Главная » Просмотр файлов » Эльсгольц - Дифференциальные уравнения и вариационное исчисление

Эльсгольц - Дифференциальные уравнения и вариационное исчисление (947330), страница 41

Файл №947330 Эльсгольц - Дифференциальные уравнения и вариационное исчисление (Эльсгольц - Дифференциальные уравнения и вариационное исчисление) 41 страницаЭльсгольц - Дифференциальные уравнения и вариационное исчисление (947330) страница 412013-09-15СтудИзба
Просмтор этого файла доступен только зарегистрированным пользователям. Но у нас супер быстрая регистрация: достаточно только электронной почты!

Текст из файла (страница 41)

Г!роинаегрнровать уравнение и ' дхг (5.14) Система уравнений, определяющая характеристики, имеет внд ах, дх1 дх„ х, х, ''' хл Неззвисимыми первыми иятегралами этой системы будут: Х( — =си .тл х, х, =Си ° ° = Сл-Р Общее рещение исходного уравнения где — Ф О. ди дг Действительно, считая, что функция г =г(хн хю .. „х,) определена из уравнения (5.16), и дифференцируя тождество и(х,, хз, .... хл, «(хг, хя, ..., хл)) — 0 является произвольной однородной функцией нулевой степени однородности.

Теорема Эйлера об однородных функциях утверждает, что однородные функции нулевой степени однородности удовлетворяют рассматриваемому уравнению (5.'14); теперь мы доказали, что только однородные функции нулевой степени однородности обладают этим свойством. Неоднороднде линейное урзвнение первого порядка п ~ Х, (хн хг, ..., хл, г) — = и".(хи хз, ..., хл, г), (5.15) дхг г=! где все Х,. и л' — непрерывно дифференцируемые функции, не обращающиеся в нуль одновременно в рассматриваемой области изменения переменных х,, хю .... х„, г, интегрируется путем сведения к линейному однородному уравнению, Для этой цели, так же как и в случае трех переменных, достаточно искать решение г уравнения (5.15) в неявном виде: и(хн хю ..., хл, г)=О, (5.16) 252 килвнення в члстных пионзводных пзивого поиядкл !гл.з по хн получим ии ди дз — + — — =О, дх~ дз дх~ откуда ди дг дх~ их; ди дл дл Подставляя найденное — в (5.15), умножая дх! все члены в левую часть уравнения, получим уравнение и Х ' '." ' д ди Х,(хн хп ..., х„х)д — +Х(хн хз, ..., дх~ 1=1 ди на — — н перенося дх однородное линейное хи, г) — = О, (5.17) ди дз и(х,, х,, ..., х„, г) =О.

Найдем вначале функции и, обращающие уравнение (5.!7) в тождество при независимо меняющихся х,, хм ..., х„, з. Все такие функции и являются решениями однородного уравнения (5.17) и могут быть найдены уже известным нам способом: составляем систему уравнений, определяющую характеристики дх1 дхз Х1(хи хя, ..., хи, 2) . Х2(хи хя, ..., Хл, а) Х„(хи х„..., х„, з) Х(хи х,, ..., х„, г) ! (5.18) находим н независимых первых интегралов втой системы: ф~(хн хз, ..., х„, л)=сн фз(хн хз, ..., х„, л) =с, ф (х~ хз хи з)=си: тогда общее решение уравнения (5.!7) имеет вид и =гр(фн фз ° ° . фи). где Ф вЂ” произвольная функция.

которому должна удовлетворять функция и, однако лишь в предположении, что з является функцией хп хз, ..., хи, определяемой уравнением и(хн х,, ..., х„з) =О, Итак, надо найти функции и, обращающие линейное однородное уравнение (5.17) в тождество в силу уравнения Э э1 ЛИНЕИНЫЕ И КВАЗИЛИНЕЙНЫЕ УРАВНЕНИЯ 253 Решение г уравнения (5.15), зависящее от произвольной функции, определяется из уравнения и(хи хэ, ..., х„г)=0 или Ф(фи ф„..., ф„)=0.

Но, кроме найденных этим способом решений, могут быть ре- шения г, которые определяются из уравнений и (х,, хе,..., х„, г)=0, где функция и не является решением уравнения (5.17), а обращает это уравнение в тождество лишь в силу уравнения и(х„х,, ... х, г) = О. Такие решения называются специальными.

