Главная » Просмотр файлов » Д.Т. Письменный - Конспект лекции по высшей математике (2006)

Д.Т. Письменный - Конспект лекции по высшей математике (2006) (1095288), страница 58

Файл №1095288 Д.Т. Письменный - Конспект лекции по высшей математике (2006) (Д.Т. Письменный - Конспект лекции по высшей математике (2006)) 58 страницаД.Т. Письменный - Конспект лекции по высшей математике (2006) (1095288) страница 582020-08-14СтудИзба
Просмтор этого файла доступен только зарегистрированным пользователям. Но у нас супер быстрая регистрация: достаточно только электронной почты!

Текст из файла (страница 58)

)определя-"((х; у) - плотностьАВкривой в точке М.О Разобьем кривую АВ на n элементарных дуг М-:;Мi (i = 1, n).Пусть (Xi; Yi) - произвольная точка дуги М-:;Мi. Считая прибли­женно участок дуги однородным, т. е. считая, что плотность в каждойточке дуги такая же, как и в точке (Х;;Yi),найдем приближенное зна-чение массы т; дуги М-:;Мi:mi ~"((Xi; Yi)6.l i .Суммируя, находим приближенное значение массы т :(55.7)i=lЗа массу кривой АВ примем предел суммыmax6.l i -+О(n -+ 00),(55.7)при условии, чтот. е.т=limn--+оо(тах iJ.li--+О)"""((Xi; fj;)6.l i ,~i=lили, согласно формуле (55.2),т=J "((х; у) dl.АВ(Заметим , что предел существует, если кривая' АВ гладкая, а плотностьзадана непрерывной в каждой точке АВ функцией.)4 6•Статические моменты, центр тяжестиСтатические моменты относительно осей Ох и Оу и координатыцентра тяжести материальной кривой АВ определяются по формуламJ у·Т'{х;у)dl,Sx=J Х·Т'(х;у)dl,Sy=АВSy= -.'mхсАВУСSx=-.mМоменты инерцииДля материальной кривой АВ моменты [х, [у, [о инерции относи­тельно осей Ох, Оу и начала координат соответственно равны:J[х =2У ·Т'(Х; У)[уdl,=J2Х ·Т'(Х; У)АВАВJ(х +у2)·Т'(х; У) dl.[о =dl,2АВПрuмер 55.3.

Найти центр тяжести полуокружности х 2+ у2 = R 2 ,лежащей в верхней полуплоскости. Плотность считать равной единице=в каждой точке кривой (1'1).о Решение: Из соображений симметрии ясно,учто центр тяжести находится на оси Оу (см.рис.236).Поэтому х с= о. Ордината центра тя-RJ у. dlжестиАВ= J dlУС.Знаменатель дроби-J dl = 1г R.ПоэтомуоААВдлина полуокружности.Рис.вх236АВДЛЯвычислениячислителяуравнениями окружности х =J у.f~dlАВ=воспользуемсяR cos t,У= R sin t,параметрическимиО ~t~ 1Г. Имеем:J ю sin 2 t + Ю cos 2 t .

dt = R 2 Jsin t dt =~R sin t .О2R2•О_ 2R 2Следовательно, УС -2R-R -_ .1г1г_Итак, х с -_ 2RО, УС - - .1г•§ 56. КРИВОЛИНЕЙНЫЙ ИНТЕГРАЛ 11 РОДА56.1. Основные понятияРешение задачи о вычислении работы переменной силы при пере­мещении материальной точки вдоль некоторой кривой (и других) при­водит к понятию криволинейного интегралаКриволинейный интеграли интегралIIIIрода.ро)щ определяется почти так же, как1 рода.7Пусть в плоскости Оху задана непрерывная кривая АВ (илиL)ифункция Р(х; у), определенная в каждой точке кривой.

