Овчинкин часть 3 (1181127), страница 96
Текст из файла (страница 96)
)т= "= 6,67 1О »ед. СГСЭ = 0,2 В. 2х 6.131. Е= 7,48 см; г = 1,6 мкм — радиус шариков. 6.132. Еке — у !О дин, где а= — пг ге 4г . 2аЯ г -5, 4 3 3 (/А-Я 3 6.133. /) =4/ т( = 1,32 мм. При расчете полагалось, что диа- Ье/)т — А ек, метр светового пятна на фотокатоде т/ « /). 6.134. Е = — = 1,33 ед. СГСЭ = 400 В/см. 48 е/. 6.135. (2 4ггт/7пр = 1,876.104 ед. СГСЭ = 6,25.10 е Кл.
(Формула справедлива при гж.о =5 !О ~ем). В случае 㫠— величина заряда Р Р !2 = 8 ь/Зпогт. Параметры задачи соответствуют первому условию. 6136. )г=~( ' Я =4,7(кВ. а 6.137. т= — "( ")=5,6 1О 4с )т !' 6.138. Поскольку подвижности ионов постоянны, то постоянны их скорости тт, и ег и ток меняется скачком в момент времени (! прихода одного из ионов на пластину. Обозначив через х путь первою иона, а (т( — х)— путь второго, получим «7=») = е рт, +ттг), 0</</ )е! ! гч «уз= — ег /! <(<(г= —. !е! Ы вЂ” х т( ег 462 2 6.
39. — г.выем. '= Й вЂ” ф~а) =091 . О— 2го энергия, а бо — энергия покоя электрона. Время расширения пучка можно оценить по пролетному времени ! !яр го)г 3. 10 с. — !2 6Л40. л = — 2 !От. Яе ог 2 6.!41. В= В, ~ — ) = 5 10О Гс; Р= — = 0,995 !0!зли" ж 1ОО атм. о (г) ' 8х ' счг „!г 6!42 В ь'8яР 5,10оГс; Во=В ~ ) 5,104Гс. '(го 6. !43.
т = — к = 7,2 с. оВ 2 б. !44. 82 = — В. Заметим, что величина О не зависит от скорости врагшг щения кольца ш и от угла между векторами В и ш. Полученный результат соответствует ларморовской частоте прецессии. Рассматриваемая задача по существу является моделью поведения атома в магнитном поле (эффект Зеемана).
6.!45. шо г— — — !' с )а 2 б. ь Ф*- О ! = 8,1 ! О с . За 1 час угол поворота ~.ч %) ° чб ) р = со) = О 029 рад ое !,бб . 2 6.!47. Г х " ~( е — 1,2 с. 2г7 2 )х) 6.!48'. Р„и 1О атм. Ре ш е и не. Дадим краткое решение этой задачи. Магнитная восприимчивость х(Н20) воды (вода практически несжимаема) от давления не зави. сит.
А вот х(02) газообразного кислорода зависит аг давления. Полагая, что с ростом давления она растет прямо пропорционально, запишем ее величину Р, при искомом давлении Р как х(02) —. Воспользуемся принципом супер- Х Ро 21озиции: добавим и овычтемо кислород в объеме капли. Тогда мы имеем однородный фон кислорода, на котором расположена капля воды с эффективной магнитной восприимчивостью Р„ хофф — — х(Н20) — х (02) — ".
Ро Определим магнитный момент капли воды Р=Л =х и! х В)г, Сила, действующая на магнитный момент капли в неоднородном маг. нитном поле равна Р. = )о — = ! х(Н20) — х(02) — ' !' —. )4 ( Р.) )22 и Ро) ~Й Далее, рассматривая равновесие капли в гравитационном поле в атмосфере кислорода (учитывая закон Архимеда), получаем ответ: ВВ Р р(НгО) я+х(НгО)  — „ Р ВВ 10,3, р(Ог) а Ч-х(Ог) В т. е. левитация капли наступает при давлениях Р„а 1О атм. 6.149.
гу =-слг4 — ~ О,!9 мА. СЕ А 6.150. — = 4 — СЕ ж 10, 1, где й — частота прецессии под действиМ2 УВ Ря! ем силы тяжести. Два знака А(2 означают, что есть два возможных направления намагниченности 1 — Вдоль по вектору 1 и против него. гл') 6.151. В= 76-! — — л-ж 5390 Гс, где А = = 2 см. 6.152. Д = ' " 3,75 !О ед. СГСЭ О,!25 Кл. сА 6.153. Т = 2л! )! — '-"к — 7,5 с. ~г)ВсВ б 154 Ю ь ас РЯ 2400 А. В 2 8' 6.155.,У = = 124 ед. СГСЭ = 0,0413 А. Ее г 8Ь Л ! 2яс 8Ь 6.156.
