Главная » Просмотр файлов » Пасконов В.М., Полежаев В.И., Чудов Л.А. Численное моделирование процессов тепло- и массообмена

Пасконов В.М., Полежаев В.И., Чудов Л.А. Численное моделирование процессов тепло- и массообмена (1185910), страница 7

Файл №1185910 Пасконов В.М., Полежаев В.И., Чудов Л.А. Численное моделирование процессов тепло- и массообмена (Пасконов В.М., Полежаев В.И., Чудов Л.А. Численное моделирование процессов тепло- и массообмена.djvu) 7 страницаПасконов В.М., Полежаев В.И., Чудов Л.А. Численное моделирование процессов тепло- и массообмена (1185910) страница 72020-08-25СтудИзба
Просмтор этого файла доступен только зарегистрированным пользователям. Но у нас супер быстрая регистрация: достаточно только электронной почты!

Текст из файла (страница 7)

Модельное уравнение переноса. Заменив в уравнении (2ЛЛ) производные диод» и ди/дх цептрально-разностными отношениями, получим сеточное уравнение це+1 цц-1 цц ц "+' -' О, (2.2.8) 2т + 2а для которого ошибка аппроксимации имеет второй порядок относительно т и Ь (схема «крест»; рис. 2.4). Уравнение (2.2.8) связывает значения искомой функции в узлах, относящихся к трем последовательным слоям с номерами осе-о Сс~'о и — $, и, и+ $.

Зто — трехслойное уравнение. Уравнение (2Л.4)— ( -4 в двухслойное. Рлс. 2.4. Интерполируя разпостное отношение (и +, — н„,И2й) по Ф на ("+'" = »- + 0,5т, построим двухслойную схему, для которой ошибка аппроксимации, как и для предыдущей схемы, есть 0(т') + 0(Ь'): ц — ц цц+» „ц+» цц — 0,5 "~+~ ~--*+0,5 ~-+~ ~"-» =О. 2Ь 2ц (2.2.9) Шаблон схемы (2.2.9) показан на рис. 2.5; он содержит шесть узловых точек. Интерполируя по» и х, построим и сц о с,~ о в, »с Ряс. 2.6 Рис. 2.6 схему с ошибкой аппроксимации 0(т')+0(й') на четырехточечном двухслойном шаблоне (рис. 2.6): ц+1 Ф цце" — й 05 .

-~.ОЬ ' . +'.~-.0,5~4- Ф т ) т й в+1 „в+1 +0,5 +'„~ = О. (2.2ЛО) 36 Если при каждом фиксированном л» получается уравнение, содержащее значение искомой функции только в одном узле «верхнеео» слоя (т. е, слоя с наибольшим номером и), то сеточная аппроксимация называется явной, в противном случае — неявной. Аппроксимации (2Л.4), (2.2.8) — явные, (2.2.9), (2.2ЛО) — неявные. При употреблении неявных аппроксимаций для определения неизвестных на «верхнем» слое приходится решать некоторую систему алвебраических уравнений.

Построим теперь для уравнения (2.1Л) явную двухслойную схему с ошибкой аппроксимации 0(т')+0(Ь*). Шаблон схемы иаображен на рис. 2.3. Сначала, заменяя ди/дх центрально-разностным отношением, а ди/дт — односторонним разностным отношением «вперед», получим схему с ошибкой аппроксимации 0(т)+ О(»»»): т ' 2Ь ' О. (2.2.И) При « = 0(Ы главный член ошибки аппроксимации для этого уравнения есть О,бтд»и/д(». Польауясь соотношением (2.1Л9), справедливым для решения уравнения (2ЛЛ), введем в (2.2.11) слагаемое, компенсирующее эту ошибку: и+» и и и ит ит+» ит-» и п а + 2Ь» (нт.р» — 2нт+ нт-») = О.

2Ь» (2.2Л2) Ошибка аппроксимации (2.2Л2) есть 0(т»)+0(Ь»). 2.2.3. Модельное уравнение теплопроводности. Обратимся к уравнению (2.1.2). Применяя для аппроксимации производных формулы (2.2Л) и (2.2.7), запишем явную двухслойную схему и»+1 ии ии 2ии + и — ' — О. (2.2ЛЗ) '» Ь' Главный член ошибки аппроксимации есть ъ ди . Ь Эи 2 д»» (2 д« Пользуясь интерполяцией по г, построим неявную схему с ошибкой аппроксимации 0(т') + ОЙ»): — — и" .~- "— 05 Ь' ии+» — 2ии»» + ии+» — О,б т+' т '" ' = О.

