Главная » Просмотр файлов » Зевеке Г.В., Ионкин П.А., Нетушил А.В., Страхов С.В. Основы теории цепей (4-е изд., 1975)

Зевеке Г.В., Ионкин П.А., Нетушил А.В., Страхов С.В. Основы теории цепей (4-е изд., 1975) (1152146), страница 4

Файл №1152146 Зевеке Г.В., Ионкин П.А., Нетушил А.В., Страхов С.В. Основы теории цепей (4-е изд., 1975) (Зевеке Г.В., Ионкин П.А., Нетушил А.В., Страхов С.В. Основы теории цепей (4-е изд., 1975)) 4 страницаЗевеке Г.В., Ионкин П.А., Нетушил А.В., Страхов С.В. Основы теории цепей (4-е изд., 1975) (1152146) страница 42019-07-30СтудИзба
Просмтор этого файла доступен только зарегистрированным пользователям. Но у нас супер быстрая регистрация: достаточно только электронной почты!

Текст из файла (страница 4)

Так, для схемы рис. 1-3 ток в приемнике 7 = — й„м где индексы а и Ь обозначают направление тока от точки а к точке Ь. Покажем, что источник энергии с известными э. д. с. Е и внутренним сопротивлением г, может быть представлен двумя основнымп эквивалентными схемами. Как уже указывалось, напряжение на зажимах источника энергин меньше э. д. с, ца падение напряжения внутри источника: У вЂ” Ч~ — гб»=Š— У.=-Š— «,(. (1-б) С другой стороны, напряжение на сопротивлении г (/=%а гбь= «! ° (1-б) Ввиду равенства ~р, =- ~р, и р, = ~Г» из (1-5) н (1-6) следует, что Š— г, 7 = «1 или гв7+ г~ (1-7) 7= Е «в+г (1-7а) Рис 1-7 Отсюда видно, что внутреннее сопротивление г, источника энергии, так же как сопротивление приемника, ограничивает ток. На эквпваленгной схеме можно показать внутреннее сопротивление г, соединенным последовательно с сопротивлением приемника г, и в зависимости от соотношения между напряжениями на этих со- ь) Я ~» ы противлениях получим две разно- а г~ — »» видности первой эквивалентной , '1,' Х схемы для источника энергии У г б Ц г (рис.

1-7). г г На эквивалентной схеме рис. 1-7, а с источником э. д. с. Е на- "- — ' а) б) пряжение У зависит от тока приемника и равно разности между э д с. Е источника энергии и падением напряжения У,. Если г„~~ г и при одном н том же токе в этих сопротивлениях напряжение У, (( (/, т. е. источник электрической энергии находится в режиме, близком к так называемому «холостому ходу», то можно практически пренебречь его внутренним падением напряжения, припять У„=-- г„'У = О и полу шгь эквивалентную схему рпс.

1-7, б. Такой источник энергии без внугреннсго сопротивления (г, = 0), обозначенный кру ььом со сц>елкой' внутри- и"'буквой — Е, начывнот- н-.д-е —— альным источником э. д. с, (источником напряжения или источником с заданным напряжением).

Напряжение на зажимах такого источника не зависит от сопротивления приемника и всегда равно э. д. с. Е. Его внешняя характеристика — прямая, параллельная оси абсцисс (пунктирная прямая аб на рис. 1-4). Источник энергии может быть представлен и одной из двух эквивалентных схем по рис. 1-8. Чтобы обосновать эту возможность, разделим правую и левую части уравнения (1-7) на г,. В результате получим: — =1+ — =!+од„, Е 0 »«»в где д,=1!г„— внутренняя проводимость источника энергии, или 1=1+1„ (1-8) где У = Е(», — ток при коротком замыкании источника энергии (т.

