1629382528-e201d89ff59dd31db5be21dffcf9458a (846429), страница 89
Текст из файла (страница 89)
Иа! (обжег ,гзгиа(гаг 14 и 1пч(; 1!и(;(члнняиия ( иил1(! с чг с цгу1О1 и ш()чи(юпгк(,.(ыщ !ННИДчии;шзка зк1ивчг(':(1(зг пнй 1О(ыи(чин 1ы ы(и)ю11нщ(иия диода, гпг ил -: Н 1 повил("ив: новых участков отрина((:льи(пм як!инно!о сопротивления лля нш(огпрых значений углов пролета, больших чем 3к. Так, например, вторая аблашь огрнцательного активного сонрогшшсиия диода имеет место при углах проис(,1 о( 4я до бз, причем абсолютное значение огрнцзтельного ((Н1!Ы(1ии!спич ыеньнге чем В первой Области 1 ((льпнщ ипг(рес представляю! экспериментальные рзбочы по созданию дио(иых генераторов сверхвысоких частот.
17 и. н. Ииличьш Г. М, Геризеал Рис. 28.!6 форму разностной статической характеристики разрезнпго магнетрона, можно производить достаточно полный анализ условий самовозбуждення и устойчивой амплитуды обычиыыи методами теории генераторов с самовоабужденнеы. Работая при больших зиз и:пнях ыа(нитного поля и задавая по- СтОЯННУЮ РаЗНОГтЬ ПОтсПШШЛОИ ЫгжзУ (Ш Ы(игаин !г!I„м МОЖНО ПО- лучить колебания с о((счкой ршшо(гшио гика, ио многом схолиые с колсбаишгии с ((1(СЧКНН,ИИ(ги((ио (ина гснсрз(и!ИШ С Обри(ИОЗ с(ипшо ((зн пл л(и,(см(111,и иыыг(рнчный рг( ич рз цн.инно мш(ш- 1)лаз). 11Нсгпаши р 1 ингсгь ппг( шошлов бг!м !сил)' сш мси(лми хзрлкг( ри(уег элскгричсскую асимметрию системы, и сс роль в изнссгной степени моз(ет быль уподоблена роли нос!оянного сеточного смещения в обычных ламповых генераторах.
Рабочий процесс разрезных магнетронов в указанных режимах основан на статическом управлении электронным по~оком при весьма малых зна ичшях у(ла пролета, когда время обра!ценна электронов по пс глсобразиой граеим ОРИИ зна иыслыю ыснь(ИЕ ПЕРиода колебании. Вышыпнпис шюлсдишо (рсбоизиня необходимо лля гого„ чтобы ра,шосгпш( х,(рагс(сристнка пе прсгсрпшыла нскшка(ий в колебагсльном ршкимс.
В силу э!ого рззрезиыс мш исгроиы в данном рен<иые колебаний (иногда называемых хлипацгоииымнъ или «контурныыи» колебаниями) не получили и не могли получить широкого распространения в диапазоне сверхвысоких час гот и в основном используются в длинноволновой части этого диапазона (Л >30 — 60 слг). 514 гиниРАТОРы со стАтичиским РНРАзлиниим 1гл. 28 Используя первую область отрицательного сопротивления диода (О= 2г. †: Вг)„ Ллевелин и Боуэи получили колебаиия с частотой 3000 Мгц в диодах, соединенных с коаксиальными резонаторами (рис.
28.10). Интересный тин диодного генератора сверхвысоких частот был разработан чешским ученым Саханеком. В его лампе благодаря особому расположению анода удалось повысить наиряжеине насыщения диода до 2500 а и, работая при напряжениях, меньших напряжения насыщения, получить колебания в Нижней части дециметрового диапазона. Несмотря на то, что описанные генераторы потребовали колебательных систем с сравнительно высокой добротностью и генерировали иезпачи<ельиыс мощпос>и, порядка леа»ых лолсй зат>а, щш коэффицш.и>с иолсзпи>о А<и<»нш, меньшем или<но иронси>а, э>и экошримси>ы показали иринин>шальну>о нолмпжнос>ь использования инерции элсктроиои для генерирования свсрхнысокочасготных колебаний даже в таком просгейшем приборе, как диод.
Специфической особенностью этих диодных генераторов сверхвысоких частот являлось наличие пространствеиного заряда, т. е. работа при напряжениях, меньших напряжения насыщения. Это может служить подтверждением трактовки процесса работы подобных генераторов как процесса ста>ш>чесмозо управлении электронным потоком. Вместе с тем, экспериментальные результаты, полученные с рассмотренными выше диодами, свидетельствуют о весьма малой эффективнсти статического управления. Последнее обстоятельство может быть объяснено увеличением >рулпос>и управления ил<ниосгью иср>юоичального потока элса>роиоп с возрщ>шииь> у>ла нроле>а и иоКИ- зывает, что процесс с>агическо>о управления ири болыпих углах пролета не имеет перснектив развития, особенно при переходе к генерирование более высоких частот.
ГЛЛВЛ ДВЛДВЛТЬ ДЕВЯТЛЯ .$!',"::,;:::"'- ПРИНЦИПЫ ДИНАМИЧЕСКОГО УПРАВЛЕНИЯ ЭЛЕКТРОННЫМ ПОТОКОМ й 20.1. Общие сообрвжеиив. Все приборы, исиользуюшме принцип >ни>мичг< к<ни упр шлсипя э>гк> ропным по>оком, но характеру взаимон и >ши ш» >ь<» иь>>шч <хим иплгм МогУ> быть о>несси»1 К ДВУИ »ншч Н <ииш> 1< >1 И1, >илх ">л н>рпч> <к<ш ио и локализовано и опре- Ш ш пнм> чная и> >< <риз ыш, ирмы>яимшо ч»кычншми, а само и>аиш»ь:И<»нн; Н1<>и>лолв> и <1пишпылшн> малые и>шч<жу>ки врси> <ш ш <о<>ши>нш а>ш щшш <а чл< ь>рчилми >>их л<>и.