ю яе — 3 —, Ы > — = — —, т. е. с! с— ВЫ 2 2 ы и 6.157. Р = — — — г- = 2,5 1О дин/см — провод притягива- -3 4 (!а — „) ется к плоскости. 4/3 3)нг(3 'В ' 6Н58. Мя С ~ — '~ =5,9. 104 дин = 0,59 Н. 8 ~2~ 6.159. ц = '! Е = М' ) ~ = 1! 2.
! О-" зпг = О 022рял 2тс с т!Охрг ' Гс г г щ А„.В гг 6.160. — = — г — 1н —. с 1' 6.161. то= = !64 кГц, Ая = — 30 кГц, Ве сВ о 2 АВ где гп = 28 1,66. 10 г — масса иона азота. -г4 г.з 6.162. Б = ~"-+ е„где е — единичный вектор в направлении тока. нес 6.163. хо — — = О, ! ! мы. (ее те !6яВ ты 6.164. — = 1 + — се 34. 464 2 6.165. г = — "'и = 9,8 Ом, /т' = — + — Р/'= 9,81 Вт; С = С Тз ' ' пот 11 4,т ' ' 2ч/Х /(/1 ' 14,4 мкФ, где ХС вЂ”вЂ” 1 — ) — гт = 219,8 Ом. С= '1~ — ) с= Апет г+Л/+ пер /(/(' 1 = 0,7 Гн, где Хс — — зо — — /(~ = 219,7 Ом, а также тч е 1 Я пер рУ д = — у (Н аВ) — мощность потерь на перемагничивание ферромагнетика.
4п 6167 — = фНпВ=91 1О 4К/сжЗ,ЗК/ч. ' т/Г (гавр ° 2 2 ЬТ дТ Ре До 6 ы = и, — = = тп 32х бра С/,„ народного нагрева на скиновой глубине /о = — ~~- = 0,16 1О 3 ем~а. с Г 2п 1У 6.169. Д = — Рг — = 18 (формула записана в системе СГСЭ). 2п //зб 6,170. — = в- 1,15. пп ~3 7 6.171. г9 = 8,45" 103 А, где В = 4пЛЕ т 4п/е ' ' (12 (/3 2812 2,12 10 Гс, Ь вЂ” 1/ с 2,2 см — глубина проникновения поля в ци"4пор /,4- /ц линдр за время т — ' " 5,5 мс.
2о / с 6Л72. о7 = оуо ' 1,6 104 А, где глубина проникновения О, — (/тц — 281 Ь поля за время пролета т = 0,55 1О 3 с оценивается по формуле Ь = с т( — ' = 0,28 см. 1 4по 6.173. А' = ф = 104 витков. 6.174. Д = 3/ —" ЗО. ~2т б.!75. 1ЛС! ) 2,4 1О ьз Ф, где Т = 2пт'ТС 4 1О б с — пе1бп~бт~ риод колебаний; — 2,4 1О /тС, -г С 6,176'.
Решение. Наличие пучка приводит к диэлектрической проницаемости 1г 2 / ,(,=1 (% 4ппе 4х,ре ото ~ "т ппо' 5т/2те(оз' где а= ' =1,Об. 4поуе 5тооУ2тп8 465 Поскольку искомое соотношение то отсюда следует: ~ = т/Г+ и = 1,435. ыв 6.!7T. Решение. При грамотном включении волновое сопротивление кабеля равно сопротивлению излучения антенны и входному сопротивлению телевизора, так что отраженного сигнала не возникает. Параллельное подключение к одному кабелю двух телевизоров эквивалентно подключению активного сопротивления, равного половине волновою. Из-за неточного сопряжения сигнал будет частично отражаться от разветвления, однако повзорного его отражения от антенны не будет. Если обозначить амплитуды напряжений и токов в прямой волне как (Уо и гуо, а в о~раженной— (/, и с71, то в точке разветвления ('о+ ()~ — — = (вуо+ У!) Рис.
241 откуда (! 1 — П2 1 ()в ! ч- Пг 3' Мощность отраженного сигнала будет равна 1/9, а рассеивающаяся на половинном сопротивлении — 8/9 от первоначальной. В каждый телевизор попадает 4/9 первоначальной мощности при амплитуде в 2/3 о! исходной (или 10 18 — =!0 18 — = — 3,52 дБ). 4 А'г 9 Можно предложить еще и такое решение При оптимальном согласовании кабеля и телевизора Ях = Я, (рис. 241) мощность в нагрузке Я„ А при й = — выделяемая мощносгь х 2 ~г 2 ( из'! д г(/з 8 л/! = ~ — ~ — = — — = — /)/о.
