1629382528-e201d89ff59dd31db5be21dffcf9458a (846429), страница 20
Текст из файла (страница 20)
5 можем заметить Существешюе различие в нх полосах пропускаиня. В качестве последней по отношению к одиночному контуру была принята полоса частот, соответствующая ширине реаонаиса кривой контура на высоте, равной половине максимальной, если кривая Ф бгб) Рвзонаисныв нвнвыв сияяаиных.конти оп 123 Решвгг это бнквадратное уравнение относительно б, получим еле',,;":;.:„:', дующие значения ч>ы. ~'-0ЕЯ вЂ” ~Я) = '(Š— Е )'+04х+ ') . (0.40) физический смысл имеют, конечно, лишь действительные значения относительной расстройки. Так как величина ( по определению выражается как »» !»». !»» б — ! —- ял «>» дае~ся в виде огношепия квадратов токов, илн же на высоте ! -.;.— =0,707 максимальной, если кривая дана отношением первых 1>2 с!снег!ей токов. Это определение осгасгся я сале и для системы !>гк 5 '»> связанных кон!у(язв. Расс«п>>рпм сл) шя, когда связь меньше крн- и ! тической.
исходя нз (блг>), поло кпя .' =:.=,, и будем иметь: г»1 ! (>г> -г- г гг 2 (>Е» ! Iгб»-! 2>»(гр дгз)->г-сч * откуда получится уравнение д>ш определен!и с>;„ (,.(-Х (Š— Е.а) ( ! й") =О. то при условии малой относительной расстройки, что имеет место для ч>г« в практически применяемых системах, она может быть ггредставлена следующим обрааом: »>~ — !»р (м + и«) (м — !»») 2ам 2Ь| !»» !»" " "«У» юй расп- усканияя Таким образом, найдя величину стройки Г>,,, мы имеем сразу н о '>(г:-': » !'Оси ыы !!!!с!и!«! кплп пч !асино полог гзанпыя кон!урон по граяпепьчо с кгшгура.
!>ассмогрям гша случая г повнмся сначала на режиме очень тать Ег((г( и сделать соответству т. е. пренебречь величиной м по (>> =-г-~' — ага-~- )>2гЕ $", Фнзичсшмгй смысл имеет, очеяидн ",>, а:.:: ~ >Е»(1 2 -- !) половинной оююснтелю гпогягсльпук! полосу про двух свя- ИНОЧНОГО О). ОстаЖНО СЧН" енин Сгы, у пропускаппя сисгсмгл полосой пропускаппя од грнмеиення формулы (5.4 слабой связи, когда мо ющие упрощения в выраж сравнению с гЕ. Тогда ' л=-+-~. — гЕЯ -г — гЕ«7>г2.
о, лишь значение =--гЕГ 0,4! =0,64»Е, ч! пригн»ш! к >паз-пп«гг>г>н ггг! ггьгнгй полосы нропускания '!' = О,($4гЕ = 0,043«, ":::-. где з»=гŠ— относительная полоса пропускания (или относительная избирательность) одиночного контура. Этот результат свидетель>:,', шяует о том, что относительная полоса пропускания системы свя- ианпых контуров при очень малой связи ноже~ Оказаться меньше ,полосы пропускання одиночного кон~ура. При увеличении коэффинйента связи увеличивается и полоса пропускаиия системы, достигая нри критической связи (Ег=гу) значения чг㻠— О«а=>($' 2= !.41оа.
Дальнейшее увеличение коэффициента связп ведет, как было пока'зано„к образованию двух резонансных максимумов с углублением о~куда А4 -- !йях(' -)- Фх = О ! ! Рис. 5.Ж илн же йь =! хх" Г~й' — ю'= =х( Рг5,32Ы2,41х1 (5.41) Рис, 5.27 124 колвьлтяльные'ИРоцессы н связанных контРРьх !гл. 5 между ними. Иа рис. 5,26 можнгх видеть, что полоса пропускэния системы, связанных контуров должна иметь максимум, определяемый режимом связн, нри котором высота минимума, вторичного тока, соответствующего нулевой расстройке, равна —.
Или же — = —, 1 ' 1! ' 1 -(Х2 С, „, 2' что в силу соотношения (5.35) приведет к условию .1 4ьхх(~ 2 = (Лх+ Эх)т из которого находится соотвс~стяуюв!сс зпэчспве А. (Т ( эя)х=:ИЧх, Знаки (--) перед корнями отбрасываем, как не имеющие физического значения. П ! Из уравнения (5.38), полагая „' =-,„, найдем значение 'я 11П1 чтобы, подставив в него й„,,„„из (54!), Выразьпь максимальную полосу нропуагапия снсггхня Ч„,х,.
