Frol_263-391 (1074094), страница 11

Файл №1074094 Frol_263-391 (Фролов К.В. - Теория механизмов и машин) 11 страницаFrol_263-391 (1074094) страница 112017-12-28СтудИзба
Просмтор этого файла доступен только зарегистрированным пользователям. Но у нас супер быстрая регистрация: достаточно только электронной почты!

Текст из файла (страница 11)

рис. 13.2). Передаточная фушщия е з=е /го имеет единицу СИ м рад ~. Ее можно изобразить на схеме механизма в виде некоторого отрезка ЮК в масштабе д =[мы/(м.рад ~)]. зл Геометрический образ о передаточной фуыкции скорости движе- ыыя формулируют в следующем виде: отрезок РК, расположеыыый ыа прямой, соединяющей коитактыую точку К с осью вращеыыя О, ведомого звеиа, между общей ыормалью л-л в коытактыой точке К и прямой л' — л', проведенной ей параллельно через ось вращения О, ведущего звеыа, про порциоыалеи передаточной функции с~а = ев/гс1- Дла доказательства этой теоремы рассматривают подобие тре- угольыиков АРКО аоЬКаЬ (см.

рис. 13.2): «л ло, «и ло, ло, л, — — влив ~з ~,ф иГа ~~1 После преобразоваыия получают КР=ЙЬв!ш1), шш КР=1аеюз. Это соотношение и требовалось обосновать. Киыематическая передаточыая фуыкция е,х при произвольио выбранной геометрии коытактируемых профилей измеыяется и ее можыо представить в виде графиков в коордиыатах е,в Яв или е,в сиз. Следует обратить виимаыие, что расположеыие отрезка КР, п1юпОРциоыальиого киыематической пеРедаточыой фУыкции е а от ыосительио контактной точки зависит от схемы зацеплеыия. При выешывм зацеплеыии, когда полюс зацеплеыия Р расположен между осями вращеыия 01 и Оз, отрезок КР по лвыии ОхР расположвы тшске с выешыеи стороны по отношению к отрезку ОхК. При выутреывем зацеплеыии, когда полюс зацепления Р расположеы вые отрезка О,Оз, отрезок КР расположеы виутреыыим образом ыа лвыии ОзР, т. е.

от точки К в сторону оси Оз. Иногда пользуются определенным правилом: вектор скорости ев выходыого звеыа 2, будучи повернут иа 90' в ыаправлеыии угловой скорости ш входного звена, показывает расположеыие вектора РК, пропорционального киыематической передаточной фуикции отыосятельыо коытактиой точки К. 1 ззл. скорость сколъжкниа сопрджкнных проеилкй Соотыошеыие между угловыми скоростями ш„газ звеыьев, скоростью скольжеыия профилей и расстояыием контактной точки К от полюса зацеплевия Р формулируется в следующем виде: скорость скольжеиия сопркиеыыых профилей в высшей паре равиа произведеыию расстоявия 1кг меиду коытактыой точкой К и полюсом ц Р у ую рость го =ге — в в движеыив профилей (см. рис. 13.2).

322 Для доказательства рассматривают подобие треугольников: Л КаЬсоЛ О,КО; следовательно, , или (13.6) ло, ко,' оо, ко,' ЬЮОг Оз аоЬКРОх; следовательно, ОО1 Овпв О1Р+РОв КР в>г КР РОг Род РОв и, — — — + 1 — + — + 1. (! 3.7) Соотношенне (1З.б) с учетом соотношения (13.7) преобразуют в следующем виде относительно искомой скорости скольжения: ЛО1 <~з "л «~'д — ~~з "* — вл = ПОг= КР~+ +1 ° «О, глЩ Р~ а~, ~(~~~х)=1 (ш ~~ ).

(13.8) Соотношение (13.8) соответствует сформулированной выше теореме о скорости скольжения контактируемых профилей. В полюсе зацепления Р между профилями скольжение отсутствует, Чем дальше расположена контактная точка К относительно полюса зацепления Р, тем больше скорость сколыкения. 3~читывал, что износ контахтируемых поверхностей является функцней скорости скольжения, конструктор должен выбирать такое расположение сопряженных профилей относительно центроид, чтобы скорость скольжения находила~ь в допустимых пределах. Наиболее распространенными являются передачи с сопряженными профилямн, имеющими головку и ножку зуба, т. е.

