Главная » Просмотр файлов » Д.Т. Письменный - Конспект лекции по высшей математике (2006)

Д.Т. Письменный - Конспект лекции по высшей математике (2006) (1095288), страница 48

Файл №1095288 Д.Т. Письменный - Конспект лекции по высшей математике (2006) (Д.Т. Письменный - Конспект лекции по высшей математике (2006)) 48 страницаД.Т. Письменный - Конспект лекции по высшей математике (2006) (1095288) страница 482020-08-14СтудИзба
Просмтор этого файла доступен только зарегистрированным пользователям. Но у нас супер быстрая регистрация: достаточно только электронной почты!

Текст из файла (страница 48)

пола­гаем с= с(х). Решение уравнения (48.11) ищем в видеу = с(х) . е- J р(х) dx.(48.14)Находим производную :1у'=с'(х) ехр( -1 р(х) dx) + с(х) ех р ( -1 р(х) dx) . (-р(х)).Подставляем значения у и у' в уравнение(48.11):с'(х) ехр ( -1 р(х) dx) - с(х)р(х) ехр( -1 р(х) dx) ++ с(х)р(х) ехр (-1 р(х) dx)= g(x).Второе и третье слагаемые взаимно уничтожаются, и уравнение приметвидс'(х) ех р ( -1 р(х) dx)= g(x).Следовательно,dc(x) =g(x)exp(1 p(x)dx) ·dx.Интегрируя, находим:с(х)=1g(x) .

ехр (1 р(х)Подставляя выражение с(х) в равенствоние ДУdx) .dx + с.(48.14),получим общее реше­(48.11):у= [jg(x).exp(lp(:r;)dx) .dx+c] .exp(-Ip(x)dx).Естественно, та же формула была получена методом Бернулли (ер.с(48.13)).Прu,м,ер48.9.Решить пример48.8методом Лагранжа.lдля удобства записи пользуемся обозначением еР(Х) =exp(F(x)).а Решение: Решаем уравнение у' + 2ху,:;:::: о. Имеем 1:J!..х2у = с· е- • Заменяем с на с(х), т. е. реdiение ДУ у'виде у = с(х) .

е- х2 • Имеему' = с'(х) . е-х2+ с(х) . е-х2•у-2х· dx, или=+ 2ху = 2х ищем в(-2х).'Тогдас'(х) . е-х2или с(х) =или У2хс(х) . е--J2х· е= 1 + с . е- Хх2•х2+ 2хс(х) . е-dx, или с(х) = е2х2х2= 2х,о-с'(х)· е- Х2= 2х,х2+ с. Поэтому у = (е + с) . е- х2 ;общее решение данного уравнения.-3a.мe"taHue. Уравнение вида (х. Р(у)Q(y), R(y) =f.т. е.•+ Q(y)) .

у' = R(y),где Р(у),заданные функции, можно свести к линейному, еслих считать функцией, а у-аргументом: х= х(у). Тогда, пользуясь ра-венством y~ = Х:' получаем х· P(Y~,+ Q(y) = R(y), т. е. х' - ~f~~ '.х ==~~~~виде хлинейное относительно х уравнение. Его решение ищем в-= u· v, где и = u(у), v = v(y) -две неизвестные функции.IПрu,м,ер48.10.Найти общее решение уравнения (ха Решение: Учитывая, что у' =к линейному уравнению х'1"х+ у) . у'= 1.от исходного уравнения переходцм= х + у.= u· v. Тогда х' = и' .

v + u· v'. Получаем:Применим подстановку хи'·. v + u(v' - v) = у.Находим функцию v: v' - v = о, dv = dy, v = е У •v + u· v'= u· v + у,или и'vНаходим функцию и: и'и=.еУ+и .О= у, т. е. и'=у.е-У, илиJу. е-У· dy. Интегрируя по частям, находим: и = -у. е-У - е-У + с.Значит, общее решение данного уравнения:хили х=-у= u· v = (-у. е-У -е-У+ с) . еУ,•- 1 + с . еУ •Уравнение я. БернуллиУравнение видаy'+p(X)·y=g(X)·Yn, nE~ n=f.O, n=f.1~называется уравнение,м,(48.15)Верну.n..n.и. Покажем, что его можнопривести к линейному.Еслиn= о, то ДУ (48.15) -линейное, а прищимися переменными.337n=1-с разделяю­В общем случае, разделив уравнениеу-nОбозначим у-n+l.

