Часть 1 (1133434), страница 8

Файл №1133434 Часть 1 (Н.А. Тихонов, М.Г. Токмачев - Основы математического моделирования) 8 страницаЧасть 1 (1133434) страница 82019-05-12СтудИзба
Просмтор этого файла доступен только зарегистрированным пользователям. Но у нас супер быстрая регистрация: достаточно только электронной почты!

Текст из файла (страница 8)

Кроме того, как известно, уравнения (3)имеют два первых интеграла, то есть такие функции 1,2 ( x, y, t ) , которыесохраняют на решениях (3) постоянные значения. Для точек ( x, y, t ) ,лежащих на фиксированной характеристике 1  C1,  2  C2 . Поэтомуимеется однозначное соответствие точек ( x, y, t ) и значений (C1, C2 , t ) .Последние можно выбрать, как новые координаты.Фиксируем некоторую характеристику  и посчитаем производную uпо t вдоль нее. Используя (3), получимduu u dx u dy uuu a  b . Следовательно, задачаdt  t x dt y dt txy(2) в новых координатах имеет вид: du gu  f  C const dt1,2u ( M *)   ( M *)(5)где M * - точка пересечения выбранной характеристики с поверхностью  .Таким образом, задача свелась к решению задачи Коши для обыкновенногодифференциального уравнения.

Решаем эту задачу, после этого делаемобратный переход к старым координатам и получаем решение задачи (2).63В случае, когда каждая характеристика в D пересекает поверхность  ,причем только один раз, решение (5), а, следовательно, и (2) существует иединственно. Если какая то характеристика не пересекает  , то решение наней не единственно. Если характеристика пересекает  более одного раза, торешение (2) может не существовать.Замечание 1.

Если g  f  0 , то уравнение задачи (2), эквивалентно du, то есть представляет собой закон сохранения u вдоль 0 dt C1,2 constхарактеристики.Замечание 2. В уравнении (2) присутствуют производные u понезависимым переменным. Тем самым, под решением (2) понимаетсягладкая функция. После перехода к (5) требование непрерывности решенияпри переходе от одной характеристике к другой снимается. Если функция имеет разрывы, то можно рассматривать решения (5), как обобщенныерешения (2), имеющие разрывы вдоль характеристик, проходящих черезточки разрыва функции  .Квазилинейное уравнение.Обратимся к задаче Коши для случая квазилинейного уравнения.

Дляпростоты рисунков рассмотрим случай двух независимых переменных.Пусть кривая, на которой заданы дополнительные условия, определяетсясоотношением ( x, t )  0 . Рассмотрим задачу:u uax,t,u R  x, t , u  txu Ф x ,t 0    x, t   гдефункцииa  x, t , u и(6)R  x, t , u являютсянепрерывнодифференцируемыми функциями своих аргументов.64Будем искать решение этой задачи, полагая, что оно удовлетворяетуравнениюv  x, t , u   0(7)где v  x, t , u  некоторая, подлежащая определению, функция.

При этомv 0 . Из (7), можно определить частные производные:uuuv vv v. Используя (6), получим задачу, которой,t ux utxудовлетворяет функция v.предполагаем, чтоvv vax,t,uRx,t,u0 txuv( x, t , ( x, t ))0 ( x ,t ) 0(8)Уравнение задачи (8) является линейным относительно функцииv  x, t , u  , поскольку коэффициенты a  x, t , u  и R  x, t , u  от нее не зависят.Соответствующие уравнения характеристик имеют вид:dt dxdua  x, t , u  R  x , t , u (9)В рассматриваемом случае характеристики являются кривыми впространствеx, t , u , включающим в качестве координат не тольконезависимые переменные x, t , но и u.

Этим характеристики квазилинейногоуравнения отличаются от линейного случая, где они были кривыми впространстве только независимых переменных. Из (9) имеем два первыхинтеграла: 1  x, t , u  и  2  x, t , u  .Уравнение(8)выражаетсобойзаконсохраненияvвдольхарактеристик.65Рассмотрим характеристики,на которых v  0 . Они образуютнекоторуюповерхностьпространстве( x, t , u ) .Навэтойповерхности лежит кривая  , накоторой заданы дополнительныезначения,задаваемыевторымсоотношением в (8). На  точки( x, t , u )связаныусловиями:( x, t )  0, u   ( x, t ) .Выберем произвольную точку ( x, t , u ) на поверхности  .

