гыг (Краткий курс математического анализа в лекционном изложении для студентов МГТУ им. Н. Э. Баумана), страница 7
Описание файла
PDF-файл из архива "Краткий курс математического анализа в лекционном изложении для студентов МГТУ им. Н. Э. Баумана", который расположен в категории "". Всё это находится в предмете "кратные интегралы и ряды" из 3 семестр, которые можно найти в файловом архиве МГТУ им. Н.Э.Баумана. Не смотря на прямую связь этого архива с МГТУ им. Н.Э.Баумана, его также можно найти и в других разделах. .
Просмотр PDF-файла онлайн
Текст 7 страницы из PDF
Тогда равенство превращается в тождество, а тождество можнодифференцировать.gggdg ( x, y, z ) dx dy dz grad g dr 0 .xyzВектор dr (x, y, z) - это вектор, касательный в точке (x, y, z) к любой кривой, лежащейна поверхности уровня, проходящей через эту точку. Поэтому в точке (x, y, z) векторградиента ортогонален всем касательным к линии уровня, проходящим через эту точку.Следовательно, он ортогонален касательной плоскости к поверхности уровня и направлен понормали к поверхности уровня.31Производная скалярного поля по направлению lопределяется какgg M tl g ( M ). Известно из теории функций многих переменных (выпуск V| M lim t 0ltучебника), что производная по направлению есть проекция градиента на данное направлениеgl | M gradg .l|l |Пример.
Найти производную скалярного поля g(x, y, z) = x2 + y2 + z3 по направлению{1,3,2} в точке (1,0,4)g32 98 1.grad g 2 x, 2 y, 3z 2 ,|1,0, 4 2,0,48 ,,l14 14 14 14 Векторное поле.Векторная линия - линия, в каждой точке которой вектор поля направлен покасательной к ней.Уравнения векторной линии легко получить из условия коллинеарности векторов поляa (M ) P( x, y, z ) i Q( x, y, z ) j R( x, y, z )k и касательной dr dx i dy j dz kdxdydz.P( x, y, z ) Q( x, y, z ) R( x, y, z )Пример. Написать уравнения векторных линий векторного поля a (M ) y i x jdx dy, xdx ydy , xdx ydy 0, d ( x 2 y 2 ) 0, x 2 y 2 C - линии уровня –y xокружности (С>0).Векторной трубкой называется поверхность, образованная векторными линиями.Формула Остроградского – Гаусса.Пусть компоненты векторного поля a (M ) P( x, y, z ) i Q( x, y, z) j R( x, y, z)kнепрерывны и имеют непрерывные частные производные в пространственно односвязнойзамкнутой области V и на ее кусочно гладкой границе .Тогда справедлива формула Остроградского – Гаусса P Q R dv . P( x, y, z)dydz Q( x, y, z)dxdz R( x, y, z)dxdy x y z V Заметим, что левая часть формулы представляет собой поток векторного поляa (M ) через поверхность .Доказательство.
1) Формула Остроградского – Гаусса, в силу произвольности P, Q, Rсостоит из трех частей, в каждую из которых входит одна из компонент векторного поля P,Q, R. В самом деле, можно взять P = 0, Q = 0 и доказывать отдельно часть формулы вкоторую входит только R. Остальные части формулы (при P = 0, R = 0, Q = 0, R = 0)доказываются аналогично. Будем доказывать часть формулыRdv R( x, y, z)dxdy zV2) Для доказательства выбранной части формулы представим пространственнуюобласть V в виде объединения конечного числа цилиндрических тел, не имеющих общихвнутренних точек, с образующими, параллельными оси OZ. Доказательство можно32проводить для цилиндрического тела. В самом деле, тройной интеграл в правой части равенсумме тройных интегралов по цилиндрическим телам (свойство аддитивности).Поверхностный интеграл в левой части также равен сумме поверхностных интегралов пополным поверхностям цилиндрических тел, причем при суммировании интегралы по общимграницам соседних цилиндрических тел будут сокращаться из-за противоположногонаправления внешних нормалей на общих границах.Rdv для цилиндрическогоИтак, будем доказывать соотношение R( x, y, z )dxdy zVтела V, проектирующегося в область D на плоскости OXY.