Разобьем кри­вую АВ точками МО = А, А1 1 , .•• , Мn = В в направленииточке В на n дуг ~; с длинами b..l i (i = 1,2, ... , n).НаУВкаждойот точки А к«элементарнойдуге»~; возьмем точку (Xi; Yi) и соста­вим сумму видаУ;nt:.Yi(56.1)LP(Xi;Yi)· b..Xi,Yi-Ii=1А= Х; - Xi-1 - проекция дуги~i на ось Ох (см. рис. 237).Сумму (56.1) называют u'Н.тегралънои cYMMou для фуюсцuu Р(х; у) ПО nе-где ~xiОXi-IХ;ХРис. 237ре.м.ен'Н.ои х.

Таких сумм можно соста­вить бесчисленное множество. (Отличие суммЕсли при л=тах1~i~nb..l; --*(56.1) очевидно.)сумма (56.1) имеет ко-(55.1)О интегральнаяи.нечный предел, не зависящий ни от способа разбиения кривой АВ, НИот выбора точек(Xi; Yi), то его называют 'Х:рuволu'Н.еи'Н.'bI.М uнтеграло.м.11 рода) от фу'Н.'Х:цuu Р(х; У) по 'Х:рuвоu АВ иПО 'Х:оорди'Н.ате х (илиобозначаютJ Р(х; У) dx или JР(х; У) dx.АВLИтак,nJР(х; У) dxАВ=lim ' " P(Xi; Yi)b..xi.n-400 ~(.\--+0) i=1Аналогично вводится криволинейный интеграл от функцииQ(x; У)по координате у:nJАВгде ~Y; -Q(X; У) dy = n-toolim '~" Q(Xi; Yi)~Yi,(.\--+0) i=1проекция дуги ~i на ось Оу.КрuволuнеU'Н.'ЬtU uнтеграл11 родаобщего видаJ Р(х; У) dx + Q(x; У) dyАВопределяется равенствомJ P(x ;y)dx+Q(x;y)dy= J P(x ;y)dx+ J Q(x;y)dx.АВАВ4 8АВКриволинейный интеграл / Q(x; у; z) dx+Q(x; у; z) dy+R(x; у; z) dzLпо пространственной кривойТеорема56.1.Lопределяется аналогично.Если кривая АВ гладкая, а функции Р(х; у) иQ(x; у)непрерывные на кривой АВ, то криволинейный интеграл 11 -рода су­ществует.ОтметимIIлишьнекоторые свойства криволинейного интеграларода.1.При изменении направления пути интегрирования криволиней­ный интегралII родаизменяет свой знак на противоположный, т.

е./ =- /АВВА(проекция дуги ~ i на оси Ох и Оу меняют знаки с изменениемнаправления) .2.Если кривая АВ точкой С разбита на две части АС и СВ, тоинтеграл по всей кривой равен сумме интегралов по ее частям, т. е./=/+/.АВАССВ3. Если кривая АВ лежит в плоскости, перпендикулярной оси Ох,то/ Р(х; y)dx= О (все ~X; = О);Lаналогичнодлякривой,лежащейвплоскости,перпендикулярнойоси Оу:/ Q(x; y)dy =О (все ~Y;=О).L4.

Криволинейный интеграл по замкнутой кривой (обозначаетсяf ) не зависит от выбора начальной точки (зависит только от направ­nления обхода кривой).а Действительно,fАтСnА(см. рис.238)./АтСС другой стороны,+ /СnАmРис_4238fТаким образом,J+ J=СnАтССnААтС•ffСп АтСАтСnА56.2. Вычисление криволинейного интеграла 11 родаВычисление криволинейного интегралаII рода,как и1 рода,можетбыть сведено к вычислению определенного интеграла.Параметрическое представление кривой интегрированияПусть кривая АВ задана параметрическими уравнениями хи У= x(t)= y(t), где функции x(t) и y(t) непрерывны вместе со своими про­изводнымиx'(t)иy'(t)на отрезке [о:;jЗ], причем начальной точке Акривой соответствует значение параметразначениеt= jЗ.t= 0:, а конечной точке В -и пусть функция Р(х; у) непрерывна на кривой АВ.Тогда, по определению,J Р(х; у) dx =АВnlim~ P(Xi; Yi) C1xi.n-+-оо ~('\-;0) i=1t.

