Главная » Просмотр файлов » Лаврентьев, Люстерник - Основы вариационного исчисления (т.1, ч. 2)

Лаврентьев, Люстерник - Основы вариационного исчисления (т.1, ч. 2) (947321), страница 65

Файл №947321 Лаврентьев, Люстерник - Основы вариационного исчисления (т.1, ч. 2) (Лаврентьев, Люстерник - Основы вариационного исчисления (т.1, ч. 2)) 65 страницаЛаврентьев, Люстерник - Основы вариационного исчисления (т.1, ч. 2) (947321) страница 652013-09-15СтудИзба
Просмтор этого файла доступен только зарегистрированным пользователям. Но у нас супер быстрая регистрация: достаточно только электронной почты!

Текст из файла (страница 65)

е. Вг — АС(0, Для этой задачи: АС вЂ” Еэ Рв'я' = з (А+ 2Вуе+ Сугг) 3 Следовательно, всякая геодезическая тз, которую можно окружить полем геодезических, дает сильный минимум длин луг, соединяющих А и В. Пример 4. Наименьшая поверхность вращения. Так же как и в примере 2, условия Вейерщтрасса выполнены для любой экстремалв; следовательно, среди двух экстремалей, соединяющих точки А и В, верхняя экстремаль дает сйльный минимум площади поверхности вращения. Функционал е.

для функционала у оказывается возможным дать достаточные условия сильного минимума, ограничивающие поведение юодинтегРальной фУнкции лишь в точках самой экстРемали То. ТЕОРЕМА. Лля того чтобы экстремаль То, соединяющая точки А и В, давала сильный минимум функционалу 1= ~ Р(х, у, х', у') с!с среди линий класса Сы соединяющих точки А и В, достаточно, чтобы: 1') экстремаль Т можно окружить полем экстремалей !Т), 2') вдоль экстремали То было удовлетворено усиленное условие Лежандра: Р, (х, у, х', у') ) О, 3') вдоль экстремали То при произвольном значении 0 удовлетворялось усиленное условие Вейерштрасса: Е(х, у; соя О, юпВ; совО, зшЬ) ) 0 при О ф О, зде созО и з!пО сУть напРавлающие косинУсы экстРемали Тэ в точке (х, у) (см. стр. 338). Для доказательства введем вспомогательную функцию Е,1, опре!г! делаемую следующими условиями: Е,(х, у; соя В, з!из, сов О, з!и 0) при ОФО 1 — соз (Π— 0) Ег! )(», у! соз В, з!п 0; соз О, з!и В ) = 1 Гг(х, у, соз О, в!и В) при О = В.

Согласно общим теоретико-функциональным условиям, наложенным на Р, .построенная функция Е,!'! определена и непрерывна вдоль линий поля (Т) в некотоРой окРестности кРивой То пРи всех значениЯх О. Так как 0 344 твогия поля и достлточныв головня сильного экстгвмямл [гл. Х1Ч фигурирует лишь под знаком периодических функций — косинуса н синуса,— то отсюда заключаем, что при определении знака Е, достасй точно считать 0 меняющейся в пределах 0 (О (2я. В силу условий 2' и 3', в некоторой замкнутой окрестности ьге кривой то вдоль линий поля [т) для всех значений 0 (О (2и имеем: Еь~~) О.

Отсюда заключаем, что в указанной окрестности ьге при 0 (О (2и Еь~ достигает минимума, отличного от нулю сь) Е,~п) а) О. Следовательно, в каждой точке ьге при всех значениях 0 имеем: Е, ) а(1 — сов[0 — 0)1. Отсюда, какова бы ни была линия т класса допустимых линий, принадлежащая Яе, имеем: 1[т) — 1[те)= у Еьйз) а / (1 — сов[Π— О)) сЬ)~0. [А) т 7 Этим самым полностью доказано, что то дает сильный минимум.