Пусть «верхняя» границацилиндрического тела – поверхность 1 описывается уравнением z z1 ( x, y) , «нижняя»граница – поверхность 2 описывается уравнением z z 2 ( x, y) . Боковую поверхностьцилиндрического тела, параллельную оси OZ, обозначим 3 .Сразу заметим, что поток векторного поля через боковую поверхность равен нулю.Действительно, R( x, y, z )dxdy Rx, y, z cos d 0 , так как нормаль на боковой33поверхности ортогональна оси OZ и cos 0 .Заметим также, что на «верхней» поверхности 1 cos 0 , а на «нижней поверхности 2 cos 0 . Поэтому при переходе от поверхностного интеграла по 2 к двойномуинтегралу по области D и обратно надо менять знак, а при переходе от поверхностногоинтеграла по 1 к двойному интегралу по области D и обратно менять знак не надо .zn11V z1 ( x , y ) R Rdxdydz dz dxdy R( x, y, z1 ( x, y ) dxdy zzD z2 ( x , y )D R( x, y, z32( x, y) dxdy =Dn312n22 R( x, y, z)dxdy R( x, y, z)dxdy + R( x, y, z)dxdy =1y R( x, y, z)dxdy R( x, y, z)dxdy =23 R( x, y, z)dxdyТакимобразом,соотношениеR R( x, y, z)dxdy z dvVDдоказано.xЗамечание.
Формулу Остроградского – Гаусса можно записать в «полевом» видеП (a ) div a dv - поток векторного поля через замкнутую поверхность равенVобъемному интегралу от дивергенции поля по области, ограниченной поверхностью .P Q RДивергенция векторного поля (расходимость) есть.x y zДивергенция – это характеристика векторного поля, инвариантная относительносистемы координат.
Покажем это.33Инвариантное определение дивергенции.Рассмотрим произвольную точку M в пространственной области V. Выберем ееокрестность VM – шар радиуса r с центром в точке M. Обозначим M - ее границу – сферурадиуса r. По теореме о среднем для тройного интеграла 11(поdiva dv diva ( M ) VM , M VM , diva M divadv a n dVVMMVMVMM формуле Остроградского – Гаусса).Стягиваем окрестность к точке M, получаем дивергенцию векторного поля в точке M. a n ddiva( M ) lim VM MM. Это и есть инвариантное определение дивергенции.VMПоэтому дивергенция векторного поля в точке M имеет смысл объемной плотностипотока векторного поля через окрестность этой точки и характеризует мощностьисточника (если diva (M ) >0) или стока (если diva (M ) <0) векторного поля в точке M.Если diva (M ) >0, то точка M – источник векторного поля, если diva (M ) <0, то точка M– сток векторного поля. Если в некоторой области дивергенция равна нулю, то в этойобласти нет ни источников, ни стоков, поток векторного поля через границу такой областиравен нулю – «сколько поля втекает в область, столько и вытекает из нее».Пример.
Определить расположение источников и стоков векторного поля2a x y i xzy j xz 2 k . Выяснить, является ли точка M(1,2,3) источником или стоком.diva 2 xy xz 2 xz 2 xy xz . Все точки, для которых 2xy+xz >0 – источники, всеточки, для которых 2xy+xz <0 – стоки. На поверхности 2xy+xz = 0 нет ни источников, нистоков. Точка M – источник, так как diva (M ) 4 3 7 0 .Свойства дивергенции.1) Линейность.