Так какxi-l = X(ti) - X(ti-l)'(см. (25.2)) имеем: C1Xi = x'(Ci)C1ti, гдеПреобразуем интегральную сумму к переменнойC1Xi =Х; -то по формуле ЛагранжаЕ(ti-l; ti), C1ti= ti -Выберем точкуti-1·(Xi; Yi)так, чтобы,образованная интегральная суммаXi= X(Ci),Yi= y(Ci)'Тогда пре-n2: P(X(Ci); y(Ci))i=1Ci Е,, X'(Ci) . C1tiинтегральной суммой для функции одной переменнойбудетP(x(t); y(t)) ·х' (t)на промежутке [о:; fЗ], Поэтому(3J Р(х; у) dx = Jp(x(t); y(t) )х' (t) dt,АВАналогично получаем:(56.2)'"(3J Q(x; у) dy JQ(x(t); y(t))y'(t) dt,(56.3)=АВ'"Складывая почленно полученные равенства(56.2)и(56.3),полу-чаем:(3J Р(х; у) dx + Q(x; у) dy = J(P(x(t); y(t))x'(t) + Q(x(t); y(t))y'(t)) dt.АВ'"(56.4)Явное представление кривой интегрированияЕсли кривая АВ задана уравнением у= <р(х),х Е [а; Ь], где функ­ция <р(х) и ее производная <р'(х) непрерывны на отрезке [а; Ь], то изформулы(56.4),приняв х за параметр, имеем параметрические урав­= х, у = <р(х),нения кривой АВ: хх Е [а; Ь], откуда получим:ь!P(x;y)dx+Q(x;y)dy = ![Р(х;<р(х)) +Q(x;<p(x))<p'(x)] dx.

(56.5)АВав частности,ьJ Р(х; у) dx JР(х; <р(х)) dx.(56.6)=АВЕсли АВ-агладкая пространственная кривая, которая описыва­ется непрерывными на отрезкеz[0:;,8]функциями Х= z(t), то криволинейный интеграл= x(t),У= y(t)иJ Р(х; у; z) dx + Q(x; у; z)dy + R(x; у; z) dzАВвычисляется по формулеjЗ! Pdx+Qdy+Rdz= ![P(x(t);y(t);z(t))x'(t)+АВа+Q (x(t); у( t); z(t)) у' (t)+ R(x( t); у( t); z(t)) z' (t)] dt.За.ме-чан,uе. Криволинейные интегралышением1 и 11(56.7)рода связаны соотно­J Pdx+Qdy= J (Рсоsо:+Qсоs,8)dl,гдео:и,8-углы,АВАВобразованные касательной к кривой АВ в точке М(х;у) с осями Ох иОу соответственно.Прu.мер 56.1. Вычислить 1=J(х - у)2 dx + (х + у)2 dy, L Lломаная ОАВ, гдеQ0(0; О),Решение: Так какрис.