профилями, расположенными по обе стороны от центроид. В ряде случаев можно использовать сопряженные профили, имеющие только ножки или только головка зубьев, т. е. проектировать передачи с дополюсным, заполюсным или внеполюсиым зацеплениНесмотря на то что скорость в =в =в „скольжения профилей П и П одинакова, они изнашиваются с разной интенсивностью. В связи с этим полезно рассмотреть движеине каждого профиля П, н Пз относительно общей контактной точки К (рис. 13.4): ил=вк+влх, или вю — — в, +в„ (13.9) вв=вк+'Ък или влз вк+ "кзк.

.4! Направление вектора скорости»„общей коня тахтвой точки совпадает с касателыюй к лиыиы за- Я цепления (л.з.) — геометв рическому месту коытактд вых точек К на неподвиже„, ной плоскости при взаимодействии профилей П, и Пз (см. рис.

13.2). ! Направление векторов д ьег ц, у скоростей»кгк=»л„ цг »кзк =»„„совпадает с общей касательной г — г Ряс. 13.4 р ф П и П в точке контакта К Векторным соотношениям (13.9) соответствуют построении на рис. 13.4 в виде планов скоростей. Скорость скольжения»лк = ок/д, профиля П относительно коытакпюй точки К при заданыой на рис. 13.4 геометрии высшей пары существенно меньше, чем скорость скольжения»вк — — Б/~и„профиля П относительно той же контактной точки К. Это означает, что за один и тот же промежуток времени на профиле Пз будет контактировать участок большей длины, чем на профиле Пг.

В силу отмеченного при прочих постоянных условиях профиль П на данном участке будет ызыашиваться больше, чем участок на профиле П, даже если материал профилей одинаков по износоатойкости. Со Л ф ядр иодр и скоРости сколыкенил»кгк и»к к пРофилей относительно общей контактной точки в процессе взанмодействия профилей все время меняется: уменьшается до нуля пры двюкенни контактной точки Кк вошосу Р ы далее увеличиваегся, меняя при этом свое направление. Такой характер скольжения профилей влияет на иытенснвносп износа на разных участках профилей элементов высшей кннематыческой пары в том случае, если осыовыым видом износа является абразивный взнос. Производить оценку скольжения профилей в относительном движении только по величине скорости скольжения недостаточно: необходимо еще учитывать скорость движения контактной точки по каждому профилю, т. е.

скорости» и»„„(рис. 13.4). Отношения скорости скольжения» =»ел профилей к относительным скоростям»„„и» точек А и В профилей при перемещении относительно общей контактной точки К называют коэффиииеюиами скольжения Лл и Аа соответственно: А„=з> ~з> А =» /» (13.10) 1 1зз. Угол дхнлкния при пкждАчк движкния высшкй пАкпй Положение общей нормали и — я в точке контакта К взаимодействующих профилей может быль зафиксировано разными способами. Угол между нормалью л — л и радиусом-вектором гл, проведенным от оси О! в контактную точку К, называют углом ведун)его профиля (см. рис. 132). Угол между нормалью л — л и радиусом- вектором гв, проведенным от оси Оз в коытактвую точку К, называют углом передачи д.

Угол между нормалью л — я и вектором скорости»в точки ведомого звеыа называют углом даеленая а . При проектировании механизмов с высшей парой зти углы играют болыпую роль. Особенно приходится учитывать условия передачы сил и моментов снл и назначать в связи с этим определенные ограничения. Например, часто применяют ограничения по углу давления !У 4 3)!, при котором измеюпощиеся углы давления Ф ве должыы превосходить определенный допускаемый уровень 7~ Связь между углом давлевиа а" и кяыематическими параметрами механизма находят в следующем виде: сх~ва на рис.

