Новаковская_III (1124208), страница 3
Текст из файла (страница 3)
агяетанан Бора и оыредслясмсй кзк выбранный за сдивнпу ыагннтный манент свободного электрона; „= ДР(В, б) д (1Ч.б!) (здесь Е и 3 — орбитщьный момент юмггрона и его алин, а д, — й-факюр авек»рова). Аналогична мщкна опрсдссзпь ядерный. тлею я Ьс дс = 2тлс как магии гный момент црдзц)ы, т е, чю»ицы о зарядом»с н мессой тр . То» да напппиый момент «щж »го типа будет записан слслующвм абраюм: р,.ро(Е,.»1) да„„), (!Ч.ЬЗ) тле )ч — суммарный прастранствениый угловой момент протонов и ней»ранов ядра, 1, - суммарный адерный спин, й, - »парный ь-фаатор, а у, (~о й, .
так называемое зарамаг»атлас тяошсньа ядра Перейдем к и в ам и яддйд а . В амичис от электрическою паля, глс быз единственный оператор «аз«ужение, пропорциональный дипюывс«у»омснту системы, в магнитном пале есть и линейная по палю составляю- 77 щзя возмущения ПЩ50), н кзадрвтнчяве (3У 51). Поэтому интересующие п ар»в«и к энергии дзот «вк первмй порядок теории возмувюний с операторе. возмущения Е", твк н второй порядок, но с возмущением ЙЕ Рассмотр оба выражения.
Сначала оценим поправку, возникающую благодаря возмущению Е' которое модифицируем аиггвпгетвенна нвличию спинозой составляющей ((У.56): Е' = Х бз~ ' -' Ьй ") = [Н,~ Оз(Ес + 8484) 1 (Н.й) 2жзс ( з 2жзс тле ц — полный магнитный момент мпчску:шрной системы. Согласно (1.148), ~<Ч.(~(Н,й),Ш >' / ш"" Н если (квк ( обмчна) юперпрегнрощгь этот результат кви компоненту поправки к энергии, определвемой мвпппной восприимчивсспю (Р(.25), то ссотвеютвующее ч е в мщншшй рдйдшнйшд будет < ч„(й(ч) ч) пй(ч „> Š— Е5 ()У.65) в отвечвюшвя ей честь отражора жазикжлой ее<кривич«во<щи может быть опрсаелсна так: , й(Ч, < Ч718[ й =-2Х „--,-,о,—, (1У.бб) Эш «омпонентв юспрянмчнвости нвзыввеюя йййайаНШКОЯ (верхний индекс «рэ). Пар»магнитная восприимчивость молекулы в ошювном состоянии (Ш- данйгййййл, так квк суммирование зедегсв по всеч всзбужвенаым состояниям молекулм (Е„< Е) 1) и потому все знаменатели (Е(э) — Е( 1) (О) 01 тсльнм, а в чиглитюях пюят нщприцвтельные скхмрныс кввлр»ты матричных элементов < Ч'„'1 8('Р) >.
Поскольку мвгнпюые момегпы чветиц обрез. но пропорциональны их массам, основной «клад в пвраывгнитную воепрним- 24 изос »весит эвскгроннв» иолсистсма — ее лиизмикэ (нэпаыянвем, иапгит. ,нмй момент чвспщы пропорцианввен се арбитатьному моменту юличсетвз твнлпяж в енину). Если в выражении магнитного момента пренебречь влерними вклэлвчи (по возмшкио блэголаря расли ппо нэ три четыре поряика <салу массэчи электронов н ядер), то в нсы можно вьшслить суммарный орг«тэльиый момент (Е,) и суммарный спин (8) электронной подсистемы; р= ~(Ез 8»82)= — (е,эб.б) с с 2м,с 4 2ж,с Слеловзткшио,можно оживеть, что двухвтомные молекулы.
нзкалшииес» в ° инзлетноч состоянии (с нулевым олином)и имеющие нулевой орбитальный «а«сит(оспа«пас состояние Е характерно для гомоядерных мащкул) лолжны иметь нулевой лсрчмв~нитнмй вюгал з вослринмчижють. Ненулевой «»- .жется пврюгвгнипшв ссстввляюшвя «сьпринмчнвости > трнплетной мспеку лы кипюрэ»в (сс сжновное состояние Х,) и у гсюроядерной молекулы маз— иооксидв аюгз КП (гП). Пврвмзпппнвя реакция электронов ив приложенное поле фактически усиливает его. Вторую коипонепгу мажчо пату««ты оценив лепр»в«у первого исряд«в к э«ерши, обусловленную возмущением Е: 2 е'и) < р Ем р р ч 44(н (гз) гзгз)2()эр ((убт) 8жгс г глс квщратм векторных щюизведеннй [гз «Н)2 были лрсобрвзшшиы с использовжгивм юждсетвв Л»грвггкэ; 1гс к Н)[г, Н)= Нзгзг-(Н 22)(гз,Н) = Н*гг~1Н-Н гсгз Н.= Н'(г21-гзз) )Н.
