичееаую ватгзу (1У8) в уравнение (ЬУ 2) и ПКЗ) при условии р О, легко убелитье», что ба = дар(гг)- з (тэ,А(га)). с ((9.31) а фунаци» Гшзильтона есзь О =~рета — К В нашем случае рг *:метье ".А(гэ) да и сошвсщт»енно ссзь ч йдаю (1ЩЗО) Классические функции Гаммчыпепа матекулы е вате Если частица (с массой жз н зарядом да лвижегся со скоростью тз» электромаг»итном ноле, она подеергш*ся действию силы Лоренца 1 Ре =да(Е(га)ь [чгхН(га)]), с где Е(га) н Н(гг) — напрякенностп электрического и магнитного паля» очке с радиус-вектором га, задающим палшкание частицы. Эльги» часцщы (ее функция Гамильтона) и этом случае определена выражением ((У.ЗЗ), которое можно получить следующим обршам. Есаи перейти ст ишзрлженностей к аекюрному и скалерпому потел. лианам (л ахтшезътвии с Вд.2) и ((У.З)), то выра»юлие лоронцеяай силы (в вакууме) приобретет вид: йг = -дайгайд(гг) — .
г — а "[чг х пиА(гз)]). (1Ы 28) дг дА(га) д» с тй с Восоальзовввлшсь хорошо известным «ыражеиием двойного векторною щюизвслсни» Яа и Ь] х с] Ь(ас) — е(»Ь) дле в = те, Ь = П и с.= А(гг), можно х ((928) векшрисс произ»слепне представить саелуюзпим образом: [тг х гогА(гав = 8 ад(гг, А(гз)) — (тг,о\А(гг) и переписать саотяетст»сина лоренце»у силу как: рг= "дейгейр(гь) — 1 ° а г - (йтлй(ча,д(ге))-(та,ч)А(гг)), ((929) д( сА(га) 1, г аг Будам рассматривать ззу силу как отвечающую искоюроиу обобщенному патенззиазу. В кеаесической механике обобщенный потенциал (б), минск шлй ие только от положе»ня частиц, нс и оз' окорсстей их Шиманн», сеяны с обобшеннымн силами (Р,) следующим образом; й б() б(1 йт дт1 ЗГЗ ' где г, - обобщение» коорлината (радиус-вектор) частпше, а т, оцзсчаклпа» сй скорость.
Гоештамж» еырахсенил (()т.29) и (1938), можно еугалаты вил обобщенного ношнциала, огас шюшего силе Варенна, дейст»уюшей на ланную частицу; Тогда фуикшш Латраюка системы заряженных частиц (ядер и зле»тронов) Ь=Г-((т У)=Е е-з -дап(га)-да(тг,А(га))~-У, В932) де у — кинепзчесшш энергия, а ((Г Ь) — пошнциальнш энергия, вкшочеюшш помимо энергии заряженных частиц во апешнеи пшм их юаимодейстлие (1) чежлу собой по закону Кулон». Ст этой фуикнни Леграияш можно перейти к функции Гкчцчьтона (аоторел есть классический аншог «хантовомеханического оператора Гамюштона), пользуясь шм, чю, па определению, обобщен.
Характеристики
Тип файла PDF
PDF-формат наиболее широко используется для просмотра любого типа файлов на любом устройстве. В него можно сохранить документ, таблицы, презентацию, текст, чертежи, вычисления, графики и всё остальное, что можно показать на экране любого устройства. Именно его лучше всего использовать для печати.
Например, если Вам нужно распечатать чертёж из автокада, Вы сохраните чертёж на флешку, но будет ли автокад в пункте печати? А если будет, то нужная версия с нужными библиотеками? Именно для этого и нужен формат PDF - в нём точно будет показано верно вне зависимости от того, в какой программе создали PDF-файл и есть ли нужная программа для его просмотра.
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
