Главная » Просмотр файлов » Ширман Я.Д. Теоретические основы радиолокации (1970)

Ширман Я.Д. Теоретические основы радиолокации (1970) (1151796), страница 28

Файл №1151796 Ширман Я.Д. Теоретические основы радиолокации (1970) (Ширман Я.Д. Теоретические основы радиолокации (1970)) 28 страницаШирман Я.Д. Теоретические основы радиолокации (1970) (1151796) страница 282019-07-06СтудИзба
Просмтор этого файла доступен только зарегистрированным пользователям. Но у нас супер быстрая регистрация: достаточно только электронной почты!

Текст из файла (страница 28)

Набор квантованных последовательностей при /и = 4 (а) и их сумма (б); квантованная последовательность, составленная из (а) или (б) по критерию «3 из 4» (в) $3.17 казан набор т таких последовательностей, которые запоминаются после каждого зондирования в устройстве цифровой обработки. При этом вновь полученная последовательность записывается на месте предыдущей последовательности, остальные последовательности смещаются (вниз). Наиболее старая (нижняя) последовательность отбрасывается, так что в устройстве обработки все время запоминается одно и то же количество последовательностей и, а для каждого квантованного элемента дальности — одно и то же количество т двоичных цифр.

С учетом пропуска отдельных импульсов из-за флюктуаций или наложения противофазных шумов решение о наличии цели принимается, если налицо л и более импульсов из т возможных (логика «и из т», например, логика «2 из 3», «3 из 4», «3 из 3», «2 из 2», «4 из 4» и т. д). Так, если принята логика «3 из 4», то для участка дистанции, соответствующего шестому интервалу времени запаздывания на рис. 3.51, в, принимается решение о наличии цели. Чтобы более полно использовать возможности некогерентного суммирования при обнаружении, желательно число т приближать к числу М импульсов в пачке.

Поскольку аппаратура при этом значительно усложняется, практически используют логики «п из и» при числе и . М. Имеющий место проигрыш при и < М частично компенсируется: для обнаружения достаточно, если для одной только группы из т импульсов обеспечивается выполнение критерия «и из и», а при М» т таких групп может быть несколько. Д. КАЧЕСТВЕННЫЕ ПОКАЗАТЕЛИ ОПТИМАЛЬНОГО ОБНАРУЖЕНИЯ ф 3.18.

Качественные показатели обнаружения когереитных сигналов Качественные показатели оптимального обнаружения представляют существенный интерес, так как они являются пределом, к которому можно стремиться, приближая неоптимальную обработку к оптимальной. Начнем с сигналов с полностью известными п а р а м е т р а м и. Решение о наличии или отсутствии сигнала в этом случае принимается по величине корреляционного интеграла ~ у(1) х(1) й. Будучи пределом линейной комбинации нормально распределенных случайных величин ид (/г = 1,2,...), последний также является нормально распределенной случайной величиной. В отсутствие сигна- 3!8 159 ла, когда математическое ожидание помехи М(у(1)) = М(п(г)) = О, математическое ожидание корреляционного интеграла М (г) = О.

Отсюда следует, что условная плотность вероятности р„(г) будет ~и1гц~~ р„(г) = е ~' 2т~ чо Входящая в (1) неслучайная величина ч~~ представляет собой дисперсию случайной величины г с нулевым математическим ожиданием: ~ц 0(г) = М(г') = Р Таким образом, чтобы найти ~о, 2 2 2 следует вычислить среднее от квадрата корреляционного интеграла. Поскольку квадрат интеграла (по 1) сводится к произведению интегралов и далее кдвойному интегралу (по 1, з), а усреднение последнего означает усреднение случайного сомножителя у(1)у(з) = = п(1)а(з) подынтегрального выражения, получим ~ о = ~ Л ~ х (~) х (з) п (г) п (з) сЬ.

