Главная » Просмотр файлов » В.И. Гаврилов - Конспект лекций по математическому анализу

В.И. Гаврилов - Конспект лекций по математическому анализу (1118423), страница 19

Файл №1118423 В.И. Гаврилов - Конспект лекций по математическому анализу (В.И. Гаврилов - Конспект лекций по математическому анализу) 19 страницаВ.И. Гаврилов - Конспект лекций по математическому анализу (1118423) страница 192019-05-09СтудИзба
Просмтор этого файла доступен только зарегистрированным пользователям. Но у нас супер быстрая регистрация: достаточно только электронной почты!

Текст из файла (страница 19)

. . , Φm .Пусть на Φ заданы непрерывна функция F (M ), M ∈ Φ, и непрерывна векторная функция a = (P, Q, R). Поопределению,ZZZZm ZZm ZZXXF ds =F ds иa ds =a ds.k=1 ΦkΦk=1Φ+Φ+k4. Основные операции теории поля4.1. Инварианты линейного оператора4.1.1. Взаимные базисы векторов в R3В этом и двух последующих пунктах мы напоминаем известный материал из курса линейной алгебры.Обозначим символом M множество всех векторов в R3 . Векторы r i , i = 1, 2, 3, образуют базис в R3 , если(r 1 r2 r3 ) 6= 0. Базис rk , k = 1, 2, 3, называют взаимным к базису r i , i = 1, 2, 3, если(1, i = kkkr i r = δi =0, i 6= k.Теорема 4.1.

Для произвольного базиса ri , i = 1, 2, 3, существуют единственный взаимный базис r k , k =1, 2, 3, иr2 × r 3r3 × r1r 1 × r2r1 =, r2 =, r3 =.(r 1 r 2 r 3 )(r 1 r 2 r 3 )(r 1 r 2 r 3 ) Рассмотрим матрицы kgki k и g ki , где gki = r k ri , g ki = rk r i . Матрицы взаимно обратны и симметричны(из-за симметрии скалярного произведения). Кроме тогоr k = g k1 r 1 + g k2 r 2 + g k3 r 3 = g ki r i , k = 1, 2, 3r k = gk1 r 1 + gk2 r 2 + gk3 r 3 = gki r i , k = 1, 2, 3.(1)4.1.2.

Преобразование базисов в R3′Рассмотрим взаимные базисы r i , r i , i = 1, 2, 3, и r i′ , r i , i′ = 1, 2, 3 и формулы перехода от старого базиса r iк новому базису r i′ , и обратно:′r i′ = bii′ r i , r i = bii ri′ .(2) i ′ Тогда матрицы bi′ и bii взаимно обратные.Рассмотрим формулы перехода для взаимных базисов:′′′ri = b̃ii r i , r i = b̃ii′ r i(3) ′ и матрицы b̃ii , b̃ii′ взаимно обратные.Теорема 4.2. ′ ′ i bi′ = b̃ii′ и bii = b̃ii .На основании этой теоремы и формул (2), (3), заключаем, что′r i′ = bii′ r i , r i = bii ri′ ,′′′r i = bii r i , r i = bii′ ri , ′и матрицы bii′ , bii взаимно обратные.57(4)4.1.3.

Преобразование координатiПусть r i , r — взаимные базисы и x ∈ M. Тогдаx = x1 r 1 + x2 r 2 + x3 r 3 = xi r i ,x = x1 r 1 + x2 r 2 + x3 r 3 = xi r i .(5)Числа (x1 , x2 , x3 ) называют ковариантными координатами вектора x, а числа (x1 , x2 , x3 ) — контравариантными координатами вектора x. По определению и свойству линейности скалярного произведения,x · rk = xi r i r k = xi δki = xk , k = 1, 2, 3,x · r k = xi r i r k = xi δik = xk , k = 1, 2, 3,(6)и значит, формулы (5) принимают видx = (x · ri )r i , x = (x · ri )r i .(формулы Гиббса)′Рассмотрим новые взаимные базисы r i′ , r i , связанные со старыми базисами формулами (4).