132 позволяет записать следующие соотношения: гй(ь =РС1СО, =(АР-АС)1СО, =(АР-(СО,-ЗОд!СО,, где СО! — перпенднкуляр к лучу ОзР, опущенный из центра О!. В это выражение можно подставить значения отрезков: АР ! ! (» /ой!) ВО 2 и! гв СО! = О!Ох зшдз = а! а„еще!з; СО =О!О сову =р!а,соз!р — и получить формулу в следующем виде: » (» !ш ) — (а со»!» — » ) гйИ = а ип!Рз (1З.П) В формуле (13.11) величины»в/о!в гв и !!Рз являютсл перемен- Если в механизме с высшей парой в частном случае ведомое звеыо 2 совершает прямолвыейно-поступательное движение, то формула (13.11) также приобретает частное значение: 1КУ'=('~ ')~ (13.12) »»+»в Если скорость точки на профиле совпадает со скоростью перемещеыия контактной точки по линии зацепления, то в этом случае коэффициент скольжеыия теоретически равен бесконечности.

Такой случай имеет место в кулачковых механизмах, когда один из элементов высшей квыематнческой пары вырождается в точку (острие). где е — внеосность — смещеыые осы ведомого звеыа отыосытельно осы вращения ведущего звена; 5'„+о„=уз — координата точки на ведомом звеые в ыаправленыи его поступательного движения относительно координатных осей, имеющих начало координат ыа оси вращения ведущего звена.

Теорему о6 угле давления "Р можыо сформулировать в следующем виде: угол давления при передаче вращательного двнжения в простом плоском мехаыызме с высшей парой зависит от передаточной функции е в=ел/ш, межосевого расстояыия а„и координат г~ и ф коытактной точки ведомого звена и определяется соотношеныем (13.11).

В некоторътх частных случаях передача движения сопряженвыми профилями может осуществляться с постояннымы углами давления. $ ЗЗА. ГРАФИЧЕГЖИЕ МЕТОДЫ СИНТЕЗА СОПРЯЖЕННЫХ ПРОФИЛЕЙ Метод последовательных наложений профиля. Определение сопряженного профиля П по заданному профилю П, (рис. 13.5, д) методом цоследовательйых положений заключается в обращеыыи движения цеытроиды Ц~ относительно неподвижной центроиды Ц, а/ черчнваннн Ряда полонений,ь огибаиицей кривой, хотор а-~ила П, и построении к ннм сколыке~ 1 и г катываются друг по быть одинаковой р1 р1.. ~,'-цпгх учао~кое центроид долина ~ ряд его последоватсль со,11,'О'3.3 О'Г ' д'н „оо св о „ последовательных поло,~ йг ' г т.

д. Огибагогцая ряда г ° г3"3, ..., Ог8 8 О 9"9 и т. филом Пг. иля Пг является искомым про- На рис. 13.5, 6 показан пример выполненного построения для исследования станоч- дг ного зацепления исход- / ного контура инстру- / мента и звольвентного / зубчатого колеса. / Метод юетрееиия сеирявиаиего щюфили Ф цю р й' лей (епеееб Реле). Данный метод основан на 8 ч г .г основной теореме заце- г з пленил и используется в тех случаях, когда г' мариино легко опреде- Т лить положение норма- 9я леи к заданному про- П, <р .

13.Ь>. 1 На профиле П, выбирают ряд точек 1, 2, 3, ..., 6 и проводят в юидой точке нормаль к профилю до пересечения с центроидой в точках соответственно 1', 2', 3', ..., 6'. Центроиды П, и 1/г обкатываются друг по другу без ско- 6, львиния, поэтому на ювтроиде П мокло Рес. 1З.б 327 найти соответствеыыые точкы 1", 2, 3", .;., 6" по условию: Д~» Р2 . М" =М; Р~" = М', ...; Ф" =1)6', которые будут контактировать при прохождении полюса Р с точкамы Р, 2', 3', ..., 6' цеытроыды П(. Положеыие -точек ковтакта профилей ва ыеподвижыой плоскости легко ыайти поворотом треугольыыков П'О; 22'О„ЗЗ'О; ...; 66'О, вокруг оси 0 до положеыий, при которых бы соответствующая нормаль 11', 22'; 33'; ...; 66' ыеизмевыо проходила бы через полюс Р: Р10(; РПО,; Р1ПО; ...; РИО,.