Проведемчерез эту точку характеристику до пересечения скривой  . Обозначим точкупересечения, как ( x*, t*, u*) . Значение u*   ( x*, t*) . Поскольку первыеинтегралы сохраняют свои значения на характеристиках, то получаем:1( x, t , u )  1( x*, t*, ( x*, t*)) 2 ( x, t , u )   2 ( x*, t*, ( x*, t*))( x*, t*)  0(10)Исключая x * и t * из этой системы, получаем алгебраическоесоотношение, связывающее u, x, t между собой, т.е. решение задачи (6).Метод характеристик.Рассмотрим задачуu u t  a  x, t , u  x  0u t 0    x   x   , t  0(11)Пусть u некоторое решение уравнения (11).

Зафиксируем его. Тогда aпредставляет собой определенную функцию от x и t:66a  a( x, t, u( x, t ))  a( x, t ) . Рассмотрим решение линейного уравненияut  a  x, t  u x  0 . Согласно замечанию 1 любое решение u такогоуравнения сохраняется на кривых, удовлетворяющих соотношению dt dx.aВ том числе, сохраняется и u . Поскольку в качестве u можно выбратьлюбое решения уравнения (11), то получаем, что любое решение udx a  x, t , u  .dtпостоянно на кривойВыберем некоторое x * . Согласно (11)u( x*,0)   ( x*) . Учитываясказанное, получаем, что u постоянно и равно  ( x*) на кривойdx a( x, t , ( x*))dtx t 0  x *(12)В случае, когда a  a(u ) из (12) получаем u( x, t )   ( x*) дляx  x * a  ( x*)  t .Итак,заключаетсяметодхарактеристиквследующем.Дляпостроения решения задачи (11) принекотором t1  0 нужно через различныеточки x * , лежащие на прямой t  0провести кривые, удовлетворяющие (12),допересеченияспрямойt  t1.

В точках пересечения значенияu( x, t1)   ( x*) .Заметим,чтоуравнениезадачи(11)являетсяквазилинейнымуравнением. Его характеристики – кривые в пространстве ( x, t , u ) определяется условиями:dt dx,a  x, t , u u  const67Разрывы решения.Обратим внимание на следующее обстоятельство. Пусть мы решаемзадачуu uau0 txu t 0    x   x   , t  0(13)где  - монотонно убывающая функция х, а a монотонно растущая функцияu. Согласно (12) проекции характеристик квазилинейного уравнения (13)имеют наклон:x*dx a( ( x*)) , гдеdtкоординатапересеченииt  0 .

Приуказанном характере изменения проекцииси a значениеосьюdxтем меньше, чемdtбольше x * . Это означает, что принекотором t наступит пересечение проекции характеристик (См. рис).Пусть в точке ( x, t ) пересеклись проекции характеристик, на которыхu  u1   ( x1* ) и u  u2   ( x2* ) . (Характеристики прошли «на разной высотеu» над плоскостью координат (x,t) в трехмерном пространстве ( x, t , u) ).Тогда, согласно (7), v( x, t , u1)  v( x, t , u2 )  0 . Это означает, что принекотором u3  (u1, u2 ) будет нарушено условиеv( x, t , u3 )  0 , используяuкоторое строился метод решения задачи (6).68Рассмотренная ситуация типична для квазилинейных уравнений.

Длятаких уравнений производнаяdxна характеристиках зависит не толькоdtвыбора точки ( x, t ) , как в случае линейных уравнений, но и от решения u нарассматриваемой характеристики. Поэтому проекции характеристик наплоскость ( x, t ) могут пересекаться.На следующем рисунке показано изменение профиля решения (13) от хдля различных моментов t. Чем больше u,тем с большей скоростью происходитперемещение этого значения вдоль х. Вмомент t в точке x фронт становитьсяотвесным – происходит образованиеразрыва решения и ударной волны.При t  t классического решения, всюду гладкого по х, не существует.Следует рассматривать так называемое обобщенное решение.

Обобщенноерешение при t  t представляет собой классические решения, прилегающиес двух сторон к некоторой кривой разрыва решения x    t  . Криваяx    t  определяется законом сохранения (1), на базе которого полученодифференциальное уравнение (13).А именно, пусть разрыв, на одномберегу которого u  u1 , а на другом u  u2 , завремяtизменениепродвинулсянаколичестваx . Тогдавещества(заштрихованная зона на рисунке) равноразности входящего и выходящего потоков:(u2  u1)x   q(u2 )u2  q(u1)u1  t .69Отсюда скорость движения разрыва v разр dx= limзадаетсяtdtt 0уравнением:v разр  q(u2 )u2  q(u1)u1u2  u1(14)Последнее уравнение называется условием Гюгонио.