div1a1 2 a2 1diva1 2 diva2div1a1 2 a2 div ((1 P1 2 P2 )i (1Q1 2 Q2 ) j (1 R1 2 R2 )k P Q R P QR (1 P1 2 P2 ) (1Q1 2 Q2 ) (1 R1 2 R2 ) 1 1 1 1 2 2 2 2 xyzyz yz x x1diva1 2 diva2 .2) divC 0 , где C c x i c y j c z k - постоянное векторное поле. cc y c zdivC x 0xyz 3) div a diva a grad , где x, y, z - скалярное поле. ( P) Q R div ( a ) div ( Pi Qj Rk ) =xyz P Q R P = diva a grad . QRyz x y z x34Соленоидальное поле и его свойства.Векторное поле a M называется соленоидальным в области V, если в любой точке Mэтой области diva (M ) 0.Свойства соленоидального поля.1) Для того чтобы поле было соленоидальным, необходимо и достаточно, чтобы потокчерез любую замкнутую поверхность равнялся нулю.Необходимость следует из формулы Остроградского – Гаусса, достаточность – изинвариантного определения дивергенции.2) Поток соленоидального поля через любуюизолированный источник или сток, один и тот же.окружающуюРассмотрим две замкнутых поверхности 1 и 2 , окружающиеизолированный источник (сток).
Будем считать векторное полесоленоидальнымвпространственнойобластимеждуповерхностями. Рассечем поверхности плоскостью P и выберемна ней «верхнюю» сторону плоскости и «нижнюю» сторону,введем на плоскости вектор нормали от «нижней» стороны к«верхней». Плоскость разделяет поверхности на «верхние» и«нижние» части. Обозначим на них направления внешнихнормалей к поверхностям.Рассмотрим две пространственных области. Одна из них лежитвыше плоскости и ограничена верхними частями поверхностей иверхней частью плоскости.
Вторая ограничена нижнимичастями поверхностей и нижней частью плоскости.В той и другой области поле соленоидально. Следовательно, 2в 1вPповерхность, 1н 2нпоток векторного поля через границы этих областей равен нулю.П в П Р П 2 в П 0 ,1вП н П Р П 2 н П1н 0 .Складывая эти выражения, получим П1 П1в П1н П 2 в П 2 н П 2 .3) Поток соленоидального поля через произвольное сечение векторной трубки один итот же.35naS2S1Обозначим Sбок –боковую поверхность векторной трубки. Набоковой поверхности направления нормали и векторного поляортогональны, так как векторная трубка образованавекторными линиями, а вектор поля направлен по касательнойк векторной линии.
Поэтому поток векторного поля черезбоковую поверхность векторной трубки равен нулю (ПSбок.= 0).Учитывая направления нормалей и вектора поля на сеченияхвекторной трубки S1 и S2, а также соленодальность поля,получим П S1 П Sбок П S2 0, П S1 П S2 .Следствие. Векторные линии соленоидального поля не могут начинаться изаканчиваться внутри поля.В самом деле, иначе конечный поток приходился бы на нулевую площадь источникаили стока, что требовало бы бесконечной мощности источника или стока.Лекция 9 Формула Стокса.Ротор векторного поля.Назовем ротором векторного поля a (M ) P( x, y, z ) i Q( x, y, z) j R( x, y, z)k вектор ijk R Q P R Q P i krot a j x y z y z z x x y P Q RСвойства ротора.1) Линейность rot(1a1 2 a2 ) 1 rota1 2 rota2ijrot(1a1 2 a2 ) xy1 P1 2 P2 1Q1 2 Q2ijk= 1 rota1 2 rota2 .xyz 2 P2 Q2 2 R2ki=zx1 R1 2 R2 1 P12) rotC 0, C - постоянное векторное поле.i rotC xC1jyC2k0zC3jy1Q1k+z1 R1363) rot( a ) rot a grad rot aijk ( R) ( Q) ( P) ( R) ( Q) ( P) i krot ( a ) j x y z yz zx xy P Q R= R Q P R Q P i k + j z x y z x y Q P Ri Pk = rot a grad rot a .QR j z zx y x y Теорема Стокса.Пусть пространственно односвязная область V содержит кусочно-гладкую поверхность с кусочно-гладкой границей .Пусть компоненты векторного поля a (M ) P( x, y, z ) i Q( x, y, z) j R( x, y, z)kнепрерывны и имеют непрерывные частные производные по своим аргументам до второгопорядка включительно в области V.Тогда справедлива формула Стокса R Q Q P P R y z dydz z x dxdz x y dxdy Pdx Qdy RdzЗамечание.