Главная » Все файлы » Просмотр файлов из архивов » Файлы формата DJVU » М.И. Гуревич - Теория струй идеальной жидкости

М.И. Гуревич - Теория струй идеальной жидкости, страница 22

DJVU-файл М.И. Гуревич - Теория струй идеальной жидкости, страница 22 Гидрогазодинамика (ГГД) (2714): Книга - 5 семестрМ.И. Гуревич - Теория струй идеальной жидкости: Гидрогазодинамика (ГГД) - DJVU, страница 22 (2714) - СтудИзба2019-05-10СтудИзба

Описание файла

DJVU-файл из архива "М.И. Гуревич - Теория струй идеальной жидкости", который расположен в категории "". Всё это находится в предмете "гидрогазодинамика (ггд)" из 5 семестр, которые можно найти в файловом архиве МГУ им. Ломоносова. Не смотря на прямую связь этого архива с МГУ им. Ломоносова, его также можно найти и в других разделах. .

Просмотр DJVU-файла онлайн

Распознанный текст из DJVU-файла, 22 - страница

Для удобства читателя повторим здесь кратко те из этих результатов, которые потребуются нам в дальнейшем. Задача решается путем отображения на единичный полукруг плоскости параметрического переменного 1 (рис. 2.2) областей изменения аЬ/(о,й) и а для нижней половины течения, показанного на рис. 6.1. Перепишем формулы (6.1) и (6.2): (27.1) ~в= ~ 1п(8 — Ь)+ ~ 1п — — Ю вЂ” ~ 1п (Š— е'~) — ~ 1п(1 — е-'~). Я я - Ь Я Я (27.2) Здесь, в соответствии с обозначениями главы П, 20 — расход жидкости между стенками НА, и НА.

234 ОБтекАние пРепЯтстВий ОГРАниченными ПОтокАми ИГЛ. ч1 (27.11) Отсюда и из (27.1) имеем Для вычисления коэффициента сопротивления можно использо- вать формулу (27.7), в которой следует положить о,/о„=1, что дает 2Е, С = —.(1 — совО ). 1 з1п лр, О (27.13) 1 1) Кроме того, в правую часть (27.11) по сравнению с ~27.2) добавлена мнимая постоянная таким образом, что ф=О на линии тока НСЕ. Для вычисления С„можно воспользоваться численными результатами ~ 9 (табл.

1П). Однако приведенные в таблице Ш, а также в известных нам работах' 'численные данные недостаточны для полной характеристики течения. Поэтому Ю. В. Кузнецовым были проведены расчеты, результаты которых представлены на рис. 6.2 и 6.3. На рис. 6.2 для некоторых значений угла раствора клина яр показана зависимость числа кавитации О от отношения (1 з1п лр)~Ь (на рисунке масштаб для штриховых кривых указан справа и сверху).

Значения С„в зависимости от О и лр, представлены на рис. ~5 6.3. Любопытно отметить, что кривые С„(О) на рис. 6.3 для клиньев, близких к пластинке ~у (р, ~ '/,), практически совпадают У с соответствующими кривыми, УК приведенными на рис, 2.5. Это означает, что на сопротивление в основном влияет число кавитации, а не расстояние между стенками канала. Однако с уменьшеРис.

6.4. нием угла лр, непосредственное влияние стенок на С„оказывается более заметным. Как мы увидим в дальнейшем, аналогичный вывод следует также из рассмотрения более общей задачи о кавитационном обтекании клина 5 28) и цилиндра ® 29) в канале. Другим частным случаем является клин в свободной струе (рис. 6.4). В этом случае точки А и Н совпадают, Ь= оо и й следует положить равным единице. Формула (27.1) остается, очевидно, без изменения, а формула (27.2) после предельного перехода') принимает вид и = — ~ 1п (1 — ~) —, '~ 1п (Р— 2~ сов Д+ 1). 2д 237 клиил' потокОЯ раЛ коэффициента сопро~ирления плоской пластинки в струе вытекающей из~ полубесконечного -канала, для различных положений пластинки ~35б1, -Из этих рисунков видно, что даже для пластинки коэ~ициерт С„, не остается постоянным.

