Зевеке Г.В., Ионкин П.А., Нетушил А.В., Страхов С.В. Основы теории цепей (4-е изд., 1975) (1152146), страница 107

Просмтор этого файла доступен только зарегистрированным пользователям. Но у нас супер быстрая регистрация: достаточно только электронной почты!

Текст из файла (страница 107)

.с,ктт р о ст ью ц .численно равна фазовоИ скорости гл.' Т~, 551 Здесь функции ~, (х) и !", (х) представляют собой распр, вдоль линии напряжений прямой и обратной волн (и„и и.,) в," ределения времени ( ==- О. РР об В МОМЕНТ Напряжение и ток волны связаны между собой законо для волн и~б — г~б~б иср гс!пр (19-4) где гс =- )~ Е; ~Со (19-9) — характеристическое или волновое сопротивление линии (гл 19) Рассмотрим каждую из составляющих выражения (19-За) в дельности и проследим, как зависят от времени г и координаты „ СОСтаВЛЯЮЩИЕ НаПРЯжЕНИЯ и„р И и,б.

хг и) Рис. !9-!. Допустим, что в некоторый момент времени г = г, распреде ление напРЯжениЯ и„р вдоль линии может быть пРедставлено кРивон и„р (1,) =~, (х — ог,), (19-9) изображенной на рис. 19-1, а. Тогда в момент времени ( — — (, + Л! распределение напряжения вдоль линий может быть записано так: и„р (1,— Л!) = ~, (х — о Л! — о(,) = — (т (х — Лх — о(,), где Лх=оЛЛ Из последнего выражения видно, что кривая и„р ((, + Л!) "о отношенкио к кривой и„р (() смещена вправо на расстояние Лх == о Л ° т. е. увеличение ! приводит к перемещению кривой и„р в напр ьле о52 ,ии возрастания х.

Иными словами, и„р выражает напряжение нии олины, движущейся в сторону возрастайия координаты х, т. е, „р я м о й в о л н ы. Точка линии с координатой хь, для которой праведливо условие, что и„р —— 0 при х ) хь и и„р чьО при х ( х~, на~ывается ф р о н т о м прямой волны. Фронт прямой волны двиезся в сторону возрастания координаты х со скоростью о, Если в точке х„совпадающей с фРонтом волны хь в момент У,, установить прибор, записывающий мгновенное значение напра~ения, то он запишет кривую 1 (рис. 19-1, б), Зта кривая пред~являет' собой зеркальное изображение кривой и„р (х) при соответствующем изменении масштаба вдоль оси абсцисс.

Г!рибор, установленный в точке х, (рис, 19-1, а), запишет аналогичную кривую 2, которая, однако, смещена в сторону возрастания времени на величину (х, — х,)/о = 1„(о, где 1. — расстояние между точками х, и х,. При исследовании изменения напряжения волны в зависимости от времени целесообразно выражению (19-6) придать следующий вид: и„г= гр,(( — х!о). (19-7) В точке с координатой х + Лх напряжение волны описывается той же фУнкцией ~рм но с запаздыванием во вРемени на величинУ Лх(ш Рассуждая совершенно аналогично, можно показать (рис. 19-1, в и г), что составляющая и., представляет собой напряжение волны, двнжу.цейся в сторону убывания координаты х, т.

е. о б р а т н о й волны: (19-8) Координата<b>Текст обрезан, так как является слишком большим</b>.

Характеристики

Список файлов книги