239), то 1 =LА(2; О), В(4;= ОАВ = ОА + АВJ= J + ! .LОААВУравнение отрезка ОА есть ууравнение отрезка АВ: у=х -у2).(см.о=2,О, О ~ х ~х Е[2; 4].у=о242;Со-Рис.239хгласно формуле(56.5) ,имеем:241= ![(x-0)2+0]dx+ ![2 2 +(2x-2)2.J.]dx=о2= ~31: + 4XI: + ! . (2х ~ 2)31: = i + (16 Прu.м,ер 56.2. Вычислить 1=! у28)+ i(216 -8)= 1~6 .•dx+ (х 2 +z) dY+(X+y+z2) dz,Lотрезок прямой в пространстве от точки А(l; О;L В(3;Qдо точки2)1; 4).Решение: Составим уравнение прямой, проходящей через точки А иВ: х2" 1 = ! = z "2 2или в параметрической форме: хz = 2t + 2. При перемещении от точки А к точке1. По формуле (56.7) находим, что= 2t + 1, у = t,В параметрtменяетсяот О до11=! [t2· 2+ ((2t+01)2 + 2t + 2) ·1+ (2t + 1 + t1=!+ (2t + 2)2) .2] dt =%2+ 28t + 13) dt = з.(14t•о56.3. Формула ОстрограАского-ГринаСвязь между двойным интегралом по областиным интегралом по границеLDи криволиней­этой области устанавливает формулаОстроградского-Грина, которая широко при меняется в математиче­ском анализе.Пусть на плоскости Оху задана областьпересекающейся с прямыми,более чем в двух точках, т.

е . областьТеорема56.2.D,ограниченная кривой,параллельными координатным осям неD-Если функции Р(х; у) иправильная.Q(x; у)непрерывны вместесо своими частными производными ~~ и ~ в областиD,то имеетместо формула!! (~~ - ~:)где L -dxdy=f Fdx + Qdy,(56.8)граниt.8 области D и интегри р 6вание вдоль кривой L произ­водится в положительном направлении (при движении вдоль кривой,областьDостается слева).ФормулаО Пусть у(56.8)= <{!l (х)называется формулой Остроградского-Грина.= <{!2(Х)уравнение дуги АnВ, а у-дуги АтВ (см.

рис. 240). Найдем сначала11 ~~вычисления двойного интеграла, имеем:DдРь11 ду dx.dy = 1dx 1 ду dy =, <Р (Х) == 1dx·= 1Р(Х ; <{!2(Х») dx - JP(X;<{!l(X») dx.ЬDа<Р1(Х)Р(х;у)Ьаdx dy. По правилууУ<Р2(Х) дРВ'1'1 (х)Уо= 'Рl(Х)ЬхаРис.аИли, согласно формуле= 'Р2(Х)2Ьауравнение-240(56.6),11lla;dXdy=P(x;y)dxP(x;y)dx=DуАтВАnВ= -1 Р(х; у)1 Р(х; у)dx -ВтАf Р(х; у) dx.dx = -АnВ(56.9)LАналогично доказывается, что11 ~~dx dy=fDЕсли из равенстваформулуQ(x; у) dx.(56.10)L(56.10)вычесть равенство(56.9),то получим(56.8).•Замечание.

Формула(56.8)справедлива и для произвольной обла­.сти, которую можно разбить на конечное число правильных областей.Прu.мер56.3.С помощью формулы Остроградского-Грина вы­числить1=fJx 2 +y 2 dx+y.(xy+ln(x+Jx 2 +y2))dY,LгдеL -контур прямоугольника с вершинами А(З;1)(3;4).QРешение: На рисункесколькуaQлеимеем:(56.8)2),В(6;2),С(6;4),.дх= у . (У .241 изображен контур интегрирования. По2Jx + у2 +дР =у,по формуJ х 2 + у2дуJ х 2 + у21) ;I=!J(Y(YJxJ х ++ у +1)_ J х У+ у )~dY=2y22D22=2JJу62dx dy =D'4Jdx Jу32dy = 56.•2уу42~~~~~~0А:,о,,,:в36Рис.56.4.ОххРис.241242Условия независимости криволинейногоинтеграла~СDПустьРОАа от пути интегрирования11A(Xl; Yl) и В(Х2; У2) - две произвольные точки односвязD плоскости Оху (область D называется односвяз­ной областиHOtL,если для любого замкнутого контура, лежащего в этой области,ограниченная им часть плоскости целиком принадлежитD(областьбез «дыр»».

