Главная » Просмотр файлов » 1629382528-e201d89ff59dd31db5be21dffcf9458a

1629382528-e201d89ff59dd31db5be21dffcf9458a (846429), страница 93

Файл №846429 1629382528-e201d89ff59dd31db5be21dffcf9458a (Калинин В.И. Герштейн Г.М. Введение в радиофизику) 93 страница1629382528-e201d89ff59dd31db5be21dffcf9458a (846429) страница 932021-08-19СтудИзба
Просмтор этого файла доступен только зарегистрированным пользователям. Но у нас супер быстрая регистрация: достаточно только электронной почты!

Текст из файла (страница 93)

Прн любой' фазе линии обратной связи можно, регулируя величину угла пролета изменением ускоряющего по«:ннналз, лобн<ься необходимого баланса фаз. 1!рн нимощн (:<0.!6) ьн>жно «и<же легко пояснить наличие дискр< >ныл об<асмп ко>нбюшй клн«р<нш. !!ри фиксированной обратной связи [! -.-.-:.««нз!! н виши<ой лнбрнгоосы! резона<ораз клистрона„ обсшшчннлзюпш >н««аы«чн н* нш >п«нм<вн «<«с«от<а ч«, проколи последова«слюю рчл знанчшз / = — -.О, 1, 2, 3, ..., необходимо обеспечн«ь «н««н г«нующнй нм !«чд днскрсгпмх значений < и, следова<сль«< «, у<нарнзчншо на<снциала Ум Эгнм, собственно говоря, и пг«<я< н«к< «ся диск!«с! ность колеба гельных областей. генераторов сзсрхшлгнкнх «н<с>аг.

Соо>ншнение (30.155), характеризующее оптимальные условия отдачи энергии элек.гронамн высокочастотному полю, будет выполняться при зна<ении параметра группировки Х= ;. = 1,84 и <6 >;6 '« ./,< '., <=0,58. Таким образом„исходя из энергетических соотношеш<й, мы получили условия максимальной огдачи, соо>ветствуяхцне макс«шальному значению ампл>пуды первой гармоники конвекционного >ока. Прн определенной величине колебательных потенциалов в зоне отдачи //я и, следовательно, определенной величине т, „ 632 призоры сзч с прврыаным Взаимодяйствнвм (гл 30 максимальная мощность, отдаваемая электронным потоком, будет; Р «аа» --.=.

0,337«УУюа«»«»« (30.17) а максимальный коэффициент полезного действия %~а».=. 0 334«мм (30. 13) Если допустить полное использование напряжения в зоне отдачи, т. е. 1,,='1, получим теоретически максимально возможное значе- ние коэ ициента полезного фф действия Ф р »1 ««««»=-0,58, „« Пандус г ннувчс!иену ~ гь ч м«н данном слу ше речь нксг о гак называемом электронном ко"ъ эффнцненте полезного дей- еьь У ствия, т. е: о степени использования мощности электронак™ак У«я ууя уак у«ге НОГО ПОтОка, и НЕ учитываются 1«ис.

ЗОЗ. рааличного рода потери в колебательных системах. Для поддержания незатухавопвих колебаний во внешней колебательной системе необходимо, чтобы мощносгь, отдаваемая электронным потоком внешней колебательной системс, была больпщ нли равна мол!ности поверь в резона«про, коц«руа«мокко выра»«мь ~»к: г/« УУ1 7««в«ерь 2'д " 2К" ° а реа глеК р„ — резонансноесопротивлениеколебательной системы. Условие поддержания незатухающих колебаний может быль записано следующим образом: ~ ~па«»ерь Учтя выражение этих мощностей, условия поддержания колебаний можно записать в следующем виде: 2У«К« ( 3 Р— '»«/~ ~ — м~„) а!п(~~~ + ер) ~ 1.

(30.19) Для определения областей сзмовозбуждения клистрона желательно построить зависимость леной части этого выражения от иевозмущенного Угла пРолета м»а. На Рис. 30.8 нРедставлена подобнаЯ зави- СИМОСтЬ дЛя ОДНОГО ИЗ ВОЗВУОжпЫХ рЕжИМОВ (Прн 1»и»=!» — — СОПЗ1), полученная в предположении, что оптимальные условия отдачи энвргии все зрел«я выполняются, т. е. имеет место полная группировка потока, и сетки выходного резонатора находятся и месте наибольшей плотности сгустков электронов.

