Главная » Просмотр файлов » Фридман - Вариационные принципы и задачи со свободными границами

Фридман - Вариационные принципы и задачи со свободными границами (947327), страница 52

Файл №947327 Фридман - Вариационные принципы и задачи со свободными границами (Фридман - Вариационные принципы и задачи со свободными границами) 52 страницаФридман - Вариационные принципы и задачи со свободными границами (947327) страница 522013-09-15СтудИзба
Просмтор этого файла доступен только зарегистрированным пользователям. Но у нас супер быстрая регистрация: достаточно только электронной почты!

Текст из файла (страница 52)

Д д к а з а т е л ь с т в о. Предполомснм, что Г, = ф. Тогда и < 1 в Ив~!1 и по лемме 16.4 существуег последовательность Х„= (х„, у„) в Г, такая, что хе КС 2Ь9 уп -~+ . Но тогда по лемме 16.2 е = (О,!). что противоречит сделанному предположению относительно е. Л е м ма 16.6. Если е= (О, -1), то Г, = ф. Д о к а з а т е л ь с т в о. Если Гз зь ф, то но леммам 16.! и 16.2 для любой последовательности Х„= (х„, у„) Е Г, такой, что ! Х„!, мы должны иметь х„ у„. — ', — — — О.

! уп! Действительно, иначе существует последовательность точек У„на Г„с наклоном не меньше а (а — некоторое отрицательное конечное число) такая, что ! У„! - . Но это противоречит леммам 16.1 и 16.2. Отсюда следует, что Гз лежит ниже любой прямой у = ах + !5 с произвольным а, — < а < О, н подходящим !3. Легко видеть, что прямая! такая, как в лемме 16.3, может быть построена; получили противоречие с леммой 16.3. Л е м м а 16.7. Если е Ф а(0.

1), то Г, связна и (, (х) имеет конечные значения для всех 0<х <' . Д о к а з ат ел ь ство. По лемме!6.5 Г, непусто. Рассмотрим максимальный интервал (а < х < Ь), на котором Г,(х) имеет конечные значения. Если Ь (, то Г, не может иметь конечный предел при х 1 Ь, так как Г, — гладкая кривая. Следовательно, !Г1(х) ! -+ ', если х !'Ь; это означает (по лемме 16.2), что е вертикально.

Таким образом, мы доказали, что Ь = . Доказательство, что а = О, аналогично. Л е м м а 16.8. Если е = (О, — 1). то Г, связна, (',(х) конечна на некотором интервале(0<х< Ь) (Ь <») и)'~(х) - —,еслих 1 Ь. До к а з а т е л ь с т в о. По лемме 16.5 Г, Фф. Для максимального интервала (с < х ( д), на которомГ,(х) конечна. согласно лемме 16.2 имеем Г,(х) -+ —, если х 1 с! при условии, что д< Г, (х) -+ —, если х ь с при условии, что с > О. Кроме того, так как Г, = ф (по лемме 16.6), в силу леммы 15.5 д < ~. Если с > О, то приходим к противоречию с леммой 5.2.

в области (с ( х < А -~ < у < — уе), где уе достаточно большое. Заключаем, что с = О, и доказательство закончено. Итак, справедлива Т е о р е м а 16.9. (1) Если вектор е невергинальный, то Г,, Гз непусты и представимы уравнениями у = Ях), 0<х( где Ях) непрерывны, ез !",(х) - — при х е, ЯО) =— !!лт Ях) сушествует х 10 и Л (0) — ) з (0) > с/Л > О (с > 0). (й)Если е= (О, 1), то Г, = ф, Гз Ффи Гт представимо ввиде у- ут(х), 0<х<Ьз (Ьт < ), 270 где Тз(х) непрерывна, УЗ(Х) е +ее, УЗ(Х) — Ьеь При Х ! Ьг Уз(0) ге Иш У;(х) существует. х!О (гП) Если е= (О, — 1),то Гз =!Ь, Г, Фф и Г, представимоуравнением у=Т!(Х), О« Ь, (Ь,< ), где /'!(Х) непрерывна, У!(Х) — —, У"!(Х) — — при х )Ь, У!(0) — = 1пн Уе(х) существует.

