Л.С. Полак - Исаак Ньютон - Математические начала натуральной философии (1121067), страница 124
Текст из файла (страница 124)
)11), как Следовательно, количество движения кольца будет относиться к сумме количеств движения кольца и шара, как 4590: 489813. Поэтому, если бы кольцо соединилось с шаром неизменно и разделило бы с шаром то свое количество движения, вследствие которого его узлы или точки равноденствий отступают, то количество движения, которое после того осталось бы в кольце, относилось бы к его первоначальному количеству движения, как 4590 к 489 813, поэтому и скорость движения точек равноденствия уменьшилась бы в этом же отношении. Следовательно, годовое движение точек равноденствия тела, состоящего вз шара и кольца, будет относиться к 20'11'46", как 1436 4690 100 39343 489813 ' 292369 Силы, вследствие которых узлы Луны (как объяснено выше), а значит, и точки равноденстввй, отступают 1т.
е. силы 3ЛТ пиг. 189), для важдой отдельной частицы пропорциональны ее расстоянию до плоскости 9К, причем частицы, вследствие этих сил, стремятся удалиться от атой плоскосгв; поэтому (по лем. П), если вещество кольца распределить по всей поверхности шара так, чтобы образовался объем сир.4РеудЕ, лежащий вне шара, то действительность совокупноств сзл всех частиц на вращение Земли около какого-либо ее диаметра, а значит, и па движение точен равноденствия, становится меньше прежней в отношении 2 к 5 Следовательно, годовое перемещение точек равяоденствия будет относиться к 20'1 1'46, как 10 к 73 092 и, таким образом, составит 9"56"'50"'.
Вследствие наклонности плоскости экватора, зто движение должно быть 1о уменыпено в отношении синуса дополнения 23 — к радвусу, т. е. в отношевви 91 706 к 100 000; по этой причине указанное движение составит 9г«7«г«20~. Таково годовое предварепие равноденствий, происходящее от действия Солнца. разности квадратов полуосей к квздрату малой позуосн, надо взять 601: 90000; тогда позучится, сохраняя как ход расчета, так и принятые выше числа: солнечная прецесспя 19,'Вв, зувная ЭГС61 и позная бас, 69, что узке значительно ближе к истине. Погрешность в рассуждении Ньютона была, повидимому, впервые замечена ть.
Кпаршп'озь который в своей статье: «А бесегшшасюв о1 сье ргесезз!он орсье ечшвох есс .. ж, помещенной в его «М!«сепанеонз тгшсюь обращает на нее внимавяе и вводит понятие о моменте кезачеств дшжения. Эта статьа содержит полное развитие теории прецессия по Ньютону, прачек в изложении принят н его метод рассуждевий и ова предсгаззяет преносходное пояснение пьютововой теории, допозпенвой расспотрениек нутации, незадолго перед тем открытой. Что яасастся дальнейшего развития теории прецессии и вутацвн, то везьвя не упомянуть о статье Ран«ос — «Ргесезеюн без бчншохез «Абжпопз ь!а сопвам«овсе без тешра», 1666. Но сила Луны, производящая движение моря, относится к силе Солнца, как 4.4815 к 1.
Сила Луны, производящая движение равноденствевных точек, находится в таком же отношении к силе Солнца; отсюда происходит годовое предваревие, производимое силою Луны в 40"52пч52~; следовательно, полное предварение от обеих сил составвт 50"00'"1 2'г. Зто движение согласуется с явлениями, ибо по астрономичесиим наблюдениям предзарение равводенствий составляет в год немного более илв немного менее 50". Если бы возвышение Земли при зкваторе превосходило бы ее возвы- 1 шенве у полюсов более, нежели на 17 — миль, то вешество Земли было бы более разреженным к поверхности, нежели к центру, и предваревие развод яствий, вследствие увеличения этоз высоты, должно быть увеличено, вследствие же меньшей пло~вости — уменьшено.
Теперь иы описали свстему Солвца, Земли, Лупы и планет, остается кое что добавить о кометах. Лемма 1ч' Комевьы наяодявся далев Луям и быоают в областм млаяст. Отсутствие суточного параллакса исключает кометы из области под Луною, по годовому же парзллаксу убеждаются, что они спускаются в области плавет. Ибо те кометы, которые идут по порядку знаков зодиака, в конце своих появлений имеют или особенно медленное, или даже попятное движение, когда Земля расположена между ними и Солущем, и много быстрее обыкновеввого, когда Земля приходится в противостояниях. Наоборот, те кометы, которые идут по направлению, обратвому порядку знаков, имеют движение быстрее обыкновенвого в конце вх появленвв, когда Земля расположена между ниии и Солнцем, и медленнее обыкновенного пли же попятное, если Земля располагается с противоположной стороны, Это происходит, главным образом, вследствие движения Земли при различном положении ее, подобно тому как и для планет, которые, смотря по тому, направлено ли их движение в одну сторону с Землею, или в противоположную, представляются то идущими понятно, то медленно, то весьма быстро.
