1612725038-55fa95a39ba1d7b48a064b85411ad124 (829006), страница 21
Текст из файла (страница 21)
В некоторых слу- ч!Кд)91 СТруктура ядра такова, что энсргстичсски возможсн захнаггг а>Вод и Г~г,.";"кдгодО ЖЧСК>ирГ>ггкг Ядро»г С РСВКЦИСй р+ е -+гг+ю г,",'...","Лта)~',дрог>кос обуслоилсн ~л~б~~ Взаимодсйстаисм, В рсзультатс ядро, >г!;,:>якяаглсс избы-.очное количсстио протонов, псрестраивастся в болсс ;~)г(Ю~пг,(эггсргст>гчсскос состоаиис, Высаобождсннак энеРгиЯ Уноситса '~~„:!;-;:::„арокгггость такого пРоцесса сУщественна лишь длн элскгРоноа, пгнх Внутрь ядра, т.
с. находящихся В к-состоянии (В заанси- -~~!:4~ . >Зт ':.:,.;:о~ от глааного квантового числа л это будет К-захват„г.-захват н ->аи)-'>Зтокгггьгс к-оболочки играют особую роль и и дРугих процсссах ' ' >-",„:ггр>' Внутренней конверсии Возбужденное ядро отдает энсргню ="«~~б~ Возбу>кгтен>гя (бсз излучения фото>>а) непосредственно какому- .'!:,:-;.",,";.~ "з д-зггск>рог>он, который после этого вылетает из атома. Тк>'гсггие перечислим физические факторы, которые остались '",'>':.'!!!'::: '."н""'>' В проаслснном расчете. ;.=-'",('я „ дро нмсст консчныс размеры и ого электростатическое поле сяотся к ш' '>исто кулоновского. Как уже гоаорилось, лля электрона яии у, „"" мал, так как а» )г„. Том нс менее зффскг носит система- Х РЯКтСР И ПРОЯВЛЯСТСЯ В >>ЗОЛ>О>гггк>СОКОЛ> Сдгсгг(ЕН>ги атОМНЫХ уровней прп добавлении к ядру одного или Нескольких нсгйт(«ов 5;::Й Воя."' меняющих полного заряда ялраь а изменя(оп(их лишь его 06, 2, Электрон обладает олином, так что возникает ыагн(1111 модействие движущегося магнитн(жо момента с злсктрп (сскн,,( ядра.
3. 6УЩеств)тот Релктивистские эффекты зависимости о(. Око„.'-::11- ".3ффекты 2 и 3 имеют порядок Б Гс~ — ((ГУ) (1.16') п Обьопк« „,"'1 хотя Вполне наблюласмь( н Обнзруживз(Отся В гл(Рико(( ггл)Р)Р'':."." спскт)РОВ. 4. Ядро может иметь магнитный момент (порялка ядерно(-о, '",:"' тона (1.22)), а иногда (как де(Рпрон) и квздрупольный момс(п ()е "':-'1( уже статическое поле ядра отлично от кулоновского, ЖО лр '::-" к сверх(ловко(7( структуре спектров (эти эффекты малы БО сравг(41""" с эффектами тонкой структуры нз-за большой массы ядра) ..'я 5.
'Г(зконегй атом окружен полем юлучсния и Вззимопсйст его нулевыми колебаниями. В результате возникает малый сдвиг "'" торых атомных уровней (лэ«Н6оеское ся(еи1ение) Все эти явления бут(уг прибчижснно рассмотрены после тоге,. ' мы введем аппарат, позволяюн(ий учитывать малые поправки к т' "" решениям, — ьяеориго еоаиуи)ений. Литература: 14, З 10; 9; 19, гл. б; 22, 5 39„27; 32в, З 36, 37*; Гл.