хье Используя теорему 1ей из гл. 2, мы, кроме того, можем вывести, что в случае (1) ! с! !Ях) < С (1<х< ) с!х ' для любого У Э 2. Теоремы о гладкой стыковке из 5 1! также справедливмв рас- сматриваемом случае с теми же доказательствами. з 17. Монотонность, непрерывность и сушествонанне для задачи об асимметричной струе Л е м м а ! 7З. Пусть е = (е!„е! ), е = (е„ез ) — единичные векторы, е, 20 О, е! > О, такие, что е получен из е вращением против часовой стрелки на неотрицательный угол, меньший я, Тогда ил,е,х:в иЛ,е,а.

(17.1) Здесь и, = ил „и и, = и - — минимизирующие функции в задачах Ул е а и е и Л,е,а У вЂ” соответственно. Л,е,а Доказательство. Пусть оз = и! Ч из, о! =и, Ли,. Покажем, что Ул е а(из) +Ул (из) Ул,е,а(и!) +Ул е а(оз). Действительно, если е = е, то доказательство такое же, как в 5 1О.

Предположим, что е Ф е. Обозначим !з, 1з прямые в направлениях ел, е соозветственно, проходящие через точку Хь = (хе, уе); Хе берется на луче, исходя!цем из начала координат в направлении е + е. Обозначим П; полуплоскость, ограниченную 1;, содержащую начало координат, и положим я — изПП ПП 50 — я2з с По теореме 16.9 можем выбрать ! Хе ! достаточно большим, так что множеетва ()и!1<1)ГЗЯ0(1 из'1<1)!З50 не пересекаются и 11 и, ~ < 1 ) О Я~ ограничено и на хо>штся на 271 положительном расстоянии от 1г, тля (1, 1) = (1, 2) нли (1„1) = (2, 1) . Пусть Яи = (Вг.гЯ) О ( х ) — и ) .

Тогда можно записать: 1л,е и (и~)= Х + 1 = тг(гт)+ 7г(ги). яи Заметив, что и, = и,, иг = иг в Я~, остается доказать (17.2) дпя Уг. Отметим, что для и =и;,иг .1,(ге) = Х ([ Чгч!г + Лгу(! „~ < г) ) яи ди — 2 ! е ("') + !о(гч) я„а! где! имеет то же направление, что 1, (х.е. е,если ж =и~ нли ге = о г),либо ! имеет направление 1г (тя. ег, если и = иг или гч = ог) Так как (17.2) имеет место пгхя функционала!, то осхается доказахь, что (17.3) Записывая аде! аих ) — =([ог), )' — ' = ([их[, яи д!! яи д1( где правые части в каждом равенстве суть одномерные интегралы, н замечая, что [пг[ = [иг[, так как ох = их в тех точках Я„, в которых оценивается [... [,получаем (17,3). Доказав (17.2), мы можем завершить доказательство леммы !7,1 теми же рассуждениями, что использованы в доказательстве теоремы 10.1.

Л е м м а 17.2 Существует единственное решение ил и задачи Ул е „., удовлетво!нгющее условию аи ~ О. ау Д о к а з а т е л ь с т в о. Если и „из — два решения, то положим и', (х, у) = и, (х, у — е), ог =иг Лиг, от=нег Чиг, Мы можем установить аналог (10.8) для ел „, „таким же доказательством и затем дейсгвовать, как в доказательстве теоремы 10.1 . Обозначим Г 'л, свободные границы для ил, и, таким образом, л,е,я 1 л е ьл у 7 л е и(х) 1 л,е.и ~ ! л.е,и. Л е м м а 17.3. Если е = (1, О), то существует положительная константа с та- кая, что для всех й, достаточно малых (скажем, Х ( ле) с с Хл е и(0) > его,еле(0) < (17.4) еде си Ле не зависят от и Д о к а з а т е л ь с т в о.