у'(48.15)на уn::j:.О, получим:+ р(х) . y~n+l = g(x).(48.16)= z. Тогда z' = ddz = (1-n) .у-n. у ,. Отсюда находим,ху-n. у' = -z1 . Уравнение (48.16) принимает вид-n_1_. z'1-n+ р(х). z= g(x).Последнее уравнение является линейным относительно z. Решениеz = у-n+l сводит уравнение(48.15) удобнее искать методомего известно. Таким образом, подстановка(48.15)к линейному.

На практике ДУи. Бернулли в виде у= и· v(не сводЯ его к линейному).48.5. Уравнение в полных дифференциалах.Интегрирующий множительУравнениеР(х; у)~dx+ Q(x; у) dy= О(48.17)называется уравнением в nол'Н'Ых дифференциалах, если еголеваячастьестьполныйи(х; у), т. е.Р(х; у)В этом случае ДУdxдифференциал+ Q(x; у) dy(48.17)некоторойфункции= du(x; у).можно записать в видеdu(x; у) =О, а егообщий интеграл будет:и(х; у)= с.(48.18)Приведем условие, по которому можно судить, что выражениед.= Р(х; у) dx + Q(x; y}dyесть полный дифференциал.Теорема48.2.ДЛЯ ТОГО чтобы выражение д.= Р(х; у) dx+Q(x; у) dy,где функции Р(х; у) и Q(x; у) и ИХ частные производные ~; и ~непрерывны в некоторой областиDплоскости Оху, было полнымдифференциалом, необходимо и д6статочно выполнение условиядРдудQ-338дх·(48.19)Необходимостьа ПустьD.есть полный дифференциал, т. е.Р(х; у)Учитывая, что du(x; у)dx+ Q(x; у) dy == g~ dx + g~ dyдu= дх;Р(х ; у)du(x; у).(см.

п. 44.3), имеем:Q(x;y)дu= ду·Дифференцируя эти равенства по у и по х соответственно, получаемдРд2 uдудх·ду-=---BQд2 u-=---идхду·дх·д2 uд2 uА так как смешанные частные производные дх. ду и ду . дх равнымежду собой (см . п.получаем44.2),(48.19).ДостаточностьПусть в областиDвыполняется условиеществует функция u(х; у) в областиdu(x ;у)(48.19).Покажем, что су­такая, чтоD= Р(х; у) dx +Q(x; у) dy .,Найдем эту функцию. Искомая функция должна удовлетворять требованиям:дuдх= Р(х ; у)Если в первом уравнениидuи ду(48.20)= Q(x;y).(48.20)зафиксировать у и проинтегриро-вать его по х, то получим:u(х; у)=JР(х; у) dx + ср(у).(48.21)Здесь произвольная постоянная с = ср(у) зависит от у (либо являетсячислом).

В решении(48.21)не известна лишь ср(у). Для ее нахожденияпродифференцируем функцию~~= (]Используя второе равенствоQ(x ;y)Отсюдав равенствеср'(у)(48.22)(48.21)по у:P(X;Y)dX)~ +ср'(у) .(48.20},можно записать := (] P(X;Y)dX)~ +ср'(у).= Q(x;y) -(] P(x;y)dX»(48.22)левая часть зависит от у. Покажем, что и .праваячасть равенства зависит только от у.339Для этого продифференцируем правую часть по х и убедимся, чтопроизводная равна нулю.