ЮО ,Р 43 44 Рб Р8 7У Рис. 6 8. Обтекание неравнобокого клина струей конечной ширины было исследовано А. П. Котельниковым ~'171~ (см. также работу [1221), который рассмотрел лишь .частный случай, когда критическая точка совпадает с вершиной клина, а поток разделяется клином на две струи с равными расходами. Случай, когда расходы в струях за пластинкой разные, но критическая точка-все еще совпадает с вершиной клица (рис. 6;9), также не представляет особых трудностей и может быть исследован с помощью конформных отображения на некоторую вспомогательную облазь, ОБТЕКАНИЕ ПРЕПЯТСТВИЙ ОГРАНИЧЕННЫМИ ПОТО 1ГЛ. У1 $ 28. Криволинейные препятствия в ограниченном потоке На рис. 6.14 изображено струйное обтекание кругового цилиндра, симметрично расположенного между двумя параллельными А' Ю' Р Ю А - -Рис. 6.15.

Р . 6.Ь~. стенками. Приведем полученное Я. Р. Берманом 1291 решение задачи об определении сопротивления' такого-цилиндра. В силу симметрии достаточно рассмотреть нижнюю половину течения, заменив ось симметрии х твердой стенкой. „Отобразим -расход жидкости в струе равен 6, длина нластинки ширина каверны 2а. С точностью до малых высших порядков по О коэффициент С„можно в равной мере относить как к скорости набегающего потока,/так и к скорости на свободной поверхности каверны. Общее решение той же задачи по схеме Эфроса было полу- 2 2а чено А. В.

Кузнецовым 1192б~. В рамках линеаризованной теории симметричное кавитационное обтекание в канале клина с криволинейными щеками исследовано в работе Коэна и Гильберта 1457~, в которой задача сводится к краевой задаче в полосе и используется формула Келдыша — Седова для полосы. Аналогичным методом исследовано симметричное кавитационное обтекание тонкого клина с криволинейными ще,ками как в канале, так и в свободной струе в работе А. Г. Терентьева 1334а). Там же имеется общее решение для несимметричного обтекания клина в канале. Обтекание несимметричного тонкого профиля в канале методом интегральных уравнений рассмотрел И. И.

Ефремов ~1201. Влияние стенок канала на размеры каверны приближенно учитывалось в работах В.П. Карликова и Г. И. Шоломовича 11391 и Л. А. Эпштейна 1408, 409, 4131. 248 ОБТЕКАНИЙ ПРЕПЯТСТВИИ ОГРАНИЧЕННЫМИ ПОТЮКАМИ ИГЛ. ~1 работами, посвященными струйному обтеканию препятствия в канале йроизвольной формы, можно познакомиться по монографии Чизотти ~452~, а также по работам Вилла (например, ~6201) и Удара ~66Ц.

Обтекание дуги окружности в канале по схеме Жуковского — Рошко исследовал В. А. Штанько ~4001. Недавно Я. Р. Берманом ~331 методом Леви-Чивиты была решена задача об обтекании кругового цилиндра в канале по схеме Эфроса. Результаты вычислений для сопротивления цилиндра согласуются с изложенными выше выводами. На рис. 6.17 —,пичем жажражжя~;. О цилиндр ИЛю~бяинбле И.хаки о;, 640ю~ .

ПО~ Т~~ 2 ь „а 28мм 250хД5ммг + ~~ Ь 20йи ~~ 250 ~55мм . г,а у=0,2И ' Р ф7 Рис. 6.17. показана зйвисимость числа кавитации О от относительной длины каверны ЁЯ (Т вЂ” Алина каверны, Я вЂ” радиус цилинпра) при фйксированнь|х значениях Я/Е (Š— ширина канала). Там же нанесены экспериментальные данные, полученные И. С.

Новиковой ~331. $ 29. Обтекание пгастинки в канале по схеме Жуковского — Рошко Исследование кавитационного сбтеканкя прсгзксгьного препятствия ограниченным потоксм го схизме, введенной в ~ 21, приводит к сложным формулам. Поэтому, как уже отмечалось еыШе, в таких задачах целесообразно гспользсеать другие кавитацйойные схемы, которые приесдят к бслее удобным расчетным формулам. ОБТЕКАНИЕ ПЛАСТИНКИ В КА~ЩЛЕ Рассмотрим обтекание пластинки в канаде с параллельными стенками по схеме Жуковского — Рашко, следуя работа ~339) (рис.

