Главная » Просмотр файлов » А.Т. Фоменко - Вариационные методы в топологии

А.Т. Фоменко - Вариационные методы в топологии (1117996), страница 19

Файл №1117996 А.Т. Фоменко - Вариационные методы в топологии (А.Т. Фоменко - Вариационные методы в топологии) 19 страницаА.Т. Фоменко - Вариационные методы в топологии (1117996) страница 192019-05-09СтудИзба
Просмтор этого файла доступен только зарегистрированным пользователям. Но у нас супер быстрая регистрация: достаточно только электронной почты!

Текст из файла (страница 19)

Б том случае, когда М вЂ” комплексно-аналитическое многообразие и Х с= М вЂ” дивизор комплексной коразмерности один, задача Н превращается в следующую: оценить снизу функцию объема Ч" (Х, г) чо1(Х[» (~~г»), где [хеиМ ~~(х)~г» (Д~г», (-функция исчерпания (см, определения в [50!). Пусть М С", ((х) = »х(', дивизор 0 алгебранчен тогда и толькотогда, ногда функция объема асимптотически (т. е. прн больших г) имеет вид Ч" (Х, г) 0(1) г'"-' (см. [50!). Аналогично, серия результатов, связанных с решением проблемы С. Н. Бернштейна (см., напри. мер, обзор в [33!), также содержит решение одного частногослучая задачи Н: оказывается, что при больших г функция Ч'(Х"-', г) (где Х" ' — график произвольной локально минимальной поверхностй, однозначно проектнрующейся на гиперплоскость Р"-'с=Р') растет как г"-' н Ч'(Х"-', г) с г"-', где с — плотность (нлн кратность) поверхности Х"-' в точке О ен Х'-'.

Ниже мы докажем общую теорему об оценке снизу функции объема Ч"(Х, г) для ГМ-поверхностей в М, Частиымн случаями втой теоремы являются некоторые из известных ранее результатов, описывающих поведение фуннцин объема. Кроме того, зта теорема устанавливает некоторую единую общую точку зрения на перечисленные выше различные подходы к описанию глобальных свойств функции объема на ГМ-поверхностях. 9.2, Борднзмы н функции исчерпания. Пусть М" — гладкое, компактное, ориентируемое, связное многообразие с краем дМ * М", ' 1) М," ', где М", ' — гладкие связные орнентируемые многообразия, т. е. М~ и М, бордантны.

Будем рассматривать также и такие пленки М, для которых М~ ф. Пусть|: М-~Р— функция Морса на М, критические точки которой не лежат на крае дМ; пусть ~)м, О, ~~м, 1, 0~1(х)~1. Будем рассматривать такие функции 1, средй критнческнх точек которых (еслн М~чь 9, МзФ(О) нет локальных максимумов н локальных мини. мумов, О существовании таких функций см.

в [531. Еслн М, ф, то будем считать, что множество уровня Д=О» состоит из одной точки, являющейся точкой невырожденного мннймума для 1. Через Р, (Д г» будем обозначать гнперповерхность уровня ~-' (г) с= М; в том случае, когда М, ф, гнперповерхностн Р, прн достаточно малых е)0 являются сферами В," Рассмотрим подмножества В," (хек М!/(х) а:г»; прн изменении г от 0 до 1 области В„, постепенно расширяясь, заполняют все многообразие М, исчерпывая его. Если г~[0, 1! — не критическое значение для функцин 1, то граница области В„т.

е. Р, дВ„является подмногообразием. Прн переходе г через крнтическое значение г многообразие Р, подвергается перестройке э Щ ФУнкпии исчеРпАния и минимАльные повеРхности 81 Морса во всех критических точках, расположенных на Р-„. Назовем / функцией исчерпания, область „— волной, а ее границу Р, — фронтом волны. Рассмотрим на М гладкое векторное поле О, все особые точки которого изолированы, невырождены и не лежат на М,()М,; предположим, что: а) п(/))О на дополнении к особым точкам поля и; б) множество критических точек функции / содержится в множестве особых точек поля и. Например, в качестве О можно взять афтаб/, В силу а) в каждой неособой точке лыР, вектор О направлен в область (/)г).