е. ток при сопротивлении г = О); 1„= У!г, = — Уд„— некоторый ток, равный отношению напряжения на зажимах источника энергии к его внутреннему сопротивлению; У =- У!г = Уд — ток приемника; д =- 1/г — п р о в о д и м о с т ь приемника. Полученному уравнению (1-8) удовлетворяет эквивалентная схема с источником тока (рис. 1-8, а), при этом внутреннее сопротивление г, включено параллельно г г сопротивлению приемника г. 1» ,', Если д,~~д или г, >г н ! Ф, «, при одном и том же напряжеа нии У на зажимах сопротивле.г ний г, и г ток 1,(~(,т.е. ! ~~, ~=г источник энергии находится в режиме, близком к так называеау мому «короткому замыканию, то можно принять ток у,= — ид,=О Рис.

ьз и получить другую разновидность второй эквивалентной схемы (рис. 1-8, б). Такой источник с внутренней проводимостью д, =- О (», = ос), обозначенный кружком с двойной стрелкой с разрывом внутри и буквой У, называют идеальным источником тока (источником с заданным током). Ток источника тока У не зависит от сопротивления приемника г. Его внешняя характеристика прямая, параллельная оси ординат (пунктирная прямзя сс( на рис.

1-4), Таким образом, в зависимости от соотношения между внутрен- 16 ника г реальные источники электрической энергии могут быть во многих случаях отнесены либо к источникам напряжения, либо к источникам тока. Однако источнгик энергии при расчетах цепей можно заменить источником напряжения или источником тока и в тех случаях, когда внутреннее сопротивление г, источника энергии соизмеримо с сопротивлением г приемника. Для этого необходимо сопротивление г„ вынести из источника энергии и объединить с сопротивлением г приемника.

Источники э. д. с. и источники тока называют а к т и в н ы м и э л е м е н т а м и электрических схем, а сопротивления и проводимости — п а с с и в н ы м и. При составлении электрической схемы замещения для той нли иной реальной цепи стремятся по возможности учесть известные электрические свойства как каждого участка, так и в целом всей цепи. Составим, например, эквивалентную схему двухпроводной линии передачи электрической эвергин длиной 1, схематически изображенной на рис.

).9, а. В начале линии включен источник энергии с э. д. с, Е и внутренним сопротивлением г„, а в конце линии присоединен приемник энергии, сопротивление которого равно га Напряжение на приемнике, очевидно, меньше напряжения в начале линии на падение напряжения в сопротивлении проводов линии. Ток в конце линии меньше тока источника на ток утечки между проводами линии (из-за несовершенства изоляции). "г га Рис. 1-!О. Рис. 1-9. Пусть каждый провод линии обладает сопротивлением г,'2 и проводимостью леягду нроводамн не на единицу длины линии. Разобьем линию на элементы длины г(х (рис. 1-9, а). Каждый элемент такой линии обладает суммарным сопротивлением прямого и обратного проводов го ах = (гэ12) Лх+ (г„12) г(х и проводимостью яч г(х.

Поэтому всю линию можно представить электрической схемой из соединенных ~ежду собой элементоч с сопротивлением г, г(х и проводимостью г(е г(х каждый (рнс. 1.9, б). Источник энергии на этой эквивалентной электрической схеме представлен в виде источнина э. д. с. Е и сопротивления г,. Полгюуясь полученной электрической схемой (рис. 1-9, б), легко найтн по э~данному нап яжению и известном ток вначале или в кон е лип нацраксппч-з э=тон-в=- хе-л 17 Если ток утечки линни значите вьно меньше тока приемника, то ил1 можно пренебречь и удалить нз электрической схемы (рис 1-9, б) все проводимости Лгв г)х.

В результате получится простая (неразветаленная) схема с одним и тем же током во всех элементах, изобракснная на рнс 1-!О, где сопротивление линии г, == гв! показано последовательно соедннеаным с сопротивлениями г„и гв В зависимости ог электрических свойств пепи и условий поставленной задачи надо уметь правильно выбирать электрические СХЕЛ1Ы ЗаМЕЩЕНИЯ И ПОЛ!вэонатЬСЯ ИЛП1 ДЛЯ ИССЛЕДОВаНИЯ ражИМОВ в реальных электрических цепях. 1-3, Закон Ома для участка цепи с з. д. с.

