Диссертация (Квазиклассические формулы для характеров представлений аффинных алгебр), страница 2
Описание файла
Файл "Диссертация" внутри архива находится в папке "Квазиклассические формулы для характеров представлений аффинных алгебр". PDF-файл из архива "Квазиклассические формулы для характеров представлений аффинных алгебр", который расположен в категории "". Всё это находится в предмете "физико-математические науки" из Аспирантура и докторантура, которые можно найти в файловом архиве НИУ ВШЭ. Не смотря на прямую связь этого архива с НИУ ВШЭ, его также можно найти и в других разделах. , а ещё этот архив представляет собой кандидатскую диссертацию, поэтому ещё представлен в разделе всех диссертаций на соискание учёной степени кандидата физико-математических наук.
Просмотр PDF-файла онлайн
Текст 2 страницы из PDF
При этом показывается, что вклады части вершин нулевые, а вклад остальных — слагаемыев формуле Каца–Вейля для характера.∙ Целым точкам в том же многограннике приписываются веса (многочленыот ) и формулируется комбинаторная формула для функций Холла–Литтлвуда типа ˜ в виде суммы экспонент точек с приписанными им весами.∙ Для все того же многогранника и построенной системы весов доказывается версия найденного обобщения теоремы Бриона и при помощи неедоказывается найденная комбинаторная формула.Теоретическая и практическая значимость.Результаты диссертацииносят теоретический характер и могут быть использованы для дальнейшегоизучения теории представлений алгебр Ли, геометрии многообразий флагов, атакже комбинаторики выпуклых многогранников и алгебраической комбинаторики.Апробация результатов.Основные результаты диссертации докладывались на следующих конференциях и семинарах:∙ «Пятая летняя школа-конференция по алгебрам Ли, алгебраическим группам и теории инвариантов», июнь 2015, Самара.∙ “25-th British Combinatorial Conference”, июль 2015, Уорикский университет.9∙ На семинаре «Выпуклая и алгебраическая геометрия» в НИУ ВШЭ (неоднократно).Публикации.Материалы диссертации опубликованы в 3 печатных работах, из них 2 статьи в рецензируемых журналах [16, 17] и 1 препринт [18].Личный вклад автора.Работа [17] подготовлена в соавторстве с Б.
Л. Фейгиным. Содержание диссертации и основные положения, выносимые на защиту,отражают персональный вклад автора в опубликованные работы.Структура и объем диссертации.Диссертация состоит из введения, 4глав с 17 разделами, библиографии и 1 приложения. Общий объем диссертации102 страницы. Библиография включает 27 наименований.Благодарности.Автор глубоко благодарен своему научному руководителю Борису Фейгину, без которого написание этой работы было бы во всехотношениях невозможно. Автор также хочет выразить благодарность МихаилуБерштейну, Валентине Кириченко, Александру Постникову, Евгению Фейгинуи Павлу Этингофу за полезные обсуждения и поддержку.10Глава 1Предварительные сведения1.1.
Формула Каца–Вейля и функции Холла–ЛиттлвудаРассмотрим произвольную симметризуемую алгебру Каца–Муди (см. [19]).Пусть g — такая алгебра с картановской подалгеброй h. Далее, пусть Φ ⊂ h* —ее система корней с подмножеством Φ+ положительных корней и кратностью корня ∈ Φ. Кроме того, введем группу Вейля с функцией длины ℓ.Наконец, пусть ∈ h* — целочисленный доминантный вес алгебры g, а —соответствующее неприводимое представление.Формула Каца–Вейля для характера представления имеет следующийвид.Теорема 1.1.⎛char =∑︁⎞⎜ ⎝ ∏︀∈⎟⎠.(1 − − )(1.1)∈Φ+Правую часть равенства удобно понимать как элемент кольца R характеров, носитель которых содержится в объединении конечного набора нижнихмножеств стандартного порядка на h* .Соответствующая же функция Холла–Литтлвуда есть =1 ()(︃∑︁∈)︃∏︁ (︂ 1 − − )︂ .−1−+(1.2)∈ΦЗдесь () — ряд Пуанкаре стабилизатора ⊂ , то есть () =∑︁ℓ()∈(в частности, () = 1 для регулярного ).В (1.2) правая часть — элемент кольца R = R ⊗ Z[].