Строгий минимум. Также как для случая функционала 1, для функционала 1 можно ввести понятие строгого минимума. Мы скажем, что линия то дает строгий сильный лсинииуи функционала 1, если сушествует в-окрестность нулевого порядка линии то такая, что вдоль любой линии т, отличной от то из этой окрестности, но имеющей с ней обшие концы, имеем: Нетрудно показать, что при условиях только что доказанной теоремы мы имеем строгий сильный минимум.

В самом деле, из формулы [А) следует, что 1[т) — 1[Те) = 0 тогда и только тогда, когда 1 — соз [Π— О): — О, т. е. когда 0=0. Используя условия, определяющие „собственное поле" [см. 994), и, опираясь на теорему единственности интегралов диференциальных уравнений первого порядка, нетрудно показать, что из 0=0 следует совпадение т и те. Отсюда заключаем, что в условиях теоремы [стр. 333) при Т, не совпадающей с То, имеем: 1 Ы 1 [Те) ) О т. е. то лает строгий минимум. 2 102) 345 ТЕОРЕМА ОСГУДА Я 102. Теорема Осгуда Подход к оценке приращения функционала. Рассмотрим функцио» палы е' и Е У= / Г(х, у, у')дх, 7= ~ Е(х, у, х', у')дв, т которые мы изучали в двух последних параграфах. Было показано, что если экстРемаль Те фУнкционала е и Г УдовлетвоРЯет соответственно условиям 2), 3) и усиленному условию 4): Е ) 0 (стр.

341) или условиям теоремы (стр. 343), то эта экстремаль дает сильный экстремум соответствующего функционала, т. е. при соблюдении этих условий существует область Я, содержащая ть и такая, что У(1) ) 4(7о) 7(1) > 7(То) для любой линии 7, содержащейся в ье и принадлежащей классу допустимых линий — линий класса С,, имеющих общие концы с те. Эти результаты являются аналогами достаточных условий сильного минимума функций одной и многих переменных. В теории экстремумов функций точки (2 17) было показано, что если точка М, есть стационарная точка для функции 7(М) и если квадратический член разложения у(Л4) в окрестности М есть положительно-определенная форма, то в некоторой окрестности точки Мо имеем: У(М) — У(М,) > А ~ ММ, ~з, где й есть константа.

Таким образом в теории экстремумов функций точки достаточные условия давали возможность установить не только знак Разности 7(М) — 7(Ме), но позволЯли оценить снизУ этУ Разность в зависимости от расстояния точки М до стационарной точки. По аналогии с теорией экстремумов функций точки, естественно, возникает вопрос о возможности для случая функционалов установить не только знак Разности э'(7) — У(7з), но также дать оценкУ этой Разности в зависимости от РасстоЯнии линии 7 до экстРемали Те.

Осгуд впервые показал, что при некоторых дополнительных условиях относительно экстремали 7 поставленный вопрос решается в положительном смысле. Теорема Осгуда и ее дальнейшие обобщения наряду с большим самостоятельным значением, как мы увидим ниже, играет основную роль при доказательстве сходимости некоторых приближенных решений вариационных задач. Разберем отдельно теорему Осгуда для функционалов 1 и А Функционал Х Сохраняя обозначения, принятые выше, докажем следующую теорему: ТЕОРЕМА 1.

Пусть экстремаль 7е: у=уз(х) функционала у соеди" няет две данные точки А и В и удовлетворяет следуюиьим условиям: 1) то можно окРУжить полем экстРемалей 17): ( х, (х (хаь у = у (х, и) ~ у (х, О) =у (х). ~ ~<" 346 твовия поля и достаточныв головня сильного экстгвмхма [гл, Х1У Пусть, кроме того: чэля всех точек поля [Т], где р, и 1ь суть константы. 2) В области ьб покрытой полем, при любом значении у' имеем Г„„(х, у, у') ) 1ь > О, где р, — константа. При этих условиях существует константа й такая, что У(Т) У(ТО) ) а аде Т вЂ” любая кривая класса (зы соединяющая точки А и В, принад- лежащан Ц и не пРинадлежащаЯ а-окРестности То. В самом деле, согласно формуле Вейерштрасса (стр.