Специальных решений в некотором смысле не очень много, они не мокнут образовывать даже одноцараметрических семейств. )(ействительно, если бы специальные решения образовали одно- параметрическое семейство и определялись уравнением и(хн х,, ..., х„, г)=с, (5.19) где с — параметр, сэ < с (с,, то уравнение (5.!7) должно было бы обращаться в тождество в силу уравнения (5.19) ири любом с. Но так как уравнение (5.17) не содержит с, то оно не может обра- щаться в тождество в силу уравнения (5.19), содержащего с, и, следовательно, должно быть тождеством по отношению ко всем цеременным хи х,, ..., х„, г, меняющимся независимо. Последнее утверждение допускает простую геометрическую интерпретацию, Говоря, что уравнение (5.17) обращается в тождество в силу уравнения и(х,, х,, ..., х„, г)=0, мы утверждаем, что уравнение (5.17) обращается в тождество в точках поверхности и = О, но может не обращаться в тождество в других точках пространства хи х,, ..., х„, г.

Если же уравнение (5.17), не содержащее с, обращается в тождество в силу уравнения и=с, где с — непре- рывно меняющийся параметр, то это означает, что уравнение (5.1?) обращается в тождество на всех непересекающихся и заполняющих некоторую часть 1) пространства х,, х,, ..., х„, г поверхностях и = с, с1 < с ° с, и, следовательно, уравнение (5.17) обращается в тожлество в области 7) при независимо изменяющихся х,, х,, ... х„,. г. В конкретных задачах обычно требуется найти решение уравне- ния (5.15), удовлетворяющее еще каким-нибудь начальным условиям, и так как специальных решений в указанном выше смысле сравни- тельно мало, то они лишь в совершенно исключительных случаях будут удовлетворять поставленным начальным условиям и поэтому их лишь в редких случаях приходится принимать во внимание. П р и м е р 6.

Проинтегрировать уравнение Х хь — рг, дг (6.20) дхг с ь где р — постоянизи Система уравнений дх1 дхз дха дл х, х, ''' х„ рл имеет следуюшие независимые интегралы: хз х„ — =со ..„==с ь — с. и е х„' х) — =со х„ Следовательно, решение е исходного уравнения определяется из уравнения откуда л= хгф ( —, (х, х, х„ (,л„' х„' '''' х„ Итан, решением является произвольная однородная функция Р-й степени однородности.

Можно доказать, что уравнение (5.20) не имеет специальиыл интегралов и, следовательно, теорема Эйлера об однородных функциях обратима — уравнению (5.Ю) удовлетворяют только однородные функции степени однородности р. Понятие характеристики распространяется на системы кназилинейных уравнений следующего специального вида: ди ди Р(х, у, и, о) — + (~(х, у, и, о) — = ((, (х, у, и, о), дх ' ' ' ду до до Р[х, у, и, о) — + 1,1(л, у, и, о) — = (1, (х, у, и, о). дх ' ' ' ду Характеристиками такой системы называются венторные линии векторного поля в четырехмерном пространстве Р = Р(х, у, и, о) 1+11(х, у, и, о) )+ й, (х, у, и, о) й, + й, (х, у, и, о) йм где 1, ), йь Нт —.единичные векторы, направленные соответстненно по осям координат Олт Оу, Ои и Оо, Характеристики определяются системой уравнений дх ду ди до О() Р (х, у, и,о) О (х, у,и, о) й,(х, у,и, о) й,(х, у, и, о) Система уравнений (Г) в векторной записи имев~ вид (Р.)ЧО = 0 и (Р [Чт) =О, ( ди ди 1 (до до где [Ч, и Нз †векто с координатами [ †, †, — 1, О) и ( †, †, О, — 1), ( дх ' ду ' ' ( (,дх' ду' направленные по нормалям к искомым трехмерным цилиндрическим поверхностям соответствешш и = и (х, у) и о = о(х, у).

Следовательно, с геометрической точки зрения интегрирование системы (Г) сводится к нахождению двух трехмерных цилиндрических поверхностей и = и(х, у), и о = о(х, у), нормали к которым в точках пересечения атих поверхностей ортогоиальны к векторным линиям. Очевидно, что зто условие будет вмполнено, если двухмерная поверх- л54 УРАВнениЯ В чАстных пРОизВОдных пеРВОГО пОРЯДкА [тл. а УРАВНЕНИЯ ПФАФФА % з] ность 5, по которой, вообще говоря, пересекаются трехмерные цилиндрические поверхности и =и(х, у) н о=о(х, у), будет состоять из векторных линий, так как эти векторные лкнии будут лежать одновременно на поверхностях и=и(х, у) и о о(х, у) и, следовательно, будут ортогональны векторам Х, и Хт.

