Главная » Просмотр файлов » И.М. Гельфанд - Лекции по линейной алгебре

И.М. Гельфанд - Лекции по линейной алгебре (1113352), страница 29

Файл №1113352 И.М. Гельфанд - Лекции по линейной алгебре (И.М. Гельфанд - Лекции по линейной алгебре) 29 страницаИ.М. Гельфанд - Лекции по линейной алгебре (1113352) страница 292019-04-25СтудИзба
Просмтор этого файла доступен только зарегистрированным пользователям. Но у нас супер быстрая регистрация: достаточно только электронной почты!

Текст из файла (страница 29)

Кроме того, в п. 3 нам понадобится более детальная структ)ра ЛФ,'. А именно, обозначая через Ф)»' подпространство, состоящее из присоединенных векторов порядка = й — 1, мы получили возрастающую цепочку инвариантпых подпространств О с Л),".' с И„'." с... с Л',",'. (5) Все члены этой цепочки различны. Подпрсстрапство ЛЯ состоит при этом из всех векторов х, для которых (А — )чЕ)л х = О, т.е. это есть ядро преобразования (А †).,Е)а. Преобразование А †,Е переводит каждое из подпространств цепочки (5) в предшествующее. 2. Втвделение подпространства, в котором преобразование А имеет только одно собственное значение. Пусть Р., — некоторое собственное значение преобразования А.

В этом пункте гиы покажем, что пространство Е можно разложить в прямую сумму двух инвариантных подпространств, в первом из которых преобразование А имеет лишь одно собственное значение ),„а во втором у преобразования А уже нет собственного значення )ч. Не ограничивая общности, можно считать, что )ч =-О.

Действительно, пусть )гтфО. Рассмотрим преобразование В=А — )чЕ; оно уже имеет собственное значение, равное нулю*). Очевидно также, что инвариаитные надпространства преобразований А и В совпадают. Итак, впредь мы будем считать, что преобразование А имеет собственное значение Х = О. Докажем наше утверждение сначала для частного случая, когда в просгпринсгпее нет присоеоиненных векторов, отвечглои(их этому собсгпаенному значению, а есть только собственные векторы е ').

') Б самом деле, если л,— собственное значение преобразования А, т. е. АВ=Хг) (Г Ф О), то В).=(А — лтЕ))=0, т. е.. / — собственный вектор В, отвечающий собственному значению л= — В. еч) Хотя потом наше утверждение будет независимо доказано для общего случая, рассмотрение этого частного случая полезно, так как, во-первых, ва нем более выпукло видна основная идея доказательства и, во-вторых, становится очевидной необходимость введения подпростраиств, отличных от введенных здесь )уе и ЛП 1зз ПРИВЕДЕНИЕ К НОРМАЛЬНОГ9 ФОРМЕ 9 191 г(ам нужно построить два инвариантных надпространства, прямая сумма которых равна 1г. В качестве первого нз них, в кагором Х =-О есть единственное собственное значение, люжно взять совокупность Л'9 всех собственных вектороз, отвечающих собственному значению )9=-0 или, другими словамн, ядро преобразования А.

В качестве второго надпространства возьл9ем образ М пространства 17 при преобразовании А, т. е. совокупность векторов у=-Ах, где х пробегает все пространство )г. Легко видеть, что каждое из этих надпространств инвариантно (это доказана в и. 4 Э 9). Докажем, что онн дают разложение пространства в прямую сумму. Так как сумма размерностей ядра н Образа для любого преобразования А равна п (см. п.

4 5 9), то достаточно доказзть, что пересечение этих надпространств равно нулю. Иредположилп что это не так, т. е. пусть существует вектор уФО такой, что усМ и уб)У9. Так как усМ, то оп имеет внд у= — Ах, где х — некоторый вектор нз )г. Так как у~)У„та Ау=О, где у~О. (7) Равенство (7) означает, что у есть собственный вектор преобразования А, отвечающий собственному значению Х=-О, а равенство (б) прн этом означает, что х есть присоединенный вектор первого порядка, отвечающий тому же собственному значению. Мы же предположили, что у преобразования А нет присоединенных векторов, отвечающих собственному значению 1=О.

Таким образом доказано, что подпространства М и )У9 не имеют общих векторов кроме нулевого. Вспоминая, что сумма размерностей образа и ядра равна и, мы получаем отсюда, что пространство Я разложимо в прямую сумл9у инвариантных надпространств М и )ул: М+ ~~о' 3 а и е ч а н н е. Из приведенного вьппе доказательства видно, что образ и ядро имеют пересечение, отличное от [аа клнсническин Вид линейных и!«есн»дзовлнип [Гт!.

