Главная » Просмотр файлов » Д.Т. Письменный - Конспект лекции по высшей математике (2006)

Д.Т. Письменный - Конспект лекции по высшей математике (2006) (1095288), страница 77

Файл №1095288 Д.Т. Письменный - Конспект лекции по высшей математике (2006) (Д.Т. Письменный - Конспект лекции по высшей математике (2006)) 77 страницаД.Т. Письменный - Конспект лекции по высшей математике (2006) (1095288) страница 772020-08-14СтудИзба
Просмтор этого файла доступен только зарегистрированным пользователям. Но у нас супер быстрая регистрация: достаточно только электронной почты!

Текст из файла (страница 77)

рис. 285).+arg!,(zo). Это означает, что arg !'(zo) - это угол,повернуть касательную к кривой 1 в точке Zo длятого, чтобы получить направление касательной к кривойДругими словами,воначальным направлениями касательных к кривымиWoLв точкеwo.это угол между отображенным и пер­arg!, (zo) -[иLв точкахZoсоответственно. В этом состоит геометрический смысл аргументапроизводнойarg !' (zo).в силу аналитичности функцииj(z) в точке Zo (мы предположи­arg !'(zo) один и тот же для всех кривых, про­ходящих через точку zo. Для другой пары кривых 11 и L 1 В тех жеточках Zo и Wo будем иметь arg !'(zo) = O!~ - ():~ = ер.

Таким образом,arg !' (zo) = 0!2 - (): 1 = O!~ - O!~ , т. е. если кривые 1 и [1 образуют в точке Zoна плоскости z угол ер = arg !,(zo), то такой же угол ер = arg !'(zo) будутли, чтоj(zo) f:.О) уголобразовывать в точкекривых1 и 11Woкривыена плоскостиwLиLl ,(см. рис.являющиеся отображениями286).,уоЭто свойство отображенияw = j(z) называется своv.сmво-м сохра­zo.нения (-к;онсерваmuз-ма) углов в точке~Отображение w= j(z), обладающее свойством сохранения углов ипостоянством растяжений в точкеzo,называется 'lCонфОР.м:н.'ы.лt(т. е. отображением, сохраняющим форму).

Если при этом сохраня­ется и направление отсчета углов, то такое отображение называется'lCо'Нфор.м:н'bl.М оmобра;нсе'Нuе.м 1-го рода; если направление отсчетауглов изменяется на противоположное'lCонфор.м'Н'Ы.м оmобраJteе­-'Ние.м 2-го рода.~Таким образом, если функцияI(z)является аналитической в не­которой точке Zo комплексной плоскости Z и 13 этой точке ее про­изводная отлична от нуля, то отображение w= I( z ) конформно В этойточке.Отображениеназывается конформным в областиw = I(z)D,еслионо конформно в каждой точке этой области.~Справедливо следующее утверждение: если функциялитична в областиD,w = I(z) анаI'(z) =J о, топричем во всех точках областиD; если отображение w = I(z) конформно ВD, то функция w = I( z ) аналитична в D и во всех точках этойI'(z) =J о .отображение конформно вобластиобластиПрu.мер74.6.Выяснить геометрическую картину отображения,осуществляемого функциейQz,Решение : Отображениет.

к.w' = 2 =Jww = 2z.= 2z кон форм но во всех точках плоскостио.Коэффициент растяжения в любой точке плоскостикакargw'= arg2 = О,Таким образом, отображениеIцентром в нулевой точкетии, равнымzравен2. Такто направление при отображ е нии не меняется .(ww = 2z=Оприес ть преобразовани е гомотетии сz= о)и коэффициенто м гомоте-2.•ИНТЕГРИРОВАНИЕ ФУНКЦИИ§ 75.КОМПЛЕКСНОГО ПЕРЕМЕННОГООпределение, свойства и правила вычисления75.1.интегралаПусть в каждой точке некоторой гладкой кривойLс началом вточке Zo и концом в точкеZопределена непрерывная функцияРазобьем кривуюnчастей (элементарных дуг) в направленииотZoкzточкамиLнаZ], Z2 , . . . , Zn-l(см.