Из теоремы 16В имеем / ь,е,н(0) — / ь,е,л(0) > Л позтому если утверждение неверно, скажем, для /а, то для любого малого е > 0 нижняя свободная граница выходит из х = О, у Э вЂ” е/Л, а верхняя свободная грани- ца — из х= О,у>2е/Л.Пусть е 4е б' ~ (х,у); — <ха +уз < —, х>0 л л' б б'Л (и= — 1) . Тогда часть деб границы дб состоит из дуг нижней свободной границы, а остальная часть д, б границы дб — из дуг окружностей д б' и Ьтрезка е 2Е) Л Л!' х=О, — <у<— Ввиду леммы об ограниченности градиента (примененной к и/Л) имеем тогда !0и!'аСЛ в б, 2 = и(0, у ) — и(Х" ) < /' ! 1!и ! < СЛ вЂ” = Се, У Л что невозможно при достаточно мытом е.

Л е м м а 17.4. Если вектор е невертикальный, то либо 1 </ ь,е и (0) </ й е н (0) < 1, (17.5) пнп ( ! — /'ьа „(0), г ( е „(0) + 1 ) <— Л (17.6) для всех достаточно больших Л; С вЂ” константа, не зависяиагя от е, И. Доказательство. Пусть ньен, 1 =1 ь еи. Так как 1 2 — (! +и)<— Э ве(х'1 г то ввиду леммы о невырожденностн имеем: если Хе Е Гз, то Ве!ь (Хе) должен пересекать (и = 1) (иначе ! + и = 0 в окрестности Х'); здесьс положительно и не зависит от И, е. Аналогично, если Хе Е Г', то Ве/ь(Хе) пересекает (и = — 1) .

Следовательно, если утверждение леммы неверно, то Ве1ь(Аа) пересекает Г', скажем, в Х'; В о(А,) пересекает Г', скажем, в Х', 18. А. Фридман ггз где Сне зависит от Л. Возьмем точку (О, у ) к дб, т.е. е/Л < у < 2е/Л, и соединим ее с точкой Хе на д еб дугой окружности у, лежащей в б. Тогда где Аг — начальная точка Г'. Но зто приводит к ситуации, противоречащей лемме об ограниченности градиента. Д о к а з а т е л ь с т в о т е о р е м а 15.! . Теперь мы имеем все необходи- мое для завершения доказательства теоремы 15.1. Будем говорить, что Л принадле- жит множеству Ел, если существует иевертнкальный вектор е такой, что (л', „(О) >1, (л', „(О) < — 1. Пусть Л„= зпр(Л; Л Е Е„) .

По лемме 17З Е„непусто и содержит все Л, доста- точно малые. По лемме 17.4 Л„< С для некоторой положительной константы С, не зависящей от д. Используя лемму 17.2, мы можем установить, так жс как в лемме 10.4. что ил, „непрерывно зависит от Л,д, е.

Более точно, если Л„-е Л, д„-ел, е„ее, (17.7) то нл„,е„,и» нл.е,я слабо в Н~ое и пв. 1,з Хл (х) 7'л „(х) длявсех х>0. Если е вертикальный, скажем, е = (О, 1), то (17,8) для 1 = 1 поннмаетсяв смысле, чтоХл е е + Теперь йусть Л» Е Ен, Л„1 Л„и возьмем е„так, что 7'л„е «(0) < — 1, Хл„,е„,„(0) >1, е„е„. По непрерывности имеем Улюел н(О) > ! ° У ля,ею л(0) < — 1 ° (17.9) Покажем, что (17.10) конечно. Действительно, предположим для примеюбого е = (е,, ез) такого, что е1 > О, имеем если х > О.