Предположим, далее, что: в) индексы всех особых точек поля и (т. е. размерность сепаратрисного диска, заполненного входящими в особую точку поля интегральными траекториями этого поля) отличны От нуля и от и. Назовем поле О, удовлетворяющее условиям а) — в), /-монотонным полем.

9.3. ГМ-поверхности. Пусть М вЂ” риманово многообразие с краем; тогда для любого й-измеримого подмножества Х" с= М" определено число чо1, Х вЂ” й-мерная хаусдорфова мера. Если Х вЂ” подмногообразие (быть может, с особенностями), то уо1А Х совпадает с его й-мерным римановым Объемом. Напомним определение глобальной минимальности применительно к нашему случаю. Так как дМ=М,()ММ то для любого Х~М имеем ХП ПдМ (ХПМ,)() (Х ПМ,); обозначим д1Х Х ПМ„д,Х=Х/)Мм дХ д,Х () д,Х.

Пусть А Л"-'~ М, — фиксированный (й — 1)-мерный компакт (подкомплекс), Н1':1п (А, 6) — группа (й — 1)-мерных (ко)гомологий с коэффициентами в бй пусть НА~':~п(А) чь0 и В ~ Н~":~П (А), /. ~ О, — фиксированная подгруппа (или подмножество в НА-'(Л)) (см. 3 б). Рассмотрим класс Ю(Е) всех компактов (подкомплексов) Хс:М таких, что: 1) б(тХ=й, Ч'(х, Х)~1 для любой точки лен Х~дХ (адесь через Ч'А(х, Х) обозначена сферическая плотность подмножества в римановом многообразии; см.

пункт 7.3 или 1291); 2) А =Од,Х; 3) при вложении 0 А-~ -«-д,Х-~.Х/д,Х имеем 1,(/)=О, где 1,: Н„,(А)-~НА,(Х/д,Х), или /, ~1гп(*, где (Ф: Й'-'(Х!дтХ)-~ЙЯ т(А). Пусть Ю(1)Ф(0. Если б,(В) !п1 Уо!„Х, то (см. пункт 7.2) существует ГМ-по- Кмо<Ы веРхность Хэене (1.) такаЯ, что Уо)А(ХА) б„(1,). Класс Ю(Е) состоит из всех поверхностей Х, заклеивающих фиксированную подгруппу (подмножество) 1„но разные поверхности Х, Х'енет(А.) не обязаны быть (ко)гомологичны в Н)м(йу/М,). Все нижеследующие результаты верны и для произвольной экстраординарной теории (ко)гомологий й. Следующие свойства ГМ-поверхности Хэ (см. 5 7) будут использоваться ниже: 1) Х,~Л, 82 и»имвиьшив озъвмы мииим»льных поввэхноствн [гл.

» где то1»Я=О, Х»'~Š— открытое всюду плотное в Х, подмножество, являющееся аналитическим подмногообразием размерности Й; для функции плотности выполнено соотношение Ч'» (х, Х»'~Е) ам 1, ля Х»'~Е' 2) Ч'»(х, Х») ~ 1 для х я Х»~,дХ», Поэтому будем считать, что на ГЫ-поверхности выполнено неравенство Ч'»(х, Х,) ) = 1 (см. й 30), Пусть поверхность Х»/д,Х» проходит через особую точку пМ, в факторе К~Мы где и: Я7-» 97(М,— факторизация, т, е. д,Х»Ф 9 (рис.

32). Случай произвольной тройки (Ж, Г, Х») может быть сведен к такому, где д,Х»чь ф. Нужно рассмотреть Рнс, Зз. пленку М'с=М, где М'=(хяМ~рч-7(х)~1), р (п( г(х). »м Х» Тогда М'=М',()М„М;=Рр, Х»ДМ;чаф. Рассмотрим полезный для дальнейшего пример. Пусть М Л»(Ь)'~ 0»(а), где а<Ь, Э'(з) — евклидов шаря)с» с центром в точке 0 и радиуса з; тогда ГМ-поверхности Х, с=.М, удовлетворяющие условию Х,ДМ,~ ф (здесь М, 5», М, =$» ' — сферы), существуют при подходящем выборе Лс=М» (ввиду существования параллельного переноса в К").