По условиям анализа среднее значение п(1)п(з) представляет собой корреляционную функцию белого шума 1(4), ~ 3.5), равную в данном случае й(1 — з) = — 6(1 — з). В соответствии со свойством л~о 2 дельта-функции 1(6), ~ 3.5) находим окончательно величину ОО ма~= — '' ~ х'(1) й = — М Э, 2 д 2 полностью определяющую кривую р,(г). Кривая р,„(г) р„(г — 9) представляет собой, как отмечалось в ~ 3.6, сдвинутую на величину 9 кривую р„(г). Обе кривые показаны на рис.

3.52, градуировка оси абсцисс дана в относительных единицах г/~,. Значения 0 и Р определяются, как в ~ 3.2. При установленном пороге г, в соответствии с рис. 3.52 имеем Р = 0,5! 1 — Ф (д,)), 0 = 0,5 [1 — Ф (д, — д)1, (2) (3) ~ зле где д, = г ~м, †относительн уровень порога, а д = 9(м = = ~'23(У,— параметр обнаружения, равный отношению сигнал/помеха по напряжению на выходе оптимального фильтра. Выбирая уровни порога д, в соответствии с заданными условными вероятностями ложной тревоги Р, можно построить семейство кривых обнаружения 0(д) для различных значений Р = сопз1, аналогичное семейству кривых обнаружения ~ 3.2, Это семейство нанесено на рис 3.53 штрих-пунктиром. 160 Обнаружение когерентных сигналов с о с л у ч а йной начальной фазой и флюктуирующего со случайными амплитудой и начальной фазой производится путем сравне- и ~, у я~Ъ ния с порогом модульных значений корреляционного Рис.

3.52. Кривые условных плотностей вероятности при обнаружении сигнала интеграла Л = '1 ~! + г2. с полностью известными параметрами При наличии только йомехи каждая из независимых величин г, и га описывается условным распределением вероятностей (1). Поэтому для Л имеет место закон распределения Релея: р„(Л) = —, е Я г'д~2 т'о (4) При воздействии полезного сигнала со случайной начальной фазой р каждая из кривых условных плотностей вероятности величин г, и 22 смещается соответственно на Х (1,~1 Х! 2 (1) д1 = З а простое распределение Релея переходит в обобщенное а+а Е а2 (231 Реп(4= — 2Е ' ~О~ —,~ т'о о (5) (7) т. е. в данном случае величина до= р 21п ! г ф 3.18 Кривые условных плотностей вероятности р„(Е) и реп (2) представлены на рис. 3.54, а.

Заштрихованные площади под кривыми правее пороговой абсциссы Ло соответствуют условным вероятностям правильного обнаружения О и ложной тревоги Р, которые получаются путем интегрирования плотностей вероятности в пределах Е от Уо до оо. После замены переменных — = з имеем Уо 00 9~+5 В= ~ з7 (да)е ' дз, (6) еп 00 -ее~2 2 2 Р = ~ ае г(я=е Чп 88 О,б 8 18 Тг 14 18 18 -Ю О Ф б 818 1Г й ТЮ 18 гб гт ггв ~ ~о' Рис.

3.53, кривые обнаружения для сигналов: с полностью известными параметрами (штрих-пунктир), со случайной начальной фазой (пунктир), со случайными амплитудой и начальной фазой (сплошные линии) Кривые обнаружения 0 (д) для сигнала со случайной начальной фазой при различных Р = сопМ представлены на рис. 3.53 пунктиром. Лля флюктуируюи(его по амплитуде сигнала с параметрами В и Р смещение Гауссовых кривых распределения случайных величин г, и зз произойдет на ВЭ с.