7; 47, Вып. 9; 54). ;::-.;Ф' '::'»Т'„"-'~'1~ 10. ()РОВТРАКСТВО 606ТОЯ)4КЙ КВА)АРВО)Я ~У~ТЕУЦ ;"':„::;:::,:.;::Рзс~ьклр'Б('1(с Бр(«с(сйн(н" з(1 (ач«1 лзлп (шм грелсгз~лснис об '11.-;!!!ЬГР "вг,ыу ВЛГЯК квантовой ЯСООНН Р( БЗБ60лсс Важных ф«гив(сскнх '11~111(ях, СРО прс,1скззь(взсмых (Рппрзясь на зтн 1«езЯьтаты, МОжгю Я(ЬК1(ГЗЯ»рг(ПО.(ЬЛЮ1СЯ (ЮЛОЙГВ к ГОСТ(РОСБКЮ ТСОрни с ООЛСс ООБ(СЙ (збст- :!„Р.
В лекппп 2 мь( ВБР(сли, чу Вопрос, Ба 1аж01»глй лОлжна («тве~(згь 1(Р»(»я(тевзя,а'.1(зьн(кл, (лслуст фОрыули)Р(«вз«з, В Отан'(нс 01' класси 1сс-:,;,.-:,'~»(Й (сории. В гс)«минах ВсрОЯтнОс1н ТОГО ю1н нн010 роз)т(ьтаРтз экспсрн"'-:'Яез(БВЙ Вели В момен( В;«смени ге БРБ10товлсно с(«с'(ояние, Описываемое ~;.;;В)154рсы Од«ювремснно нзмегнмых Всличи1 А, тО нзс интс1«есуст Веро'-'.-() ТРГБС1 Ь 1" ()1, Г; А, Г(«) (1(«.11« ";:;-'19ьл,что(йн( 1(зме)«спин В мом(.нт г Бското)РОЙ совокмпности, В0001БС „.-9)веря„(гол«еп(ых 01 А, БО та( ж(1 («Р(н(«В1«с((егнк«Б(х(с1«иыых Вели~(ип 1,"к«(.
рсзультз( В. (,(ля волн'Бщ Ь', имсюпп(х непрерывный .Ь(*11)НАГЛ зпз"юкн 1, ' 1 ' * *;, . ', " " ( Р * ' " к(Б', СРГВГ(~С1 гк«((Г«гг«умсватг Бл(Ртность Вс(«ояп10с(н «Б(а~(с- »"~Й(Й В бес(ГОРЖ лю малом шпервзле от В Ло Р» ж (11». В Белях Орос(огм »~(,: Гсв'булем (юльзовзться олнпаковыми Обозна'и:Бнямн (10,11 как для ' ",.~фкретгк«((, 1(Б,.„ 11(к и для Бгя(рс)«ь(вн01 О (,'пскт(х«В. (г Гому же ОоычнО .':;~6;"!" ,-' 1« -': ( (.синс Б1«оволи (гь РБ(я лискрсп(ОГО спек(ра„сове)РБ(зя 1 слсльный персход, 'Рто чзс10 В лен(ьне11Н(сы 6)т(с*г Б(хл, зться без Особых оговорок.) (-1 05.тпОсть (10.
1) есть Всп(ссп«сшьзЯ п(«лож1ГГС11ьБЗЯ Вс "11 -, йз. В БО.Р(ом Б- ° «1. ° Рь у можно Ввссгн, Вообп1с 1'Оворя, ком(ыекмгуто азл(гиВ' (г), Г; А„Г(1) '., (О, Г ' А, Г(«);". (10.2) Г " ° ~безвз'(сгг я .1- 1'Я слслуст юпс1«БГжти(РОВБ1ь „справа налево . состояпг(с 3 О)х«м А, рзьз1нвжчся ВО В(ХРмсни сОГ!«Лспо ззк01ьзм РКЗ«е( ( я ц (мики (Вспомним Определение с(«сгояния ш« г(скции 2), ь('"' БХМе,я 'раем распределение вели Б(Б В В этом с(«сгоянни.