6.18). Будем считать заданными угол атаки а, длину пластинки 1, ширину канала Е, расстояние пластинки от нижней стенки канала (расстояние точки О от нижней стенки) Ь и число КаВИтаЦИИ О=0зз/О'„— 1, ГДЕ 0,— СКОРОСТЬ На СВОбОДНЫХ ГРаНИ- цах ОЕ и СО, 0„— скорость набегающего потока на бесконечности слева. Далее будем предполагать,' что скорость жидкости 4 Рис. 6.19. Рис. 6.18. 01=0з =0„. (29.1) Отобразим область течения в физической плоскости г на внугренность прямоугольника с вершинами О, л/2, я/2+ти/2, ж/2 вспомогательной плоскости и (рис.

6.19). Соответствие точек можно установить по рис. 6.18 и,6.19. Область изменения комплексной скорости Йо/дг представляет собой, как и в случае безграничной жидкости (см. ~ 23), полукруг с прямолинейным вырезом. Поэтому функция дв/дг будет выражаться формулой (23.37): Йо; д~(и+а/2) (29.2) сХг з 9~ (и — а/2) ' Полагая в (29.2) последовательно и = Ь, + тс/2, и = Ь, + ж/2, и=Ь, +от/2, найдем соответственно скорости жидкости на бесконечности слева и справа от пластинки: бз (Ьз+ а/2) (29.3) д~ (Ь~.—.а/2) 0 6з (Ь1+ а/2) (29.4) дз (Ь1 — а/2) 0 а (Ьз+а/2) о оз (Ьз — а/2) ') Течение возможно также при разных скоростях о, ~ оз.

Однако в этом случае для однозначности решения задачи необходимо задать величину одной из скоростей о1 илн оз. на бесконечности справа в канале В, равна скорости в канале В„ т. е. что') 255 ОБТЕКАНИЕ ПЛАСТИН КИ В КАНАЛЕ Коэффициент нормального давления пластинки определяется по формуле (29.25) Число кавитации С1 в данной задаче заранее задавать нельзя, оно определяется при помощи формулы (29.3).

На рис. 6.21 и 6.22 представлены результаты численных расчетов, выполненных А. Г. Терентьевым и Ю. В. Кузнецовым. ~Р .Ь Рис. 6.21. 2Р4 Сп р+у ~ (29.26) На них показана зависимость числа кавитации О и коэффициента С„от отношения й/Ь при различных значениях угла атаки.а и и1=2. ' Приведем еще расчетные формулы для обтекаемой по схеме Кирхгофа пластинки вблизи стенки (рис.

6.20,в), которые получаются из (29.23) — (29.25) предельным переходом Ь, — я~2. Для коэффициента нормального давления имеем СТРУЙНОЕ ОБТЕКАНИЕ РЕШЕТКИ 25У $30) где лд4 (а/2) Р,—,, а )„.„„, Т,=2~т,,„Г„', л=1 Я"'= ( — 1)" +' 2п (1+ дй") ' ' з1п а+ да (а/2) 64 (а/2) 4й 4й $ ,„) ~~ (а/2) [1 ( ~)„~ 4 (О) 6~ (а/2) 04 (а/2) 26й (0) 64 (а/2) Неизвестная пос'гоянная О определяется из формулы для рас- стояния пластинки от стенки: Ь ! ад1 (О) бз (а(2) Т, !п д 6, (а!2) 1 Р,+1, 4д'„,244 (а!2) и 64 (а12) ~4, " (29.27) На рис.

6.23 нанесены кривые зависимости отношения С„/С„'от относительного расстояния Й/1 для некоторых значений угла атаки я, построенные по формулам (29.26), (29.27) (см. [330~). Здесь С„'=2ляпа/(4+лз1пя) — коэффициент нормального давления пластинки в безграничном потоке. ф 30. Струйное обтекание решетки Рассмотрим решетку, состоящую из одинаковых и параллельных плоских пластинок (рис. 6.24), обтекаемую с отрывом струй. Скорость набегающего потока в бесконечности равна по величине о„и образует с пластинками угол а,.

