Учебник - Как понимать квантовую механику - Иванов М.Г. (1238820), страница 41
Текст из файла (страница 41)
Система в состоянии Φ, с вероятностью близкойк 1, не будет обнаружена, но это несостоявшееся обнаружение всё равноповлияет на состояние системы.Рассмотрим оптическую реализацию эффекта Зенона. Некоторые среды, состоящие из несимметричных молекул, вращают плоскость поляризации проходящего через них света, т. е. если по такой среде распространяется линейно поляризованный свет, то направление поляризации поворачивается на угол, пропорциональный пройденному пути14 . Таким образом, для линейно поляризованного фотона, распространяющегося по среде,плоскость поляризации поворачивается как на рис.
7.7 (только теперь осикоординат можно обозначить просто как x и y).Помещённый в среду поляризатор производит измерение поляризации каждого фотона и пропускает только те фотоны, которые поляризованы вдоль оси поляризатора. Для прошедших через поляризатор фотоновизмерение можно считать прошедшим без взаимодействия (с фотоном «ничего не случилось»).Оптический эффект Зенона состоит в том, что если мы ставим одинаково ориентированные поляризаторы внутри среды всё чаще и чаще, то фотон, с вероятностью сколь угодно близкой к единице, пройдёт через скольугодно толстую среду, не изменив направления поляризации15 .13 Для всякого времени t > 0 и вероятности p > 0 найдётся такое число измерений n, что0за время t система останется в состоянии Ψ с вероятностью большей, чем 1 − p0 .14 Этот эффект можно трактовать как разную скорость распространения волн с круговойполяризацией по и против часовой стрелки.15 Здесь, разумеется, мы пренебрегаем возможным поглощением и отражением на поляризаторов фотонов с «правильной» поляризацией.
Также мы пренебрегаем толщиной поляризаторов.216ГЛАВА 7FY cos(wdt) + F sin(wdt)wdtYY cos(wdt)Рис. 7.7. Поворот состояния в плоскости (Ψ, Φ) за малое время δτ на угол ω δτи проекция на ось Ψ при «удачном» измерении.Следует заметить, что с помощью эффекта Зенона можно не только«замораживать» эволюцию системы, но и вести эту эволюцию произвольным образом (если суметь придумать подходящие процедуры измерений).Мы можем слегка модифицировать эксперимент и измерять «находится лисистема в состоянии Φ(t)?» Тогда каждый раз измерение будет проецировать состояние системы на новое направление Φ(t) (состояние Φ(t) нормировано на единицу и дифференцируемо по времени). Если измерения происходят достаточно часто, а Φ(t) меняется со временем не слишком быстро,то с вероятностью, сколь угодно близкой к единице, после очередного измерения система будет оказываться как раз в состоянии Φ(t).
Таким образом,мы можем задать руками состояние как функцию от времени и «железнойрукой» заставить систему следовать именно этому пути (с точностью дофазовых множителей). Такую разновидность эффекта Зенона принято называть эффектом Антизенона.Оптический эффект Антизенона может быть продемонстрирован ещёпроще, чем эффект Зенона, без помощи вращающей поляризацию среды.Линейно поляризованный свет в пустоте (или в воздухе) сохраняет направление поляризации. Однако, если мы поставим на его пути стопку поляризаторов, в которой ось каждого последующего повёрнута на малыйугол δϕ, то для идеальных поляризаторов, с вероятностью сколь угодноблизкой к единице, фотон пройдёт без поглощения всю стопку, послушноповорачивая направление поляризации вдоль осей поляризаторов.7.4.2.