Характеристики

Тип файла
PDF-файл
Размер
20,37 Mb
Тип материала
Высшее учебное заведение

Список файлов лекций

Свежие статьи
Популярно сейчас
А знаете ли Вы, что из года в год задания практически не меняются? Математика, преподаваемая в учебных заведениях, никак не менялась минимум 30 лет. Найдите нужный учебный материал на СтудИзбе!
Ответы на популярные вопросы
Да! Наши авторы собирают и выкладывают те работы, которые сдаются в Вашем учебном заведении ежегодно и уже проверены преподавателями.
Да! У нас любой человек может выложить любую учебную работу и зарабатывать на её продажах! Но каждый учебный материал публикуется только после тщательной проверки администрацией.
Вернём деньги! А если быть более точными, то автору даётся немного времени на исправление, а если не исправит или выйдет время, то вернём деньги в полном объёме!
Да! На равне с готовыми студенческими работами у нас продаются услуги. Цены на услуги видны сразу, то есть Вам нужно только указать параметры и сразу можно оплачивать.
Отзывы студентов
Ставлю 10/10
Все нравится, очень удобный сайт, помогает в учебе. Кроме этого, можно заработать самому, выставляя готовые учебные материалы на продажу здесь. Рейтинги и отзывы на преподавателей очень помогают сориентироваться в начале нового семестра. Спасибо за такую функцию. Ставлю максимальную оценку.
Лучшая платформа для успешной сдачи сессии
Познакомился со СтудИзбой благодаря своему другу, очень нравится интерфейс, количество доступных файлов, цена, в общем, все прекрасно. Даже сам продаю какие-то свои работы.
Студизба ван лав ❤
Очень офигенный сайт для студентов. Много полезных учебных материалов. Пользуюсь студизбой с октября 2021 года. Серьёзных нареканий нет. Хотелось бы, что бы ввели подписочную модель и сделали материалы дешевле 300 рублей в рамках подписки бесплатными.
Отличный сайт
Лично меня всё устраивает - и покупка, и продажа; и цены, и возможность предпросмотра куска файла, и обилие бесплатных файлов (в подборках по авторам, читай, ВУЗам и факультетам). Есть определённые баги, но всё решаемо, да и администраторы реагируют в течение суток.
Маленький отзыв о большом помощнике!
Студизба спасает в те моменты, когда сроки горят, а работ накопилось достаточно. Довольно удобный сайт с простой навигацией и огромным количеством материалов.
Студ. Изба как крупнейший сборник работ для студентов
Тут дофига бывает всего полезного. Печально, что бывают предметы по которым даже одного бесплатного решения нет, но это скорее вопрос к студентам. В остальном всё здорово.
Спасательный островок
Если уже не успеваешь разобраться или застрял на каком-то задание поможет тебе быстро и недорого решить твою проблему.
Всё и так отлично
Всё очень удобно. Особенно круто, что есть система бонусов и можно выводить остатки денег. Очень много качественных бесплатных файлов.
Отзыв о системе "Студизба"
Отличная платформа для распространения работ, востребованных студентами. Хорошо налаженная и качественная работа сайта, огромная база заданий и аудитория.
Отличный помощник
Отличный сайт с кучей полезных файлов, позволяющий найти много методичек / учебников / отзывов о вузах и преподователях.
Отлично помогает студентам в любой момент для решения трудных и незамедлительных задач
Хотелось бы больше конкретной информации о преподавателях. А так в принципе хороший сайт, всегда им пользуюсь и ни разу не было желания прекратить. Хороший сайт для помощи студентам, удобный и приятный интерфейс. Из недостатков можно выделить только отсутствия небольшого количества файлов.
Спасибо за шикарный сайт
Великолепный сайт на котором студент за не большие деньги может найти помощь с дз, проектами курсовыми, лабораторными, а также узнать отзывы на преподавателей и бесплатно скачать пособия.
Популярные преподаватели
Добавляйте материалы
и зарабатывайте!
Продажи идут автоматически
6418
Авторов
на СтудИзбе
307
Средний доход
с одного платного файла
Обучение Подробнее