Учебник - Основы теории электричества (1238774), страница 102
Текст из файла (страница 102)
Ое особой роли оотеициалоя и квеятояой физике ем, статью рь йй Сяиржииеиого «Эффект Аиро. иова-оома. Теоретические расчеты и иитерорети«ии» ('!'рули ФИАН,— <986.-- Т ! Г>7 — С. )ЗЭ) К этой статье приложен иохяый еиисои литеритурм, отиоеящейся к этом> вопросу. При это> калибровочная ииварииитиоеть ие нарушается. 1Г/ромеи род.) ') Конечно, наряду с из«еяеиием электричееио< о поля лев<кение заряда с' иеооерехетиеияс возбуждает вблизи точки Р' также и иоле мап<итиое, которое тоже раеороетряияетея висле ПЕРЕМЕННОЕ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЕ НОЛЕ 368 РАСПРОСТРАНЕНИЕ ЭЛЕКТРОЭЗЛГННТНЫХ ВОЗМУШШП1П 1Гл Уп Ч 971 369 /7/с секунд распространится до о Р изменение силы Р, испытывае т чки и лишь в этот мой зарядОм момент обусловит Нас сейчас вовсе не ннтересуе б и техническим соображениям т то о стоятельство, что по практическим Существенно лишь„что вопрс о этот простейший опыт об ече речен на неудачу.
быть решен экспериментальны и!ос о скорости раси ост а р р пения поля может лбным п)/тел! и что он был факти пользу конечности этой скорости. ф ктически решен в Больше того, изложенные нами: теории поля, и, в частности, фо ' (94.7 и следствия, выл екаю ие и количсствсниои прове ке ибо ормула (94.7) могут бы ' ', и о значение п!кстоянной с може и е независимых электроди . лес вероятное знзчеэние этой одипамических изме ений (см.
, этой постоянной равно (см. $ 59): с = (2,9978 ~ 0,0001) ° 1О'о см/с, что в пределах ошибок опыта действит, сгант, дает с непосредственно ствительно совпа спрострзнения полн В вак Знал~э наиболее Точ~ых и измерений, произведенных СКОРГ'сть Числ с — (2,99?92458(1 2) ) 10!о см/с, исленное совпадение приведе нных величин являетс гнитпой природы свет , /У) КО ВСЕМ ЭТИМ Важнмм ВО! ' к вакууму. ц Вернемся в д~л~н~йшем, вопросам мы е! е ве смея полученными рез льта $ 78 ц нарности переменного условия квазиста ио щим образом: квазистациона уточнить определение квазис ' тационарности следуюионарным полем называется с доста оч с й точностью .
енногго Н которого в ка совпала!от с соответств уюнгими величинами в изле и поглтнных Гоксзд, плот мгновенной (в момент 1) тиость которых Р и 1 рав токов. плотности ассмат з а ядов и р . 1 иваемых переменных зарядов и Из Рассмот е! Р р !ия выражений запаздывак! их ающих потенциалов (96.1) и ля квазистационарности п е прежде Всего необходимо условия: за время /=Р пространении электром ' то и омагнитного поля на ассто ом ' р .
тояние /7, значения величин ать лип!ь исчезающе малые и )РИ дгом под ' сстояние рассматриваемой удаленного элемента з : аряда или тОка. точки поля от наиболее чевидно, что // всегда можно выб ать пасто чеви !, Рать настолысо болыпим, чтобы прн . с зх изменениях поля это условие не удовлетворялось. азистационарных токов обыч " ычно ограни'1нвдются Рас редственной близости к за з ряженным или обтекаемым этом случае везхнпй п ° „„„,„„,„,а,,, 1 Редел Расшъшши тояник! между двумя наи ут друга элементами за : арндов или токов, иоле кото ых у умя наиболее удалениымп друг .
д, рых ы егце желае учесты имеем дело с нези одическими токами периода /, то ~ак ч ' ' зр езея енараезь света в ноз ) !1епаередезнен !а и !м я ютанащющ! о=-с определящен пн (зенона ' = ': ' ' . сакля прззп '=- '/ТЗЧ !'де е ееп днэл!"кз!зпчееквя пропп условие квазистационарности сведется, очевидно, к неравенсзву т= — 1/а((Т, или, так как В, вооб!це говоря, сравнимо с с,-" к неравенству //с(( Т. 197 !1 Если это условие квазистационарности выполнено, то зпачепне 1ппсипипм и поля вблизи зарядов н токов, т.
е, на расстояниях от пих, «довлезтзормоп!Их требованию К/1((Т, (972) можно с достаточной точностью определить по формулам (8.8) и (64 3), выведенным нами для полн стационарного (и не учзпывакнцим токов смен!е ния). Что же касается напряженнгзстп элекгрпчгскогтз подо Г., ео даже при одинаковом мгнонекпози значении потенциалов ф и А вектор Е псрсменно!! квазистационарпого поля (в отличие от вектора Н) может суп!е!.твенно отличаться от Вектора Б соответствующего постоян!ШГ п злп (я! Лсиня ИНдуКНИН!).