)ЗЯ/2/ 2 9 Е 9 6,178. Ег = )х" "; Ео - 4,6 ед, СГСЭ = 1,4 кВ/см. о Рс Ев/шс 6Л79. Ф = = 0,4 10 эрг/с = 40 Вт, — предельная мощность !И2Д определяется пробоеч в электрическом поле Е,. 6.180. Е = ' = Е 104 ед. СГСЭ = 5 105 В/см го Ь 6.181. /н/ = 2~/ — = 2 1О г' см. /о 3 2 6.182. с1 = о(х, = — ) = = 0,049 см 0,5 мм, где хо — коор!:га ЛЕо мох О 2 втя! дината центра шарика. !етя!а 6.183. Но = — у — = 14,3 Э, где амок — максималыюе отклонение ! шарика при хо — — (положение центра шарика).
2 6.ИИ. Е = Еех/!. = 455 мкВ/см, где скиновая глубина проникновения поля !,„= = = 820 см. с" 992яороо 2т~оУ 6.185. И= гз ~ = 1,5 В смз. 6186 и 2о/ ! глс 1 22,!Оказ см-з Лю 7 Ьго — 4 6.187. А = йю — — = 4 эВ. г/ 6.188. Е ж — 1О км, где ! 1 м — расстояние между фарами, !4 -Л 5 мм — диаметр зрачка глаза.
6.189. а = / — 15 см. 4 г/ 27 2 6.190. Š— — — 1200 км (более грубая оценка Š— /)~/Л). 2,44Л 6.191. Размер антенны должен быть равным минимальному размеру ширины фронта /)х~м = т/И22Л/. 110 м. 6.192. 1Ф'о — ~ ~ ге 8 ГВт. 4~О 6.193.
/. = — 2 105 см = 2 км. )овг' тЛ 6 194. !'Ког— - Я-=5 10-9смз. 9 6.195. При восстановлении плоской волной с длиной волны Л действительному изображению, т. е. сходящейся волне, соответствует граничное т) ( г условие ехр — ( ' ~ =ехр ~ — ( —, откуда следует условие, что . чг „.яг Л(. ) Л,,~ ~ .'Л~,) предел разрешения Ь вЂ” — Е ог ЛЕ = ). Д,. Это означает, что предел разрешеО ния не изменится. Здесь Š— расстояние от голограммы до действительного изображения предмета, Р— размер голограммы. 6.196. Здесь возникают биения разностной частоты, регистрируемые низкочастотной системой.
Частота биений 2оом 2оозйз ~О=то =то ое 31 кГц. с с 467 6.197. ш > — = 2,5, т. е. щ ж 3. Ь и 7 Ь'Ь) 6.198. ( < . Кроме того ( ы)>2) (условие малости углов>. (заЬ). 2Х 6.199. (з)п О( = с — а < 1. и И 6.200. -"н-= 2 1О ". с Т 6.201. Расстояние между главными максимумами, также как и интенсивность света в нулевом максимуме, уменьшается в два раза.
6.202. т = — = 100 пс. с 6.203. Ц= ' ' ж10, А). 6.204. () ге ' — ж 1,5 см. 1,22 Л Л' Ьй 6.205. ол — (изменение показателя преломления); цр-3300 Па= Л' 1 — атм. 3 „з 6.206. Распределение интенсивности су(х) = 2су з)" " х х (1+ соз, Число интерференционных полос (рис. 242) Ф 1+ Ых) Е + 2 — "ж 1+ —.
Ь( 1) х Ьх-2— и Рис. 242 6.207. т и —" 1,5%. Ы г 6.208. М = „= 2А 2Х. а — ).— 6.209. Длина когерентности („„„с 0,3 см. Поэтому будет виден лишь нулевой порядок: вначале при отражении от передней грани при йх = О, затем от задней грани при х = оп = 2 см. Затем будут появляться следующие порядки интерференции убывающей инзенсивности. 6210 т ге34 10 ~зс с(а, — л,) 6.211. М=:= =5,3 10 адин см.
с[! чс 6.212. — = 2. Ея г 4т,с а 6.213. Я = Е- . Здесь Н - 3!4 и ускорение электрона происхогс [с) дит в течении периода изменения поля в световой волне, Числовая оценка для г з т,с поля Е 1,! 10 Гс; Иг — Егйг ' — 9.10 ГВт. 6.214. Е '~ ' — 360 В/см. с г"ас ~ .яг 6.215. гф — — Е 5,3 10 з см, !ф — 4Х ~ — ) се 2 см. 6.216. г = [Фз+ Фг+ тгфгфг соз [Л~р — л! [ — = 0,26, где Л~р = Ф г 1 Фо Фо 4л!я! Ф! (и! — ! я 1г = — п = а.
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
