Гоноровский И.С. Основы радиотехники (2-е издание, 1957) (1095421), страница 50
Текст из файла (страница 50)
кяк сокраосе Преимущества подобных систем заключаются в сО р,;ого вдвое полосы частот канала связи и в улучшении энерсетис ооя ,г быть режима передатчика, мощность которого может . лося ностью использована для передачи одной лишь боков час тот. и й й Воздействие высокочастотных импульсов ! на колебательный контур в пРедыдУШих паРагРафах, определим спеРва Р(а ° последовательном конт е, состоящем и ток с'(с), якаюшип ур з1.,С,г озяж сии в момегсг с 0 синусосщальнои электродвижуще РР пюы б зжение для эдс в соответствии с Чикой (9 16) Опреде 11зо Ра '! я выражением яыыя мо Е о '-;+р' 6 протнвление контура, выраженное в операторной форме„ г(р)=5р+ +-; = — ~У+ — р+ ). — 2 Ср р( Е ЕС' ()ряменягс выражение (9.22), получаем для искомого тока 2 контуре уравнение -~-Ссо Есрс 1 1 Р (р) 1.
2Й ! О(р) с-Есо Подынтегральная функция имеет полюсы в точках: Рке = ш 1м, — полюсы изображепия эдс; го Ч- ~/ - — — -- = — а ~- 1СОЫ вЂ” ПОЛЮСЫ КозффИПИЕНта ПЕ Резаки, Здесь 1,2 ЕС Ч1 — ' 'Ргсое — <хе — собственная частота контура, м =- Й,с мс=- --- †резонансн частота контура, ли оп е Иеа „ Ределепия вычетов В соответствии с ф-лой (9.11) напипроизводпусо От О ( ).
сс) (Р) — 4ре+бкр2+ 2 (ме 1 ме) р+ 2 сссое !1~!11! — 2«'«2 е '2 2( — «;; — (2 ° ) ( — «+2« 2) с 2 ! аов (ю! — ~оооо+ «2 — ! 2 «о ав)' ( — « — ! аов) е (а+ оооо) 2 4 2;а в(ао' боо ! «2+;2«й ) (9. 68) Е в)п (а«2 — Ч) гез, + гсов = — — Л. аоо "2/22+хо где Х=то 7. —-- 1 а С а Очевидно, при — ~1 аоз х со=его!8 — ° и / — авт 2'(г) = —:(1 — е ) совы,г. Г (2 (9. 68') 2 „„(т) = З'"("'ОГ 'г) и (9.69) е! ! 2 Х=О, 27=0, Х=г. 337 Подстачювка в —,, анапе!!!тот Рт Р2 Р~ и Р приз Р(р) б'(о) 4 ОДН.Г „ ющнм выражениям для вычетов в указанных вьчше ~од)« ПОЛЮсах; е («от гез = 2(Т«ор — ао, - - ! 2«аа) Сумма первых двух вьщетов дает С учетом множителя — — перед интегоалом в выражении (9.6б), Еао сумма гез, + гез, даст установившийся переменный ток Подобным же обоазом нетрудно показать, что сумма тр етьстс н четвертого вьщетов дает переходный ток а . т — ' ° сов «2«2',' 2 (т) = — -- е [~ — — Р + з!паб! з!пыовг з!пчо' вар "'о аао аов Таким образом, полный ток в контуре 2'(г) =2', +2'„, = — з!п(!рог — (Р) и (о,бй — — е Ц вЂ” Р + — з!п"„") Япыа„г — з!пр ° созом !' "'а ' аав аоо ем иметь' При резонансе напряжений, т.