рис.I(z) .287).В каждой «элеll·rентарноЙ дуге» ~ (k= 1,2, ... , n)выберемnпроизвольную точкугде д.Zk = Zk - Zk-l.~Ckи составим интегральную суммуL:I(Сk)д.Zk'k=lПредел такой интегра.1]ЬНОЙ суммы при стремлении к нулю длинынаибольшей из элементарных дуг, если он существует, называетсяzуРис.интегралом от ФУНКЦИИj(z)Jj(z) dz.чается символом287ПО f\:ривоu (по f\:OHmypy)Lи обозна­LТаким образом,,----------------------------,(75.1)Покажем, что еслиL~ гладкая кривая, аоднозначная функция, то интегралДействительно, пусть= Xk + iYk.(75.1)u(х; у)j(z) =j(z)~ непрерывная исуществует.+ iv(x; у),z =х+ iy,Ck =Тогдаj(Ck ) = U(Xk; Yk)t1z k = (Xk+ iYk)+ iV(Xk; Yk),+ iYk-l)- (Xk-l= t1xk+ it1Yk·Поэтомуnnk=lk=l=nnk=lk=]I)U(Xk; Yk) t1x k - V(Xk; Yic)t1Yk) + i L (V(Xk; Yk) t1x k + U(Xk; Yk)t1Yk).Обе суммы, находящиеся в правой части последнего равенства,являются интегральными суммами для соответствующих криволиней­ных интегралов (см.

п.56.1).При сделанных предположениях о кривойLи ФУНКЦИИj(z)пре­делы этих сумм существуют. Поэтому после перехода к пределу (в по­следнем равенстве) при шахJLj (z) dzlt1zk l -+J= и dx -о получим:V dy + iLJV dx +L541и dy.(75.2)Формулапоказывает, что вычисление интеграла от функции(75.2)комплексного переменного сводится к вычислению криволинейных ин­тегралов от действительных функций действительных переменных.Формулу(75.2)можно записать в удобном для запоминания виде:Jj(z) dz J(и + iv)(dx +=L~Если х(75.3)i dy).L= x(t), у = y(t), где t1 :::; t :::; t2 L, то z = z(t) = x(t) + iy(t)ния кривойnара.меmрu'Чес7СU.м уравнение.м кривойпараметрические уравне­называют 7Co.мnAe7CCHъt.МL;формула(75.3)преобра­зуется в формулуt2Jj(z) dz = J j(z(t))z'(t) dt.L(75.4)tlо Действительно, считаяz(t)непрерывнойи дифференцируемойфункцией, получаемJj(i) dz = J(и + iv)(dx+Lt2i dy)L=J(и + iv)(x~ + iy~) dt =J j(z(t))z'(t) dt.tlt2•tlПриведем основные cBoi1cmBa интеграла от функции комплексногопеременного.1.J dz = z - zo·LаnL6.Z k= 6.z 1 + ..

.+6.zn = Z1 -ZО+i2- Z 1 + .. ,+Zn -Zn-l = Z-ZO'•k=lJ(Jl(Z) ± f2(z)) dz = JЛ(Z) dz ± J j2(Z) dz.3. Jaj(z) dz = а Jf(z) dz, а - комплексное число.2.LLL4.J j(z) dzLLL= -J j(z) dz, т. е. при перемене направления путиL-интегрирования интеграл изменяет свой знак на противоположный (вдругих обозначениях кривой:J = - J).АВВА42Jf(z) dz = J j(z) dz+ J j(z) dz, где L = L +L5.1Lrю всему путиL2,L1L2равен сумме интегралов по его частямт.

е. интегралL1иL2.6. Оцен'/Са .модуля интеграла. Если Ij(z)1 ~ м во всех точках кри­вой L, то IJj(z) dzl ~ Ml, где l - длина кривой L.LО Действительно,nгдеI:I~Zkl-длина ломанойвписанной в кривуюZOZIZ2 ... ZN,L.•k=1Все приведенные свойства интеграла функции комплексного пере-менного непосредственно вытекают из его определенияставления(75.i) и пред­(75.2).уПрu.мер1Вычислить75.1.=JImzdz,LLгдеполуокружность~7г (см. рис.QL argz ~Izl =1,О ~о288).Решение: Используя формулу1=x=cost,{ y=sint1(75.3),х1Рис.имеем:288Jy(dx+idy) = Jydx+i Jydy=LLL-1-1J ~dx+i J ~ 2 ~dX=1-1х21= (::.~ + ~ arcsinx) 1-1 _ix21-1 = -~.2Используя формулу1=J"sin t ( - sin tо(75.4),2имеем+ i cos t) dt=(z = cos tJ" -~о2112+ i sin t):(1 - cos 2t) dt+iJ"sin t cos t dt =о11.) 1"о+~2"SШ.

