1629382528-e201d89ff59dd31db5be21dffcf9458a (846429), страница 18
Текст из файла (страница 18)
Целью настройки системы в резонанс служит обычно получение максимального значения тока во вторичном контуре. Возможны следующие методы настройки и соответствующие им .;~.Ф виды резонанса связанных контуров» ~кгпв ~- В 110 и и и 72мм— =277>У« =21! 7,,„-,=. Из э>их условиИ следует, что Х! Ф~ Х Л и«иж!й«+ 'М' — 2 «Мй) 0 » («>М) (7>Я»+ >«»М«)« или же )'>> йя = мяМТ, откуда и 72«>т =, 2)> )>Я« «РМ! !««М« ,ц и)'д;к, + — 76 --2 — — д,) ямп ! Х! Х> >цыМ) " ~, «>а)йа )2 « что приводи> к откуда им>и и 72ичп — 2ь у '— 2Рг7>>>>« колеБАтельные НРоцессы .В связанных контуРАх (гл, 5 Подставив найденное значение оптимального сопротивления связи в формулу (6.22), найдем величину наибольшего максимума вторич- НОГО тОКа /ям„.
Отметим следующее важное обстоятельство: при получении наибольшего максимума в режиме сложного резонанса, как видно из уравнения (5.25), кроме условия равенства нулю реактивной части сопротивления эквивалентного контура, что »>ох!но ааписать в виде »'Л Р Х,=- -;, Хя должно вьшолпяться >ак ке еще условно ,««>!« й! =--.,; йя. 61 Таким образом, для получения наибольшего максимума вторичного тока необходимо, >Тобы ак~ивное сопротивление, вносимое аа счет связи з первичныИ контур, было равно его собс>пенному активному сопро>явлению.
Это условно пзхолн>ся и полном соо>яегстпии с общеэлск>ротсхннческнм поло>кепи>>> о иакгямщн,ноа отдаче энергии в пюрузку прн ра>нзк>пе >пнрогннл>ння пщ руан нпу>р>нпсму сопрогищщнию ге>юра>ора. Обратимся ко второму возможному варианту осущсс>нлсння режима сложного резонанса: пастроика нроизноднпся только.вторичным кон>урон, аагем подбирается связь. Тогда, дифференцируя выражение 7»,„н (5.24) по мМ н приравнивая нулю производную„получим: (5.27) 'г 7>! ' Подставляя (5,27) в уравнение (5,24), получим выра>кение наибольшего максимума Вторичного тока во в>ором варианте сложно~о резонанса ::-',(1 6.5) Анализ нОВВдениз ТОКА ВО ВтОРичном контУРе 111 совпадающее с вырзжением (5.26).
Таким образом, мы приходим к выводу, что а условиях сложного резонанса получается одно и то же значение наибольшего максимума вторичного тока независимо 4 . от'того, который из связанных контуров настраивается, лишь бы была подобрана оптимальная связь, рааличная, однако, в обоих вариантах настройки. Практическое значение этого вывода заключается в том, что в различных схемах, применяющих системы связанных контуров, можно ограничиться введением элементов настройки только в один из контуров системы. Обратимся теперь к полному резонансу.
Для осуществления полного резонанса, как было указано, оба контура„ независимо друг от друга„ настраиваются в резонанс с генератором, т. е. Значит, Я>=й! и ля=На, а выражение вторичного тока (5.22) приобретает ннд и«>>и 72=77д,+ «М' (5.28) Продифференцируем это Выра>кение по мМ и аналогично предыду- щему определим величину оптимальной связи: мМ „= у>)>>>Я». (5.29) Поде~авив это выражение в (5.28), получим для наибольшего максимума вторично~о токи при полном резонансе значение на которого видно, что и при полном речонансе ток Во вторично»> контуре достигает максимума тоИ же величины, что и при сложном резонансе, но при меньшей величине сопротивления связи, что во 'многих практических случаях и ипюльзуется. 5 6.6. Анализ поведении тока во вторичном контуре. Весьма наглядное предсгавление о реаонансных явлениях в связанных контурах можно составить, рассматривая поведение втори >ного тока 72 >«! «1! в зависимости от отношений -- и — (полагая жо м ---собственная !«!« > 1'11, чистота первичного контура, мя — собственная частота вторичного !"1 ': контура, «> частота генератора).
