Главная » Просмотр файлов » Учебник - Как понимать квантовую механику - Иванов М.Г.

Учебник - Как понимать квантовую механику - Иванов М.Г. (1238820), страница 78

Файл №1238820 Учебник - Как понимать квантовую механику - Иванов М.Г. (Учебник - Как понимать квантовую механику - Иванов М.Г.) 78 страницаУчебник - Как понимать квантовую механику - Иванов М.Г. (1238820) страница 782020-10-28СтудИзба
Просмтор этого файла доступен только зарегистрированным пользователям. Но у нас супер быстрая регистрация: достаточно только электронной почты!

Текст из файла (страница 78)

. .00.⎟⎟⎜......... ⎝ ...1(2j) ⎠...0000...0⎞⎛00... 00⎜ (2j)10... 0⎟ 0⎟⎜⎜(2j − 1)2 0... 0⎟0⎟⎜ĵ− = ⎜.(2j − 2)3 . . . 0 ⎟00⎟⎜⎟⎜........... ⎠⎝....1(2j) 000...Столбцы и строки нумеруются здесь целыми числами, начиная с +j до −jв порядке убывания.−ĵ−Отсюда находятся также матрицы ĵx = ĵ+ +2 ĵ− и ĵy = ĵ+ 2i.2Матрицы ĵz и ĵ , поскольку мы взяли их собственные векторы в качестве базиса, оказываются диагональными, причём матрица квадрата момента (оператора Казимира) оказывается пропорциональной единичной матрице ĵ 2 = j(j + 1)Ê.

ĵz , при выбранной нумерации строк и столбцов, имеетвид:⎛⎞j 0 ... 0⎜0 j − 1 ... 0 ⎟⎟ĵz = ⎜⎝ .. .. . . . .. ⎠.. ..0 0 . . . −j(*) Мы описали неприводимое (2j + 1)-мерное представление группывращений. Если j целое, то это представление групп SO(3) и SU(2) одновременно, а если j полуцелое, то это представление относится толькок группе SU(2).15.2. П РЕДСТАВЛЕНИЯ429ВРАЩЕНИЙ15.2.5. Орбитальные и спиновые моментыВведённые выше операторы орбитального момента одной частицы l̂aα(a — номер частицы) действуют только на координаты этой частицы.

В частности, операторы поворота eiαl̂an поворачивают вокруг начала координаттолько эту частицу, оставляя другие частицы на месте. Если мы хотим повернуть все частицы, то необходимо каждую из них повернуть на одини тот же угол. Поскольку орбитальные моменты разных частиц действуютна разные координаты, то они коммутируют друг с другом и мы можемопределить суммарный орбитальный момент L̂α (генератор одновременного поворота координат всех частиц) как сумму орбитальных моментовотдельных частицNiαl̂1n iαl̂2niαl̂N niα a l̂aniα L̂nee...e=e=e,L̂n =l̂an .a=1Очевидно, что, т. к. моменты разных частиц коммутируют между собой,для суммарного орбитального момента справедливы те же коммутационные соотношения (15.3), что и для орбитальных моментов отдельных частиц [L̂α , L̂β ] = i eαβγ L̂γ .Обратите внимание, что мы пишем суммарный орбитальный момент,а не суммарный момент импульса.

Это связано с тем, что помимо орбитального момента частиц, связанного с движением частиц как целого, существует ещё спиновый (внутренний) момент импульса ŝα — спин. Классическиманалогом спина был бы момент импульса, связанный с вращением частицывокруг своей оси, однако для элементарных частиц такая наивная интерпретация не работает, т. к. скорости вращения должны были бы быть слишкомвелики (больше скорости света), а кроме того, спин имеется у частиц, длякоторых не наблюдается никаких признаков внутренней структуры.Спин принято считать некоторым внутренним невыводимым свойством частиц.