(17.1 1) Поскольку 7'л' р „(0) > 1 (ввиду (!7.9), (1781)), мы можем взять Л > Л„с ма- ле,и яымЛ вЂ” Л,так что и Г', ч „(О) < — 1, 7", и „(О) > 1 (опять же ввиду непрерывности). Таким образом, ЛЕ Е„; пришли к противоречию, пос~оль~у Л>Л„.

Дгказав (17.10), можно легко показать, что должны выполняться равенства в (17.9). Действительно, предположим, например, что 7(„,л „(О)> !. Пусть е = (ен ез) (где е, > О) — вектор, полученный вращением е по часовой стрелке. Если ! е — е! мало, то по непрерьвности 7,', (О) >1. 274 е„невертикальный и, таким образом, 7'л е л(0) е,еюи ра, что е = (О, — 1) . Тогда для л алые ее(х)> УЛ е ч(х) В самом депе, неравенство гое неравенство выводится так Теперь выберем ! е — ее ! Л -,„(о)< 2. "> " следует из монотонности (лемма !7.!),а строже, как в доказательствах следствий 10.3 и 11.5.

достаточно малым, так что по непрерывности Ввиду строгой монотонности (см. (17.11) ) имеем также 7', р„(О)<-1. Но тогда, как и выше Л б Х„, если Л) Л„и Л вЂ” Л„достаточно мало; пришли к противоречию. Мы завершили доказательство непрерывной стыковки для иь, л. Как и в юаи и' а 11 можно установить гладкую стыковку в точках А и В. Для завершения доказательства возьмем последовательность и = и„- » и положим Лч Лл» ° е» ела ° Тогда лля подпоследовательности имеем Л„- Л, е„-+е и нь „,,„„-~л слаб~ в Н~'„, Мы можем теперь доказать, что имеет место непрерывная стыковка цля и (венцу тех же аргументов, что были использованы в доказательстве (17.8) ) . Отсюда также следует, что е невертнкальньй. Доказательство того, что и есть решение задачи о струе может быть получено известными рассужцениями (см.

3 12) . Задачи 1. Обобщить теорему 15.1 на случай, когда последнее условие в (15.1) опущено. [ У к а э а н и е. Аппроксимировать соило соплами, уцовлетворяющими (15.1) .] 2. Доказать теорему 15.2. [У к а з а н и е. Пусть Ж, — отражение Ж, относительно оси х. Ввиду единственности нх,е,я(» у) лх,г,л(х у) при условии, что е = (1, О) и И„( — у) = — й„(у). Выберите Л с гладкой стыковкой в А.

3. Обобщить результаты задач 1 — 4 из гл. 12 на асимметричный агучай, предполагая, что М, ОЛ~т лежит в секторе с раствором 0 е < я. [У к а з а н и е. Рассмотрите я (и, — из) +(Ссоз аВ уг и докажите, что С / я а ~Х~" [, бе С ! 'р(и~ — ит) ! < 1 1Х1а ' 4. Обозначим гч; отражение Ф~ относительно оси х и предположим, что Ф; лежит выше тую Доказать, что для любого решения (и, Г, Л, е) залачи о струе, полученного процедурой, описанной в этом параграфе, ет > О, если е = (е,, е, ). йсау Рис. !5 (У к а э а н и е.

Нусть и, = их е „, ео = (1,0). Тогда и'(х, у) = — и~ (х, — у) решает задачу Уь „дэя отраженного сопла М', обозначим эту задачу эЛ „ ,ею, я .еа,я. Тогда и' А и, принадлежит классу К„, а и' Ч и| — классу К„, соответствуюшсму Н". !!оказать (см. доказательство леммы 17.1), что и" д и, =и; (17.12) 11еизвестпыми параметрами являипся Л и значение а функции и на стенке х = = а (- 1 < О < 1) .