(2.2Л4) Ь» 2.2.4. Принцип расщепления. Идею этого важного принципа, открывающего широкие возможности для конструирования эффективных сеточных аппроксимаций, мы изложим на примере уравнения — = т —" — а — ", ч= сопел, а=сове«. (2.2Л5) д» д» де' Уравнение (2.2Л5) описывает одномерное распространение тепла, обусловленное двумя процессами — теплопроводностью (первое слагаемое в правой части) и конвективным переносом тепла (второе .слагаемое в правой части).

Запишем уравнения для этих процессов отдельно: — =т — "„ (2.2Л6) ди ди — = — а —. да ' (2.2Л7) 38 Переход от (= с" к с =Г+' = $" +т выполним за два «дробных» шага. На первом шаге в течение времени т действует уравнение (2.2.16), на втором шаге также в течение времени т действует уравнение (2.2.17).

Естественно ожидать, что совокупный эффект двух таких шагов близок к эффекту перехода от (" к ("+' по уравнению (2.2.15). Для нашего примера это предположение можно подтвердить с помощью решений спейиального вида: и = = ехр ((»П ехр Пых). Для уравнения' (2.2Л5) имеем =- — ты' — (ае»; для (2.2.16) (л -ты»;, для (2.2Л7) )«.= =-(аы. Изменение решения за время т для соответствующих уравнений описывается множителями =ехр( — тв'т — (авт), Х, = ехр( — ты»т), Х,=ехр( — (аыт). Очевидно, что л = Х Хг. Согласно принципу расщепления отдельные члены (или комплексы), входящие в уравнение, можно реализовать порознь на различных промежуточных этапах.

Зто, естественно, упрощает построенйе и исследование аппроксимирующих схем. Если уравнения «дробных» шагов описывают частные физические явления (как в нашем примере), то говорят о расщеплении по физическим процессам. 2.2.5. Реализация неявных схем. Прогонки. Как отмечалось в п. 2,2.2, применение неявных схем связано с необходимостью при расчете очередного временного слоя с граничными условиями '"о (о) д* + ()о Я и = Уо (() пРи х = О, «о(С) д +Р~(1)и= у (1) при =Х', (2.2.18) (2.2.19) ссо, го, То, ио го '(1 — заданные функции времени.

Введем сетку х = тЬ, Ь =Х/М, т=О, 1, 2, ..., М; г" =пу, т=Т////, п=О, 1, 2, ..., /о'. Уравнение (21.2) аппраксимируем согласно (2.2 14). Граничные условия приближенно заменим следующими:, о+о и+о ио + Ооо ио = уо+, ' (2.2.20) й о+о пн о+1 м м — 1 ( ~о+1 и+ъ о+1 (2 2 21) й Предположим, что на слое 1" пт значения и", т = = О, 1,2, ..., М, уже вычислены. Опишем способ расчета значений й+о, т = О, 1, 2,..., М.Для упрощения записей обозначим и = и и перепишем систему уравнений о.~-о (2.2.20), (2.2.14), (2.2.21) в виде а„и о+Ь„п,„+с„и +~=а, (2222) т=0,1 2 ... М; а,=О, с =О. 1 1 Здесь а,„= — т/Ь', Ь„, = — 1 + 2т/Ь', с = — т/Ь', о( =й, тФО, т~М; Ьо = Ро "Ь вЂ” ао", ' 'о = «о", «о = уо"'Ь, И+О о+1 %+1 о+1 ам= — а,, Ьм=~ц Ь вЂ” ао, о(м=у, Ь. Для решения системы уравнений (2.2.22) применим метод последовательного -исключения неиавестных.

Пред- решать систему уравнений, связывающих значения искомой функции в уалах шаблона, принадлежащих этому слою. Для решения подобных систем уравнений разработаны специальные методы. Рассмотрим третью краевую задачу . для уравнения теплопроводности (2.1,2): да = ' "„0<х< Х, 0<1< у. до дх и (О, х) = ор(х) положим, что 6,,Ф О. Тогда из первого уравнения системы (2.2.22) найдем соотношение и, й,мп,+(,н.

Подставив это выражение для и, в следующее уравнение, преобразуем его в соотношение и, й,ни,+(гп и т. д. С помощью индукции легко устанавливаются следующие формулы: и, = й;; пги~+, + 1~+»„ (2.2.23) с~ а' — аг) ч,~,— — ', ~,,~, '„, о.2.24) а.ь~ ~ + ь. ' а,.ь, „,+ь, 4=0,1,2,...,М. Решение системы осуществляется в два этапа. Сначала по формулам (2,2.24) последовательно вычисляются прогоночные коэффициенты й,+,и, (г+,н для 4 = 0, 1, 2, ... ..., М. При ( =М имеем с„О, й„+,о=О и (2.2.23) даст непосредственно значение и .