Действительно,:х (Q(x;y) - :у (] Р(х;у) dx))~(~(Jp(x;Y)dX).)= aQ _дхдув силу условиядх(48.19).(48.22)Из равенства<р(у) ==~~ - :х (~ (] Р(х;у) dx))= aQ _дх~(P)ду= aQJ(Q(x;y)-~(Jp(X;Y)dX))dY+C, С-Подставляя найденное значение для <р(у) в равенствоdu(x; у) =Р(х; у)Таким образом, при решении ДУ видавыполнение условия(48.19).dxдРду=Оconst.(48.21),находим+ Q(x; у) dy.(48.17)•сначала проверяемЗатем, используя равенстванаходим функцию u(х; у). Решение записываем в виде(48.20),(48.18).2x~48.11. Решить уравнение у' = З5 -2·Прu.мерQ_находим <р(у):функцию u(х; у) такую, что~дх=У+хРешение: Запишем уравнение в дифференциальной форме:+ (З у 2 + х ) dyQ(x; у) = З у 2 + х .(2ху - 5) dxЗдесь Р(х; у) = 2хуусловия- 5,22= о.Проверяем выполнение(48.19):дР-=2х;дуaQдРaQдхдудх·-=2х;Следовательно, данное уравнение есть уравнение в полных дифферен­циалах.

Условия(48.20)дuдхбудут здесь выглядеть как= 2ху -дu5, ду = Зу22+х .Отсюда имеемu(х; у) = J (2ху - 5) dx = х 2 у - 5х + <р(у);~~=(х 2 у - 5х + <p(y))~ = х 2 + <р'(у).Далее+х =уЗ + Cl,Зу2<р(у) =2х2+ <р'(у),<р'(у) = З у 2,u(х; у) = х 2 у - 5х+ уЗ + Cl.Общим интегралом является х у-5Х+УЗ+ С1 = С2, или x 2 y-5х+уЗ2где С=Cz -Cl.= С,•340IЕсли условиене выполняется, то ДУ(48.19)(48.17)не являетсяуравнением в полных дифференциалах.Однако это уравнение иногда можно привести к уравнению в пол­ных дифференциалах умножением его на некоторую функциюt(X; у),называемую интегрирующим ,множ;ителе.м..Чтобы уравнениеt(x; у) .Р(х; у)dx + t(x; у) .

Q(x; у) dy=Обылоуравнением в полных дифференциалах, должно выполняться условиедду (t(x; у) . Р(х; у))д= дх(t(x; у) . Q(x; у)).Выполнив дифференцированиеШ.Р + ддРу . t,иуШ·Q + aQ . t и приведяихах=подобные слагаемые, получимat .р_ at .Q=t(aQ _ дР).дудля нахождениядхt(x; у)дх(48.23)дунадо проин'Гегрировать полученное ДУ вчастных прЬизводных. Решение этой задачи не простое. Нахождениеинтегрирующего множителя может быть упрощено, если допустить су­ществованиеtкак функции только одного аргумента х либо только у.Пусть, например,t= t(x)._ dt . Q = t .dxТогда уравнение(a Q _ дР),дхОтсюдаt(x)илиду(= ехр(48.23)dttдР _~ду=1дРду Q ~дх dx_принимает видQдх.

dx.).(48.24)дР _~П. ридуэтом выражениеQдхдолжно зависеть только от х.Аналогично получаем, что еслиt(y)= ех,рt = t(y) (tдQне зависит от х), тодР(1 ах ; ауdY ),а подынтегральное выражение должно зависеть только от у .Прuмер 48.12. Решить уравнение (х 2г\.'J_- -1,. ШJдх -дР _Решение: Здесь ду2ху2-+ 1,у) .

dx + (х 2 у 2дРт. е. ду-2хзависит только от х.341:1+ х) . dy= о.qQОдх· днакоСледовательно, уравнение имеет интегрирующий множитель, за­висящий только от х, выражение которого может быть получено припомощи формулы(48.24).t(x)= ехр( -В нашем случае получим, чтоJ~dx) =exp(-21nlxl)=:2'Умножая исходное уравнение на t = ~, получаем :х(1- :2)dx + (у2 + ~)dY = О,т. е.ypaBHeHl;ie в полных дифференциалах! Решив его, найдем, что об­щий интеграл заданного уравнения имеет видх+48.6.у-хуЗ+-3= с.•Уравнения Лагранжа и КлероРассмотрим дифференциальные уравнения, неразрешенные отно­сительно производной . К ним, В частности, относятся уравнения Ла­гранжа и Клеро.Уравнение ЛагранжаУравнение видау= х .