325) имеем: э'(Т) — э'(То) = / Е[х, У, и(х, У), У'] ах= = / [у' — и(х, у)] Р'„е (х, у, ~) ах, т где и(х, у) есть функция наклона поля и ~ — функция х, заключенная между и (х, у) и у'. Отсюда, принимая во внимание второе условие теоремы, получим: э (Т) — з (То) ) Р / [у' — и (х, у)]з Ых. 'Так как по условию дуга Т: у=у(х) не принадлежит в-окрестности дуги То, то на дуге Т существует точка С(е, з1) такая, что: ] 1 — Уо(()!) . (В) 'Обозначим через Т, лугу кривой Т, соединяющую А с С.

Очевидно, имеем: э(Т) э(То))1ь / [У "(х У)1 й». (38) и Обозначим через а = а (х) параметр, определяющий линию поля проходящую через точку [х, у(х)]. Функцию а=а(х) можно рассма- тривать как уравнение линии Т, если за координаты принять х и а. Так как в силу условий теоремы каждая дуга поля среди линий класса 0„ соединяющих ее концы, реализует сильный экстремум функционала з', то (если а = а (х) при а ( х ( 1 не есть монотонная функция х) в нера- венстве (38) лУгУ Т, можно заменить лУгой Тз. а=а,(х), соединЯющей точки А и С, для которой а=а,(х) будет монотонной функцией х. В соответствии с этим мы будем в дальнейшем считать функцию а = а (х), определяющую Т„монотонной функцией х; пусть для определенности— возрастающей.

Для дальнейших оценок воспользуемся неравенством Шварца: г г / срз (х) йх ° / фг(х) сГх)~(/ а(х) ° ф(х)с(х) . т % 102) 347 теОРЯИА осгуда Полагая в этом неравенстве и (х)=1 и ф (х)=у' (х) — и [х, у (х)), получим: у(1) — э(Те) ) 9 / [У и(х, У)) ах)~1 — ~ — (/ [У вЂ” и(х, У)) их) .(а) Ъ и Принимая во внимание геоме(рический смысл и (х, у), нетрудно видеть, что: (У(х) — и [х, У(х)][бх= ' д"* ' йо („„(х)) Отсюда, принимая во внимание монотонность а=а(х), получим: »1 У / д (Ь) и о где а=О есть линия те и а=и, есть линия поля, проходяпгая через точку С. Так как по первому условию теоремы — ) иы то из (а) ат и (Ь) получаем: э(1) — э(1е) )» [ / д„йи) ) 1 ~„ив.

о Кроме того, в силу (В) е(! ц — Уо'(1)~=! / '(' '~'й ~(йяи,. о Отсюда окончательно: У(1) — У(1а) ) ( — ) — 'еа. гг» гь Теорема полностью доказана. Для оценки разности э'(1) — У(1е) снизу в некоторых случаях оказывается более сильным метод, существенно отличный от метода, использованного нами при доказательстве теоремы 1. Для иллюстрации этого метода докажем следующую теорему: ТЕОРЕМА 2. Пусть Те. У=уе(х) есть экстремаль функционала э', соединяющая точки А и В и обладающая следующими свойствами: 1, Т можно окружишь полем экстремалей (1): у = й (х, о), х, (х (хю [а[ <оо, у(х, 0) =уе(х).

Пусть, кроме того: О,'< Р, < ф < Рв длЯ всех точек полЯ (т), где 9, и Ма — константы. 2. В каждой гпо'исе области ьс, покрытой полем [1), при любых значениях у' имеем: Р„е (х, У, У')") О. Пусть, кроме того, С(1, ц), х, (1(хг, [»1 — уе(1)!) е, есть точка области Я. При этих условиях существует константа я ) О, зависящая только от вида функционала э' и числа 1, такая, что: Э (Т) — э' (То) ) Яг», (39) где 1 — любая линия класса [;)„соединяющая А и В, принадлежащая — 1е и проходящая через С. 348 таогия поля и достаточныв хсловня сильного эксггвмэма (гл. Х1У Заметим прежде всего, что нижняя граница разности У(1) — У(Те) есть возрастающая функция е (при фиксированном 1).