Иа этого рисунка видно, по при % 30.11' клистро н 533 'в::-"',-::.:.. изменении угла пролета 6 имеет месго ряд деус колебаний. Это — 'наиболее существенная черта мическим управлением электронным но~оком. Оптимальные условия о«дачи элса~!шнныв«п мощности в каждой иа облас~сн само»небу«кляни ;~":-„::;:-', ' ряться при определенноч зна инин угла н!квас~а ветствующем условию е«еа — 1,11!. !!Сслслнсс уса<и~не можно занн- 2«е 1 — = сопя!, ~/ 2е А У крелвных областей генераторов с дина- пупком наибпльшвй я будут удовлетвомт --- соп»1 соот где Р— длина промежутка группировки или 1.'и„=-- с (30.20) Это соопюшщшс !1аркгаузюш, справедливое для рсжнмов, соответствующих оптимальной С~У«ачс, ньюс~ болшнос значение н наблюдается в любых гснсра«орах с динамическим управлением. Осгановимся на нем несколько подробнее.

11рсжле все~о необходимо отметить„ по условие (30.20) нредставлясв «условие синхронизации» между периодическими унлопвеннями элен~ровного но«ока и нысокочастотным переменным полем внешней колебательной системы. При выполнении этого условия синхронизации сгустки электронов будут проходить между сетками Лэ Вя (рис. 30.7) в наиболее бла:«!:::;;~.'. гоприяпюй фазе, когда электрическое поле в этой зоне тормозящее. Подобное рассоргнрование электронов в клистроне осуществляется за счет фааовнн группировки, обсспе шваюивей преобладающее прохождение правильн<н!шзных элск«ронов через зону о~дачи. Чго жс касается шсвпгы гснсрц!«ус«на» колебаний (прн условии правильного подбора фазы обравной связи), Уо последняя всецело «У определяется собственной заставой колсбагсльнон системы (с учетом изменения диэлектрической проницаемости в промежутке, заполненном электронами).

Поэтому при неизменной настройке колебательной системы и изменении (Уа в пределах области колебаний происходит довольно резкое изменение интенсивности колебаний н наблюдается сравнительно небольшое изменение частоты, обусловленное побочным явлением, так называемой электронной настройкой. Если же производить перестройку колебательной системы при одновременном изменении факторов режима, то в пределах одной области колебаний можно получить непрерывное изменение 1..

Процессы, аналогичные рассмотренным, происходят н в других сверхвысокочастотных генераторах. В некоторых из них имеет место совмсщспне функций модуляции, преобразования потока и огдачи энергии в одних н тех же областях междуэлектродного пространства. Для этого движение электронного пптока организуется так, пгиаозы свч с пгдтьвныы взлнмодзйствиям !гл. 30 чтобы после завершения процесса модуляции плотности электроны снова проходили через те же или аналогичные зоны, отдзвая свою энергию колебательной системе. Нужное движение электронов обес- печивается при атом либо тормозящим постоянным электрическим полем, либо соответственно направленным пос>ояниым магнию>ым полем.

!!римером можс> слул<и>ь оцинка>ельиый клиг>рви, в ко>ором используется только олин рсзопагрр >ороидального липа. В одной жше пространства, заключенной 3 ,. ~> л> ~ между сетками этого резонатора, 1 > совмещены процессы модуляции электронного потока по скорости 11 кй н отдачи энергии. На рнс. 30,9 > Ч предстзвлена схема отражательного клистрона, а на рис.

30,10 пока> > вано разделение рабочего пространства его на зоны и распределение потенциала в этих зонах. В ре> жиме установившихся колебаний 1 1 между его сетками имеется колебательное напряжение .б>> з!пмС а. сами сетки находятся под положиРис. ЗОЛ О. тельным потенциалом ЕУл относи- тельно катода. На огражатель С подается отрицательный потенциал ЕУ„создающий тормозящее поле в пространстве между второй сеткой резонатора и отражателем. Величина тормозящего поля Ул — Е~, подбирается такой, ч >обы 333 ф 30.1~ !;::.':. электронный поток, не достигая огра>кагеля, возвращался обратно и снова щюходил сетки резонатора. Во время движения электронов к огра>ха>слю и обратно в прос>рапсгве между второй сеткой и отрах<агелем происходит процесс преобразования модуляции скорости в модуляцию пло>иосси электропшпо потока.

В результате этого при обри>иол> прохождении с> руппироя пшого элок>ровного погока через сс>ки резона>ора и пр вильном подборе фазовых соо>но>некий ,у будет имс>ь мссго о>дача .>псргии колсба>сльиои системс. '1'аким образом, в огрзжа>ельпом клисгропе прои<ходя> зс же процессы, что и в двухкопгурном клистроне. Локализация функций модуляции и отдачи в одной зоне представляет лишь конструктивно-техниче'ское, но не принпипиальное отличие отражательйого клнстрона ,.