ФОРМЗЛЬНО ЭТО ОТЛцЧНС" СВИЗЗНО С !ЕМ, '!ТС В ЕЫрцжсн! ';!Пи Б [фора!ула (94.2) ) входит пропзаоднал по Времен!1 от вектора ..!отспциалэ Л. 3. Молит ьачп!кпззь еоч~!енпе, Гз!инзнрзе! лп, пзщрнчер 1 оснааеппп нек ар! Н, однпаковоезь аннан Н е Л однкаканое знячепне Н н псюе кназнезащ!анарп !н н н пале посззз!пзнзч, каракзернзуемам алкам ! тем же мгпанеаа!ч зпа и нк!ем ~!ьзенцнззлзз А Ве,п, даже прь образа ваннн пространственных пропзвзщных еп ф н А заннепмзлззь нз о нремаа чщк ч неразь еу!цесзнснпу!о роль Тан, папрннер, еелн и !ззчразкеанн пранзводнай дзр (! — Я/с) ( дзр (1 — /зз/с) 1 к дф (1 — /Г/с) дк ).
дк 11 й/ и! с)( дс мы н аргументе фуньцпн ч запаням 1- !1/ па 1, то нее ке полученное .з!эрнзкзнн~ бу.ез !!лп д[Г 11) чазьея о! — ' — вторым меном дз Однако в тех случаях, когда выл!оп!з!ах!с!! уел нчщ ! з7 1) н 197 2), озлнчне з!о и существе« ! дл, на В перподпчееаьч азмц па порядку велнчппы — †.— ерпвннма с . — —; еэемюазельнз>, нвн„!з с д! Г7 '7'Г . ф (97. ! ) — е( — 6 другов стороны, пазен нп ал Ч~ ( нл и по яра й ней мере ! и рз ме и на я а н розн нн с д1 1 слагающая этого погенцннла) нзменямея на протяженяп ензтемы нк велнчнчу, еранннъро с еамнч эзнм позенцналоч ~! (в частности, переменная елагакнцая Ч, нообщ! Говоря, менн ~ знак д~! на протяжеппн снеземы). ! !ало бы!ь, па порп зку нелпчнпы — — -(! П, !аь 'ыа нблнзн енззечы дх второй член выражепня б)7Л) дечезвнеельпо чал па ернвнеощо с ! ерным, ~ззз н Треб!!!е лчеь наказать. ,„1 нч Далее, па больщпх по сранпенао е равмерамп счесемь! расе!акциях аз нез' ~ -- -) дх ! ьв тогда как - —.
— —..—.!1оэзому, пока ньаалняезея уелонне (97.2), в!арой член нырьн еяпч с д1 с7' (97 3) аезаезен малым па ерзая! апю е пернач, заела как пв раеегоянз ях П Э су в так пазынненон волновой запе (см 4 99), нлобороз, пера,н !лек нече ззноще чал аз ернвнеппю са взопых. В 4 99 прн раеемазреннп нов а щк .аьарв пнмеченны!! здесь зззд,нзкнзател знп п,ле! праведен вполне езрога. 4. Однако одного лиц!ь условия (97.1) шцс недостаточно, пооы применять к лагнигноиу полю квязисзациоизрных токов все законы стяционр1з. ного магнитного поля, ибо при выводг последних суп!есг!зенпсге зннчгни! играла замки//Гзэстб постоянных токов.
Таким образом, зпшлиая» кпггзистационарность поля имеет место лишь при одновременном выполнены! ка1 указанного «основного», так и «дополнительного» условия квазистациоиарности, сводящегося к требованию, чтобы плотность токов смещения была настолько мала по сравнению с плотностью токов проводимости, чтобы токи проводимости можно было считать замкнутыми (см.
$ 88). 4 98. Осциллятор. Запаздывающие потенциалы поля осцнллятора 1, В 9 20 мы убедились, что поле произвольно сложной, но в целом нейтральной системы неподвижных электрических зарядов на болыних расстояниях от этой системы весьма просто выражается с помощью вектора электрического момента р этой системы. Теперь мы проведем аналогичные рассу>кдения для поля нейтральной системы с)вижуи(ихся зарядов, ог аничиваясь для простоты случаем системы, расположенной в вакууме (:= — 1). ов, ограни- П е а > редпалажим, что заряды нашей системы находятся внутри некоторого объема У и за пределы этого объема не выходят.
Пусть 1 означает линейные размеры объема У (например, расстояние между двумя еготочками, наиболее удаленными друг от друга). Выберем внутри объема У произвольную точку О, которую будем условно называть центром нашей системы зарядов. Пусть, наконец, )со есть радиус-вектор, проведенный из О в точку наблюдения Р, причем мы ограничимся рассмотрением лишь тех точек поля, расстояние которых от системы значительно больше ее размеров й 1(о)ъ й (98.1) Е. слн К по-прежнему обозначает радиус. вектор, проведенный из произвольной точки О (х', у', з') нашей системы в точку Р, то К= йо — й', где К' есть расстояние О от центра системы О (см рис. 27 в э 20, в котором, однако, )с, соответствует нашему теперешнему К', ° (сс . , а; соответствует )с), причем очевидно, что й>'о 1(~ко Пренебрегая вторыми и старшими степенями />>', получаем Л= )//٠— 21(Р'+Л" =Л,— — "'" . 2.
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