1 . 2 t 1" =-2"·7г= ( -2"t+4"SШ2to•75.2. Теорема Коши. Первообразная инеопределенныйинтеграл. Формула Ньютона-ЛейбницаТеорема75.1 (Коши). Если функция f(z) аналитична в односвяз­D, то интеграл от этой функции по любому замкнутомуконтуру L, лежащему в области D, равен нулю, т. е.j(z)dz = о.ной областиfLа Докажем теорему, предполагая непрерывность производной(это упрощает доказательство). По формуле(75.2)j'(z)имеем:f j(z)dz= f udx-vdy+i f vdx+udy.LLВ силу анa,n:итичностисвязной областиLuj(z)функцииD,u+ ivи непрерывности= и(х; у)иv= v(x; у)в одно-j'(z)непрерывны идифференцируемы в этой области и удовлетворяют условиям Эйлера-Даламбера: аиау=нулю интегралова( -v) и avах=ауахf u dx - v dy и f v dx + u dy (см.

теорему 56.3). СлеLдовательно,аи. Эти условия означают равенствоLf j(z)dz = о.•LТеорема Коши допускает распространение на случай многосвязнойобласти.Рассмотрим для определенности трехсвязную областьченную внешним контуромLи внутренними контурамиL1D,иограни­L2 .Выбе­рем положительное направление обхода контуров: при обходе областьDостается слева (см. рис.Пусть функцияj(z)289).аналитична в областиL 2 (т. е. в замкнутой областив замкнутой области75,Dи на контурахсодержащей внутри себя областьDи ее границуL).DПроведя два разреза (две дуги) 11 и 12 областилучим новую односвязную областьD 1,+l: + Lодносвязной области1+ l : + L 2 + 12 + 11.f f(z) dzfи(см. рис.=289),по­ограниченную замкнутым ори­L, L 1 , L 2 И разрезовПо теореме Коши дляентированным контуром Г, состоящим из контуров11 и 12: Г = LL, L 1функция называется аналитическойесли она аналитична в некоторой области,75;о, но=0,т. к. каждый из разрезов (дуг) 1'1 и 1'2 при интегрировании проходитсядважды в противоположных направлениях.

Поэтому получаем:J j(z) dz = f j( z ) dz + fгLj(z) dz+L,f= О,J( z ) dzL2т. е. интеграл от аналитической в замкнутой многосвязной областифункцииj( z)по границе областиD , проходимой15в положительном на­правлении, равен нулю .Рис .Рис.2892903а.ме'Чанuе. Изменив направл е ни е обхода внутренних контурови L 2 , будем иметьf J(z) dz = fL(L, L 1иL2)j( z) dz+L,обходятся в одном направлении: против часовой стрелкиной области, ограниченной контурамиL1»Lj(z)1ианалитична в двусвяз­на самих этих контурахравен интегралу от функции(контуры75.1.D, тои1по внещнему контурунему контуруLf j(z) dz = f j(z) dz, т. е. «интеграл от функции j( z)(см.

рис. 290), тоСл~ствиеj(z) dz, rдe все контурыL2(или по часовой стрелке). В ча{;тности, еслиобластиfL1ЕслииLj( z ) -j(z)по внутрен-обходят в одном направлении).lаналитическая функция в ОАНОСВЯЗНОЙинтеграл от нее не зависит от формы пути интегриро­вания, а зависит лишь от начальной точкиZoи конечной точкиzпутиинтегрирования.о Действительно, пустьющие точки Zo и z (рис.По теореме КощиL! и L 2291).fдве кривые в области-J j(z) dz - J j( z) dzL,L,= О, т. е.2=соединя­J J(z) dz+ J j( z) dz = О,О, откуда J j( z) dz = J j(z) dz.•j( z )dzL-илиD,L,18 Ко"спскт лскций по Dысшеi1 математllке.

Полный ~)'pc4L2В таких случаях, когда интеграл зависит только от начальной точ­ки и конечной точки пути интегрироrания, пользуются обозначениемJ j(z) dz~D,вать точкуf j( z) dz. Если здесь зафиксиро-~ZO,2а точку z изменять , то J j(z) dzZoбудет функцией от- L1Рис.=Lчерез F( z ): F(z)291z.=JОбозначим эту функциюj(z) dz. Можно доказать,20что если функцияцияF( z)ана.ТIИтична в односвязной областиj(z)также аналитична вF' (z)D,= (]D,то функ­причемj (z) dz )'= j (z ) ."О~Функция F( z) называется nервообразноi1 для функцииобласти D , если F'( z )j(z) .j(z)в=Можно показать, что еслиj(z), то совокупность всехF(z) + С, где С = const.~F(z)есть некоторая первообразная дляпервообразныхJ( z)определяется формулойСовокупность всех п ервообразных функцийопределенным uнтегралом от функциисимволомj( z )j (z )Jj(z) dz, т.