!=3 .> от двухкоптурпого. К о>раи<агельиоиу клис>рону весьмз близок ио сущесп>у происходящих в нем пропегшш гак называемый генерз>ор схем>з >орМозящего поля, ис<ориче<ки явившийся предшес»ц яником клистропиых >сиераторов и первым сверхвысокочастотным генератором с динамическим управлением Рис. 30.11.

!рис.,30.11). Схема тормоаящего поля была впервые исследована в 1920 — 1991 гг. Баркгаузеном н Курцем в Лейпциге и, независимо от них, С. И. Зилитинкевичем в Ленинграде. Последним было дано и теоретическое обоснование возникноисшш колсба>гл>.пых режимов и этой схеме. Качественно работу гхгмы >«рм«>шш>чо пола можно описать следующим образом.

Характеристики

Тип файла
DJVU-файл
Размер
11,23 Mb
Тип материала
Высшее учебное заведение

Список файлов книги

Свежие статьи
Популярно сейчас
А знаете ли Вы, что из года в год задания практически не меняются? Математика, преподаваемая в учебных заведениях, никак не менялась минимум 30 лет. Найдите нужный учебный материал на СтудИзбе!
Ответы на популярные вопросы
Да! Наши авторы собирают и выкладывают те работы, которые сдаются в Вашем учебном заведении ежегодно и уже проверены преподавателями.
Да! У нас любой человек может выложить любую учебную работу и зарабатывать на её продажах! Но каждый учебный материал публикуется только после тщательной проверки администрацией.
Вернём деньги! А если быть более точными, то автору даётся немного времени на исправление, а если не исправит или выйдет время, то вернём деньги в полном объёме!
Да! На равне с готовыми студенческими работами у нас продаются услуги. Цены на услуги видны сразу, то есть Вам нужно только указать параметры и сразу можно оплачивать.
Отзывы студентов
Ставлю 10/10
Все нравится, очень удобный сайт, помогает в учебе. Кроме этого, можно заработать самому, выставляя готовые учебные материалы на продажу здесь. Рейтинги и отзывы на преподавателей очень помогают сориентироваться в начале нового семестра. Спасибо за такую функцию. Ставлю максимальную оценку.
Лучшая платформа для успешной сдачи сессии
Познакомился со СтудИзбой благодаря своему другу, очень нравится интерфейс, количество доступных файлов, цена, в общем, все прекрасно. Даже сам продаю какие-то свои работы.
Студизба ван лав ❤
Очень офигенный сайт для студентов. Много полезных учебных материалов. Пользуюсь студизбой с октября 2021 года. Серьёзных нареканий нет. Хотелось бы, что бы ввели подписочную модель и сделали материалы дешевле 300 рублей в рамках подписки бесплатными.
Отличный сайт
Лично меня всё устраивает - и покупка, и продажа; и цены, и возможность предпросмотра куска файла, и обилие бесплатных файлов (в подборках по авторам, читай, ВУЗам и факультетам). Есть определённые баги, но всё решаемо, да и администраторы реагируют в течение суток.
Маленький отзыв о большом помощнике!
Студизба спасает в те моменты, когда сроки горят, а работ накопилось достаточно. Довольно удобный сайт с простой навигацией и огромным количеством материалов.
Студ. Изба как крупнейший сборник работ для студентов
Тут дофига бывает всего полезного. Печально, что бывают предметы по которым даже одного бесплатного решения нет, но это скорее вопрос к студентам. В остальном всё здорово.
Спасательный островок
Если уже не успеваешь разобраться или застрял на каком-то задание поможет тебе быстро и недорого решить твою проблему.
Всё и так отлично
Всё очень удобно. Особенно круто, что есть система бонусов и можно выводить остатки денег. Очень много качественных бесплатных файлов.
Отзыв о системе "Студизба"
Отличная платформа для распространения работ, востребованных студентами. Хорошо налаженная и качественная работа сайта, огромная база заданий и аудитория.
Отличный помощник
Отличный сайт с кучей полезных файлов, позволяющий найти много методичек / учебников / отзывов о вузах и преподователях.
Отлично помогает студентам в любой момент для решения трудных и незамедлительных задач
Хотелось бы больше конкретной информации о преподавателях. А так в принципе хороший сайт, всегда им пользуюсь и ни разу не было желания прекратить. Хороший сайт для помощи студентам, удобный и приятный интерфейс. Из недостатков можно выделить только отсутствия небольшого количества файлов.
Спасибо за шикарный сайт
Великолепный сайт на котором студент за не большие деньги может найти помощь с дз, проектами курсовыми, лабораторными, а также узнать отзывы на преподавателей и бесплатно скачать пособия.
Популярные преподаватели
Добавляйте материалы
и зарабатывайте!
Продажи идут автоматически
6499
Авторов
на СтудИзбе
303
Средний доход
с одного платного файла
Обучение Подробнее