Соответственна аиду попрввкн Пщб)) ни)иой цосйрцйцчйлоещ ц лыгудщздщгщяи~ Ч' епгь ((У.68) 4жзс н огвечвюс1»и сй шсть олерлшоре маюкжкой еослрып чимюил 2 г ~44И21-гзгз)1 4жэ» ,2 носат вазввнис 28)шлпйпг(цй (верхний индекс "О"). Квк и пврвмшнитиая со<твэл»ющвя, он» спрелстястся в основном злсюронной полсистсмой, только 25 теперь не динамической, а статической се характеристикой — распределением электронной платносщ, что позволжт упросппь вырюкенне Оу.бр? Е 2 Е з й =- -,~(М-П ')=- 4глс г 4ш с (здесь 1, тензар пнернии электронной полсисшмы).
Дмвгонельиыс элементы этой сосъюлвющей тсюора восприимчивости (ддл ) определанно« Ес точ. постыл ло псломишльного «оэффвциснта) взатой с образным знаком суммой палошпельньгк величии, например, прн )Г = к 2 г«21 — Пгь) =(уз ьхз), гак что лиаивгнвтна» шюприимчивссзь пг)шцщвдьцв. И определвемвя ею реакция молекулы н» внешнее похе такова, что эффекпшнсе поле, действующее ва махекую, оказьшшпсв мевыпс прилшкенного. Таким обрвээм, операшр полной мы»игнац восприимчивоши челе«увы можт быть записан квк йГРП фй)а бН~ -„г,")) о — г г 4юьс Диамагиитнев сошввлюовюх всегда булет ненулевой, поскшьху определена моментом инерции электронной подсистемы, мо по абсолютной величине она уступает пар«магнитной состышюощей, будучи обратно щюпорпиоиашной квадрату скоростн света. Поэтому мовекуэа будет диюшпппной ло существу только при нулевом парачагннпюм в»паде, что «арвктерзю Пз» двухаъзыных частиц в синглетном основном ластовыми е цслиссиммс.уи ой б м .винно ор ительной электронной фунюшей.
Например,упоминавшиеся вы»ге молекулы кислорода и окиси азота пар«машиным, в потому «втягивеютсюз в магпнтнсе поле, а молекулм водорода н азота дивмвгнитны в «вьпвлкившотся» иэ поля. Ишк, кввнтовомехавические элсатричеекий и магнитный дипсльнме моменты молеауаы в любом се сосъщнии определены точно так ме, как и классические, с той лишь рюиилей, по в чвгнитном мсм м мсмензе дополнительно учтена спиноз»я составляющая, обусловлениае наличием релятивистской р ктериетнки элементарнмк частиц - их собственного чомента количества в и лвюкение (спине).
Презла, булучи спер«тарами, они позвоюпот определять с ис голые соответствующие характеристики «оикрпгных состояний (ш« редине ззючения), но и характеристики перекопов мемду спето» и ( их ма атричвые элеменъя на функпняк нвчюпного и конечного состояний). С 26 ч л эре гг си зчетркн в . аьвс ьз с Езангьме визе лмс.ниль«о«ласси тих вез»наг:. плюются верн ымн и в квантовой моде ти 3 ю тю врон« э гсктричссвая позяризуемепгь я чагнипшя аосцриюгчннгып, чв потея существенно гвавговомсхлничсскньпг хар, «терн юзами мотьку.з, лщ отшкг сорвя л»ются совсьупнжзью нз стационарных электрон«с. о сбаг*гьно-вралгатппных осстоенв» Те ье менее, в ьлассичсской сории такл е мотею формгшьн.г получить выраъюшл л:и этсктрлческой по.з ризщмоств и зщ-нитной еосприиччивоспз мочек) л на основании у«по»в» б заноз сел, действую лнх на юряпевную юствщ в ьтскгрзшееком ил« мы«.