Для однозначного определения потенциала любой гочки электрической цепи необходимо произвольно выбрать потенциал каконнибудь одной точки. Так, если для схемы, представленной на рис. 1.7, а, положить, например, грз = сопз1 =- С, то по определению потенциал точки 1' больше грв на значение э. д.

сл 1р! =грз+Е= — С+Е. (1-9) Ток во внешней части простейшей электоической цепи, а в общем случае — в любом пассивном элементе цепи направлен, как Рис. 1-1!. указывалось, от гочки с более высоким потенциалом (а) к точке с более низким (Ь). Поэтому потенциал грл = гр, первой точки 1 больше потенпиала гр, = !рь второй точки 2: 'рл 'рз+ г в1. Также грн = гр, + г 1.

Из равенств (1-9) и (1-10) имеем: тра+ Е = грт + г,1, откуда ток вгв — 1Рл+ Е (1-1 !) Аналогично можно написать формулу для тока неразветвлепного участка сложной электрической схемы с произвольным числом э. д. с. и сопротивлений и заданной разностью потенциалов на концах э~ого участка (рис. 1-11). Ток 1-нн-участье — сломы;--еедсрлваилем-з д .с мажет быть направлен от точки а к точке Ь или наоборот. Если направление тока 18 заранее ие известно, то для составления выражений, подобных (1-11), нужно выбрать направление тока произгюльпо. Такое произвольно выбранное направление тока условились называть п оложительным направлением и обозначать так же, как действительное направление, стрелкой с просветом или отмечать индексами у буквы Е Если принять за положительное направление тока ( на участке (рис.

1-11) направление от точки а к точке Ь, то потенциал гр, определяется через потенциал <Г, выражением Ч~ь =%а М+Е1 г21 1 Ес га~ ЕЗ гэ~ Из этого равенства следует: ь ия„+~я и =(~ ао+~Е,Яам (1-12) Ра — аь+ Е ь+ я, — Еь )пЬ— ге + г, + «„-1- ~, газ 19 где г,ь =- г, + г, + г, -1- г, — суммарное сопротивление участка схемы; Ч~„— гг, = 1/„— разность потенциалов или напряжение между зажимами рассматриваемого участка, взятые по выбранному направлению тока; б ~; Е = Е, + Е., — Е, — алгебраическая сумма э. д. с., действующих на том лсе учасгке, причем каждая э. д. с., совпадающая по направлению с положительным направлением тока, записываешься с положительным знаком, а не совпадающая — с отрицательным.

Формула (1-!2) представляет с обо й з а ко н Ом а дл я участка цепи (схемы) сэ.д.с. Если в результате расчета по формуле (1-12) для тока ! полу- чится отрицательное значение, то это значит, что действительное направление тока не совпадает с выбранным положительным на- правлением (противоположно произвольно выбранному направ- лению), Для напряжения между любыми точками цепи также может быть произвольно выбрано положительное направление.

Положи- тельное направление напряжения указывается индексами у бук- вы У или обозначается на схемах стрелкой, которую, например, для напряжений (l„, = гг, — гг„(рис. 1-11) будем в дальнейшем ставить от точки а к точке Ь, если погенциал точки а принят (произвольно) выше, чем потенциал зочкн Ь. Таким образом,.на- пряжение, как и ток, при расчегах надо рассматривать как алгебраическую величину. Лля э.

д. с. источников напряжения и токов источников тока, -- когда их- ", . ния — неизвестны-,-также- выбнрв- — —— ются произвольные положительные направления, которые указывают двойными индексами пли обозначают стрелками. На участках схемы с пассивными элементами положительные направления напряжения и тока будем выбирать всегда совпадающими.