е. при ы =яр, буан лучае полный ток в контуре этом сл. и . Š†.2 еа 2(г) = = яп ог — — е — з!п«тов г. 2. 2 аоо я что собственная, частота оооо очень мало отличается учитыва , „свои частоты тор получим (при ыов=ыр) ! ; резонанс 2'(т) = — (! — е ' ) з!по«ос. (9.67') лучае включения косинусоидальной эдс, исходя из изображ случ р.. НвяяЯ вЂ” ао+ 22 ' Е(р)-Š— --, получим для тока в контуре Е Е -2! 2'(т)= — соз(2о~г — т) — -- е )соз7 ° соз«оовг+ Г в)п т ° оооо а +[ — — — СОЗЧ2 Ян мове~ ° аа' моь «ов Пря резонансе Е Е -арГ а 2'(г) = — совет г — — е [совы г — — з(пы 41 — о [ о а ов) В общем случае, при произвольной фазе синусоидальной эдс и Š— «2 ! 2(т)= — яп(«твс+р — Чо) — - — е ~з!п(3 — ар) сов«оачг+ Гсов(р — т) ~' +[ — -" — з!п(3 — ор)" „япоо частот м Из выражений (9.67') и (9.68') видно, что при совпадении от "о и «тр огибающая амплитуд тока нарастает ко закону -%Н- всвавнс вхв нс "мо от фазы эдс в момент а)ОЧения 2(ааг аМ (l-е "2) в!обре Р мы эдс и тока в контуре ~~~сны на рис.
9.29. е) ззя а нованин предыдущего рассмотре- УД О придти к выводу, что при рвс, 9,29 ~а с,г, ' "оваоавсвва прекращении действия гармопическойс эдс ампляту а туре убывает по закону да тока да т ка н „, Б — ссс 1(с) = — е а частота заполнения равна собственной частоте кон. Ура м Таким образом, при воздействии на контур высо „~ 'р' импульса с прямоугол „ . тотяогп огиоаклцей получим кар а Риой браженную на рпс. 980 1 нзь в 0 0«Приближенный и Метод исследования переходных „ в Резонансных системах "Роцессон при амплитудной моду „„„„ Из предыдущего параграфа я . Рнс. 9.90 что даже в случае простого к „,' коле. батсльного контура нахожде„„ точного выражения для тока при включении в контур гарчо1„,, ческой эдс тРебУет довольно гРомоздких выкладок.
ПРи болын сложных колебательных системах, а также при сложных ззхолмс измепенисс огибающей эдс применение точного метода стаиовнмн чрезмерно громоздким. Вместе с тем из выражений (9.67') и (9.68') видно, что прн использовании упрощений, основанных на малости сс по сраннепню с ып, при высокой добротности контура, окончательные выражь пня для тока в конгуре резко упрощаются.
Представляется ааль сообразным ввести аналогичные упрощения в исходные выражена (интеграл Фурье, контурный интеграл и т. д.) и тем самым сдс. лать их более удобными для анализа переходных процессов н лю. бых резонансных (избирательных) системах и прн любых законы изменения огибающей эдс. Покажем, как это можно сделать, сперва на примеРе внлюче ния гармонической эдс в последовательный контур, после ч ле чего дадим обоощепие метода.
С этой целью обратимся к изо Р об аже нию Е(р) для косинусоидальной эдс (см. ф-лу (9.19)) н пред п е ста. вим его в с(юрме Для эдс имеем выражение сн !со И-1~р С-1О» ~-1СО с !СО Есоз ыпс при с > О, =0 при с<0. с+ 1рч рс часть „„учения тока подынтегральную функцию нужно раздедля пол с„противление контура л,(Р).
Вместо того, чтобы под„ююе выражение, как это было сделано в предыдущем сганлять воспользуемся приближенным выражением, получаеныя из флы ( ' Я (с ы) г ( 1 + с (ы ыр) т) яснов )ы на Р, Таким образом, ~(Р)= (1+(Р— 1 р) 1 (9.70) Поэтому нсколып ток равен С+1СО ~2гц 1 (р — сю,) 11+(р-сюр) э) с-ы!о Этому выражению можно придать еще более простой вид, если перейти к новому переменному, (9.72) Р сын с+!СО Тогда получим — Р"" ~ хс 1 с(с) =-- Ке 2я1 1 с(1+(с+1(ы,-ю~)1 т) (9.71') Расс ассмотрим подыптегральную функцию этого выражения.