Па втором этапе с помощью прогоночных соотношений (2.2.23) последовательно определяем и для ( = М вЂ” 1, М вЂ” 2, ..., 1, О. Описанный' процесс называют прогонкой, точнее, трехточечной прогонкой. Прогонки для неявных схем вида (2.2.10), связывающих значения искомой функции в двух соседних узлах на верхнем слое, будут рассмотрены в гл.

3. й 2.3. Сходимость и устойчивость 2.3Л. Сходимость. Для приложений сеточных схем основным является вопрос о близости решения сеточной задачи к точному решению исходной задачи. Схема называется сходно(ейся, если при й- 0 сеточное решение стремится к точному: иа- и. Если н — па =0(йг), то говорят, что порядок сходимости равен р. а Докажем сходнмость схемы (2Л.4), (2.1.3) при тlй = й сопзс, й ~ 1.

Сеточная функция и = и- иа 'удовлетворяет пулевым начальным условиям и уравнению Р+' — аа а" — о" В3 1а В$1 а Ь (2.3Л) где а,",— ошибка аппроксимации'на точном решении. Из (2.3Л) следует о"+' = (1 — й) о" + йо", + тсг",„. (2.3.2) ОбозначнмЗо" ~ = зарево" ~, 1о5 = зпр5 о" ~, '(его = зпр $а"„1. Фа а т,а 40 и Учитывая (2.3.2), получаем ~ ге~ ~ ( (1 — Й) ~ ощ ~ + й ~ гт- « ~ + т ~ ал1 ~ (~ о ~ + т ~ а ~, следовательно, И~ л+«1 < ) Полагая' и= О, .1, 2, ..., ( — 1, находим ЬЧ! < (т!!а!!.

Так как Н.< Т, то Ы < ТО(Ы. Сходимость доказана, порядок сходимостн равен 1. 2.3.2. Пример аппроксимирующей, но ие сходящейси схемы. Рассмотрим задачу Коши для уравнения (2.1Л) с условиями и(0, х) = ф(х), 0 < «< Т, — < х < . Левая часть уравнения (2Л.1) представляет собой полную производную по направлению с угловым коэффициентом «(х,««(( = 1: Нл ди, Нх дл' ди ди д« дФ ЫФ дх д« + дх ' Вследствие (2.1Л) имеем «(иЯ«0, т.

е. искомая функция сохраняет постоянное значение на каждой прямой х — г=сопзФ. Учитывая начальное условие, находим и =ф(х-г) (рис. 2.7). Сеточную краевую задачу запишем в виде л+« л ил эл + +'„ †' О, (2.3.3) о (2.3.4) Уравнение (2.3.3) отличается от (2Л.4) лишь характером аппроксимации производной ди/дх: вместо разности «назад> взята разность ввпе- Ф рвд». Оказывается, что это различив весьма существен- ,Ф но. Для (2Л.4) мытолькочто Ф доказали сходимость. Покажем, что для (2.3.3) сходи- мости, вообще говоря, нет. Т' Пусть «р(х) =0 при хР-0; ф(х) ~ 0 при х < О.

Тогда и(«, О) =«р( — г) )0 при г) О. С другой стороны, полагая в (2,3.3) и О, 1, 2,,; т О, 1, 2, ..., легко видим, л что и, = 0 при любых значениях п (см. рис. 2.7). Отсюда следует, что приближенное решение не сходится к точному. 2.3.3. Устойчивые схемы. Как видно ив приведенного примера, аппроксимирующая схема может не быть сходи- 41 щейся. Нужны некоторые дополнительные условия для того, чтобы из свойства аппроксимации следовала сходимость.

Пусть и есть решение исходной дифференциальной краевой задачи Л(и) = О, (2.3.5) аппроксимирующей сеточной краевой ил — решение задачи Вл(ил) = О. (2.3.6) Ошибка аппроксимации па точном решении определяется равенством Вл(и) = аь ' (2.3.7) Если схема (2.3.6) является аппроксимирующей, то ал- О при Ь- О. Сопоставляя (2.3.6) и (2.3.7), мы можем рассматривать и — и, как возмущение решения сеточной аадачи, вызванное малым возмущением ал в правой части (2.3.6). Для того чтобы из свойства аппроксимации, т. е. из стремленяя к нулю ал, следовала сходимость, т. е.