ер(у') + 'Ф(у') ,~ где ер и 'I/J - известные функции от у'=(48.25)~, называется уравне­нием Лагран-;нса.Введем вспомогательный параметр, положив у'ние(48.25)= р. Тогда уравне­примет виду= х . ер(р) + 'Ф(р).(48.26)Дифференцируя по х, получим :dy( )'(р) . dxdp'(р) . dx'dpdx =ср.р +х · ер+'I/Jт. е. р - ер(р) = (х· ер'(р) + 'Ф'(р)) .(р - ер(р)) . ~;Уравнениефункции х(48.27)= х(р).*'-илих . ер'(р) = 'Ф'(р) .(48.27)есть линейное уравнение относительно неизвестнойРешив его, найдем:х = Л(Рi с).342(48.28)Исключая параметр р из уравненийинтегралуравнения(48.25)в виде у(48.26)и= ,(х ; с).(48.28) ,получаем общий*Отметим, что, переходя к уравнению (48.27), мы делили на !!1!.dd •При этом могли быть потеряны решения, для которыхрd= О,хт.

е.= Ро = const . Это значение ро является корнем уравнения р - 'Р(Р) = О(см .(48.27» .Решение у= Х''Р(Ро)+ф(Ро) является особы-мдля уравнения (48.25)(см. понятие особого решения в п.48.2).Уравнение КлероРассмотрим частный случай уравнения Лаграюка при 'Р(у')Уравнение(48.25)Iу~==у'.принимает вид= х . у' + ф(у') I(48.29)и называется уравнение.м.

К.л,еро.Положив у'= р, получаем:у = хр + ф(р).(48.30)Дифференцируя по х, имеем:р=р+х .Если*=dpdx+ф'(р) .О, то р = С. Поэтому, с учетомобщее решениеуЕсли хили (х+ф'(р»·pd ,dx+ ф'(Р)(48.30),ddP =0.xДУ(48.29)= хс + ф(с).имеет(48.31)= О, то получаем частное решение уравнения впараметрической форме:хЭто решение-= -ф'(р),у= хр + ф(р).(48.32)особое решение уравнения Клеро: оно не содержится вформуле общего решения уравнения.При.м.ер 48.13. Решить уравнение Клеро у = ху'QРешение: Общее решение, согласно формуле= сх+с+ у,2.(48.31) ,имеет ВИД у=2.

Особое решение уравнения получаем согласно формулам__2._х2х2(48.32) ~ виде х - -2р, У - хр+ р . Отсюда следует . у - - 2 + 4' т. е.y=-~.•343§ 49.ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫЕ УРАВНЕНИЯ ВЫСШИХПОРЯДКОВОсновные понятия49.1.Дифференциальные уравнения порядка выше первого называютсяДУ высших nор.я.д'К:ов.

ДУ второго порядка в общем случае записывается в видеF(x; у; у'; у")=о(49.1)или, если это возможно, в виде, разреше'Н:/1,О.м относителыt.O старшеi1nроизводноi1:у" =f(x;y;y').(49.2)Будем в основном рассматривать уравнение вида(49.2):от неговсегда можно перейти к~Решение,м ДУ(49.1).(49.2) называетсявсякая функция у= 'Р(Х), кото­рая при подстановке в уравнение обращает его в тождество.~Общи,м решение,м ДУгдеClи С2(49.2)называется функция у = 'Р(Х; Сl; С2),не зависящие от х произвольные постоянные, удовле­-творяющая условиям:1. 'Р(Х;Cl; С2) является решением ДУ дЛЯ каждого фиксированногозначения Сl2.и С2.Каковы бы ни были начальные условияyl=х=хоУа,у'1=х==хо(49.3)'уа,== cgсуществуют единственные значения постоянных Сlc~ И С2такие,что функция у = 'Р(Х; c~; cg) является решением уравнения (49.2) иудовлетворяет начальным условиям~Всякое решение у ~ 'Р(Х; c~;общего решения уянныхCl= C~, С2Решения ДУ= cg,(49.3).cg) уравнения (49.2), получающееся из= 'Р(Х; Сl; С2) при конкретных значениях посто­называется часmны.м решение,м.(49.2),Ф(Х; у;записанные в видеCl;С2) = о,Ф(Х; у; c~; c~) = О,называются общи.м и 'Частным интегралом соответственно.График всякого решения ДУ второго порядка называется инте­гральноi1 'К:ривоЙ.