То, что правая частьопределения корректно задает элемент кольца R показано, например, в [20].11Вообще говоря, определение можно дать исключительно в терминах системы корней без упоминания алгебр Ли, делая функции Холла–Литтлвудаобъектом чисто комбинаторным. Однако же язык алгебр Каца–Муди и их представлений крайне естественен при работе с этими объектами.Мы видим, кроме того, что при специализации = 0 функция обращается в char то есть является однопараметрической деформацией неприводимого характера.1.2.
Характеры алгебры gl и многогранникиГельфанда–ЦетлинаРассмотрим алгебру Ли gl (C), состоящую из комплексных × -матриц.В картановской подалгебре диагональных матриц рассмотрим базис из матричных единиц. Двойственный базис является базисом в решетке корней, с этимбазисом мы и будем работать.Целочисленные доминантные веса — это тогда в точности те, координатыкоторых образуют невозрастающую последовательность целых чисел.
Каждыйтакой вес задает конечномерное неприводимое представление .Базис Гельфанда–Цетлина в параметризуется так называемыми таблицами Гельфанда–Цетлина (ГЦ). Каждая таблица есть числовой треугольник{, } с 0 ≤ ≤ − 1 и 1 ≤ ≤ − . Верхний ряд треугольника есть просто 0, = . Остальные же элементы таблицы — произвольные целые числа,удовлетворяющие неравенствам, ≥ +1, ≥ ,+1 .Визуализируются эти таблицы, как правило, следующим образом:(1.3)120,10,2...1,10,......1,−1...−1,1Другими словами, каждое число не больше своего соседа слева сверху и неменьше своего соседа справа сверху кроме, конечно же, чисел в ряду 0 (ряд — множество чисел вида ,· ).Обозначим множество таблиц ГЦ через GT .
Пусть ∈ GT соответствует базисный вектор с весом . В выбранном базисе вес имеет координаты∑︁( ) =−1, −∑︁(1.4), ,где , = 0.Таким образом получается известная комбинаторная формула для неприводимых gl -характеров, то есть многочленов Шура : (1 , . . . , ) =∑︁(1.5) .∈GT(Здесь мы полагаем = 1 1 . . . . Кроме того, стоит заметить, что «многочлен Шура» здесь понимается в расширенном смысле: координаты веса могутбыть отрицательными, в силу чего соответствующее является многочленомЛорана, но необязательно обычным многочленом от своих аргументов.)Теперь заметим, что каждую таблицу ГЦ можно рассмотреть как целуюточку в вещественном пространстве размерности(︀+1)︀2. При этом видно, чтомножество таблиц есть тогда в точности множество целых точек некоторогомногогранника, многогранника Гельфанда–Цетлина.По определению, многогранник Гельфанда–Цетлина есть следующий+12многогранник в пространстве R() , координаты в котором занумерованы парами чисел 0 ≤ ≤ − 1 и 1 ≤ ≤ − .
Он задается условиями 0, = и неравенствами (1.3). Нетрудно видеть, что это ограниченный многогранниккоразмерности как минимум .13Тогда таблицы ГЦ в самом деле образуют множество целых точек этогомногогранника и формула (1.5) сообщает о том, что многочлен Шура есть сумма определенных экспонент этих целых точек. Такие суммы экспонент можновычислять при помощи теоремы Бриона, которую мы сформулируем в разделе 1.5.1.3. Комбинаторная формула для многочленовХолла–ЛиттлвудаВоспользуемся обозначениями предыдущего раздела. Определение (1.2) тогда принимает классический вид (1 , .