р. Проекции релеевского вектора ВЭ з!п з!и (Э вЂ” с р е д н я я энергия) — центрированные гауссовы величины с дисперсией В2Э'созе р = В'Э'3!и' р = — Э'. При сложении 1 2 двух центрированных нормально распределенных величин получается также центрированная нормально распределенная величина с суммарной дисперсией. Поэтому при наличии флюктуирующего по амплитуде сигнала кривые распределения величин г, и 22 остаются центрированными, чему соответствует простой релеевский закон распределения р„,(2) = — е ! Е -а 12т2 7, (8) с дисперсиеи т! =те+ — Э, измененной в результате воздейст- 2 2 1 2 т 1 вия сигнала в — ' =1+ — д' раз.

Кривые рп(2) и реп(2),соответ'о 462 3 3.18 ствующие релеевским распределениям с дисперсиями ~о и ~!, 2 2 представлены на рис. 3.54, б. Заштрихованные площади правее пороговой абсциссы Ло!~!о соответствуют условным вероятностям ложной тревоги и правильного обнаружения 2 ао 2 г2 о зя2 =е (9) о 2 с~2 В=е г ,в' ! Уравнение кривой обнаружения В(!)) флюктуирующего по амплитуде сигнала в соответствии с (9) имеет вид ! ! !+ — а' г В=Е (10) Сами кривые 0(д) для флюктуирующего по амплитуде сигнала при различных Р = сопз1 представлены на рис.

3.53 сплошными линиями. При этом величина д для флюктуирующего сигнала рассчитывается по его средней энергии, а рассматриваемый случай флюктуаций амплитуды относится к классу м едл е н н ы х флюктуаций, не искажающих структуру сигнала. Случай быстрых флюктуаций рассматривается в ~3.21 и 6,18. Итак, на рис. 3.53 нанесены кривые обнаружения для разновидностей когерентных сигналов: с полностью известными параметрами (штрих-пунктир), со случайной начальной фазой (пунктир) и со случайными амплитудой и начальной фазой (сплошные линии).

Кривые для сигнала со случайной начальной фазой с д в и г а ю т с я по сравнению с кривы- 04 02 Р гаюа Ф х ю 2/!!и д 1 2а/Ъ4 з в 2/~Ь п) 4 Рис. 3.54, Кривые условных плотностей вероятности прн обнаружении сигналов: со случайной начальной фазой (а), со случайными амплитудой и начальной фазой (б) $3 !8 163 ми с полностью известными параметрами в п р а в о, т. е.

в этом случае требуется большая энергия для обеспечения требуемых качественных показателей обнаружения. Кривые для сигнала со с л у ч а й н ы м и а и п л и т у д о й и начальной фазой особенно сильно смещаются вправ о в области б о л ь ш и х значений вероятности правильного обнаружения. Это связано с возможными замираниями при случайной амплитуде сигнала. Чтобы обеспечить достаточно большие вероятности правильного обнаружения при наличии таких замираний, необходимо значительное увеличение средней энергии когерентного сигнала.

Наоборот, при м а л ы х вероятностях правильного обнаружения (Р ( 0,2) флюктуации амплитуды облегчают обнаружение и кривые сдвигаются влево. Пользуясь кривыми обнаружения, можно найти пороговый сигнал. Пороговым называется сигнал, который при заданной вероятности ложной тревоги Р может быть обнаружен с заданной вероятностью правильного обнаружения Р.

Пороговый сигнал характеризуют его энергией (или мощностью), которую можно рассчитать, зная значение параметра обнаружения д. Величина д определяется по кривым обнаружения. Пусть, например, при оптимальном обнаружении прямоугольного радиоимпульса длительностью т„со случайной начальной фазой следует обеспечить вероятность Р = 0,9 при Р = 10 †'. По кривым рис. 3.53 находим д=б,7, что соответствует энергии по- 1 рогового сигнала 3 = — И,д' = 22,4 У, или его уровню в депибелах 10!ц — = 13,5 дб.