Для частиц определённого сорта величина квадрата спинаŝ2 = ŝ2x + ŝ2y + ŝ2z определена и равна s(s + 1), где s — целое или полуцелое неотрицательное число. Для описания спина волновая функция кромеобычных переменных, описывающих движение каждой частицы как целого, имеет также дискретные спиновые переменные, которые пробегаютзначения от −s до +s с шагом 1.Подобно тому, как операторы орбитального момента действуют только на координаты частиц, операторы спина действуют только на спиновыепеременные. Поскольку спиновые переменные дискретны, спиновые операторы представляют собой матрицы.

Спиновые операторы для частицы соспином s — матрицы (2s + 1) × (2s + 1).430ГЛАВА 1515.2.6. Коммутаторы моментов импульсаДля того, чтобы определить, как коммутируют операторы момента импульса с каким-либо оператором, нам надо определить, как ведёт себя этотоператор при вращениях (11.2):dÂповёрн. = d eiαĵμ Âe−iαĵμ = i[ĵμ , Â].dα dαα=0α=0Так что если мы знаем как оператор ведёт себя при вращениях, то мызнаем как он коммутирует с моментами импульса. Формулу мы записалидля вращения оператора «вместе» с состоянием (для вращения «вместо»достаточно поменять знаки в показателях экспонент, см. 11.2 «Преобразования операторов “вместе” и “вместо”»).СкалярыСразу можно сделать вывод, что любой скалярный оператор (оператор,не меняющийся при поворотах) коммутирует со всеми компонентами ĵμ :[ĵμ , Â] = 0⇔Â — скаляр.В частности скаляром оказывается оператор Казимира ĵ 2 .ВекторыДля того, чтобы записать преобразование вектора при вращении, намнет необходимости знать, что это за вектор.

Само слово «вектор» подразумевает вполне определённые трансформационные свойства. (Так что сейчассамое сложное — не запутаться в знаках, определяя что относительно чеговращается.) Нам достаточно записать бесконечномалый поворот вокруг eλна угол α:Âμ → Âμ − α eλμν Âν + O(α2 ).Мы рассматриваем поворот «вместе», так что он осуществляется в противоположном направлении, по сравнению с тем, как поворачиваются аргументы волновой функции в разделе 15.1.1 «Генераторы вращений (л)»2i[ĵλ , Âμ ] =dÂμ= −eλμν Âν .dα2 Для проверки знака, с учётом того, что все векторы вращаются одинаково, можно, например, проверить коммутатор [x̂1 , l̂2 ] = ix̂3 .15.2.

П РЕДСТАВЛЕНИЯВРАЩЕНИЙ431Таким образом, компонента произвольного векторного оператора коммутирует с компонентой момента импульса по следующему закону:[ĵλ , Âμ ] = [Âλ , ĵμ ] = i eλμν Âν .(15.11)Эта формула обобщает коммутационное соотношение (15.3), которое воспроизводится, если подставить вместо Âλ компоненту момента импульса ĵλ . Это означает, что компоненты момента импульса, как и в классической механике, образуют вектор.Из формулы (15.11) следуют такие полезные коммутаторы:[Âz , ĵ± ] = [ĵz , ± ] = ±Â± ,(15.12)[Â+ , ĵ− ] = [ĵ+ , Â− ] = 2Âz .(15.13)Обратите внимание, что коммутатор [ĵz , ± ] = ±Â± (15.12) означает,что под действием оператора ± проекция момента импульса на ось zизменяется на ±1 (сравни с (15.10)), так же как под действием ĵ± .

Однако[Âλ , ĵ 2 ] = i eλμν (ĵμ Âν + Âν ĵμ ),[± , ĵ 2 ] = ±(Âz ĵ± + ĵ± Âz − ± ĵz − ĵz ± ).Если ± не коммутируют с ĵ 2 , то они не только сдвигают m на ±1, нотакже «портят» квантовое число j. Также могут «портится» другие квантовые числа, например состояния с определённым орбитальным моментом(заданы собственные числа для ˆl2 и ˆlz ) под действием l̂± меняют толькоугловую зависимость при фиксированном ˆl2 , а под действием x̂± изменится не только ˆlz , но также состояние перестанет быть собственным для ˆl2 ,и изменится зависимость волновой функции от радиальной переменной.Вместо операторов суммарного момента импульса ĵα мы можем братьоператоры момента импульса подсистемы при условии, что данный векторвращается при поворотах этой подсистемы, т.