Очевидно, изображая ток )я в функции указанных отношениИ частот или «расстроек» контуров, !о ~в » х. Ю; ш Рнс. 5,10. (5. 31) 1'ор -:-= ! »!>»1я . Рпс. 5,!1, 112 колввлтвльиыв процвссы в связанных >гоптурлх (гл. 5 мы получим некоторую трехмерную поверхность в пространстве »ш> о>о с снстемоИ координат ! —, —, 1»), уравнение которой ш' о> 'я=~(3 '-'в) »ш> шо! Эта поверхность обычно изображается на плоскости ш' о> по принятому в ~опографии методу горизонталей. Каждому зйачению »ш, Ъ! вторичного тона 1 на плоскости расстроек ! —, — ) соответствует Я 1о' ш» некоторая кривая - — горизонталь. Совокупность горичопталеИ дает наглядное представление о внлс покер>пюст и, изобра>кающсп функцию »я=-»!"', о), 11о»>обцо тому как прн кос>роении резонансных кри> ш вых одиночного контура мы пользовались для большей общности не абсолютноИ пелнчипоИ тОка, а ОгПОШениЕМ тЕКУщего зиачениа тока к максимальному, здесь также можно придать графику поведения 1я ббльшу>о общность, если вместо указанной вып>е функции изобразить поведение «приведенного» вторичного тока прн разли пнях значениях коэффициента с>шзи.
Изображаемая эгоИ фупкписп поверхцос>ь приобретает наиболее простой янл при связи, опрсделяемш! условном (5.23) полного резонанса. Соответствуя>пше указанному условен зпачспяе коэффипнента связи может быль определено, если обе части уравнения (5.29) поделить на ш!» Е,У.». Тогда - -=~ — =», ~» -~'~'— =)Яд. Следовательно, коэффициент связи 3»„р, соответствующип условию полно! о резонанса и называемып обычно .коэффициен>ом крити- ческоИ связи», равен среднему геометрическому пз затухания обоих контуров »1, и А: Как будет пока гаво и дальнейшем, ц>н>пческая связь» и коэффицнепг Д,р ш Рак > влжпУю Роль и !шбО>с Сне>смь> Свчзапнык контуров. Рпс, 5.10 дае> гоно>ра»ричсскос изображение поверхности приведенного вторичного >ока для случая кри>ическоп связи. Два снимка с гипсовой модели тои >ке поверхнос>и приводятся на рис. 5.11. По рисункам можно сос>авить довольно наглядное представление об этоИ поверхности, состоюпеп в основном из двух «хребтов» или "3 И.51 лнслиз попадания тока во вторичном контрик 113 .>рсбпе!Ь, вытянутых вдоль прямых "- =1 и — =1, в результате о>о ш наложения которых друг на друга над точкой (1,!), т.
е. при настройке обоих контуров на частоту генератора, образуется довольно резко выражепныи «пик». «Малые максимумы», определяемые точ- ками гребнев поверхности, соответствуют положениям частных резонансов„центральнып же «пик» поверхности — режиму полного резонанса. В об>цем случае поверхность вторичного тока приобретает более сложный впд.
Ее можно исследовать, исходя из уравнения (5.26) и (5.21'), а также (5.26) и (5.23') для режимов, характеризуемых (5>.32) г>( 1 14 колияатильныэ пгопэссы В .сзязанных кОнтУРАх !гл. .5 связью, равной или большей критической (/> :/>„Р), или из урапнений (5.22) — (5.21') н (5.24)-"-(5.23') — для связи, меньшей критической /> (л "й ). Е последнем случае значение - — -, очевидно, вообще не"«я /гппп достижимо, н з качестве максимальных значений будут фигурировать /гм> И /г и, ПОЛУЧЭЕМЫЕ Иэ ЧаСтНЫХ РЕаОНаНСОЭ. 1'аким образом, рэаделив уравнение (5.21') на (5.26), получим: 2ч>И>„// Яв / ппп / п)И> ' п>э>И~ $; (//> ! Х1) ~(/!, 4 "-'.>2— ) /!.)'' .,(Х,--"--->- Х.) «~ '.> л) /г,/:> Х!2> ! п»Л>>+ 2 >>Ып(/Г>/Г> —. Х>Х>) .>аме>нп>, что Введем также обозначения п>п Г> =1 — -'-„ ф 5.6! Анализ новвднния токл зо итог ичном контт э 115 >шп приводят к одинаковым результатам; и /г / что пполне понятно из определения полного резонанса.
ранее отмечалось, чго настройка системы па максимум вторичного тока можег пронзподн>ься либо ну~ем нзмснения настройки первичного ьон>ура прн фиксиропэнной настройке вторичного («перзый части>лй резопансп), либо путем иаменения настройки вторичного контура при фиксирояанпой настройке пеРвичного («второй частный резопансп). Беря ряд последовательных фиксированных настроек первичного или вторичного контура для соответстаующих частных м> п>п резонансоэ„мы можем получить на плоскости ~ — ', -=/> или, что еще удобнее„в связи с введенными «относительными расстройками», на пло- где пелнчипы ч> и чг определ>пот оы>осп>сльпую рассгройку первичного и вторичного копгурпя.
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