Важный случай: а- О; тогда в качестве Х, мы будем рассматривать ГМ-поверхность, проходящую через точку 0 ен0'(Ь). 9.4. Постановка задачи об оценке снизу функции объема минимальной поверхности. Пусть М"=эХ', з = Х/д»Х и Х вЂ” ГМ-поверхность. Пусть задана функция исчерпания г" на М; построим функцию Ч" (Х, (, г) чо1»(ХПВ",), О*»-г~ 1. Ясно, что Ч' — неубывающая функция по г, Общая задача: дать точную оценку снизу функции Ч' в терминах римановой метрики многообразия независимо от топологического типа ГМ-поверхности Х ~ М.

Точность понимается в том смысле, что искомая оценка должна превращаться в точное равенство для достаточно богатых серий конкретных троек (М, г, Х). Участие ГМ-поверхностей во всех втнх вопросах обусловлено многими причинами. В частности: $ кч козееицнент дево»мании ввктогного поля ЭЗ а) Комплексно-аналитические и алгебраические поверхности в $" (важные для многих приложений) являются ГМ-поверхностями (см. выше). б) Оказывается, что некоторые важные интегральные результаты о поведении комплексно-алгебраических и комплексно-аналитических поверхностей могут быть доказаны с использованием только их глобальной минимальности.

Нам придется опиратьоя на теорему существования (и почти всюду регулярности) ГМ-поверхностей в данном классе (ко)гомологий, т. е. на достаточно иатривнальный факт. $10. Определение и простейшие свойства коэффициента деформации векторного поля Пусть дана тройка (М, 1, Х) и 1-монотонное поле и. Обозначим через у интегральные траектории поля о на М; в силу /-монотонности поля о почти все траектории у, начинающиеся на М„достигают М,. рассмотрим фронт Р, волны В„и пусть х ен Р,.

Рассмотрим поле — и и из каждой точки л еи Р, выпустим интегральную траекторию у(т), 0 ах ~ Т;, у (О) =х, Т,' — верхняя грань тех т, для которых определено решение у(т), выходящее из точки х. Возможны два варианта: а) траектория у(т), начинаясь ах, д»»' л Ю'-Ь) заканчивается на М» при т Т„'; б)траекто™ рия у(т), начинаясь в х, заканчивается в некоторой особой точке поля о (т. е. у(т) является сепаратрисой нуля поля о).

Мера множества сепаратрисных траекторий равна нулю, «типичная траектория» заканчивается « на крае М, (при т=Т;). Функция Т;, вообще говоря, не постоянна на Р; Пусть Н„(и) — (а — 1)-мериая гиперпло- л, скость, ортогональная вектору арчь 0 в точке Рас. ЗЗ. х, П', ' ~ Н„(и) — произвольная (й — 1)-мер. ная плоскость в Н (о); рассмотрим зкспоненциальиое отображение (вдоль геодезических) ехр,: Т,М-~М. Пусть 5«5, * ехр,О»-'(а), где О»-'(е) с-, П"-' — шар,малого радиуса е в плоскости П»-' с центром в точке О, х=ехр (0).

Тогда 5, можно считать (й — 1)-мерным шаром радиуса е с центром в х. Из каждой точки уеи5«выпустим траекторию у„(т) поля — и и будем продолжать ее до тех пор, пока у (т) не выйдет (при т=Т„') на М, либо не закончится (при т=7'«) в какой-либо критической точке поля — о. Совокупность всех траекторий (у„(т) /у~ 5«) образует трубку С5„являющуюся СПГ-комплексом размерности й (в силу /-монотонности поля о). Трубка С5, является почти всюду (в смысле объема то1») гладким й-мерным подмногообразием с краем в миогообрааин М (рис.

33). вз н»нмвньшив оаъвмм мннимальнык поввэкиоотэн Положим х» (о, х, П,' ') 11т (то1» СЗ,У (то)», Я,). Пусть ° 0 к»(о, х) зпр к»(п, х, П» '). Функцию м(и, х) назовем й-мери» ным коэффициентом деформации поля о. В конкретных ситуациях коэффициент деформации поля и обычно легко вычисляется.