Условимся и ч,> чш или>и»шш ирпинрн и< чшч», у» >Риз< >нами с ирсрьюиым З Ыим»>1<.Ф >ВШ:М. 11чр»лу <' »им и<.и<>льл1»<я и приборы иион> тина, в которых И1чни<>»ш> ш ир>'рыки<и и:шим<ишисишг влек>рошюго по>ока с элек> рнч» «НИ >цминян и >НИ шшя элш< > ромагнитной волны. Отличительной ч< рнщ п1чии ш л и шнмощ И< >низ в э>ом случае является непрерывный ш зрг>и-пи и ир<ч->И>он пн. харак>ср э>ого взаимодействия.
В силу ° »и» >ллш: >ш>ы >в><ры>м<икичш м»и>ах приборов будем называть >ч'>рцщ ншмв г, <и Н1ийышп>м вши>и>НИ<>ипсм, 11< ко>орые виды их 1Ф:: вч»1>чи>а..» л<ы>101>Г1: и л нлшшншм»:н.ра>ории < бегущей волной. 1'л»>11>:1,,:.
<»1дзич)» 1>>ч>ч>»>ь, '»о >аши' лслгинг иоснг нсгколы<о П лочиыд 'КА11вит>ч> в и;;: исс>да мохе> Лы>ь и >ьг> ИВ<ведено. 1лам::уфм<увййи1гза><>11 'амин-, р>му>шсмом >шаимодейспшя сверх- 11>угн>Р83;":му1ч111>тг":>11>зя й ждав>роибв яшин>>гч измеиеиие энергии >.","!,';:,,:.-:;:.:„<'~~йбйй> ')т>й>и >а<'г>, иввк>ичггкои ми< ргии электронов нередается ':",;, ";:;.~Й~~ВР>ув~::','>ч>>11<1х1у >ншз' и члгк>ропы >ормозятся, может иметь место :,„-'-".,:".» уз<1)11л»-:<>вь) >нш >чщигрир>пивши колебаний.
если же электроны (или ><н»»::1>1<в ач< Н1>ы>! члг>шил) иолуча>от ириращение кинетической энергии и >ш>„шчвн>йо гнию скоросгь, то подобное взаимодействие может бы>ь ш иольлошню для ускорения заряженным частиц. Отличие ирийир<ш >ипа <ускори>елей» от генераторов и усилителей сводится а ишиншои к следунхцему. В усилителях и генераторах сверхвысоких частот скорости заряженных частиц - — з данном случае элекгронов— малы но сравиению со скоростью света, что позволяет при рзсчетах ирсиебречь релятивистскими эффектами.
В ускорителях же «ныходиыеь скорос>и час>иц достаточно велики и сравнимы с г, в силу чего нри 17~ 616 пвинцяпы двнамичвскага хпишлвння 9 29.21 дннлмячясков хвеавлвник и пгвгывнов взлимодвцствив 5!7 рассмотрении процессов взаимодействия частиц и полей приходится учитывать и релятивистскую зависимость массы частиц от скорости. 8 рамках настоящего курса мы ограничиваемся рассмотрением иереля»ивистского взаилгодецствия частиц с полем, характерного для усили«ельных и генераторных устройств.
С точки зрения усиления и генерирования нас интересует такой энергетический эффект взаимодействия, который сведется в конечном счете к отдаче электронами частя своей кинетической энергии высокочастотному полю. Для этого необходимо так рассортировать электроны, чтобы обеспечить преобладание «иравильнофазных» электронов, тормозящихся в снерхвысокочастогном поле и, следовательно, отдюощих сму эисргик», иад не«ран«,»»нофа»иьмш электронами, угкорпг щимися и»ргм»ш»ым нолем и о»бира«лиями ог ишо эиср! шо.
Такое рассор»ирои»иве электронов можс! ирои»налиться двумя различными способами: а) за счет «фазовоИ группировки» (илн «фазовоц фокусировки») электронов патока, характеризуемой образованием в нем уплотнении н разрежений. Нужное взаимодействие уплотнений с высокочастотным полем достигается лри соблюдении соответствующих фазовых условий.
Нрн этом все электроны участвуют в процессе взаимодействия с высокочастотным полем; б) за счет «фазозоц отсортировки:; ири этом электроны «неправильной фааы» удаля!отся из пространства взаимодеястзия вследствие изменения траектории их движения. Необходимо заме»нгь, однако, по ие «сила можно и»! или ииоц процесс рассор!.ироизиия элок»роиои о»чс»лино о»нести к одному из указанных способои. 9 29.2. Динамическое уцравленне электронным потоком в устройствах с црврывцым взаимодействием.
Физические нроцессы, происходящие н генераторах с динамическим управлением электронным потоком, можно достаточна наглядно 'описать, рассматривая кинематику потока электронов в между- А» !! х л электродном ярос тра нстве л! С 1 ! ! ! ! 1 двухконтурного клистрона, в 1 х котором эти процессы совер! шенно четко разграничены про' в У вЂ” »(л — Лà — (9-Х вЂ” ~ странстве но На рис 29 1 Рис. 29.!.
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