е. что операторы Âα действуют на переменные, описывающие данную подсистему, и только на них, например орбитальный момент поворачивает импульс и мы имеем [p̂α , l̂β ] == [ˆlα , p̂β ] = ieαβγ p̂γ . Если же оператор действует на переменные другойподсистемы, то он коммутирует с моментом импульса данной подсистемы, например спин не поворачивает орбитальный момент и координаты[ŝα , l̂β ] = [ŝα , x̂β ] = 0.432ГЛАВА 1515.2.7. Лестничные операторы для осциллятора â± и моментаимпульса ĵ± **Очевидно сходство между лестничными операторами для осциллятора â± и операторами ĵ± для момента импульса.

Это сходство не случайно,и мы можем построить операторы момента импульса из осцилляторныхоператоров.Рис. 15.1. Связь чисел заполнения n1 и n2 с j и m.Введём гильбертово пространство H как тензорное произведение двухпространств H1 и H2 , на которых действуют два комплекта осцилляторныхоператоровH = H1 ⊗ H2 ,±â±1 = â ⊗ 1̂,±â±2 = 1̂ ⊗ â ,N̂1 = N̂ ⊗ 1̂ = ↠â ⊗ 1̂,N̂2 = 1̂ ⊗ N̂ = 1̂ ⊗ ↠â.Базис в пространстве H естественно нумеровать двумя числами заполнения:|n1 ⊗ |n2 ,n1 , n2 ∈ {0, 1, 2, 3, . .

. }.15.2. П РЕДСТАВЛЕНИЯВРАЩЕНИЙ4332Перенумеруем базисные векторы новыми квантовыми числами j = n1 +n2n1 −n2и m = 2 (см. рис. 15.1):9|j, m = |j+m⊗|j−m, j ∈ 0, 1 , 1, 3 , 2, . . . , m ∈ {+j, +j − 1, . . . , −j} .22Новая нумерация базисных векторов сразу подсказывает, как определить операторы момента импульса:N̂1 − N̂2,2ĵ+ = ↠⊗ â,ĵz =ĵ− = â ⊗ ↠.Мы можем определить оператор ĵ с собственными числами j:N̂1 + N̂2,2ĵ 2 = ĵ(ĵ + 1).ĵ =Легко проверить, как действуют операторымомента на базисные сос: n + n2 n1 − n2= |j, m:,тояния |n1 ⊗ |n2 = 122n1 − n2|n1 ⊗ |n2 = m |n1 ⊗ |n2 ,2ĵ+ |n1 ⊗ |n2 = ↠⊗ â |n1 ⊗ |n2 = (n1 + 1)n2 |n1 + 1 ⊗ |n2 − 1 == (j − m)(j + m + 1) |j, m + 1,ĵ− |n1 ⊗ |n2 = â ⊗ ↠|n1 ⊗ |n2 = n1 (n2 + 1) |n1 − 1 ⊗ |n2 + 1 == (j + m)(j − m + 1) |j, m − 1.ĵz |n1 ⊗ |n2 =Мы представили гильбертово пространство как прямую сумму (2j + 1)мерных подпространств для всех возможных целых и полуцелых j:3H=C2j+1 = C1 ⊕ C2 ⊕ C3 ⊕ C4 ⊕ · · · .31j=0, ,1, ,2, .

