Главная » Просмотр файлов » 1629382528-e201d89ff59dd31db5be21dffcf9458a

1629382528-e201d89ff59dd31db5be21dffcf9458a (846429), страница 90

Файл №846429 1629382528-e201d89ff59dd31db5be21dffcf9458a (Калинин В.И. Герштейн Г.М. Введение в радиофизику) 90 страница1629382528-e201d89ff59dd31db5be21dffcf9458a (846429) страница 902021-08-19СтудИзба
Просмтор этого файла доступен только зарегистрированным пользователям. Но у нас супер быстрая регистрация: достаточно только электронной почты!

Текст из файла (страница 90)

представлена эквивалентная схема клнстроиа, которая также может бить использована и для анализа работы других сверхзысокочастотных устройств с ирерывиим взаимодействием. Основными элементами схемы явлюатся: катод К, эмитирующий электроны, две пары сеток, расположенных на пу»и двюкеиия электровоз, и коллектор С.

На сетки задается некий, положительный по о!ион»ению к катоду, настоянный поленц«ад Е!«, С ломанию этого ускоряющего потенциала и вспомогательного фо« кусирукяцего устро((ства создастся ирямолинеяныц поток электронов, проходящих через первую пару сс»ок и далее. Полагая начальную скорость эмитируемых элек»ранов ц„ †..= 0 и пренебрегая, таким образом, статистическим расирсделсиисм скоростей электронов, можно считать, что все они входя! а и!н« »раис»ио между первой /», парой се»ок, обладая адин»копая «хорог»ью «»„ . †» х' '' Рл.

Если »! мс»хду сс»хпчи ЛЛ приложи»ь исрслн и«у»и р«»ио! »ь ио»»ициалои (/! Ми »! и дипус»и»!., ч»о врем«ироле»а элса»ранами и»ороИ зоиь! ирси»бр«жима мало ио сраинсишо с периодом приложенного перемен«а!о напряжения, электронный поток, прошедший вторую зону, 9:: сохранит иос»ояииу»о плотность, но составляющие его электроны буду ! «мс »ь рд шидиыс скорости, в зависимости от значения фазы »' ):: и! р» ч!.»п«и« и»ир«,х» ши «чом! и! ирако»кдш»ия сеток ЛЛ, т. е. про»ы »и«»-! м»шл»иши ! хира! »п»»»»но ша»п»л. Ноэ»ому прас»раиство и» мах ! ! ! »,,!»ш ! ! ««ни!»» »!»,«»«»ч! »»»и!»«мцш! '!«! х ! !Н»и»ии О ио»ока.

!(рина«!»»«Х м»шю!«иш!»:! л»!«шь! и»ы »!ив»! и »р» »»х! зону, »»!»и »! ! и»л! «и!«ч»«у! »ш! и »ш х»риш ! !«ии ии !«и болин»ы! »н»«ш«»м «р»ъи-ии ир»» и »а ! !и«нимич !' и»-!»и!»»!»»л! игр»мои«и»о иаиш»м .«и«П -!«я '«ни. и! ««» »ши! ! ! лииир»юьл .»л! и»!«»пои, ио»иисиие н,р«дик! ли гын»чшлшш»»я «и «р» и» ип и ир»д'»рлиг»и! уплотнения и р»др ! ю иии »л«к»р»шеи и ии»икл, »»илу »о! о, ч»п более быг»рые !»«»,»р»ни«,д»ион»»и! и исршиияю! более мгллешияю. Н ре»ульга»е ч»»ио л«му»ирин«»п»ыц пи с«прас»и ноток элш»цюиов преобразуется и мод!лир»!«шими ио и н»»иос»и по»ок электронов, харакгеризуюиииця ию«игиш;и и ш»шк»п ио «рсмеии н врос»ранстве.