Тогда, в силу(4) и (6) и свойства линейности скалярного произведения,xi′ = x · r i′ = bii′ (x · r i ) = bii′ xi , i′ = 1, 2, 3 (то есть, ковариантные координаты вектора изменяются с той же матрицей bii′ , что и базисы), а′′′′xi = x · r i = bii (x · r i ) = bii xi , i′ = 1, 2, 3(то есть, контравариантные координаты вектора изменяются с обратной матрицей по отношению к базисам).4.1.4. Дивергенция линейного оператораРассмотрим произвольный линейный оператор A : M → M; то есть, такое отображение A из M в M, чтоA(λ1 x + λ2 y) = λ1 Ax + λ2 Ayдля любых λ1 , λ2 ∈ R и x, y ∈ M.Теорема 4.3.r i · Ar i = ri · Ar iдля любого линейного оператора A : M → M и любых взаимных базисов r i , r i , i = 1, 2, 3.

По определению, ri Ar i = r 1 Ar 1 + r 2 Ar 2 + r 3 Ar 3 . Аналогично для ri · Ar i . Согласно формулам (1),r k = g ki ri , r k = gkj r j .Поэтому, в силу свойств линейности оператора A и скалярного произведения, имеемrk Ar k = g ki r i A(gkj r j ) = g ki gkj r i Arj = δji r i Ar j = r j Ar j = r k Ar k , где использовано также утверждение, что матрицы g ki и kgkj k взаимно обратные. Теорема 4.4.

(Инвариантность относительно преобразования базисов и координат векторов).′r i Ar i = r i Ar i′′для любого линейного оператора A : M → M и для любых взаимных базисов r i , ri и r i′ , r i .′′ Согласно формулам (4), r i = bii r i′ , r i = bik′ r k , и следовательно, как и в доказательстве теоремы 4.3,′′′′′′′r i Ar i = bik′ rk A(bii r i′ ) = bik′ bii rk Ar i′ = δki ′ rk Ar i′ = ri Ar i′ .Определение 1.

Суммаri · Ar i = r 1 Ar 1 + r 2 Ar 2 + r 3 Ar 3называется дивергенцией линейного оператора A : M → M и обозначается div A = r i Ar i = r i Ar i (теорема 4.3).Характеристика div A не зависит от выбора базиса (теорема 4.4); то есть, есть инвариант относительнопреобразования базисов и координат векторов.584.1.5. Ротор линейного оператораТеорема 4.5.r i × Ar i = ri × Ar iдля любого линейного оператора A : M → M и любых взаимных базисов r i , r i , i = 1, 2, 3.Теорема 4.6.′r i × Ar i = r i × Ar i′′для любых взаимных базисов ri , r i , i = 1, 2, 3, и ri′ , ri , i′ = 1, 2, 3.Доказательства теорем 4.5 и 4.6 дословно повторяют доказательства теорем 4.3 и 4.4, соответственно, сединственной заменой знака скалярного произведения (·) на знак (×) векторного произведения.Определение 2.

Векторr i × Ar i = r 1 × Ar1 + r 2 × Ar 2 + r 3 × Ar 3называется ротором линейного оператора A : M → M и имеет обозначениеrot A = r i × Ar i = ri × Ar i .Характеристика rot A является инвариантом относительно преобразований координат и векторов в R3 .4.1.6. Координатная запись div A и rot AРассмотрим ортонормированный базис i, j, k в R3 . Ему взаимный взаимный базис — также i, j, k.