Характеристики

Список файлов книги

Свежие статьи
Популярно сейчас
А знаете ли Вы, что из года в год задания практически не меняются? Математика, преподаваемая в учебных заведениях, никак не менялась минимум 30 лет. Найдите нужный учебный материал на СтудИзбе!
Ответы на популярные вопросы
Да! Наши авторы собирают и выкладывают те работы, которые сдаются в Вашем учебном заведении ежегодно и уже проверены преподавателями.
Да! У нас любой человек может выложить любую учебную работу и зарабатывать на её продажах! Но каждый учебный материал публикуется только после тщательной проверки администрацией.
Вернём деньги! А если быть более точными, то автору даётся немного времени на исправление, а если не исправит или выйдет время, то вернём деньги в полном объёме!
Да! На равне с готовыми студенческими работами у нас продаются услуги. Цены на услуги видны сразу, то есть Вам нужно только указать параметры и сразу можно оплачивать.
Отзывы студентов
Ставлю 10/10
Все нравится, очень удобный сайт, помогает в учебе. Кроме этого, можно заработать самому, выставляя готовые учебные материалы на продажу здесь. Рейтинги и отзывы на преподавателей очень помогают сориентироваться в начале нового семестра. Спасибо за такую функцию. Ставлю максимальную оценку.
Лучшая платформа для успешной сдачи сессии
Познакомился со СтудИзбой благодаря своему другу, очень нравится интерфейс, количество доступных файлов, цена, в общем, все прекрасно. Даже сам продаю какие-то свои работы.
Студизба ван лав ❤
Очень офигенный сайт для студентов. Много полезных учебных материалов. Пользуюсь студизбой с октября 2021 года. Серьёзных нареканий нет. Хотелось бы, что бы ввели подписочную модель и сделали материалы дешевле 300 рублей в рамках подписки бесплатными.
Отличный сайт
Лично меня всё устраивает - и покупка, и продажа; и цены, и возможность предпросмотра куска файла, и обилие бесплатных файлов (в подборках по авторам, читай, ВУЗам и факультетам). Есть определённые баги, но всё решаемо, да и администраторы реагируют в течение суток.
Маленький отзыв о большом помощнике!
Студизба спасает в те моменты, когда сроки горят, а работ накопилось достаточно. Довольно удобный сайт с простой навигацией и огромным количеством материалов.
Студ. Изба как крупнейший сборник работ для студентов
Тут дофига бывает всего полезного. Печально, что бывают предметы по которым даже одного бесплатного решения нет, но это скорее вопрос к студентам. В остальном всё здорово.
Спасательный островок
Если уже не успеваешь разобраться или застрял на каком-то задание поможет тебе быстро и недорого решить твою проблему.
Всё и так отлично
Всё очень удобно. Особенно круто, что есть система бонусов и можно выводить остатки денег. Очень много качественных бесплатных файлов.
Отзыв о системе "Студизба"
Отличная платформа для распространения работ, востребованных студентами. Хорошо налаженная и качественная работа сайта, огромная база заданий и аудитория.
Отличный помощник
Отличный сайт с кучей полезных файлов, позволяющий найти много методичек / учебников / отзывов о вузах и преподователях.
Отлично помогает студентам в любой момент для решения трудных и незамедлительных задач
Хотелось бы больше конкретной информации о преподавателях. А так в принципе хороший сайт, всегда им пользуюсь и ни разу не было желания прекратить. Хороший сайт для помощи студентам, удобный и приятный интерфейс. Из недостатков можно выделить только отсутствия небольшого количества файлов.
Спасибо за шикарный сайт
Великолепный сайт на котором студент за не большие деньги может найти помощь с дз, проектами курсовыми, лабораторными, а также узнать отзывы на преподавателей и бесплатно скачать пособия.
Популярные преподаватели
Добавляйте материалы
и зарабатывайте!
Продажи идут автоматически
6418
Авторов
на СтудИзбе
307
Средний доход
с одного платного файла
Обучение Подробнее