Пример 1. Пусть М 0" ()г)'~0" (О) (см, пример выше, где а О); М (хенР', О~~х)к;Я); положим1(х) )х~ и и огай~. Тогда к*(о, х) г/й, где г ~ х'„коэффициент к» зависит только от г и ие зависит от точки хан Р,1 траектории у(т) совпадают с радиусами шара 0" (г).

Характеристики

Список файлов книги

Свежие статьи
Популярно сейчас
Зачем заказывать выполнение своего задания, если оно уже было выполнено много много раз? Его можно просто купить или даже скачать бесплатно на СтудИзбе. Найдите нужный учебный материал у нас!
Ответы на популярные вопросы
Да! Наши авторы собирают и выкладывают те работы, которые сдаются в Вашем учебном заведении ежегодно и уже проверены преподавателями.
Да! У нас любой человек может выложить любую учебную работу и зарабатывать на её продажах! Но каждый учебный материал публикуется только после тщательной проверки администрацией.
Вернём деньги! А если быть более точными, то автору даётся немного времени на исправление, а если не исправит или выйдет время, то вернём деньги в полном объёме!
Да! На равне с готовыми студенческими работами у нас продаются услуги. Цены на услуги видны сразу, то есть Вам нужно только указать параметры и сразу можно оплачивать.
Отзывы студентов
Ставлю 10/10
Все нравится, очень удобный сайт, помогает в учебе. Кроме этого, можно заработать самому, выставляя готовые учебные материалы на продажу здесь. Рейтинги и отзывы на преподавателей очень помогают сориентироваться в начале нового семестра. Спасибо за такую функцию. Ставлю максимальную оценку.
Лучшая платформа для успешной сдачи сессии
Познакомился со СтудИзбой благодаря своему другу, очень нравится интерфейс, количество доступных файлов, цена, в общем, все прекрасно. Даже сам продаю какие-то свои работы.
Студизба ван лав ❤
Очень офигенный сайт для студентов. Много полезных учебных материалов. Пользуюсь студизбой с октября 2021 года. Серьёзных нареканий нет. Хотелось бы, что бы ввели подписочную модель и сделали материалы дешевле 300 рублей в рамках подписки бесплатными.
Отличный сайт
Лично меня всё устраивает - и покупка, и продажа; и цены, и возможность предпросмотра куска файла, и обилие бесплатных файлов (в подборках по авторам, читай, ВУЗам и факультетам). Есть определённые баги, но всё решаемо, да и администраторы реагируют в течение суток.
Маленький отзыв о большом помощнике!
Студизба спасает в те моменты, когда сроки горят, а работ накопилось достаточно. Довольно удобный сайт с простой навигацией и огромным количеством материалов.
Студ. Изба как крупнейший сборник работ для студентов
Тут дофига бывает всего полезного. Печально, что бывают предметы по которым даже одного бесплатного решения нет, но это скорее вопрос к студентам. В остальном всё здорово.
Спасательный островок
Если уже не успеваешь разобраться или застрял на каком-то задание поможет тебе быстро и недорого решить твою проблему.
Всё и так отлично
Всё очень удобно. Особенно круто, что есть система бонусов и можно выводить остатки денег. Очень много качественных бесплатных файлов.
Отзыв о системе "Студизба"
Отличная платформа для распространения работ, востребованных студентами. Хорошо налаженная и качественная работа сайта, огромная база заданий и аудитория.
Отличный помощник
Отличный сайт с кучей полезных файлов, позволяющий найти много методичек / учебников / отзывов о вузах и преподователях.
Отлично помогает студентам в любой момент для решения трудных и незамедлительных задач
Хотелось бы больше конкретной информации о преподавателях. А так в принципе хороший сайт, всегда им пользуюсь и ни разу не было желания прекратить. Хороший сайт для помощи студентам, удобный и приятный интерфейс. Из недостатков можно выделить только отсутствия небольшого количества файлов.
Спасибо за шикарный сайт
Великолепный сайт на котором студент за не большие деньги может найти помощь с дз, проектами курсовыми, лабораторными, а также узнать отзывы на преподавателей и бесплатно скачать пособия.
Популярные преподаватели
Добавляйте материалы
и зарабатывайте!
Продажи идут автоматически
6417
Авторов
на СтудИзбе
307
Средний доход
с одного платного файла
Обучение Подробнее