Характеристики

Тип файла
PDF-файл
Размер
28,15 Mb
Тип материала
Высшее учебное заведение

Список файлов книги

Свежие статьи
Популярно сейчас
Зачем заказывать выполнение своего задания, если оно уже было выполнено много много раз? Его можно просто купить или даже скачать бесплатно на СтудИзбе. Найдите нужный учебный материал у нас!
Ответы на популярные вопросы
Да! Наши авторы собирают и выкладывают те работы, которые сдаются в Вашем учебном заведении ежегодно и уже проверены преподавателями.
Да! У нас любой человек может выложить любую учебную работу и зарабатывать на её продажах! Но каждый учебный материал публикуется только после тщательной проверки администрацией.
Вернём деньги! А если быть более точными, то автору даётся немного времени на исправление, а если не исправит или выйдет время, то вернём деньги в полном объёме!
Да! На равне с готовыми студенческими работами у нас продаются услуги. Цены на услуги видны сразу, то есть Вам нужно только указать параметры и сразу можно оплачивать.
Отзывы студентов
Ставлю 10/10
Все нравится, очень удобный сайт, помогает в учебе. Кроме этого, можно заработать самому, выставляя готовые учебные материалы на продажу здесь. Рейтинги и отзывы на преподавателей очень помогают сориентироваться в начале нового семестра. Спасибо за такую функцию. Ставлю максимальную оценку.
Лучшая платформа для успешной сдачи сессии
Познакомился со СтудИзбой благодаря своему другу, очень нравится интерфейс, количество доступных файлов, цена, в общем, все прекрасно. Даже сам продаю какие-то свои работы.
Студизба ван лав ❤
Очень офигенный сайт для студентов. Много полезных учебных материалов. Пользуюсь студизбой с октября 2021 года. Серьёзных нареканий нет. Хотелось бы, что бы ввели подписочную модель и сделали материалы дешевле 300 рублей в рамках подписки бесплатными.
Отличный сайт
Лично меня всё устраивает - и покупка, и продажа; и цены, и возможность предпросмотра куска файла, и обилие бесплатных файлов (в подборках по авторам, читай, ВУЗам и факультетам). Есть определённые баги, но всё решаемо, да и администраторы реагируют в течение суток.
Маленький отзыв о большом помощнике!
Студизба спасает в те моменты, когда сроки горят, а работ накопилось достаточно. Довольно удобный сайт с простой навигацией и огромным количеством материалов.
Студ. Изба как крупнейший сборник работ для студентов
Тут дофига бывает всего полезного. Печально, что бывают предметы по которым даже одного бесплатного решения нет, но это скорее вопрос к студентам. В остальном всё здорово.
Спасательный островок
Если уже не успеваешь разобраться или застрял на каком-то задание поможет тебе быстро и недорого решить твою проблему.
Всё и так отлично
Всё очень удобно. Особенно круто, что есть система бонусов и можно выводить остатки денег. Очень много качественных бесплатных файлов.
Отзыв о системе "Студизба"
Отличная платформа для распространения работ, востребованных студентами. Хорошо налаженная и качественная работа сайта, огромная база заданий и аудитория.
Отличный помощник
Отличный сайт с кучей полезных файлов, позволяющий найти много методичек / учебников / отзывов о вузах и преподователях.
Отлично помогает студентам в любой момент для решения трудных и незамедлительных задач
Хотелось бы больше конкретной информации о преподавателях. А так в принципе хороший сайт, всегда им пользуюсь и ни разу не было желания прекратить. Хороший сайт для помощи студентам, удобный и приятный интерфейс. Из недостатков можно выделить только отсутствия небольшого количества файлов.
Спасибо за шикарный сайт
Великолепный сайт на котором студент за не большие деньги может найти помощь с дз, проектами курсовыми, лабораторными, а также узнать отзывы на преподавателей и бесплатно скачать пособия.
Популярные преподаватели
Добавляйте материалы
и зарабатывайте!
Продажи идут автоматически
6418
Авторов
на СтудИзбе
307
Средний доход
с одного платного файла
Обучение Подробнее