Характеристики

Список файлов книги

Свежие статьи
Популярно сейчас
А знаете ли Вы, что из года в год задания практически не меняются? Математика, преподаваемая в учебных заведениях, никак не менялась минимум 30 лет. Найдите нужный учебный материал на СтудИзбе!
Ответы на популярные вопросы
Да! Наши авторы собирают и выкладывают те работы, которые сдаются в Вашем учебном заведении ежегодно и уже проверены преподавателями.
Да! У нас любой человек может выложить любую учебную работу и зарабатывать на её продажах! Но каждый учебный материал публикуется только после тщательной проверки администрацией.
Вернём деньги! А если быть более точными, то автору даётся немного времени на исправление, а если не исправит или выйдет время, то вернём деньги в полном объёме!
Да! На равне с готовыми студенческими работами у нас продаются услуги. Цены на услуги видны сразу, то есть Вам нужно только указать параметры и сразу можно оплачивать.
Отзывы студентов
Ставлю 10/10
Все нравится, очень удобный сайт, помогает в учебе. Кроме этого, можно заработать самому, выставляя готовые учебные материалы на продажу здесь. Рейтинги и отзывы на преподавателей очень помогают сориентироваться в начале нового семестра. Спасибо за такую функцию. Ставлю максимальную оценку.
Лучшая платформа для успешной сдачи сессии
Познакомился со СтудИзбой благодаря своему другу, очень нравится интерфейс, количество доступных файлов, цена, в общем, все прекрасно. Даже сам продаю какие-то свои работы.
Студизба ван лав ❤
Очень офигенный сайт для студентов. Много полезных учебных материалов. Пользуюсь студизбой с октября 2021 года. Серьёзных нареканий нет. Хотелось бы, что бы ввели подписочную модель и сделали материалы дешевле 300 рублей в рамках подписки бесплатными.
Отличный сайт
Лично меня всё устраивает - и покупка, и продажа; и цены, и возможность предпросмотра куска файла, и обилие бесплатных файлов (в подборках по авторам, читай, ВУЗам и факультетам). Есть определённые баги, но всё решаемо, да и администраторы реагируют в течение суток.
Маленький отзыв о большом помощнике!
Студизба спасает в те моменты, когда сроки горят, а работ накопилось достаточно. Довольно удобный сайт с простой навигацией и огромным количеством материалов.
Студ. Изба как крупнейший сборник работ для студентов
Тут дофига бывает всего полезного. Печально, что бывают предметы по которым даже одного бесплатного решения нет, но это скорее вопрос к студентам. В остальном всё здорово.
Спасательный островок
Если уже не успеваешь разобраться или застрял на каком-то задание поможет тебе быстро и недорого решить твою проблему.
Всё и так отлично
Всё очень удобно. Особенно круто, что есть система бонусов и можно выводить остатки денег. Очень много качественных бесплатных файлов.
Отзыв о системе "Студизба"
Отличная платформа для распространения работ, востребованных студентами. Хорошо налаженная и качественная работа сайта, огромная база заданий и аудитория.
Отличный помощник
Отличный сайт с кучей полезных файлов, позволяющий найти много методичек / учебников / отзывов о вузах и преподователях.
Отлично помогает студентам в любой момент для решения трудных и незамедлительных задач
Хотелось бы больше конкретной информации о преподавателях. А так в принципе хороший сайт, всегда им пользуюсь и ни разу не было желания прекратить. Хороший сайт для помощи студентам, удобный и приятный интерфейс. Из недостатков можно выделить только отсутствия небольшого количества файлов.
Спасибо за шикарный сайт
Великолепный сайт на котором студент за не большие деньги может найти помощь с дз, проектами курсовыми, лабораторными, а также узнать отзывы на преподавателей и бесплатно скачать пособия.
Популярные преподаватели
Добавляйте материалы
и зарабатывайте!
Продажи идут автоматически
6418
Авторов
на СтудИзбе
307
Средний доход
с одного платного файла
Обучение Подробнее