110- 'ББ«ю В (10 2) аьп(лгпэлу нззрг(ем змпли(ул(«Й Вероя(п(«с(и 112 лекции1!Оквл!1ТОВОимехлнике сосзОяиия А В В-л)!сдсл(лвг(в((пл, 11ыбОР 10!сдставлсипл зави«и, от (Вь«б«з)з Вели'нш В, кОГОРЬ«ми мы иптсресусмся, и СООтвстст«1) о«1 (ошая -" с«ановка эксперимента). Лмгпнггут«а (В 1А) (временные ар! !Ие, дом опусказь, если они нс существенны) является форма,!ып,, „ ГОМ ВМЛЛиТуды классичсСКИХ ВОЛН (ОДИВКО Там 01ра Сама им«,-Г средствспный физический смысл, вслслствис че(о Вещее.!Вен!«В),:;.„ 1'ак как величины В одновременно измеримы, то кажлос «г«„ дас« какой-то результат. Поттому естественным было бь! ИОРМИР;..( Вероятности (10.1) так, чтобы их сумма (интеграл в слу !ас ьспр '"- ИОГО СПСКГПВ) ПО Весы ВОЗМОжным ЗпаяспИЯм В была равна ед«га!.и ,Э, и (В, 1, А, (О) = 1 в Если интеграл (10.3) сходится, го всегда мояию полу иль пормв (10.3), умпоя«ая и «1«л« амг«литуду ла «ислг«вой миожи((ль, и! З~~фр шпй «и В. Если же инзеграл (10.3) расходится, то ампшпуда иен руема и имеют смьюл лишь опюсительпыс вероятности Рассмотрим теперь вопрос о вероятности события, которое м быть получено с помощью некоторого числа неперскрь«вмоп«ихся' мсжуточных состояний.
Д классической теории этот Вопрос ре«я весьма просто. Пусть, например, состояние А . это абн«туриснтд-'" !Лггсрссуст Всроятпосп собьг«пя В полу"и:пия им Выс!Лего !Опания )шди, очевидно, что ьо (В; А) =-,! и( (В; С) и (С, А), 1Ф,', . г в л с, где и(С; А) . вероятность гюс«уплсиия А а',' ститут С, а и:(В; С) вероятное ! ь окоп ганна титута С. Яе О видеть, «" В во нов й !с р« кда,, в — — - -«ческий закон (10 4) сложеш!Я ВСРОЯг««1«сто!й«В", Вплсн. Возьмем, пап)зимср, уш'апОВку 1нпа? Г "., («Аайксльсона (рис. 10.1); пусть В - кгоффв отражении света от цепзрвлкиой лластнвФ~:,,„, а ( коэфф!щиеит прохождснпя. 1О1ла и"(:,.„..„ Ли( 10 ( И (С! А) 2 И (В к 1) В. !Г(С2 А) — ((, И (В, б 2! 2 тк что иычисле«шая по формуле (10.4) полная всроя ! Иос'(! Лолли:; в точку В равна и(В; А) = 21!( ,, «О НРОСтрлнотВО состОНИИИ квлнтОВОИ сиотеМЬ« ИЗ Лев !ил А.~',"- Ог разпости хода двух расщепленных пучков.
Ясно, что 'ай«( ',симо 0 4) ис у'!итыВаст фазы пучкоВ, заВисяшис От их В(зсмш«и ч ".'. !Яа прму лс даст интсрфс)эснции, зя;":-,„' Э,:":: «а ! Полу (ип, правильпмй резулыат Е( и (Л: А) .= 27Г ~! ж соз — 1, (1ОЯР) я ( , ил фо(сил; г - ризиостк колк л((л пу(си ~срез С! и (:! (имс(пю гик устро- (,ср и! ,„(л зл("р! ил „,и,окл(лмй комплрлтор, измсрлмслий ловим по извссп«ой часто!с света) ':", -'-"йачальл«ай монохроматическпй г«учок в квантовом смысле отвечает ,"!.::.!""'~ц,н««З 1!!ОтОИа С ОПРсделенным по величине и направлсшпо им- ! Поспс расщепления пучка импульс фотона сохраняет опреде- ау«О вели «г!Иу', (ю не направление.