[[! нуля в том и только том случае, когда преобразование Л имеет присоединенные векторы, отвечающие собственному значению ),=-О. Разобранный частный случай дает нам идею того, как проводить доказательство в общем случае, когда А имеет также и присоединенные векторы, отвечающие собственному значению ) =О. Подпространство Ж, при этом оказывается слишком узким, и его естественно расширить за счет добавления всех присоединенных векторов, отвечающих собственному значению )с=-О.

Второе же подпространство М оказывается при этом слишком большим ). Итак, рассмотрим введенное в п. 1 инвариантное подпрсстранство Ж!»', состоящее из всех собственных и присоединенных векторов преобразования А, отвечающих собственному значению ).=О. Как мы помним, оно является ядром преобразования А», т.

е. состоит из всех векторов х, для которых В качестве второго слагаемого прямой суммы мы возьмем надпространство М'»' — образ пространства )т' при том же преобразовании Л». Легко видеть, что М'»' также инвариантно относительно преобразования Л. Действительно„если у Е М!»«, т. у=А»х, то Ау = Л» гх = А»[Ах), т. е. Ау также принадлежит М!»!. Теорема. Пространство )т' можно разложить в прямую сумму инвариантных надпространств )у,'»' и М'»!, При этом подпространство Ф«!»! состоит только из собственных и пригх«единенньгх векторов, отвечающих собппвенномг[ значеншо )« =О, а в подпространстле М'м преобразование А обрапшмо [т.

е. 1 = О не является собственным значением преобразования А в надпространство М'»'). Для доказательства первого утверждения нам, как и в рассмотренном выше частном случае, достаточно показать, что пересечение надпространств гтг«!»! и М'»' равно нулю. *) Что М «слишком всликоэ, видно при атом не только из соображснна раамерносги, но также и иа того, что [[[ пересекасгси дажв с самим !«[а, а не только с его расширением. ПРИВЕДЕНИЕ К НОРМАЛЬНОЙ ФОРМЕ з !ч Допустим противное, т.

е. пусть существует вектор у-"О такой, что уЕ М'Р' и уЕ №Р'. Так как у ЕМ'Р', то у=АРх. (8) Далее, так как уЕФУ', то Аеу = О. (9) Но из равенств (8) и (9) следует, что существует такой Вектор х, для ЕОторого А х=~О и в то же время А'Рх=- Аеу--=О. Это значит, что х есть присоединенный вектор преобразования А с собственным значением ) = О, не принадлежащий подпространству Лп~", что невсвможно, так как )у,'Р' состоит из всех таких Векторов. Таким образом, мы доказали, что пересечение №Р' и М~Р равно нулю. Так как сумма размерностей этих подпрострапств равна и (это ядро и образ преобразования АР), то отсюда следует, что пространство )с раскладывается в прямую сумму этих подпространств: й= МОР + Л'.".

()О) Докажем теперь второе утверждение теоремы, т. е. что в подпространстве М'Р' преобразование А не имеет нулевого собственного значения. Действительно, если бы это было не так, то в М'Р' существовал бы вектор х~ О такой, что Аех =- О. Но это равенство означает, что х~Л7", т. е. является общим вектором М'Р' и №»', а мы доказали, что таким вектором может быть только нуль. Теорема доказана полностью.

Теперь мы можем ссвободиться От предположения, что выделенное подпространство отвечает нулевому собственному значению, и считать установленным следующий факт. Если ), — некоторое собственное значение преобразования А, пю пространглпво К можно разложить в прямую 186 кАНОПИЧЕСКип ВИД ЛИНЕЙНЫХ ПРЕОБРА30ВАНИЙ 1гл. И1 сул!му инвариантных подпрасп!ранств 1!с» и )с, в первом из которых преобразсвание А имеет люлько собственное значение Л1, а во втором все собспшенные значения А оп!личны от Л,. Применяя полученный результат к преобразованию А в пространстве 11 и к некоторому собственному значению Л, этого преобразования, мы «отщепим» инвариантное подпространство, отвеча1ощее собственному значению Л«Продолжая этот пропесс, пока не будут исчерпаны все собственные значения преобразования А, мы получим доказательство следующей теоремы: Тсорема. Пусть преобразование А пространства 1« ил1еет я различных собспменных значений Л„..., Л .

Тогда й можно риала»сить в прямую сум»1у й инвариантных надпространств Д1)м ..., 1У;,~н: р»!(Р 1+ +»!1»«1 (11) Каждое из подпрвсп!ране!ив 1ч'1!Рв с1ктоит только из собственных и присоединенных векторов, Отвечаюа1их собственному значеншо ЛР Другими словами, для каждого 1' существует такое число Ри что длЯ всех х~Л!1»в (А — Л1Е)Р! х = О.

У нас осталась еще только одна, впрочем, не менее важная задача †выбра в каждом из этих надпространств базис, в котором матрица преобразования имеет жорданову нормальную форл1у. Это будет сделано в следующем пункте. 3. Приведение к нормальной форме матрицы с одним собственным значением. В случае, если пространство состоит только из собственных векторов, базис в и ространстве можно выбирать произвольно и матрица преобразования в этом базисе имеет диагональный вид. В Общем случае неосторожный выбор базиса может запутать картину.