Лробь " яо>кп 'кпо рассматривать как изображение для огибающей, предсганляю~ гцей собой единичный скачок в момент с 0 (см, 9 9.2, ы чУ (9.13)), 8ь! Ражение ~,(.)=.~1+(+1й,) ~, где ды чае „.'= "н — ыр представляет собой расстройку частоты " эдс относительно резонансной частоты контура, одер р"вать как сопротивление контура, выраженное атор , п.
(9.70') вклюможно через ральиая фусскцсся в первом слагаемом в квадратных ынтеграл ' Подь рт пол~ос в точке Р=1ын, а во втором — в точке имеет набнах Та с как эти слагаемые являются сопряженными ,и величинами, то можно ограничиться одним первым „аяпл отбросив коэффициент /, и выделив вещественную Р енсиымь 1 сла гаемым, Тогда огибающая выходного напряжения может б по выраженшо вида (9.73) ~ожет боять иай 'йдеаа -Ноо — 1 Г и,„„(л) -,— „,. ~ Е.,(л) К„(л+(Дыо),-7, с сЫОО (9.7 .77) Если расстройка До>о=О„то и (г) получа ается вещестВЕ величиной. Прн наличии расстройки для опред п еделення амп. выходного напряжения нужно найти модуль и ( ' ' "туям ь, (г).
Поясним это на следую:цем примере. Пуст в первый контур связанной системы включ ь в момен ается гармои т с 0 эдс о(г) =Есозо>ог и требуется найти напряж ение на кондес тн рассмотрим сл ре второго контура. Для ббльшей наглядности, л одшсаковой настро()ки обоих контуров >щ часто у со =о> тогу о>, т, оо — о. тоу о,,е „ Для определения К, (о+(Ды ) воспользуемся выра о ыражением (5,75) К((со) = ~ с,с —,, Лоио+ (1+ Цо> — соо) оР Имея в виду индуктивную связь между контурами, возьнен знак плюс. Так как по условию со =ы, т.
е. Д то о> — ыо = ю — ыо, Заменяя >(со — соо) на о, получаем Лоио+(1+ со)' Изобра>кение для огибающей, как и в предыдущем примере, Е„(о) = -- ° Н Подставляя Е„(о) и К,(о) в ф-лу (9.77), получаем с+соо 'гч> ) о((1+ .) +л оо) ' с-Ю» Полюсы подынтегральной функции будут: о,=О, м следующее о" ' о напряжени" ~лср>Я (9,78) „„>ае критической связи (йЯ = 1), полУчим> П частиоос Ес> 1 — —,Г 1 — е " гйп — +соз — ~~' (978) соо 2 (и гд 18 ЧЭ ГД ьйлт Рос.
9.99 й 910 ПРохождение частотно-модулированных колебаний через колебательные системы ложная структура колебания при с!М усиливает, по сравнеааю с дМ ионической с ссМ, влияние контуров на форму сигналов. Лаже прн гарес«ой (тональной) модуляции частоты спектр модулнровапчастот, Г „ о к"лебания содержит очень оольшое число пар боковых зозой ха из-за неравномерности частотной н кривизны фаРактеристик цепи нарушаются нормальные амплитудные Фазозые с соотношения между отдельными парами боковых частот, парамет ы отля ' Р РезультнРУющего колебаниа на выходе цепи могрт чаться ог сим,, от параметров входного колебания даже при полной ' Четрни час р частотных н фазовых характеристик цепи.
ь зияние е цепи может сказаться: в 'искажении . 'сенин закона изменен>ся мгновенной частоты и о'г>'о азы колебания; „дать, при симметричной настройке двух ой системы па частоту ы, огиба>ощая и,„,(г) является и следо „ у нои сист виной функцией от образом, Выра>кеществен Таким о, . 19 ' 978) (9,78') опРе- непосредственно 9ф деляют т ду выходного наамплиту ВРЯ жения График с ц>ст 2 лд для . я 7сЯ=! изображен на рзс. 9.32.
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