Поскольку полная система при;.::йр«« ~:„;~ли, ««!Отои! ГамкпУта, а изменением состоания макРоскопи!еского ,ф'(х,„ Р::::р«гора (отла «си) можно пренебречь, мы по-прежнему имеем нското;,; ~)()~ состоял(пс системы в смь«слс определения, данного в лекции 2. Но .:,", Мзвтвстояши есть теп«рь комбинация, гу!«врлоэ«(!1((я госзаояипй, Отвс ,~„'й))гщ!!х двум определенным направлениям движения. Помещая детеь,;-':,:~л))!Ря плечи прибора, можно было бы поймать фотон в Одном из них ;-';-";::-~Я(когда не будет дроб«юй его части), по этот («етектор полностью на- 1:уу(яэят внтерфсрепционную карт««ну (дополнителы«ос описание см ,,'.(!-:",:-4"'яелцни 3). ,;':„.'= Таким обри«оы, выполняется лр!(!(!!«(л (улв(!(!Оэ!(1!1(!(: л«обое сосни;:;()1«)й системы можно рассматривать как су- зицюо других состояний и, обратно, к.«гл«)6ая суперпозиция снова есть допустимое '„";;,«)Йотояние системы.
К правильному матема- в ';.-",Ф~ескоыу вь«раженшо при(шипа суперпо');.~йв«11 легко прийти, рассмотрев г«ростой "'") 1(амер. "".', '," ' Пусть лысом свет, поляризованный в на(!~и()ХЯЯС««ии А (Рпс 1О 2), и шпсРссУемса ин- ,с, нос(та«света, проц«ел!лего чсрез ана- Г(ис. Гпя ;е.'-.;",Зй, Р В 11о и«В!.С.(иглиу закону оптш;и:!Та '"',.',:,:'.)пь«снв«юс гь равна и (В. и) = соз2(В + В') (10.6) ""$.др го.- '!~':::.;„у»ой ': н«роны, исходный пучок А с!Тгласно принципу суперпозиции ()~!Е ° га прело«авить ьак супсрпозигш«о света, гюлязированноп! в двух 'ФФФМПО '% и О пс11 с дикулЯРных Равг«е Ях С1 и С2, Рнч м соотв 'ф:";~э " аиа-(изаторы про!«устили бы Отиосительиые интенсивности 114 ЛЕКЦИИ ггОКВАЯГОБСИМЕХАЯИКЕ ж гС1, А) =- соаг 6, гг' (С2, А):=- сохз г + 61~ =- кглг 6 , ° (2 Дггя Каждотс ИЗ 3!'ИХ Пу'1КОВ дОЛя, ПЙОШСдпгая '1СРСЗ Кггис'гяыл аг,а;!гг тор В, составляет »:(В:, Сг): — соя'.
6', гк (В, Е 2) — соьг (" — 60 - ыггг 6 ,2 гак что соотяоглснис (10.4) опягь ггс игиюлгьястся Однако сслп согласно (10.2) ввссти амюпгтудьг волн г ггрнпв им соогвстствуюпгис фазы, то гголучим ~д (Сг А) = соя Г), (С , 'А): — сов '- + 6: =- — кйг й, Ь (В ~ 61» = соь 6', (В ', Сг> .-- Соя 1 '-'. — 6'~ — - ыг 6, ())))й С2 (В ', С1> (Сг 1А) + (В г Сз) (Сз,;,4) = =- сов 6 соя 6' — тйл 6 хгп 6' =- сов (6 + 6') =' (В 1А). )4так, скла;1ывпься,юлжягг яс вс~гоя11юсзи (иятс гсг:.гггюс~гг волф': а ЯМПЛИТУДЬ1 С ггРИСУППгмн ИМ 1жчаип (ВЯЖЯЫ, КО11Сгио, Лгл:1Ь ОТНВС~: тсльныс ф33ы кОмпопснт сзг!с01югицин, 011РсдслЯЮ1цпс Роз)згьтатггф, тсрфсрснцпи), т.
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