Теорема ХалфинаРассмотрение квантового эффекта Зенона в общем случае полностьюаналогично рассмотренному выше двумерному случаю, т. к. квантовая эво-7.4. К ВАНТОВЫЙЭФФЕКТЗ ЕНОНА217люция в течение малого времени происходит в двумерном подпространĤстве, натянутом на векторы |ψ и |dψ = ih̄dt |ψ.Пусть в начальный момент времени система находится в нормированном состоянии |ψ0 (ψ0 |ψ0 = 1), спустя время dt система переходит в состояние|ψ = |ψ0 + |dψ = |ψ0 + Ĥ dt |ψ0 .ih̄В силу эрмитовости гамильтониана Ĥ, состояние |ψ является нормированным с точностью до второго порядка по dt:ψ|ψ = ψ0 |(1 −Ĥih̄dt)(1 +Ĥih̄2dt)|ψ0 = 1 + dt2 Ĥ 2 .h̄Пусть в момент времени dt происходит измерение, призванное определить,ушла ли система из исходного состояния |ψ0 .
Вероятность того, что система ушла из состояния |ψ0 , равна вероятности того, что система будетобнаружена в состоянии |dψ, полученном из |dψ проекцией на подпространство, ортогональное к |ψ0 :|dψ⊥ = (1̂ − |ψ0 ψ0 |)|dψ = dt (Ĥ − Ĥ)|ψ0 .ih̄Состояние |dψ⊥ нормировано не на единицу, а на вероятность, это следует из того, что оно получается проекцией на подпространство, ортогональное |ψ0 , нормированного (в линейном по dt порядке) на 1 состояния |ψ.Таким образом, вероятность p− того, что система ушла из состояния |ψ0 задаётся как2p− (dt) = dψ⊥ |dψ⊥ = ψ|dψ⊥ = dt2 (Ĥ 2 − Ĥ2 ).h̄t0, то вероятность того, что система уйдёт из сосЕсли задать dt = Nтояния |ψ0 за время t0 , если за это время было сделано N измеренийс интервалом dt, можно сделать сколь угодно малой:2t2P− (t0 ) = N · dt2 (Ĥ 2 − Ĥ2 ) = 0 2 (Ĥ 2 − Ĥ2 ) → 0,h̄N h̄N → ∞.Таким образом, мы доказали наличие квантового эффекта Зенона дляизмерений, проверяющих уход системы из одномерного подпространствапри выполнении достаточного условия конечности (δE)2 = Ĥ 2 − Ĥ2 .218ГЛАВА 77.5.
Квантовая (не)локальностьКвантовая механика в некотором смысле нелокальна, поскольку онадопускает мгновенное воздействие на состояние системы на расстоянии.Однако это воздействие устроено так, что обнаружить его можно не раньше, чем удастся переговорить с его организатором. Таким образом, квантовая механика в некотором смысле локальна. И эта локальность позволяетсостыковать квантовую механику со специальной теорией относительности, в которой постулируется максимальная скорость распространения взаимодействия.7.5.1.
Запутанные состояния (ф*)Пусть (сложная) квантовая система состоит из двух подсистем. Тогдаволновая функция системы ψ может быть записана как функция от двухнаборов аргументов: наблюдаемые первой подсистемы x1 и наблюдаемыевторой подсистемы x2ψ(x1 , x2 ),ψ ∈ H1 ⊗ H2 .Для смешанного состояния аналогично записывается матрица плотности:ρ(x1 , x2 ; x1 , x2 ),ρ̂ ∈ H1 ⊗ H2 ⊗ H1∗ ⊗ H2∗ .Запутанными состояниями сложной квантовой системы называютсясостояния, которые не могут быть представлены как произведение состояний подсистем. То есть для чистого состоянияψ(x1 , x2 ) = ψ1 (x1 ) · ψ2 (x2 ),а для смешанного состоянияρ(x1 , x2 ; x1 , x2 ) = ρ1 (x1 ; x1 ) · ρ2 (x2 ; x2 ).В русской литературе существует разнобой в терминах, обозначающихзапутанные состояния. Такие состояния могут называть: запутанные состояния, перепутанные состояния, зацепленные состояния.