Третью н»н! и»!»»ии »ы пыи, .«»и й »»!»»»»»у »ю»июн»ья модуляции по скорости «и »»л-«ш и и!«»»ш »и ! »гх»р ни«ии ио»ика (ииа»да ее называют »и»и»»И «р:и+«»»!»! »!«шпя! Фыи»ш!и «ши»л!»!»!!»(!» ла««!»!«к»!»»»ин»»»»! ш»»иьа с игремшшыл! элек»ри!» ! и! »!»ь«»л! лодлчивююп! и и»»н»ра»н "«иш (»»"»ки ВВ1, которую м»и и»! »!»и!«а!р »а»»»!»ч! »ми»ь»чп или з»ни«! азин,а»н!ей! э»ил»!. Следует и,»;г;»»»»,!»!! »»9»)!!.лг»ц»э и» !аи»ми»ь! я и» ои»имальпих условиях этого .»и!»Р»:(ил!У!»!»г»!»» и »ашннс! и!'»пш!. (1риц! сс »(юзоиои группировки по!»и( игра:*'"! в зюишм с«у ин ри»и, »аши о механизма рассортирования, !»»! ры!!»»Г!»!» ш"ииь!»'т создание »шриодических уйлотнеииц электро»ш«М,!» 'и«»а:л»,и!«! ш ии»и. шнаиис их энергии может яме гь мес~о !» и,л» ирв ш»лииэ груишцювке элок»раиного потока, т. е.

если все , « -»»! ии, я«иг»вши««я и зоне преобразования в течение одного и рш»л». ' !»г!» р! и ч и »шис о! дачи (се и!и ВВ). Прн наличии а последней «:, »и я! .»!»! и«!иимальиого »ормолящего электрического поля условия »н *»! ш»и.р! и«! ! руин«рован«им иог»жом полю будут опп»мальньп«и. 1!«»;!««шд, иргдг»аишпо»цая пространство между сетками ВВ и л ! ! л ! »р»»ч, ш расг 'всего вспомогательную роль удаления о!раба ! ли»и »х '»л!'» ! !Нн»он. ИРинципы динлмичвского хнглвявння [гл.'29 Высокочастотное иоле между сетками зоны отдачи ВЛ создается кояеба<ельной системой, нодкяючаемой к этим сеткам. В результате взаимодействия сгруппированного потока с нолем контура в последнем будет протекать наведенный ток Т„.

Ограничиваясь рассмотрением основной гармоники наведенного тока, влияние электронного потока на контур можно охарактеризовать полной проводимостью электронного потока У"= й-'. (29. 1) Условия поддержания незатухающих колебаний запишутся в этом случае в виде где )'„ — полная ироиолимос|ь колей|а|ельцов системы. Тогда частота и амплитуда возникающих колебаний будут определяться следующими двумя общими уравнениями: !ш(У„)+!ш(У,„)=О; йе(У)+Ке(Уь,)=О. (29.2) Для нахождения наведенного тока г„необходимо знать конвекцион-' ный ток в зависимости от времени. 9 29.3. Динамическое управление электронным потоком в устройствах с непрерывным взаимодействием. В устройствах с неирерывным нзаимодейстиием электронный и<нок взаимодействует с бегущей электромагнитной волной, имсяицгй ком|пни|ну электрического поля и направлении лиижсиия потока.

!1ол илияиисм высоко- ' частотного поля волны здесь |акже ироисходит модуляция скорости алек~роков потока, фазовая группировка их и энергетическое взаимодействие между частицами и волной. Однако в отличие от преды-' дущего случая эти процессы невозможно разграничить а пространстве и времени. Нельзя также указать определенную зону отдачи и охарактеризовать действие потока эквивалентной проводимостью, как в только что рассмотренном случае прерывного взаимодействия.

Бегущая волив характеризуется постоянной распространения = а + Я. Очевидно, при эффективном энерг ет ичес ком взаимодействии потока с волной либо происходит торможение частиц н бегущая волна приобретает дополнительную энергию, либо вследствие ускорения электронов от волны отбирается часть энергии, т. е. вследствие указанного взаимодействия изменяется постоянная распространения волны Т. Если иолна, раслространявшаяся в линии в отсутствие электРонов, обладала постоинной РаснРостРанении Тм то з иРоцессе взаимодейстния с |ютоком волновой процесс получит иное значение постоянной распространения — Т.

Эффект взаимодействия потока с волной может быть охарактеризован иеличиной изменения постоянйой расиространения от=Т Т ° $29А1 онгкдялвнив конввкционного тока в нгнвоэях свч б!9 ; Искомое изменение постоянной распространения Т зависит от Наведенного цри движении частиц я элементах линии токе, а последний в свою очередь определяется коллекционным током Т,Щ.