Оно выражаетсобой условие сохранения вещества на фронте ударной волны.Пример.Рассмотрим методологию решения задачи на примере задачи опротекании воды сквозь песок. Пусть x - вертикальная координата,возрастающая вниз; t - время; u  x, t  - влажность песка; q - скоростьстекания воды под действием силы тяжести. Скорость q зависит отu, а влажность u меняется от нуля до некоторого2максимального значения umax , которое определяется пористостью песка. Длявлажности. Пусть q гладкой функции u  x, t  соотношение баланса количества воды (1),приводит к дифференциальному уравнению:u   q u u   0t xС учетом конкретного вида функции q  u  получаем квазилинейноеуравнение:uuu0tx(15)Рассмотрим задачу на бесконечном участке   x   .

Характеристики

Список файлов книги

Свежие статьи
Популярно сейчас
Как Вы думаете, сколько людей до Вас делали точно такое же задание? 99% студентов выполняют точно такие же задания, как и их предшественники год назад. Найдите нужный учебный материал на СтудИзбе!
Ответы на популярные вопросы
Да! Наши авторы собирают и выкладывают те работы, которые сдаются в Вашем учебном заведении ежегодно и уже проверены преподавателями.
Да! У нас любой человек может выложить любую учебную работу и зарабатывать на её продажах! Но каждый учебный материал публикуется только после тщательной проверки администрацией.
Вернём деньги! А если быть более точными, то автору даётся немного времени на исправление, а если не исправит или выйдет время, то вернём деньги в полном объёме!
Да! На равне с готовыми студенческими работами у нас продаются услуги. Цены на услуги видны сразу, то есть Вам нужно только указать параметры и сразу можно оплачивать.
Отзывы студентов
Ставлю 10/10
Все нравится, очень удобный сайт, помогает в учебе. Кроме этого, можно заработать самому, выставляя готовые учебные материалы на продажу здесь. Рейтинги и отзывы на преподавателей очень помогают сориентироваться в начале нового семестра. Спасибо за такую функцию. Ставлю максимальную оценку.
Лучшая платформа для успешной сдачи сессии
Познакомился со СтудИзбой благодаря своему другу, очень нравится интерфейс, количество доступных файлов, цена, в общем, все прекрасно. Даже сам продаю какие-то свои работы.
Студизба ван лав ❤
Очень офигенный сайт для студентов. Много полезных учебных материалов. Пользуюсь студизбой с октября 2021 года. Серьёзных нареканий нет. Хотелось бы, что бы ввели подписочную модель и сделали материалы дешевле 300 рублей в рамках подписки бесплатными.
Отличный сайт
Лично меня всё устраивает - и покупка, и продажа; и цены, и возможность предпросмотра куска файла, и обилие бесплатных файлов (в подборках по авторам, читай, ВУЗам и факультетам). Есть определённые баги, но всё решаемо, да и администраторы реагируют в течение суток.
Маленький отзыв о большом помощнике!
Студизба спасает в те моменты, когда сроки горят, а работ накопилось достаточно. Довольно удобный сайт с простой навигацией и огромным количеством материалов.
Студ. Изба как крупнейший сборник работ для студентов
Тут дофига бывает всего полезного. Печально, что бывают предметы по которым даже одного бесплатного решения нет, но это скорее вопрос к студентам. В остальном всё здорово.
Спасательный островок
Если уже не успеваешь разобраться или застрял на каком-то задание поможет тебе быстро и недорого решить твою проблему.
Всё и так отлично
Всё очень удобно. Особенно круто, что есть система бонусов и можно выводить остатки денег. Очень много качественных бесплатных файлов.
Отзыв о системе "Студизба"
Отличная платформа для распространения работ, востребованных студентами. Хорошо налаженная и качественная работа сайта, огромная база заданий и аудитория.
Отличный помощник
Отличный сайт с кучей полезных файлов, позволяющий найти много методичек / учебников / отзывов о вузах и преподователях.
Отлично помогает студентам в любой момент для решения трудных и незамедлительных задач
Хотелось бы больше конкретной информации о преподавателях. А так в принципе хороший сайт, всегда им пользуюсь и ни разу не было желания прекратить. Хороший сайт для помощи студентам, удобный и приятный интерфейс. Из недостатков можно выделить только отсутствия небольшого количества файлов.
Спасибо за шикарный сайт
Великолепный сайт на котором студент за не большие деньги может найти помощь с дз, проектами курсовыми, лабораторными, а также узнать отзывы на преподавателей и бесплатно скачать пособия.
Популярные преподаватели
Добавляйте материалы
и зарабатывайте!
Продажи идут автоматически
6417
Авторов
на СтудИзбе
307
Средний доход
с одного платного файла
Обучение Подробнее