Характеристики

Тип файла
PDF-файл
Размер
20,37 Mb
Тип материала
Высшее учебное заведение

Список файлов лекций

Свежие статьи
Популярно сейчас
Почему делать на заказ в разы дороже, чем купить готовую учебную работу на СтудИзбе? Наши учебные работы продаются каждый год, тогда как большинство заказов выполняются с нуля. Найдите подходящий учебный материал на СтудИзбе!
Ответы на популярные вопросы
Да! Наши авторы собирают и выкладывают те работы, которые сдаются в Вашем учебном заведении ежегодно и уже проверены преподавателями.
Да! У нас любой человек может выложить любую учебную работу и зарабатывать на её продажах! Но каждый учебный материал публикуется только после тщательной проверки администрацией.
Вернём деньги! А если быть более точными, то автору даётся немного времени на исправление, а если не исправит или выйдет время, то вернём деньги в полном объёме!
Да! На равне с готовыми студенческими работами у нас продаются услуги. Цены на услуги видны сразу, то есть Вам нужно только указать параметры и сразу можно оплачивать.
Отзывы студентов
Ставлю 10/10
Все нравится, очень удобный сайт, помогает в учебе. Кроме этого, можно заработать самому, выставляя готовые учебные материалы на продажу здесь. Рейтинги и отзывы на преподавателей очень помогают сориентироваться в начале нового семестра. Спасибо за такую функцию. Ставлю максимальную оценку.
Лучшая платформа для успешной сдачи сессии
Познакомился со СтудИзбой благодаря своему другу, очень нравится интерфейс, количество доступных файлов, цена, в общем, все прекрасно. Даже сам продаю какие-то свои работы.
Студизба ван лав ❤
Очень офигенный сайт для студентов. Много полезных учебных материалов. Пользуюсь студизбой с октября 2021 года. Серьёзных нареканий нет. Хотелось бы, что бы ввели подписочную модель и сделали материалы дешевле 300 рублей в рамках подписки бесплатными.
Отличный сайт
Лично меня всё устраивает - и покупка, и продажа; и цены, и возможность предпросмотра куска файла, и обилие бесплатных файлов (в подборках по авторам, читай, ВУЗам и факультетам). Есть определённые баги, но всё решаемо, да и администраторы реагируют в течение суток.
Маленький отзыв о большом помощнике!
Студизба спасает в те моменты, когда сроки горят, а работ накопилось достаточно. Довольно удобный сайт с простой навигацией и огромным количеством материалов.
Студ. Изба как крупнейший сборник работ для студентов
Тут дофига бывает всего полезного. Печально, что бывают предметы по которым даже одного бесплатного решения нет, но это скорее вопрос к студентам. В остальном всё здорово.
Спасательный островок
Если уже не успеваешь разобраться или застрял на каком-то задание поможет тебе быстро и недорого решить твою проблему.
Всё и так отлично
Всё очень удобно. Особенно круто, что есть система бонусов и можно выводить остатки денег. Очень много качественных бесплатных файлов.
Отзыв о системе "Студизба"
Отличная платформа для распространения работ, востребованных студентами. Хорошо налаженная и качественная работа сайта, огромная база заданий и аудитория.
Отличный помощник
Отличный сайт с кучей полезных файлов, позволяющий найти много методичек / учебников / отзывов о вузах и преподователях.
Отлично помогает студентам в любой момент для решения трудных и незамедлительных задач
Хотелось бы больше конкретной информации о преподавателях. А так в принципе хороший сайт, всегда им пользуюсь и ни разу не было желания прекратить. Хороший сайт для помощи студентам, удобный и приятный интерфейс. Из недостатков можно выделить только отсутствия небольшого количества файлов.
Спасибо за шикарный сайт
Великолепный сайт на котором студент за не большие деньги может найти помощь с дз, проектами курсовыми, лабораторными, а также узнать отзывы на преподавателей и бесплатно скачать пособия.
Популярные преподаватели
Добавляйте материалы
и зарабатывайте!
Продажи идут автоматически
6417
Авторов
на СтудИзбе
307
Средний доход
с одного платного файла
Обучение Подробнее