Уравнение (5,33) лзсг: ! 4а'-'Лх 2 (ВЫ+ЭХ)'-';"2:х(хЁ — Эх)+(Х' ОтКУДа СЛЕДУЕТ УРаВНЕИИЕ ДЛЯ ОПРЕДЕЛЕНИЯ «Чх: ха+ 2чз (х(Я вЂ” УР) + г(ь — бг(Я!гз+ Угх = О. Из него получаетсю С,, =-+- у')гя г!я-ч-Ы~. Подстаяляя сюда 1=2,4!х(„находим елиисгвеиное физически возможное значение (,„: й~~,, ', 3,!х(, т. е. максимальная о~носн1ельиая полгка процускэния системы двух одинаковых связанных контуров и 3,! раза больше таковоп же одиночного контура 1зк 3, ! 'я. При дальнейшем увеличении связи, ко1орочу сопутс!Вует увеличение чглубины провала» между максимумами резонансной кривой, уже не 5.6 .
Рвзоньисиыв кРКВые связз33ны коитуР 2 (). х ов 15 имеет, смысла говори~в о, единой полосе пропускания системы дву!с связанных контуров. Разгюс резонансных .максимумов по частоте приведет к двум резонансным кривым н двум полосам пропускэния, рэаделенным полосой чнепропусканияэ. Выше указывалось, что для процускання определенной полосы частот, наприл1ер полосы, соответствукяцей спектру амплитудно-модулированных колебании, добро~ность одиночного резонансного кон~ура не должна превышать определенных значении (см. таблицу иа счр. 02).
Это требование часто приходит в противоречие с другичн требованиями, предъявляемыми резонансным контурам В рздио- З'х схемах и удовлетворяемыми высокими значениями добротности 1;!. Это 'противоречие во многих случаях может. быть разрец!еио путем ':,4,'„ замены одиночного контура системои двух связанных контуров $:;:.' с достаточно высокой добротностью и соответственно подобранным коэффициентом связи.
Таким способом легко осуществить получение резонансной кривой, приближаюн!ейся по форме к тому идеальному прямоугольнику, который дает воэможность равномерного воспроизведения всех частот в интервале полосы пропускаиия. Примером применения таких схем могут служить так называемые трансформаторы промежуто >нон частоты, применяемые во всех супергетеродипных приемниках. Это †систе двух связанных контуров, настроенных на нужную частоту и помещаемых обычно в общий экран. Принципиальная схема трансформатора промежуточной частоты и его включения приводится на рис.
5.27. Таким способом может быть обеспечено пропускапие полосы частот, достаточной для передачи речи и музыки. В тех случаях, когда требуется еще большее расширение полосы пропускаемых системой частот, можно применить три и более связанных контуров. Число резонансных максимумов в многоконтуриой сис~емс оиределяегся числом входящих в нее кончуров и характерен гвяхн, !!слн связь такова, что все кон~уры составляют чцеючку, кз кяпг:нюно котороп связагю непосредственно только с предыдущим и;нжледующнм, то число резонансных максимумов будс1 рщшо чнсзг кон~уров, форма же кривой резонанса при соответственно подобранных связях может быть почти прямоугольной. ф 5.7.
Энергетические соотношения н системе связанных контуров, В системе связанных контуров имеет место передача энергии генератора, дейстзувщего в первичном контуре, во вторичный, р> являющийся потребителем энерр, > р гй С р р гни — нагрузкой. Условия, при > г ко>орых происходит выделение С максимальной мопп>ос>и по вто! „ри п>ом копгурс, проню всего выяснить па примере гой же Рис. 5,28. сис>емы двух нпдуктивно связанных кои>уров, рассматриваемых я режиме полного резонанса (рис. 5.28). Вся затрачиваемая генератором мощность Р» расходуется в обоих контурах — в первичном Р>, во вторичном Рю причем Р» — — Р>-1.
Р». Выделяемые в контурах активные мощности 1, 1 1'1>> Рй = лР. 2 ' 2 Расс>>атривач вторя щый кв>гур как нагрузку, можно определить коэффициент полезного лсйс>яич гис>смы как»гяоп>синс мощности Рй, выделяемой во щоричпом копгуре, к полной мощипс>и га>оратора Рй: г', 11/гй 1;1>' + гй>1 Согласно (5.16) й а+.~х Тогда коэффициент полеаного действия й>йМ» й йй>М> 22~ ',- -, - ггй чМ1> или г = —— 2> Максимальные з>а»спич мощпос>и чо щорнчпом контуре могут быть получены я услочичх чйс>по>п, слпчацпо или полного резонанса, т. е.
в любом из случйся, при условии Х,= — О. Значит, выражение коэффициента полезного дсйсгвич можно преобразовать к виду ййМ> 1>й '1 КФ,,+'чййй ' я,уг.,+Л- ' ('42) Отсюда видно, что коэффициент полезного действия изменяется от нуля при 2> =0 и проходит через значение й)=0„5 при 126 колвватильныв пвоцвссы в связанных ноитгввх >1гл. 5 1 Получится своеобразная цепь, облада>ощая близкой к идеальной частотной характеристикой в широком интервале частот,— «пило- совой фильтр . ф Ф.'1! .эиг>ччятпп>скин соотноп>виня в связанных конттвах 122 " " 1' >1»1».— -'л„р (см.
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