Таким обрааом, и в случае устройства с непрерывным взаимодействием, так же как и в предыдущем случае, необходимо знать конвекционный ток как функцию времени. % 29.4, Методика определения коииекциоии<но тока в сверх=<я высокочастотных приборах. Оиргдсл<иис функции к<<иискциошш|о <ока |,(-, !) ир<дс|м|л|ш! сложиун! задачу, сиязаиную с рассмо|реиисл! киисма|ихи яви|кении электронов„учетом взаимодействия их и сга|исгического распределения электронов ио скоростям, а также с учс|ом влияния высокочастотных гюлей на конвекционный ток н кииискнииишио |ока иа высокочастотное поле тех или иных систем. В гишьииии <и< с.|<ч.и и огиоииу|и роль играет кинематика дви,кения чш <ии ии|иь,<, и ши иш<шш иирсл<я<иь харак|ср <)|ункции коииски<иииии и <иял 11<ю|<<му ыы и! р <ин иш< ч и <учен|ни ||и< ияз<аиа< мой фа ши *и ! р| иии) <ни<и !и<<и фалы<и<а фоку< и)киши) ирчм<<лши ни<но и«! ич„)а' '<ш|риалч лииш:ши шик|)илии! или лии и< иие ис изаимоч и |яуичии| ы< |ии 1 т)см < чи|л|ь |<шв<, чи! ш<лу.шроланимз Ио ! ! ирш <и в<|<и, юйчш «р<шгьчнин<ч шч |ошшой |оп|мин цю р, дии|ю |! я я |ля<:.

и им<и В ии ||и, и < и<ирин о|гу<<'и<тли' каи лис |ояииое, |ш, и и<|О<'"и<ишч< им ь<ри и ки - и яа. )й<дойиыс условна могут гты|ь ш|,|уч им, <ччш |и < к уз< ь|р<ии|и, обладшощих иостоянной |к<)и<< |ью |<,, яр жили| гш<киис'ии! тонкий модулятор, в котором и)чин хили! <<инки м< аулчшш <шсь |роиои ио скорости без иаменения <<<< |ш |и и <и, а хан.и ии|ик входи< и прог|раисы|о иреобразояания. <;<Ш<» <Вши|ил ни|со <и<в|и< ир л< |аии|ь и ниде олииаковых групп я!<эх|)чиич< )и<и «н<и), <нл<"рл<ащил олин и то жс ч||шю эяектронов )ич«м<ы рдяим н< я иии; 1, иыаичмииа ии лиафрш мы чяектроиной нуии и,.

й я<<1, и)<их<<<)а ч<)ил| мнлуяшор, <шскцюиы определенного ич|ь<',гл нь<чншы гшии <корче н. шн|м образом, что исриые электроны й::..:1' щич, <л унгиьншг «щ|а! скоро< ||ч а иоглсд|шс эяекц|оиы увеличат <М„то я|шими иакс| ||яекгроиои, двигая<'ь дальше по инерции будет ! шн!«ими|и! уиаи|ияы,си. Задние электроны будут догонять передние, Э' ьга и<ли тпр< н р,|сгпшиии все электроны пакета сойдутся водной <!99<<и ь)<«!| и ! 1рин.и ялгт гак называемая фокусировка, или группировка, цэд<<<а: '«1<|<< яр< ш < г но же | бы | ь проиллюстрирован цространственноа)«!и<-|ншй анаграммой.

шш< росяной для трех наиболее характерных ч<и'-х |р< и<|в 1, у, у на|ваш <| пакета, показанной на рис. 29.2. В нижн<4| -<ч< |и ).и<. Уи '" и<и ж<аио иаиряжение и| на модуляторе. Линия .)1 41 г<ш||м:.гго|гг ! и и|1 у модулятора (я=О), а на ней точками й««й<мш< «.иь Вши|, ирнь<шя|цис модулятор в различных <)<азах наи)и|ля|им н, 11! <ки г и!ли,к«ио расстояние, проходимое электроилми и и| ° ° <ршь |ш ! р<ииир ики. 1<аи<дый электрон проходит мол< ш«<р ! ии)|иш ли|ив<я <корос|ыо, зависящей от но~с~~а ~маета (гл, 29 ш ипципы динлмичящ<ого гиглвлвния глг 1» гй<<ия я<,ш<*!» <и<<<<<!а и'! и<<<<у!я<и!!а, <11„, ! 1», <1С ' <О, 1 1" 1» <1» ' '~ лгг (29.5) и затем оста<ощейся неизменной.