Если Земля движется в одну сторону с кометой и угловое ее движение вокруг Солнца более быстрое, так что прямые, проводимые от Земли к комете, сходятся за кометой, то комета, рассматриваемая с Земли, вследствие более медленного своего движения, будет казаться идущей понятно; если же Земля движется медленнее кометы, то эа вычетом движения Земли комета будет предста- — 602— вляться идущей медленнее. Если же Земля перемещается в противоположщ ю сторову, комета будет представляться идущей более быстро. По ускоревию илк замедлению, или даже по перемеве направления дввжевпя, можно вывести расстояние до кометы следующим образом.
Пусть Ъ 9А, Ъ'9В, ЩС (еиг. 200) — три паблюдевные долготы кометы при начале движевия, и пусть ЩР— последвяя наблюденная долгота перед исчезапием кометы. Проводим' прямую АВС так, чтобы ее отрезки АВ и ВС, заключевные между прямыми <',М и 9В, 9В и ЯС, отвосилясь между собою, как времена между тремя первыми ваблюдевиями. Продолжив прямую АС до С так, чтобы отношение АО к .4В равпя- Т лось отвошению промежутков времеви между первым и последвим паблюдением к промежутку между первым и вторым, проводим пряную ()С. Если бы комета двигалась равномерно по прямой иЗевля находилась в покое или дэигаФиг.
%ИХ лась равномерно и прямоли- нейно, то угол Ъ ЧС был бы равен долготе кометы при последнем ваблюдепии, Угол же В9С, равный разности долгот, происходит от неравенства движении кометы и Земли. Этот угол, если комета и Земля движутся в протпвоположвые стороны, прилагается к углу Ч4С, вследствие чего кажущееся движение кометы становится быстрее, если же комета идет по одвому ваправлевпю с Землею, этот угол вычитается, вследствие чего кажущееся движевие кометы стаповится медлеввее пли даже попятвым, как уже объяснено.
Слсдовательво, этот угол происходят, главным образом, от движевия Земли, и поэ гому может быть по справедливости принят за ее параллакс, есле пренебречь векоторым его прпрашеняем или уменьшепвем, которые могут провсходить от перавномервостп движения самой кометы по ее орбите. Расстояпяе же до кометы по этому параллаксу получается так: пусть 8(миг. 201) представляет Солпце, асТ вЂ” орбиту Земли, а — место Земли при первом ваблюдении, с — место Земли при третьем ваблюдевив, Т вЂ” место ее при послсдвсм паблюдеопв и Ту' — прямая линия проведеввая к началу звака Оспа.
Построив угол'ТТУ, равный углу ТЩ т. е. равный долготе кометы, когда Земля заходится в Т, соедивяем ас и продолжаем ее до д так, чтобы было ар: ас = АС: .4С тогдад есть то место, в которое припыа бы Земля, есля бы продолжала двигаться равномерно по прямой ас. Следовательво, если провести ду' параллельво ТУ в построить угол Ъд7, равный углу Щв, то угол уд Убудет равев долготе кометы, усматриваемой из точки д, я угол ТГд представит параллакс, пропсходящвй от перемещения Земли пз точки д в точку Т, поэтому Р' представит место проекции кометы па плоскость эклиптики.
Это место р' обыкновенно бывает внутри орбиты ХОюииера. 1о же самое можно заключить к по крпвиэве пути комет. Зти тела плут почти по большим кругам, пока У вх движение более быстрое, в ковце же пути, когда та часть кажущегося движения, которая происходит от параллакса, имеет ббльшую величину по сравпевию с полным кажущимся движением, ониобыкповеппоотклопяютсв т от этих кругов, в когда Земля идет в одкусторону, опи отходят в противоположную. Это отклопевве пропсхо- 3 дпт, главным образом, от параллакса, вследствие чего в соответствует дввжепию Земле; ввачвтельпая его величвва по моим вычвслепвям покаэы- фю; эоь вает, чте исчезающие кометы гораздо ближе Юпитера. Отсюда следует, что в перпгеях в перигелвях, когда опв всего ближе, овп часто заходят внутрь орбит Марса к ввжппх планет. Ълвзость комет подтверждается также по свету их ядер.
Яркость освещаемых Солнцем пебсспых тел, уходящих в далекие области, умевьшается пропорпиовальво четвертой степепп рзсстояпвя, а именно †пропорцвопальпо квадрату расстояний, вследствие увеличения расстояния тела до Солеца, в еще рзз пропорпповальпо квадрату расстояния, веледствве уиевьшеввя вплимого диаметра.
Поэтому, если вэвестпо количество свеса в видимый диаметр кометы, то найдется и расстояние, полагая, что ее расстояпве заходится к расстояввю до планеты в прямом отвошевви диаметров п в обратном отношении корвей квадратных иэ количества света. Так, для кометы 1682 г. паимеяьшэй диаметр гелены, наблюденвый Флемсжмдом в 16-еутовый телескоп в измеренный микрометром, рэвпялся 2'О", самое же ядро, или звезда посредине головы, запевало лишь деся гую часть ее, следовательно было всего в 11" или 12".
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