В английскомязыке используется один термин entangled states.Также незапутанное состояние может называться факторизуемым состоянием (т. е. разложимым на множители), а запутанное — нефакторизуемым состоянием.В данной книге эти выражения используются в следующем смысле:• запутанное состояние — состояние сложной системы, которое непредставимо как произведение состояний при данном разбиении наподсистемы;7.5. К ВАНТОВАЯ ( НЕ ) ЛОКАЛЬНОСТЬ219• нефакторизуемое состояние — состояние сложной системы, которое не представимо как произведение состояний при произвольномразбиении на подсистемы;• зацепленное состояние — состояние подсистемы, входящей в сложнуюсистему в запутанном (при выделении данной подсистемы) состоянии.Является ли данное состояние запутанным зависит от того, как сложная система разбита на подсистемы.Для системы в запутанном состоянии состояния подсистем зацеплены (квантово коррелированы) друг с другом.
В этом случае мы не можемопределить состояния подсистем через волновые функции или матрицыплотности так, чтобы по состояниям подсистем можно было восстановитьсостояние сложной системы (см. 4.8.2 «Матрица плотности для подсистемы*»).Если в запутанном состоянии зацеплены состояния подсистем, которые удалены друг от друга в пространстве, то такие запутанные состоянияназываются нелокальными состояниями.7.5.2. Зацепленные состояния при селективном измерении (ф*)Если измерению подвергается подсистема, входящая в некоторуюсложную систему, то оператор Â1 ∈ H1 ⊗ H1∗ , действующий на состояние подсистемы, следует заменить на оператор Â1+2 = Â1 ⊗ 1̂2 , где1̂2 ∈ H2 ⊗ H2∗ — единичный оператор, действующий на остальную частьсложной системы.
Аналогичный вид имеют и проекторы, переводящие состояние до измерения, в состояние после измерения при определённом исходе:P̂1+2 = P̂1 ⊗ 1̂2 .Если состояния подсистем незацеплены, то состояние системы представимо в виде произведения состояний подсистем |ψ = |ψ1 |ψ2 , и после измерения состояние второй подсистемы не изменяется:(P̂1 ⊗ 1̂2 )|ψ1 |ψ2 = (P̂1 |ψ1 )(1̂2 |ψ2 ) = (P̂1 |ψ1 )|ψ2 .В этом случае, если производить измерения над второй подсистемой, товероятности исходов не будут зависеть от того, что было ранее сделанос первой подсистемой.Однако, если состояния подсистем зацеплены, то результат измерения над второй подсистемой может зависеть от того, что ранее происхо-220ГЛАВА 7дило с первой.
Пусть, например, исходное состояние имело вид |ψ1 |ψ2 ++ |ψ1 |ψ2 , тогда(P̂1 ⊗ 1̂2 )(|ψ1 |ψ2 + |ψ1 |ψ2 ) = (P̂1 ⊗ 1̂2 )|ψ1 |ψ2 + (P̂1 ⊗ 1̂2 )|ψ1 |ψ2 == (P̂1 |ψ1 )|ψ2 + (P̂1 |ψ1 )|ψ2 .Если векторы P̂1 |ψ1 и P̂1 |ψ1 параллельны (например, если проектор P̂1является проектором на одномерное пространство P̂1 = |φ1 φ1 |), тоP̂1 |ψ1 = c|φ1 ,c = φ1 |ψ1 ,P̂1 |ψ1 = c |φ1 ,c = φ1 |ψ1 .В этом случае после измерения состояние «распутывается»:(P̂1 ⊗ 1̂2 )(|ψ1 |ψ2 + |ψ1 |ψ2 ) = |φ1 (c|ψ2 + c |ψ2 ).Амплитуды c и c , с которыми состояния |ψ2 и |ψ2 входят в суперпозицию, зависят от того, в каком состоянии |φ1 оказалась после измеренияподсистема-1.
Состояние |φ1 является собственным состоянием оператора наблюдаемой, которая измерялась для подсистемы-1. И хотя наблюдатель-1 не может влиять на квантовые вероятности исходов данного конкретного измерения, он может выбрать какую именно наблюдаемую мерить.Результат его выбора после измерения мгновенно отразится на состоянииподсистемы-2. В этом состоит нелокальность квантовой механики.Рис. 7.8.
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