График движения электрона в координатах :., »<1 — прямая линия, тангенс угла наклона которой соотвс<счвует приобретенной скорое!и. Например, электрон 1, вылетающий из модулятора н момент максимального отрицательного напряжения и,, замедляется и уменьшает свою скорость; а электрон 8 ускоряется и увеличивает свою скорость (больший тангенс угла наклона).'Электрон 2 проходит модулятор без изменения скорости.

Характеристики

Тип файла
DJVU-файл
Размер
11,23 Mb
Тип материала
Высшее учебное заведение

Список файлов книги

Свежие статьи
Популярно сейчас
Как Вы думаете, сколько людей до Вас делали точно такое же задание? 99% студентов выполняют точно такие же задания, как и их предшественники год назад. Найдите нужный учебный материал на СтудИзбе!
Ответы на популярные вопросы
Да! Наши авторы собирают и выкладывают те работы, которые сдаются в Вашем учебном заведении ежегодно и уже проверены преподавателями.
Да! У нас любой человек может выложить любую учебную работу и зарабатывать на её продажах! Но каждый учебный материал публикуется только после тщательной проверки администрацией.
Вернём деньги! А если быть более точными, то автору даётся немного времени на исправление, а если не исправит или выйдет время, то вернём деньги в полном объёме!
Да! На равне с готовыми студенческими работами у нас продаются услуги. Цены на услуги видны сразу, то есть Вам нужно только указать параметры и сразу можно оплачивать.
Отзывы студентов
Ставлю 10/10
Все нравится, очень удобный сайт, помогает в учебе. Кроме этого, можно заработать самому, выставляя готовые учебные материалы на продажу здесь. Рейтинги и отзывы на преподавателей очень помогают сориентироваться в начале нового семестра. Спасибо за такую функцию. Ставлю максимальную оценку.
Лучшая платформа для успешной сдачи сессии
Познакомился со СтудИзбой благодаря своему другу, очень нравится интерфейс, количество доступных файлов, цена, в общем, все прекрасно. Даже сам продаю какие-то свои работы.
Студизба ван лав ❤
Очень офигенный сайт для студентов. Много полезных учебных материалов. Пользуюсь студизбой с октября 2021 года. Серьёзных нареканий нет. Хотелось бы, что бы ввели подписочную модель и сделали материалы дешевле 300 рублей в рамках подписки бесплатными.
Отличный сайт
Лично меня всё устраивает - и покупка, и продажа; и цены, и возможность предпросмотра куска файла, и обилие бесплатных файлов (в подборках по авторам, читай, ВУЗам и факультетам). Есть определённые баги, но всё решаемо, да и администраторы реагируют в течение суток.
Маленький отзыв о большом помощнике!
Студизба спасает в те моменты, когда сроки горят, а работ накопилось достаточно. Довольно удобный сайт с простой навигацией и огромным количеством материалов.
Студ. Изба как крупнейший сборник работ для студентов
Тут дофига бывает всего полезного. Печально, что бывают предметы по которым даже одного бесплатного решения нет, но это скорее вопрос к студентам. В остальном всё здорово.
Спасательный островок
Если уже не успеваешь разобраться или застрял на каком-то задание поможет тебе быстро и недорого решить твою проблему.
Всё и так отлично
Всё очень удобно. Особенно круто, что есть система бонусов и можно выводить остатки денег. Очень много качественных бесплатных файлов.
Отзыв о системе "Студизба"
Отличная платформа для распространения работ, востребованных студентами. Хорошо налаженная и качественная работа сайта, огромная база заданий и аудитория.
Отличный помощник
Отличный сайт с кучей полезных файлов, позволяющий найти много методичек / учебников / отзывов о вузах и преподователях.
Отлично помогает студентам в любой момент для решения трудных и незамедлительных задач
Хотелось бы больше конкретной информации о преподавателях. А так в принципе хороший сайт, всегда им пользуюсь и ни разу не было желания прекратить. Хороший сайт для помощи студентам, удобный и приятный интерфейс. Из недостатков можно выделить только отсутствия небольшого количества файлов.
Спасибо за шикарный сайт
Великолепный сайт на котором студент за не большие деньги может найти помощь с дз, проектами курсовыми, лабораторными, а также узнать отзывы на преподавателей и бесплатно скачать пособия.
Популярные преподаватели
Добавляйте материалы
и зарабатывайте!
Продажи идут автоматически
6473
Авторов
на СтудИзбе
304
Средний доход
с одного платного файла
Обучение Подробнее