Линейный◦оператор A : M → M можно задать в виде матрицы A следующим образом:iAi = a11 iAj = a12 iAk = a13◦ jAi = a21 jAj = a22 jAk = a23  = A.kAi = a31 kAj = a32 kAk = a33◦Тогда div A = r i Ar i = iAi + jAj + kAk = a11 + a22 + a33 — след матрицы A. Ротор rot A = r i × Ar i =i × Ai + j × Aj + k × Ak. При этом,i × Ai = i × (a11 i + a21 j + a31 k) = a21 (i × j) + a31 (i × k) = a21 k − a31 jj × Aj = j × (a12 i + a22 j + a32 k) = a12 (j × i) + a32 (j × k) = −a12 k + a32 i = a32 i − a12 kk × Ak = k × (a13 i + a23 j + a33 k) = a13 (k × i) + a23 (k × j) = a13 j − a23 i.Поэтомуrot A = (a32 − a23 )i + (a13 − a31 )j + (a21 − a12 )k.4.2.

Характеристики дифференцируемых полей4.2.1. Дифференцируемые скалярные поляПусть D — непустое открытое множество в R3 . Отображение (функцию) u : D → R назовём скалярнымполем, определённым в D, и используем обозначение u(M ), M ∈ D, где M — произвольная точка множестваD. Отображение p : D → M называют векторным полем, определённым в D. Отображение p : D → M называютвекторным полем, определённым в D, и обозначают p(M ), M ∈ D.Для произвольной фиксированной точки M ∈ D обозначим через ∆r вектор M M ′ = ∆r, M ′ ∈ D. Такимобразом, каждой точке M ∈ D сопоставлено векторное поле ∆r.

Фиксированный вектор g ∈ M порождаетсялинейную форму Lg (∆r) = g · ∆r. Это определение полностью согласуется с соответствующим понятием вслучае, когда на R3 задана некоторая декартова система координат (x, y, z), в которой ∆r = (∆x, ∆y, ∆z) иg = (A, B, C); тогда g · ∆r = A∆x + B∆y + C∆z — линейная функция в R3 относительно (∆x, ∆y, ∆z).Определение 1. Скалярное поле u(M ) называют дифференцируемым во внутренней точке M ∈ D, еслисуществует такой вектор g ∈ M (выбор которого зависит только от M ), что в некоторой окрестности U(M ) ⊂ Dдля любой точки M ′ ∈ U(M ) приращение ∆u = u(M ′ ) − u(M ) можно представить в виде∆u = g · ∆r + o(ρ), ρ → +0, где ρ = ∆r — длина вектора ∆r.Утверждение 4.7.

Если представление (1) существует, то оно единственное.59(1)Допустим, что для двух векторов g, h ∈ M справедливы представления∆u = g · ∆r + o(ρ), ∆u = h∆r + o(ρ), ρ → +0.Тогдаo(ρ)o(ρ)(g − h)∆r · ∆r = o(ρ) и (g − h)e = =, ρ → +0,∆r ρ(2)где e — единичный вектор вектора ∆r. Переходя в (2) к пределу при ρ → +0, получим (g − h)e = 0 для любогоединичного вектора e. Следовательно, g − h = 0 и g = h. Скалярное поле называют дифференцируемым на открытом множестве D ⊂ R3 , если оно дифференцируемов каждой его точке.Определение 2. Вектор g = g(M ) в разложении (2) называют градиентом дифференцируемого скалярногополя u(M ) и обозначают grad u.Введённое понятие не зависит от выбора системы координат в R3 и grad u — векторное поле в D, еслискалярное поле u(M ) дифференцируемо в открытом множестве D.На основании определения (1) несложно доказать свойства градиента:grad(u ± v) = grad u ± grad v; grad(uv)+ v grad u; = u grad vgradvgrad c = 0; grad cu = c grad u, grad uv = v grad u−u, v 6= 0.2v4.2.2.