Чтобы выбрать базис, в котором матрица преобразования имеет наиболее простой вид, л«ы будем тянуть цепочки собственных и присоединенных векторов, выбрав ]ет ПРИВЕДЕНИЕ К НОРМАЛЬНОЙ ФОРМЕ $19] некоторый базис в подпространстве г]гег и последовательно применяя к векторам этого базиса преобразование А. Введем предварительно некоторые понятия, удобные для дальнейшего. Определение 4. Вектора из пространства гс называются относительно линейно независимыми над подпространспыои ЙО если никакая их линеиная комбинпг]ия, отличная от нуля, не принадлежит Кг.

Характеристики

Тип файла
DJVU-файл
Размер
1,99 Mb
Тип материала
Высшее учебное заведение

Список файлов лекций

Свежие статьи
Популярно сейчас
Зачем заказывать выполнение своего задания, если оно уже было выполнено много много раз? Его можно просто купить или даже скачать бесплатно на СтудИзбе. Найдите нужный учебный материал у нас!
Ответы на популярные вопросы
Да! Наши авторы собирают и выкладывают те работы, которые сдаются в Вашем учебном заведении ежегодно и уже проверены преподавателями.
Да! У нас любой человек может выложить любую учебную работу и зарабатывать на её продажах! Но каждый учебный материал публикуется только после тщательной проверки администрацией.
Вернём деньги! А если быть более точными, то автору даётся немного времени на исправление, а если не исправит или выйдет время, то вернём деньги в полном объёме!
Да! На равне с готовыми студенческими работами у нас продаются услуги. Цены на услуги видны сразу, то есть Вам нужно только указать параметры и сразу можно оплачивать.
Отзывы студентов
Ставлю 10/10
Все нравится, очень удобный сайт, помогает в учебе. Кроме этого, можно заработать самому, выставляя готовые учебные материалы на продажу здесь. Рейтинги и отзывы на преподавателей очень помогают сориентироваться в начале нового семестра. Спасибо за такую функцию. Ставлю максимальную оценку.
Лучшая платформа для успешной сдачи сессии
Познакомился со СтудИзбой благодаря своему другу, очень нравится интерфейс, количество доступных файлов, цена, в общем, все прекрасно. Даже сам продаю какие-то свои работы.
Студизба ван лав ❤
Очень офигенный сайт для студентов. Много полезных учебных материалов. Пользуюсь студизбой с октября 2021 года. Серьёзных нареканий нет. Хотелось бы, что бы ввели подписочную модель и сделали материалы дешевле 300 рублей в рамках подписки бесплатными.
Отличный сайт
Лично меня всё устраивает - и покупка, и продажа; и цены, и возможность предпросмотра куска файла, и обилие бесплатных файлов (в подборках по авторам, читай, ВУЗам и факультетам). Есть определённые баги, но всё решаемо, да и администраторы реагируют в течение суток.
Маленький отзыв о большом помощнике!
Студизба спасает в те моменты, когда сроки горят, а работ накопилось достаточно. Довольно удобный сайт с простой навигацией и огромным количеством материалов.
Студ. Изба как крупнейший сборник работ для студентов
Тут дофига бывает всего полезного. Печально, что бывают предметы по которым даже одного бесплатного решения нет, но это скорее вопрос к студентам. В остальном всё здорово.
Спасательный островок
Если уже не успеваешь разобраться или застрял на каком-то задание поможет тебе быстро и недорого решить твою проблему.
Всё и так отлично
Всё очень удобно. Особенно круто, что есть система бонусов и можно выводить остатки денег. Очень много качественных бесплатных файлов.
Отзыв о системе "Студизба"
Отличная платформа для распространения работ, востребованных студентами. Хорошо налаженная и качественная работа сайта, огромная база заданий и аудитория.
Отличный помощник
Отличный сайт с кучей полезных файлов, позволяющий найти много методичек / учебников / отзывов о вузах и преподователях.
Отлично помогает студентам в любой момент для решения трудных и незамедлительных задач
Хотелось бы больше конкретной информации о преподавателях. А так в принципе хороший сайт, всегда им пользуюсь и ни разу не было желания прекратить. Хороший сайт для помощи студентам, удобный и приятный интерфейс. Из недостатков можно выделить только отсутствия небольшого количества файлов.
Спасибо за шикарный сайт
Великолепный сайт на котором студент за не большие деньги может найти помощь с дз, проектами курсовыми, лабораторными, а также узнать отзывы на преподавателей и бесплатно скачать пособия.
Популярные преподаватели
Добавляйте материалы
и зарабатывайте!
Продажи идут автоматически
6390
Авторов
на СтудИзбе
307
Средний доход
с одного платного файла
Обучение Подробнее