Характеристики

Тип файла
PDF-файл
Размер
4,31 Mb
Тип материала
Предмет
Высшее учебное заведение

Список файлов книги

Свежие статьи
Популярно сейчас
А знаете ли Вы, что из года в год задания практически не меняются? Математика, преподаваемая в учебных заведениях, никак не менялась минимум 30 лет. Найдите нужный учебный материал на СтудИзбе!
Ответы на популярные вопросы
Да! Наши авторы собирают и выкладывают те работы, которые сдаются в Вашем учебном заведении ежегодно и уже проверены преподавателями.
Да! У нас любой человек может выложить любую учебную работу и зарабатывать на её продажах! Но каждый учебный материал публикуется только после тщательной проверки администрацией.
Вернём деньги! А если быть более точными, то автору даётся немного времени на исправление, а если не исправит или выйдет время, то вернём деньги в полном объёме!
Да! На равне с готовыми студенческими работами у нас продаются услуги. Цены на услуги видны сразу, то есть Вам нужно только указать параметры и сразу можно оплачивать.
Отзывы студентов
Ставлю 10/10
Все нравится, очень удобный сайт, помогает в учебе. Кроме этого, можно заработать самому, выставляя готовые учебные материалы на продажу здесь. Рейтинги и отзывы на преподавателей очень помогают сориентироваться в начале нового семестра. Спасибо за такую функцию. Ставлю максимальную оценку.
Лучшая платформа для успешной сдачи сессии
Познакомился со СтудИзбой благодаря своему другу, очень нравится интерфейс, количество доступных файлов, цена, в общем, все прекрасно. Даже сам продаю какие-то свои работы.
Студизба ван лав ❤
Очень офигенный сайт для студентов. Много полезных учебных материалов. Пользуюсь студизбой с октября 2021 года. Серьёзных нареканий нет. Хотелось бы, что бы ввели подписочную модель и сделали материалы дешевле 300 рублей в рамках подписки бесплатными.
Отличный сайт
Лично меня всё устраивает - и покупка, и продажа; и цены, и возможность предпросмотра куска файла, и обилие бесплатных файлов (в подборках по авторам, читай, ВУЗам и факультетам). Есть определённые баги, но всё решаемо, да и администраторы реагируют в течение суток.
Маленький отзыв о большом помощнике!
Студизба спасает в те моменты, когда сроки горят, а работ накопилось достаточно. Довольно удобный сайт с простой навигацией и огромным количеством материалов.
Студ. Изба как крупнейший сборник работ для студентов
Тут дофига бывает всего полезного. Печально, что бывают предметы по которым даже одного бесплатного решения нет, но это скорее вопрос к студентам. В остальном всё здорово.
Спасательный островок
Если уже не успеваешь разобраться или застрял на каком-то задание поможет тебе быстро и недорого решить твою проблему.
Всё и так отлично
Всё очень удобно. Особенно круто, что есть система бонусов и можно выводить остатки денег. Очень много качественных бесплатных файлов.
Отзыв о системе "Студизба"
Отличная платформа для распространения работ, востребованных студентами. Хорошо налаженная и качественная работа сайта, огромная база заданий и аудитория.
Отличный помощник
Отличный сайт с кучей полезных файлов, позволяющий найти много методичек / учебников / отзывов о вузах и преподователях.
Отлично помогает студентам в любой момент для решения трудных и незамедлительных задач
Хотелось бы больше конкретной информации о преподавателях. А так в принципе хороший сайт, всегда им пользуюсь и ни разу не было желания прекратить. Хороший сайт для помощи студентам, удобный и приятный интерфейс. Из недостатков можно выделить только отсутствия небольшого количества файлов.
Спасибо за шикарный сайт
Великолепный сайт на котором студент за не большие деньги может найти помощь с дз, проектами курсовыми, лабораторными, а также узнать отзывы на преподавателей и бесплатно скачать пособия.
Популярные преподаватели
Добавляйте материалы
и зарабатывайте!
Продажи идут автоматически
6372
Авторов
на СтудИзбе
309
Средний доход
с одного платного файла
Обучение Подробнее