Производная по направлению скалярного поляРассмотрим скалярное поле u(M ), определённое на открытом множестве D ⊂ R3 . Фиксируем точку M ∈D и окрестность U(M ) ⊂ D. Фиксируем единичный вектор e ∈ M. Рассмотрим такую произвольную точку M ′ ∈ U(M ), для которой вектор M M ′ коллинеарен вектору e, так что M M ′ = ∆r = te и |t| = M M ′ = ∆r .Обозначим ∆e u = u(M ′ ) − u(M ).Определение 3. Если существует lim ∆te u = l, то число l называют производной скалярного поля u в точкеt→0M по направлению e и обозначают символом∂u∂e .Итак,∂u∂e (M )= limt→0∆e ut ,M M ′ = te.Утверждение 4.8.

Если скалярное поле u(M ) дифференцируемо в точке M ∈ D, толюбого направления e. Согласно определению 1,∆u = grad u · ∆r + o(ρ), ρ → +0.∂u∂e= grad u · e дляСогласно определению 3, ∆r = te. Поэтому, ∆e u = (grad u · e)t + o(|t|), t → 0, иo(|t|)∆e ulim= lim (grad u · e) += grad u · e;t→+0 tt→0tто есть,∂u∂e= grad u · e. 4.2.3. Выражение для градиента в декартовой системе координатРассмотрим базис i, j, k, порождающий правую систему координат в R3 : Oxyz.

Тогда u = u(M ) = u(x, y, z)иgrad u = i(grad u · i) + j(grad u · j) + k(grad u · k),так что∂u∂u ∂u∂u ∂u∂u=,=,=.∂x ∂j∂y ∂k∂z∂iПоэтомуgrad u =∂u∂u∂ui+j+k.∂x∂y∂z4.2.4. Дифференцируемые векторные поляОпределение 4. Векторное поле p(M ) называется дифференцируемым во внутренней точке M открытогомножества D ⊂ R3 , если существует такая окрестность U(M ) ⊂ D и такой линейный оператор A : M → M, чтодля любой точки M ′ ∈ U(M ) справедливо представление ∆p = A∆r + o ∆r , ∆r = ρ → +0,(3)60в котором ∆p = p(M ′ ) − p(M ), ∆r = M M ′ , и limρ→+0o(ρ)ρ= 0.Выбор линейного оператора A зависит только от точки M ∈ D.Утверждение 4.9.

Если представление (3) существует, то оно единственное. Пусть ∆p = A∆r + o ∆r и ∆p = B∆r + o ∆r , ∆r → 0. Тогда (A − B)∆r = o ∆r , ∆r → 0. Если ∆r = ρe, ρ = ∆r , то (A − B)e = o(ρ)ρ , ρ → 0, и после перехода к пределу при ρ → 0, получим, что (A − B)e = 0для любого единичного вектора e ∈ M. Значит, A = B. Если векторное p(M ) дифференцируемо в каждой точке открытого D, то p(M ) называют дифференцируемым в D.Определение 5. Положим div A = div p и rot A = rot p.4.2.5. Производная векторного поля по направлениюПусть векторное поле p(M ) по определено на открытом множестве D ⊂ R3 и точка M ∈ D — произвольная.Пусть e ∈ M — произвольный единичный вектор.

В окрестности U(M ) ⊂ D рассмотрим такие точки M ′ ∈ U(M ),для которых вектор M M ′ коллинеарен вектору e, так что M M ′ = te, и обозначим ∆pe (M ) = p(M ′ ) − p(M ),|M M ′ | = |t|.∆pe (M)tОпределение 6. Если существует limt→0= l, то вектор l называют производной векторного поля p(M )в точке M ∈ D по направлению e. Обозначение: l =∂p∂e .Теорема 4.10. Если векторное поле p(M ) дифференцируемо в точке M ∈ D, то для любого единичного∂pвектора e в точке M существует ∂p∂e и ∂e = Ae, где линейный оператор A определяется разложением (3).