Характеристики

Тип файла
DJVU-файл
Размер
3,15 Mb
Тип материала
Высшее учебное заведение

Список файлов книги

Свежие статьи
Популярно сейчас
А знаете ли Вы, что из года в год задания практически не меняются? Математика, преподаваемая в учебных заведениях, никак не менялась минимум 30 лет. Найдите нужный учебный материал на СтудИзбе!
Ответы на популярные вопросы
Да! Наши авторы собирают и выкладывают те работы, которые сдаются в Вашем учебном заведении ежегодно и уже проверены преподавателями.
Да! У нас любой человек может выложить любую учебную работу и зарабатывать на её продажах! Но каждый учебный материал публикуется только после тщательной проверки администрацией.
Вернём деньги! А если быть более точными, то автору даётся немного времени на исправление, а если не исправит или выйдет время, то вернём деньги в полном объёме!
Да! На равне с готовыми студенческими работами у нас продаются услуги. Цены на услуги видны сразу, то есть Вам нужно только указать параметры и сразу можно оплачивать.
Отзывы студентов
Ставлю 10/10
Все нравится, очень удобный сайт, помогает в учебе. Кроме этого, можно заработать самому, выставляя готовые учебные материалы на продажу здесь. Рейтинги и отзывы на преподавателей очень помогают сориентироваться в начале нового семестра. Спасибо за такую функцию. Ставлю максимальную оценку.
Лучшая платформа для успешной сдачи сессии
Познакомился со СтудИзбой благодаря своему другу, очень нравится интерфейс, количество доступных файлов, цена, в общем, все прекрасно. Даже сам продаю какие-то свои работы.
Студизба ван лав ❤
Очень офигенный сайт для студентов. Много полезных учебных материалов. Пользуюсь студизбой с октября 2021 года. Серьёзных нареканий нет. Хотелось бы, что бы ввели подписочную модель и сделали материалы дешевле 300 рублей в рамках подписки бесплатными.
Отличный сайт
Лично меня всё устраивает - и покупка, и продажа; и цены, и возможность предпросмотра куска файла, и обилие бесплатных файлов (в подборках по авторам, читай, ВУЗам и факультетам). Есть определённые баги, но всё решаемо, да и администраторы реагируют в течение суток.
Маленький отзыв о большом помощнике!
Студизба спасает в те моменты, когда сроки горят, а работ накопилось достаточно. Довольно удобный сайт с простой навигацией и огромным количеством материалов.
Студ. Изба как крупнейший сборник работ для студентов
Тут дофига бывает всего полезного. Печально, что бывают предметы по которым даже одного бесплатного решения нет, но это скорее вопрос к студентам. В остальном всё здорово.
Спасательный островок
Если уже не успеваешь разобраться или застрял на каком-то задание поможет тебе быстро и недорого решить твою проблему.
Всё и так отлично
Всё очень удобно. Особенно круто, что есть система бонусов и можно выводить остатки денег. Очень много качественных бесплатных файлов.
Отзыв о системе "Студизба"
Отличная платформа для распространения работ, востребованных студентами. Хорошо налаженная и качественная работа сайта, огромная база заданий и аудитория.
Отличный помощник
Отличный сайт с кучей полезных файлов, позволяющий найти много методичек / учебников / отзывов о вузах и преподователях.
Отлично помогает студентам в любой момент для решения трудных и незамедлительных задач
Хотелось бы больше конкретной информации о преподавателях. А так в принципе хороший сайт, всегда им пользуюсь и ни разу не было желания прекратить. Хороший сайт для помощи студентам, удобный и приятный интерфейс. Из недостатков можно выделить только отсутствия небольшого количества файлов.
Спасибо за шикарный сайт
Великолепный сайт на котором студент за не большие деньги может найти помощь с дз, проектами курсовыми, лабораторными, а также узнать отзывы на преподавателей и бесплатно скачать пособия.
Популярные преподаватели
Добавляйте материалы
и зарабатывайте!
Продажи идут автоматически
6665
Авторов
на СтудИзбе
292
Средний доход
с одного платного файла
Обучение Подробнее