Гоноровский И.С. Основы радиотехники (2-е издание, 1957) (1095421), страница 48
Текст из файла (страница 48)
"ке и соответствует а Тя, я1 Ьзс(хс СС) = 2, Ь!с (Г, — ГС) = — 1, 92, Я1 всс (сб гс) = + (сс (га†гс) = + 1 923 сгс!Ода и с 2 с о ч > да находим 3,84 с — г б с П (9.46) наклон фронта выходного напряжения обрат- полосе пропускания фильтра. иэ ' и образ~м орццонален х! и гвв виовсвий 321 16) тре у бчется бесконечно большое число звеньев н наклон (,цс.
9ь .. к;рг!стнки с, обращается в бескоце шосгь. 4изояо', еть в виду, что простираюцхиеся до с= ~ осцилбл '- (,) также являются результатом идеализации частотноц иметь !инин """ ики В физически осУществимых цепах скаты часгот„Ра я ристики. Я 9.5. Воздействие импульсных электродви на колебательный контур сит жущ„„ Рассмотрим сперва важный для практики слу, " постоянной эдс в колебательный контур, Дифф "к>чеак лучай вкл уравнение для тока в(т) и решение этого уравнения „альков ифференЦи кк турных интегралов были даны в й 9.2 (см.
Ур-ння (9 28) "и кок. Основываясь на выражении (9.34) для тока ) (934)), н -ю в(г) = — — - е ейпыввт прн р> 9, аов б найдем напряжения на Е и С: с>вц>>, Г « иь (г) = Š— = Е ( — — з(п е>вв г+ сов е>„>1 «р «р ! ао>, '~ Л ' 1947) 1 Г. в Г „р "с (') = С- у и7> = — 1 С / е з)п е>„с «>> = «„к.с / кий декремент затухания равен логарифму отиоЛогар '" ао>еннй тока, отделйнных одним периодом Т, яфм>со>ески ивана „ух зна >енн 8 — 1п (р > т> п -«свет> в е в>п «1ов (>+ T> «т в>п а«в р = 1п е в>о «о> (>+ 73 е> Т=2п, то зшо>евТ««гйпыов(>+Т) н Так как е>ов «о 6 = 1п е = аТ.
(9. 51) бравом, логарифмический декремент является для своТакам о Р колебания постоянной величиной. сод>>ого коле Постоянная времени контура 1 2А (9.52) а = -= — — е>р ——-- о(р 2Е 2 ард Р 2С> откуда 2«1 сор Г> (9.54) и, а= — ' 2Ь 8=,Т ".2 2Ь авх 79 = Рис.
8.18 (9. 55) Е [1 — е '(соз е>,в с — —" з)п се„т)). ГРаФики в (г) ис (г) н ис(>) изображены на рис. 9.!8, Из этих графиков и выражений (9.34), (9.47) и (9.48) видно, что при включешии постоянной здс в контуре возни>сают свободные колебаиия> характеризующиеся следующими основными параметравж: частота (собственная частот> контура) ы = 1>' 1 ", (9 4о) „— 1 период 2. г;,981>) аов ~,> 1 Рв (7 Ы 4ао коэффициент затухания, я, опре. анна аи делающий скорость убыванн плнтуд, пара>сет Кроме этих основных пар > е логара ' Ров, часто пользуются ещ" .
затуха мчческнм декрементом за У а конту ' н постоянной времени соответств ' " етствует отрезку времени, на протяжении которого амплит>дк убывает в е раз. Выясним связь приведенных выше величин с параметрами резонансного колебательного контура, работаю>цего в режиме выкужденных колебаний.
Так как резонансная частота контура о, = 1«.., то выра>кение (9.49) можно представить в форме Яс' Ото>ода видно, что прн достаточно высокой добротности «о>=ар, поэтому в практике обычно не делают Разпнц>я между )езовасссной и собственной частотой контура, 1(злее, коэффициент затухания а можно привести к виду 2« вниваа это выРшкение с (4,37), пРнходим к выводУ, что Сравн но по:>осе пропускапия колебательного контура. вез> Ри«мичсскнй декремент затухания нетрудно вырв>зять чеРотиость контура. Очевидно Огс1ода видно, что введенное в гл, 4 з с логарифмп:юским дскрементом соотпошен затухани нем е Сзиз., з 'во с( = — ° 555 0 О! н лога логарифлснче ЕС1Ч111 выражения (9.47) ц (9.1! них слагаемые и порядка "., иМ '(ля контура среднего качества декремецт 0 = 0,03. В тех ел у.саях, когда и ' ис можно упростить, отбрасывая в '1 аким образом, получаем: 1=11+1',= — — ~е зспси, с — е "0 'сз!пс5„(с — теф ве Г.
ь — (81п шее с — соз исед се з1п мы с + и!и мед те соз дсее 11 (9,59) Бее -Д1 = ~' е соз мое с. 394 — ас иь(с)=Ее созсс дс, — ас (9лу мс(') =Е(1 — е созе! с). (9,49) На основании этих выражений нетрудно получить Реже для случая, когда действусощая па контур элект ктрот!Вижуцщя с1с имеет вид импульса прямоугольной формы. Как и в 9 9 4 точно на графики, изображенные па рис.
9.18, 1ШСК1жатЬ тиХИЕ жЕ фУНКПИИ, ЗанаЗДЫВаЮ1ПИЕ На ВРЕМЯ т, Раз 'е Равное Ллительиссги импульса и сдвинутые по фазе на угол п. Йа рис. 9,19 "ен гРайгик тока в коптУРе длЯ слУчаЯ, когда постоЯ а Рис.. Изосра. пост05!ииая ври!11. ии -. мала по сравнению с длительностью импульса т, ьса т,, Если -. соизмеримо с -, то при с> т, имеет место цаложеим свободных колебаний, возпика1ощих иа переднем и заднем фрон. тах импУльса. Если тв Равно четпомУ числУ полУпеРиоДов сэбст- венного колебания контура, то прн с > -., токи от передиею и заднего фРоптов сУммиРУкпсЯ в противофазе, а пРн -чи Развив нечетному числу полупсрнодов — в фазе.