стремление к нулю.и — ил, достаточно дополнительно потребовать, чтобы схема была устойчивой относительно малых возмущений. Существенно, чтобы устойчивость была равномерной нри Ь вЂ” О,'т. е. не ухудшалась,при Ь вЂ” О. Вспомним; что запись (2.3.7) обозначает систему уравнений, коэффициенты которой вависят от Ь, а число уравнений неограниченно возрастает при Ь - О. Позтому чувствительность системы к малым возмущениям может воарастать неограниченно при.

Ь- О, что и приводит к отсутствию сходимости. 2.3.4. Оценка погрешности с 'помощью варьирования шагов сетки. Для задач, рассматриваемых в практической расчетной работе, теоретические оценки погрешности и — ил или не существуют, или, как правило, являются.

Характеристики

Список файлов книги

Свежие статьи
Популярно сейчас
Как Вы думаете, сколько людей до Вас делали точно такое же задание? 99% студентов выполняют точно такие же задания, как и их предшественники год назад. Найдите нужный учебный материал на СтудИзбе!
Ответы на популярные вопросы
Да! Наши авторы собирают и выкладывают те работы, которые сдаются в Вашем учебном заведении ежегодно и уже проверены преподавателями.
Да! У нас любой человек может выложить любую учебную работу и зарабатывать на её продажах! Но каждый учебный материал публикуется только после тщательной проверки администрацией.
Вернём деньги! А если быть более точными, то автору даётся немного времени на исправление, а если не исправит или выйдет время, то вернём деньги в полном объёме!
Да! На равне с готовыми студенческими работами у нас продаются услуги. Цены на услуги видны сразу, то есть Вам нужно только указать параметры и сразу можно оплачивать.
Отзывы студентов
Ставлю 10/10
Все нравится, очень удобный сайт, помогает в учебе. Кроме этого, можно заработать самому, выставляя готовые учебные материалы на продажу здесь. Рейтинги и отзывы на преподавателей очень помогают сориентироваться в начале нового семестра. Спасибо за такую функцию. Ставлю максимальную оценку.
Лучшая платформа для успешной сдачи сессии
Познакомился со СтудИзбой благодаря своему другу, очень нравится интерфейс, количество доступных файлов, цена, в общем, все прекрасно. Даже сам продаю какие-то свои работы.
Студизба ван лав ❤
Очень офигенный сайт для студентов. Много полезных учебных материалов. Пользуюсь студизбой с октября 2021 года. Серьёзных нареканий нет. Хотелось бы, что бы ввели подписочную модель и сделали материалы дешевле 300 рублей в рамках подписки бесплатными.
Отличный сайт
Лично меня всё устраивает - и покупка, и продажа; и цены, и возможность предпросмотра куска файла, и обилие бесплатных файлов (в подборках по авторам, читай, ВУЗам и факультетам). Есть определённые баги, но всё решаемо, да и администраторы реагируют в течение суток.
Маленький отзыв о большом помощнике!
Студизба спасает в те моменты, когда сроки горят, а работ накопилось достаточно. Довольно удобный сайт с простой навигацией и огромным количеством материалов.
Студ. Изба как крупнейший сборник работ для студентов
Тут дофига бывает всего полезного. Печально, что бывают предметы по которым даже одного бесплатного решения нет, но это скорее вопрос к студентам. В остальном всё здорово.
Спасательный островок
Если уже не успеваешь разобраться или застрял на каком-то задание поможет тебе быстро и недорого решить твою проблему.
Всё и так отлично
Всё очень удобно. Особенно круто, что есть система бонусов и можно выводить остатки денег. Очень много качественных бесплатных файлов.
Отзыв о системе "Студизба"
Отличная платформа для распространения работ, востребованных студентами. Хорошо налаженная и качественная работа сайта, огромная база заданий и аудитория.
Отличный помощник
Отличный сайт с кучей полезных файлов, позволяющий найти много методичек / учебников / отзывов о вузах и преподователях.
Отлично помогает студентам в любой момент для решения трудных и незамедлительных задач
Хотелось бы больше конкретной информации о преподавателях. А так в принципе хороший сайт, всегда им пользуюсь и ни разу не было желания прекратить. Хороший сайт для помощи студентам, удобный и приятный интерфейс. Из недостатков можно выделить только отсутствия небольшого количества файлов.
Спасибо за шикарный сайт
Великолепный сайт на котором студент за не большие деньги может найти помощь с дз, проектами курсовыми, лабораторными, а также узнать отзывы на преподавателей и бесплатно скачать пособия.
Популярные преподаватели
Добавляйте материалы
и зарабатывайте!
Продажи идут автоматически
6451
Авторов
на СтудИзбе
305
Средний доход
с одного платного файла
Обучение Подробнее