Характеристики

Тип файла
PDF-файл
Размер
759,95 Kb
Тип материала
Высшее учебное заведение

Список файлов лекций

Свежие статьи
Популярно сейчас
Зачем заказывать выполнение своего задания, если оно уже было выполнено много много раз? Его можно просто купить или даже скачать бесплатно на СтудИзбе. Найдите нужный учебный материал у нас!
Ответы на популярные вопросы
Да! Наши авторы собирают и выкладывают те работы, которые сдаются в Вашем учебном заведении ежегодно и уже проверены преподавателями.
Да! У нас любой человек может выложить любую учебную работу и зарабатывать на её продажах! Но каждый учебный материал публикуется только после тщательной проверки администрацией.
Вернём деньги! А если быть более точными, то автору даётся немного времени на исправление, а если не исправит или выйдет время, то вернём деньги в полном объёме!
Да! На равне с готовыми студенческими работами у нас продаются услуги. Цены на услуги видны сразу, то есть Вам нужно только указать параметры и сразу можно оплачивать.
Отзывы студентов
Ставлю 10/10
Все нравится, очень удобный сайт, помогает в учебе. Кроме этого, можно заработать самому, выставляя готовые учебные материалы на продажу здесь. Рейтинги и отзывы на преподавателей очень помогают сориентироваться в начале нового семестра. Спасибо за такую функцию. Ставлю максимальную оценку.
Лучшая платформа для успешной сдачи сессии
Познакомился со СтудИзбой благодаря своему другу, очень нравится интерфейс, количество доступных файлов, цена, в общем, все прекрасно. Даже сам продаю какие-то свои работы.
Студизба ван лав ❤
Очень офигенный сайт для студентов. Много полезных учебных материалов. Пользуюсь студизбой с октября 2021 года. Серьёзных нареканий нет. Хотелось бы, что бы ввели подписочную модель и сделали материалы дешевле 300 рублей в рамках подписки бесплатными.
Отличный сайт
Лично меня всё устраивает - и покупка, и продажа; и цены, и возможность предпросмотра куска файла, и обилие бесплатных файлов (в подборках по авторам, читай, ВУЗам и факультетам). Есть определённые баги, но всё решаемо, да и администраторы реагируют в течение суток.
Маленький отзыв о большом помощнике!
Студизба спасает в те моменты, когда сроки горят, а работ накопилось достаточно. Довольно удобный сайт с простой навигацией и огромным количеством материалов.
Студ. Изба как крупнейший сборник работ для студентов
Тут дофига бывает всего полезного. Печально, что бывают предметы по которым даже одного бесплатного решения нет, но это скорее вопрос к студентам. В остальном всё здорово.
Спасательный островок
Если уже не успеваешь разобраться или застрял на каком-то задание поможет тебе быстро и недорого решить твою проблему.
Всё и так отлично
Всё очень удобно. Особенно круто, что есть система бонусов и можно выводить остатки денег. Очень много качественных бесплатных файлов.
Отзыв о системе "Студизба"
Отличная платформа для распространения работ, востребованных студентами. Хорошо налаженная и качественная работа сайта, огромная база заданий и аудитория.
Отличный помощник
Отличный сайт с кучей полезных файлов, позволяющий найти много методичек / учебников / отзывов о вузах и преподователях.
Отлично помогает студентам в любой момент для решения трудных и незамедлительных задач
Хотелось бы больше конкретной информации о преподавателях. А так в принципе хороший сайт, всегда им пользуюсь и ни разу не было желания прекратить. Хороший сайт для помощи студентам, удобный и приятный интерфейс. Из недостатков можно выделить только отсутствия небольшого количества файлов.
Спасибо за шикарный сайт
Великолепный сайт на котором студент за не большие деньги может найти помощь с дз, проектами курсовыми, лабораторными, а также узнать отзывы на преподавателей и бесплатно скачать пособия.
Популярные преподаватели
Добавляйте материалы
и зарабатывайте!
Продажи идут автоматически
6367
Авторов
на СтудИзбе
310
Средний доход
с одного платного файла
Обучение Подробнее