Поэтому в первом слу. чае получается возрастание, а во втором — ослабление началы'91' амплитуды сумлщрного колебипся в момент с=с, Отсюда я '" = "е что для получения свободного колебания с напболышгщ воз!сох' ными амплитудами длительность импульса должна Рази!!та"' половине периода свободного колебания. При дальнейшем сокращении -.и амплитуды колебани" с>:,) будут убывать.
Если на контур воздействует имп)'и очень короткий по сравнению с периодом собствешюго коле то результирующий ток (при с > т„) можно представить следу' '" ' жив образом: 'ыраигепня было принято' ;, и выгш" !1Р еа™ вЂ” 1, импульса Е сокРаще лнтуды ЕУществен. з1п ссее 'о = е5од 'о. , нз„южан,1ц амплитУДе , п1 задацн п„цвоЛИТ ",о ПР„ возбужЛеии! КО, Чт т 119 о 1ЕНЬ ) "'""' к леоапие является ,иа сзооо л"'", "и л,сцой технике. ,; егСЯ оц амплигуЛы сво вил учини ия голжна быть ооеспе'1щ1в виги взревел" вел!!чипа пр Е1„Таким образом, укороченне импуль- СЗ ДО з с!Олжно сопрово1кдаться увеличением ичилитуды импульса.
Форма импульса в подобных случаях значения не имеет, залпа лишь и л о щ а д ь импульса. 5-7,-~! ! ! Рис. 9 19 9 9.6. Воздействие импульсных электродвижущих сил на систему связанных контуров Пусть в момент с=О в первый контур вкл1очается постоянная эдехтрсдвижущаи сила.
(1ба контура считаем колебательными, в связь между контурами индуктивной. Используя обозначения элене!нов системы, приведенные пз рис. 9.20, состагим основана интегро-дифференциальные уравнения для токов 1', и с',!' Ж, . 1 С'. + 11+1 / С1 +М '=Е, (9.07) ас з,гс д е Саг + су) ф — О, (9.09) рис. 9,20 Имв У РО1ЦЕНИЯ ацаЛИЗа бУДЕМ СЧИтатЬ Оба КОПтУРЗ ЦДЕНТИЧ* Ъв вн,т.е, Е1 1- =А! С!=С, =С; гс=г =г. Сравнивая эти вырасссения с Ф-лами (5 26 частоты связи ьт„'2 н сп,"я приближенно р, ' у ~ждаеч Раины часто црп которых наблюдаются максимумы там и чтв двугорбой п к „ й кривой двух ко Резонан ь',,' мы в режиме ой ск отпУРно.
скот е вын стс синусоидальцы Улсден 1Х колец Ицт Сложение " овика ' е в каж ко1пу)тссв дву, доя бнецие, «артнц Разу,т ображенд на которого ! 12 1 я 1 Та как к Рнс. 9.21 аждое емых колебанн" щсвтазатухающн л'втсп Рующее колебание хает. тоже загс, Определение по ° осговнкьп ~тг а также л Рис. 9.21 показывает, что тт,. в,ч 2 в Ес Рв Поэтому атспл "!ас РезУльтирующего колебания достигает в 1 ает в некоторые моменты и л, астота результирующего колебания прн б нуля, с одинаковыми амплитудами равна ненни двух колебав ' в!1 моа + <и!р Ьт 2 а основная частота изменения огибающей амплитуд О— - = втпр Ьтсы Подставляя д вляя в эти выражения соотношения (9.61) и учитывая что л <( 1, получаем: = С"Вр и = й ьтоА.
Таким образом, частота заполнения результирующего 'солебвв ' практически сов ' р и совпадаег с созсгвенными часготаци контур~~ Все вышесказанное относится к системе, составленной цз "в" одинаковых контуров. В общем л ч , :Р слУчае, пРи втвм .-Р мои ьт отличается как от ьт, так и от и от втр„в.
Отметим, м, наконец, щи максимумам огиба1опсей амплц У тс. ка 2', соответствуют минимумы огибающей тока 22 н цаоб'Р Если ' ь" на ер ьй контур действует импульс пря пуго льва" фоомы, то к еб Ь, ., колебания и системе связанных контуров, как у,свц зобрапцоч в пред'сцущем нарас.рафе слутае, могут бьгп' цо2о,есу суцсрпозицией двух колебаний, соответствующих "еР импульса. В случае очень коротких (по срав- , заднемУ 2 ) импульсов, форма свободных колебаний совпавсц" 'мц Рис, 9.21 с тем лишь отличием, что начальнап . г афнками свет с Р б ий соответствует косинУсУ. колебаний фаза В вхождение амплитудно-модулированных колебаний колебательные системы. Тональнан модУлнциа через коле "ренные в предыдуцсих главах свойства модулированных рассмотреннь и свойства резонансных колебательных систем позвоотебацнй и св выявить влняцне последццх сса ка тесгво передачи „витт полное ь цо радиолинии.
Рассмотрение начнем с наиоолее простосигналов по со случая, к я, когда модулированная по амплитуде электродвнжущая деиствует в последовательном колебательном контуре и трепала действ ся найти ток в контуре в установившемся режиме. Контур буется на"" считаем аем настроенным на несущую частоту колебацяя, т. е, срр = Мп' Наиболее простым способом решения поставленной задачи является разложение модулированной эдс на гармонические составляющие и применение к ним обычных законов теории переменных токов.
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