Характеристики

Список файлов книги

Свежие статьи
Популярно сейчас
А знаете ли Вы, что из года в год задания практически не меняются? Математика, преподаваемая в учебных заведениях, никак не менялась минимум 30 лет. Найдите нужный учебный материал на СтудИзбе!
Ответы на популярные вопросы
Да! Наши авторы собирают и выкладывают те работы, которые сдаются в Вашем учебном заведении ежегодно и уже проверены преподавателями.
Да! У нас любой человек может выложить любую учебную работу и зарабатывать на её продажах! Но каждый учебный материал публикуется только после тщательной проверки администрацией.
Вернём деньги! А если быть более точными, то автору даётся немного времени на исправление, а если не исправит или выйдет время, то вернём деньги в полном объёме!
Да! На равне с готовыми студенческими работами у нас продаются услуги. Цены на услуги видны сразу, то есть Вам нужно только указать параметры и сразу можно оплачивать.
Отзывы студентов
Ставлю 10/10
Все нравится, очень удобный сайт, помогает в учебе. Кроме этого, можно заработать самому, выставляя готовые учебные материалы на продажу здесь. Рейтинги и отзывы на преподавателей очень помогают сориентироваться в начале нового семестра. Спасибо за такую функцию. Ставлю максимальную оценку.
Лучшая платформа для успешной сдачи сессии
Познакомился со СтудИзбой благодаря своему другу, очень нравится интерфейс, количество доступных файлов, цена, в общем, все прекрасно. Даже сам продаю какие-то свои работы.
Студизба ван лав ❤
Очень офигенный сайт для студентов. Много полезных учебных материалов. Пользуюсь студизбой с октября 2021 года. Серьёзных нареканий нет. Хотелось бы, что бы ввели подписочную модель и сделали материалы дешевле 300 рублей в рамках подписки бесплатными.
Отличный сайт
Лично меня всё устраивает - и покупка, и продажа; и цены, и возможность предпросмотра куска файла, и обилие бесплатных файлов (в подборках по авторам, читай, ВУЗам и факультетам). Есть определённые баги, но всё решаемо, да и администраторы реагируют в течение суток.
Маленький отзыв о большом помощнике!
Студизба спасает в те моменты, когда сроки горят, а работ накопилось достаточно. Довольно удобный сайт с простой навигацией и огромным количеством материалов.
Студ. Изба как крупнейший сборник работ для студентов
Тут дофига бывает всего полезного. Печально, что бывают предметы по которым даже одного бесплатного решения нет, но это скорее вопрос к студентам. В остальном всё здорово.
Спасательный островок
Если уже не успеваешь разобраться или застрял на каком-то задание поможет тебе быстро и недорого решить твою проблему.
Всё и так отлично
Всё очень удобно. Особенно круто, что есть система бонусов и можно выводить остатки денег. Очень много качественных бесплатных файлов.
Отзыв о системе "Студизба"
Отличная платформа для распространения работ, востребованных студентами. Хорошо налаженная и качественная работа сайта, огромная база заданий и аудитория.
Отличный помощник
Отличный сайт с кучей полезных файлов, позволяющий найти много методичек / учебников / отзывов о вузах и преподователях.
Отлично помогает студентам в любой момент для решения трудных и незамедлительных задач
Хотелось бы больше конкретной информации о преподавателях. А так в принципе хороший сайт, всегда им пользуюсь и ни разу не было желания прекратить. Хороший сайт для помощи студентам, удобный и приятный интерфейс. Из недостатков можно выделить только отсутствия небольшого количества файлов.
Спасибо за шикарный сайт
Великолепный сайт на котором студент за не большие деньги может найти помощь с дз, проектами курсовыми, лабораторными, а также узнать отзывы на преподавателей и бесплатно скачать пособия.
Популярные преподаватели
Добавляйте материалы
и зарабатывайте!
Продажи идут автоматически
6521
Авторов
на СтудИзбе
302
Средний доход
с одного платного файла
Обучение Подробнее