Характеристики

Тип файла
PDF-файл
Размер
20,37 Mb
Тип материала
Высшее учебное заведение

Список файлов лекций

Свежие статьи
Популярно сейчас
Почему делать на заказ в разы дороже, чем купить готовую учебную работу на СтудИзбе? Наши учебные работы продаются каждый год, тогда как большинство заказов выполняются с нуля. Найдите подходящий учебный материал на СтудИзбе!
Ответы на популярные вопросы
Да! Наши авторы собирают и выкладывают те работы, которые сдаются в Вашем учебном заведении ежегодно и уже проверены преподавателями.
Да! У нас любой человек может выложить любую учебную работу и зарабатывать на её продажах! Но каждый учебный материал публикуется только после тщательной проверки администрацией.
Вернём деньги! А если быть более точными, то автору даётся немного времени на исправление, а если не исправит или выйдет время, то вернём деньги в полном объёме!
Да! На равне с готовыми студенческими работами у нас продаются услуги. Цены на услуги видны сразу, то есть Вам нужно только указать параметры и сразу можно оплачивать.
Отзывы студентов
Ставлю 10/10
Все нравится, очень удобный сайт, помогает в учебе. Кроме этого, можно заработать самому, выставляя готовые учебные материалы на продажу здесь. Рейтинги и отзывы на преподавателей очень помогают сориентироваться в начале нового семестра. Спасибо за такую функцию. Ставлю максимальную оценку.
Лучшая платформа для успешной сдачи сессии
Познакомился со СтудИзбой благодаря своему другу, очень нравится интерфейс, количество доступных файлов, цена, в общем, все прекрасно. Даже сам продаю какие-то свои работы.
Студизба ван лав ❤
Очень офигенный сайт для студентов. Много полезных учебных материалов. Пользуюсь студизбой с октября 2021 года. Серьёзных нареканий нет. Хотелось бы, что бы ввели подписочную модель и сделали материалы дешевле 300 рублей в рамках подписки бесплатными.
Отличный сайт
Лично меня всё устраивает - и покупка, и продажа; и цены, и возможность предпросмотра куска файла, и обилие бесплатных файлов (в подборках по авторам, читай, ВУЗам и факультетам). Есть определённые баги, но всё решаемо, да и администраторы реагируют в течение суток.
Маленький отзыв о большом помощнике!
Студизба спасает в те моменты, когда сроки горят, а работ накопилось достаточно. Довольно удобный сайт с простой навигацией и огромным количеством материалов.
Студ. Изба как крупнейший сборник работ для студентов
Тут дофига бывает всего полезного. Печально, что бывают предметы по которым даже одного бесплатного решения нет, но это скорее вопрос к студентам. В остальном всё здорово.
Спасательный островок
Если уже не успеваешь разобраться или застрял на каком-то задание поможет тебе быстро и недорого решить твою проблему.
Всё и так отлично
Всё очень удобно. Особенно круто, что есть система бонусов и можно выводить остатки денег. Очень много качественных бесплатных файлов.
Отзыв о системе "Студизба"
Отличная платформа для распространения работ, востребованных студентами. Хорошо налаженная и качественная работа сайта, огромная база заданий и аудитория.
Отличный помощник
Отличный сайт с кучей полезных файлов, позволяющий найти много методичек / учебников / отзывов о вузах и преподователях.
Отлично помогает студентам в любой момент для решения трудных и незамедлительных задач
Хотелось бы больше конкретной информации о преподавателях. А так в принципе хороший сайт, всегда им пользуюсь и ни разу не было желания прекратить. Хороший сайт для помощи студентам, удобный и приятный интерфейс. Из недостатков можно выделить только отсутствия небольшого количества файлов.
Спасибо за шикарный сайт
Великолепный сайт на котором студент за не большие деньги может найти помощь с дз, проектами курсовыми, лабораторными, а также узнать отзывы на преподавателей и бесплатно скачать пособия.
Популярные преподаватели
Добавляйте материалы
и зарабатывайте!
Продажи идут автоматически
6418
Авторов
на СтудИзбе
307
Средний доход
с одного платного файла
Обучение Подробнее