Свежие статьи
Популярно сейчас
А знаете ли Вы, что из года в год задания практически не меняются? Математика, преподаваемая в учебных заведениях, никак не менялась минимум 30 лет. Найдите нужный учебный материал на СтудИзбе!
Ответы на популярные вопросы
Да! Наши авторы собирают и выкладывают те работы, которые сдаются в Вашем учебном заведении ежегодно и уже проверены преподавателями.
Да! У нас любой человек может выложить любую учебную работу и зарабатывать на её продажах! Но каждый учебный материал публикуется только после тщательной проверки администрацией.
Вернём деньги! А если быть более точными, то автору даётся немного времени на исправление, а если не исправит или выйдет время, то вернём деньги в полном объёме!
Да! На равне с готовыми студенческими работами у нас продаются услуги. Цены на услуги видны сразу, то есть Вам нужно только указать параметры и сразу можно оплачивать.
Отзывы студентов
Ставлю 10/10
Все нравится, очень удобный сайт, помогает в учебе. Кроме этого, можно заработать самому, выставляя готовые учебные материалы на продажу здесь. Рейтинги и отзывы на преподавателей очень помогают сориентироваться в начале нового семестра. Спасибо за такую функцию. Ставлю максимальную оценку.
Лучшая платформа для успешной сдачи сессии
Познакомился со СтудИзбой благодаря своему другу, очень нравится интерфейс, количество доступных файлов, цена, в общем, все прекрасно. Даже сам продаю какие-то свои работы.
Студизба ван лав ❤
Очень офигенный сайт для студентов. Много полезных учебных материалов. Пользуюсь студизбой с октября 2021 года. Серьёзных нареканий нет. Хотелось бы, что бы ввели подписочную модель и сделали материалы дешевле 300 рублей в рамках подписки бесплатными.
Отличный сайт
Лично меня всё устраивает - и покупка, и продажа; и цены, и возможность предпросмотра куска файла, и обилие бесплатных файлов (в подборках по авторам, читай, ВУЗам и факультетам). Есть определённые баги, но всё решаемо, да и администраторы реагируют в течение суток.
Маленький отзыв о большом помощнике!
Студизба спасает в те моменты, когда сроки горят, а работ накопилось достаточно. Довольно удобный сайт с простой навигацией и огромным количеством материалов.
Студ. Изба как крупнейший сборник работ для студентов
Тут дофига бывает всего полезного. Печально, что бывают предметы по которым даже одного бесплатного решения нет, но это скорее вопрос к студентам. В остальном всё здорово.
Спасательный островок
Если уже не успеваешь разобраться или застрял на каком-то задание поможет тебе быстро и недорого решить твою проблему.
Всё и так отлично
Всё очень удобно. Особенно круто, что есть система бонусов и можно выводить остатки денег. Очень много качественных бесплатных файлов.
Отзыв о системе "Студизба"
Отличная платформа для распространения работ, востребованных студентами. Хорошо налаженная и качественная работа сайта, огромная база заданий и аудитория.
Отличный помощник
Отличный сайт с кучей полезных файлов, позволяющий найти много методичек / учебников / отзывов о вузах и преподователях.
Отлично помогает студентам в любой момент для решения трудных и незамедлительных задач
Хотелось бы больше конкретной информации о преподавателях. А так в принципе хороший сайт, всегда им пользуюсь и ни разу не было желания прекратить. Хороший сайт для помощи студентам, удобный и приятный интерфейс. Из недостатков можно выделить только отсутствия небольшого количества файлов.
Спасибо за шикарный сайт
Великолепный сайт на котором студент за не большие деньги может найти помощь с дз, проектами курсовыми, лабораторными, а также узнать отзывы на преподавателей и бесплатно скачать пособия.
Популярные преподаватели
Нашёл ошибку?
Или хочешь предложить что-то улучшить на этой странице? Напиши об этом и получи бонус!
Бонус рассчитывается индивидуально в каждом случае и может быть в виде баллов или бесплатной услуги от студизбы.
Предложить исправление
Добавляйте материалы
и зарабатывайте!
Продажи идут автоматически
5140
Авторов
на СтудИзбе
442
Средний доход
с одного платного файла
Обучение Подробнее