~вон пс.ы. Эти ве.шчиим свр дензкпс» час:огай пои, зарядом частицы, ю ~ассой, скорое ыо лвимения!а с«учае магввпюго поля) н собственной юсготой, которая прв персх де к «ваатоэомеханнчсской мололи мшкат быть ньшрврстирохава наь частота о перекопа згелъу о на» змм и всэбужденныч ст'пионарными сост о«иначе ханна« частндм Си гмсзрия операзора позяризусчосп определена проюасдевием опера юрэв,гивозьиош мом ига, а зашил ой »ос "рнчм *ивоггн цронзвсдснге» сшраторов машвтвшо земана изн о ерз оров коорзина .
Посзсзяш «»вол т ва мысль, по сятгчетрнн пслзр зуечо ти и еосэрнимчиьости долмиа бить одинаковой Это»ействительно тп . Есзн мы посмотрим на вривслсн«ые зьг*ае харакшры лрелсшвзеннь трансляций Еопнгзяпъощеш лрссбраюеммя бт в врацзений Гопнсьпаюшаго и). ю увидим, по нх э«лип~ты либо со»падают, яиоо разо«ми гоя э«акоп Ъм*вп, нк «эа,траты совпадгют. Поэтому а таба»цех характере« пшечвых гр, нп ушзывеют обычво толька шш. Че РИЮ тРЫЮЗЯЦнй )7,,7„;т), ВРВШС«»й Г й,.й„,д,) Н КОМПОНЕЗС:. теЮОРа пстЯРшУсмооти (а,оп.пгг пц,пп.п .). Опйчлглить снмметРию псстелиих зегьс.
Если дещртовы кеорюшыы Д «) оръзбрюуютсн по нспрнволи. мым прелсгаедеюмм П л!' ооотхгсгвсзею, го зэк« нг пт пресьразуется так лс, ках нРопзвсдевис ДУ, т.г па пРедсышгсвию Г, З Гз. Земсшм сше, по озипз«охая синчшрия коз понезгг теизорок и н 1 сзючает, по «,гиапзггать. ио гу эи гуппи прнпзлшся» с«чай и той ъе системе ксорднват. Ви,з операторое злеюричепгош и чапзитнага дшкзлььмх моманюе и гео зсрз цояярюуемостя будет иам ног Гюлюг .лке в езезузошам ращсле, оо. с«ольку итмнно ъи онерашры в простейамч прийюиемнии определяют веро«гною«перс«олое в мглекувах юл щй ге»си эзмктрочегиитньп позсц Раьзнчиой частсгзд А манне оиьпеприн г рг 'к ий ве«юров шеюрн о«ко: о н чапшг юге чсчсшъв и компонент щнюра ггпшр пуеыости помогает отвешп и«в и;рос, рещгпуе сх ен соотвсгсгьу»ха»6, ереьод мсплу парой уровееа известной симметрии Ч'» -- Ч'(С) ч д, ПР.7)е) '),(т)В) < Р('1(7) бф ~нр('1 > Д-Яс,ф)ЧШ) ((ЪЛ)б) 28 ВЗ.
Молекула н переменном электромлгнмтном поле Возмущение соатоанин молекуэы полем: одна- н маогофоганные процессы Вг ~релыдущем разделе магнитные и электрические характеристики ма. лекул были определены в поатоянных полях. При этом мы предполагапи, что наличие пощ окяэывэет лишь небольшое возмущающее действие нв молекул«рную систему, аастаяния «отарой в первом и втором (па энергии) поря«кэх теории возмущений ауть с*ацнаиярные ос»тамм« свободной молекулы (в ат. сутатвии полей). Еслм мы переходим от постоянных палей к полю щектрамегиитной волны, та йлщйгдшю шаоян йдэм)бйэшгй (теперь уже временнбй) по-црежнему можно испощюваты сали интенаивнасть паля невелика. Тогля спревелливо допущение, что возмущенное полем состояние молекулы Ч'„ енезнвчитсльноь стли маго» от походного стщиовернаго состомш» 'Р(а): Поаче выюпочени» под» аастаяине молекулы вновь становится стационар- ным, прнчам энбо исхолным, либо «магм.то другим. Поаледнсе обусловлена тем, чта в возмупгеннам состоянии модекулы в поле кяк бы «смоги»им» рез- личные сшционхрные состоянн»: В момент откэючеиие поля моюяулв «выбирает» одна из ннх с вероятностью, ощюдшяемой есаам зтош состояния э возмущенной «<шпаной функции.
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