Взяв какие-нибудь два независимых относительно и и о первых интеграла Ф,(х, у, и. о) = 0 и Ф,(х, у, и, о) = 0 системы (Д), лругимн словами, взяв две трехмерные векторные поверхности, мы, вообще говори, з их пересечении получим двухмерную поверхность Я, состоящую из векторных линий, так как если некоторая точка принадлежит одновременно векторным поверхностям Ф,(х, у, и, о) 0 и Фэ(х, у, и, о) О, то и векторная линия, проходящая через зту точку, лежит в каждой из этих поверхностей. Разрешая систему уравнений Ф,(х, у, и, о) = О и Фт(х, у, и, о) = 0 относительно и и о, получим уравнения двух трехмерных цилиндрических поверхностей и = и (х, у) и о = о(х, у), пересекающихся по той же двухмерной поверхности В, состоящей из векторных линий. Следовательно, найденные функции и=и(х, у) по = о(х, у) будут решениями исходной системы.

Характеристики

Список файлов книги

Свежие статьи
Популярно сейчас
Как Вы думаете, сколько людей до Вас делали точно такое же задание? 99% студентов выполняют точно такие же задания, как и их предшественники год назад. Найдите нужный учебный материал на СтудИзбе!
Ответы на популярные вопросы
Да! Наши авторы собирают и выкладывают те работы, которые сдаются в Вашем учебном заведении ежегодно и уже проверены преподавателями.
Да! У нас любой человек может выложить любую учебную работу и зарабатывать на её продажах! Но каждый учебный материал публикуется только после тщательной проверки администрацией.
Вернём деньги! А если быть более точными, то автору даётся немного времени на исправление, а если не исправит или выйдет время, то вернём деньги в полном объёме!
Да! На равне с готовыми студенческими работами у нас продаются услуги. Цены на услуги видны сразу, то есть Вам нужно только указать параметры и сразу можно оплачивать.
Отзывы студентов
Ставлю 10/10
Все нравится, очень удобный сайт, помогает в учебе. Кроме этого, можно заработать самому, выставляя готовые учебные материалы на продажу здесь. Рейтинги и отзывы на преподавателей очень помогают сориентироваться в начале нового семестра. Спасибо за такую функцию. Ставлю максимальную оценку.
Лучшая платформа для успешной сдачи сессии
Познакомился со СтудИзбой благодаря своему другу, очень нравится интерфейс, количество доступных файлов, цена, в общем, все прекрасно. Даже сам продаю какие-то свои работы.
Студизба ван лав ❤
Очень офигенный сайт для студентов. Много полезных учебных материалов. Пользуюсь студизбой с октября 2021 года. Серьёзных нареканий нет. Хотелось бы, что бы ввели подписочную модель и сделали материалы дешевле 300 рублей в рамках подписки бесплатными.
Отличный сайт
Лично меня всё устраивает - и покупка, и продажа; и цены, и возможность предпросмотра куска файла, и обилие бесплатных файлов (в подборках по авторам, читай, ВУЗам и факультетам). Есть определённые баги, но всё решаемо, да и администраторы реагируют в течение суток.
Маленький отзыв о большом помощнике!
Студизба спасает в те моменты, когда сроки горят, а работ накопилось достаточно. Довольно удобный сайт с простой навигацией и огромным количеством материалов.
Студ. Изба как крупнейший сборник работ для студентов
Тут дофига бывает всего полезного. Печально, что бывают предметы по которым даже одного бесплатного решения нет, но это скорее вопрос к студентам. В остальном всё здорово.
Спасательный островок
Если уже не успеваешь разобраться или застрял на каком-то задание поможет тебе быстро и недорого решить твою проблему.
Всё и так отлично
Всё очень удобно. Особенно круто, что есть система бонусов и можно выводить остатки денег. Очень много качественных бесплатных файлов.
Отзыв о системе "Студизба"
Отличная платформа для распространения работ, востребованных студентами. Хорошо налаженная и качественная работа сайта, огромная база заданий и аудитория.
Отличный помощник
Отличный сайт с кучей полезных файлов, позволяющий найти много методичек / учебников / отзывов о вузах и преподователях.
Отлично помогает студентам в любой момент для решения трудных и незамедлительных задач
Хотелось бы больше конкретной информации о преподавателях. А так в принципе хороший сайт, всегда им пользуюсь и ни разу не было желания прекратить. Хороший сайт для помощи студентам, удобный и приятный интерфейс. Из недостатков можно выделить только отсутствия небольшого количества файлов.
Спасибо за шикарный сайт
Великолепный сайт на котором студент за не большие деньги может найти помощь с дз, проектами курсовыми, лабораторными, а также узнать отзывы на преподавателей и бесплатно скачать пособия.
Популярные преподаватели
Добавляйте материалы
и зарабатывайте!
Продажи идут автоматически
6418
Авторов
на СтудИзбе
307
Средний доход
с одного платного файла
Обучение Подробнее