. . , ; ) =1 ()(︃∑︁ )︃∏︁ (︂ − )︂<∈ − ,(1.6)где = 1 1 . . . , а () =∑︁ℓ() .∈Строго говоря, алгебра gl не является алгеброй Каца–Муди и для того,чтобы буквально воспользоваться определением (1.2), нужно рассматривать алгебру sl , а не gl . Эти два случая очень похожи и легко сводятся друг к другу,однако для алгебры gl формулы получаются более естественными и работатьс ней нам будет удобнее. Формулу (1.6), таким образом, можно считать определением.В [7] дана комбинаторная формула для этих выражений. Она также имеетвид суммы по множеству GT , более того, слагаемое соответствующее таблицеГЦ есть опять же , но на этот раз с коэффициентом — многочленом от.
Определим эти коэффициенты: =−1∏︁ℓ=1(1 − ℓ )ℓ ,(1.7)14где ℓ — следующий параметр. Он равен числу пар из 1 ≤ ≤ − 1 и ∈ Zтаких, что число в ряду встречается ℓ раз, а в ряду −1 встречается ℓ−1 раз.Комбинаторная формула для многочленов Холла–Литтлвуда тогда выглядитследующим образом.Теорема 1.2. (1 , . . . , ; ) =∑︁ .∈GTМы видим, что многочлены Холла–Литтлвуда алгебры gl представляютсяв виде взвешенной суммы экспонент целых точек многогранника ГЦ. Нетруднотакже убедиться в том, что вес точки определяется минимальной гранью многогранника, ее содержащей.
Обобщение теоремы Бриона, которое мы дадим вследующей главе, рассматривает именно такую ситуацию.1.4. Подпространства Фейгина–Стояновского имономиальные базисыСперва рассмотрим конечномерную алгебру Ли g = sl (C). Фиксируем разложение Картана g = n− ⊕ h ⊕ n+ , а также набор простых корней 1 , .
. . , −1 ∈h* , упорядоченных стандартным образом. Для каждого положительного корня алгебры g определены образующие корневых подпространств , (с весами и − соответственно).Теперь перейдем к соответствующей аффинной алгебре Ли̂︀ (C) ≃ g ⊗ C[, −1 ] ⊕ C ⊕ C,g^ = slгде — центральный элемент, а — «оператор степени». Сразу же введем^ и ее множестваобозначения для мнимого корня , группы Вейля алгебры gположительных корней Φ+ .^ через ().Кроме того, для ∈ g будем обозначать ⊗ ∈ g15Рассматривается неприводимое интегрируемое представление алгебрыg^ со старшим весом .
Пусть вес имеет координаты(0 , . . . , −1 )при разложении по базису, состоящему из из фундаментальных весов. Другимисловами, (ℎ (0)) = для всех 1 ≤ ≤ − 1 и, кроме того,() = =−1∑︁=0( — уровень представления). Так как вес целочисленный доминантный, все — целые неотрицательные числа.Интерес представляет определенное подпространство модуля , называемое подпространством Фейгина–Стояновского. Для его определения рассмотрим последовательность корней алгебры , задаваемую = 1 + .
. . + ,^, порожс 1 ≤ ≤ − 1, и обозначим = . Рассмотрим подалгебру в gденную () для всех 1 ≤ ≤ − 1 и ≤ 0. Из соотношений [(), (ℓ)] =[, ]( + ℓ) и [ , ] = 0 следует, что подалгебра — абелева. Интересующеенас пространство есть = ( )(0 ), где 0 — старший вектор модуля .(Отметим, что изучение этих пространств было начато в работах [9] и [8]Фейгина и Стояновского.)В работах [10–12] построен мономиальный базис в . Для описания этогобазиса заметим, что мономы в ( ) соответствуют бесконечным последовательностям целых неотрицательных чисел с конечным носителем.
Для монома илюбых целых ≥ 0 и 1 ≤ ≤ − 1 член ()(−1)+ соответствующей последовательности (() , ≥ 1) равен показателю степени, в которой (−) содержится в мономе . Другими словами, члены последовательности — это простостепени монома при упорядочивании переменных () в первую очередь по (по убыванию), а внутри каждого — по .16Теперь определим множество мономов Ξ ⊂ ( ). Оно состоит их такихмономов , что соответствующая последовательность () удовлетворяет следующему набору неравенств.1.