Главная » Просмотр файлов » Механика сплошных сред в задачах. Под ред М.Э.Эглит. Т. 1. Теория и задачи

Механика сплошных сред в задачах. Под ред М.Э.Эглит. Т. 1. Теория и задачи (1119114), страница 15

Файл №1119114 Механика сплошных сред в задачах. Под ред М.Э.Эглит. Т. 1. Теория и задачи (М.Э. Эглит - Механика сплошных сред в задачах) 15 страницаМеханика сплошных сред в задачах. Под ред М.Э.Эглит. Т. 1. Теория и задачи (1119114) страница 152019-05-09СтудИзба
Просмтор этого файла доступен только зарегистрированным пользователям. Но у нас супер быстрая регистрация: достаточно только электронной почты!

Текст из файла (страница 15)

9. Тензор напряжений 8.14 Поток называется плоскопараллельным, если компоненты скорости е и пя не зависят от декартовой координаты з и п, = О. Дан плоскопарзллельный поток с полем скорости х — у х,у пг = А, пя — — 2А —, и, = О, А = сопяФ, г4 ~ Я г4~ где х, у, х — декартовы координаты, г = ~/хз+ уз. Доказать, что это поле является полем скорости несжимаемой среды. 8.15 В некотором плоскопараллельном потоке выполнено и = — А —, А = сопв$, г = /хз-1-уз. у ,.г ' Найти во всем потоке компоненту пю если известно, что жид- кость несжимаема и е„— + О при у — + оо для всех х.

Показать, что течение потенциально всюду, кроме оси г = О; что потенциал яв- ляется гармонической функцией, а траектории — окружности. 8.16 Показать, что, если движение несжимаемой среды в одно- связной ограниченной области потенциально, т. е. в = 8га41 ~р, то поле скоростей и однозначно определяется значением нормальной составляющей скорости о„1г на границах Г рассматриваемой области, причем зависимость в от п„1г линейна.

Таким образом, поле скоростей в этом случае целиком определяется кинематикой и не зависит от действия внешних сил. О. Тензор напряжений При описании сил, действующих на поверхности, вводят плотность поверхностных сил — вектор напряжений р„как предел отношения поверхностной силы ЬР, действующей на площадке с нормалью а, к ее площади Ьо, когда Ьа стремится к нулю ЬР р„= 1пп а -4о Ьо Рис. 9.1, Глава 2.

Общие законы и уравнения Тензором напряжений Коши называют тензор р с компонентами рб такой, что вектор напряжений р„, с компонентами р'„, для площадки с нормалью в в рассматриваемой точке может быть вычислен по формуле р„=р пп, т. е. р'„=р' и . Ф пз (9.1) Существование такого тензора следует из закона сохранения количества движения. При лагранжевом описании среды часто вместо вектора напряжений р„используют вектор номинальных напряжений и„„связанный с р„формулой И„,йго = рвиа, (9. 2) где Иао и На, ппо и в — площади рассматриваемой индивидуальной элементарной площадки и нормали к ней до и после деформации. Таким образом, пг„, есть предел, при стягивании площадки в точку, отношения силы, действующей на площадке, к площади, которую она имела до деформации. Вводят также пгензор напряжений Пиалы — Кирхгой)а с компонентами но, определяемый соотношениями нщ = и поу, б (9.3) где по — компоненты вектора нормали к площадке в начальном состоянии.

Компоненты тензоров напряжений Коши и Пиолы— Кирхгоффа в лагранжевой системе координат связаны законом 1,, 1.„,. — л" е; = — р зеы (9.4) Ро Р дпл еь = еь + —, = (бь + ~ьв')е,, д~" (9.Б) где в — вектор перемещения. Если лагранжевы координаты суть просто начальные коор- динаты х, точек в пространственной декартовой системе (х;), то верны формулы н,ь(х) = — — р;.(х) и р,.Я = — . я',ь(х). ро дхь р дх, р дх, Ро дхь где ро и р — плотности, е, и еь — базисные векторы лагранжевой системы координат в начальном и деформированном состояниях, причем 9. Тензор напряжений Из закона сохранения момента количества движения при отсутствии внутренних моментов и моментных взаимодействий выводится симметрия тензора напряжений Коши Тензор напряжений Пиолы — Кирхгофа в общем случае несимме- тричен.

Задачи 0.1 Ло горизонтальной шероховатой плоскости движется с постоянной скоростью брус. Вес бруса ранен 1 кгс, козффициент кулонова трения о плоскость равен 0.3, площадь основания бруса 0.02 мз. Нанти вектор напряжений на части плоскости, находящейся в данный момент под брусом. Рнс. 9.2. 0.2 Пусть р' — векторы напряжений на площадках, перпендикулярных осям х' декартовой системы координат. а) Найти выражения векторов р' через компоненты тензора напряжений Коши ро. б) Каков физический смысл компоненты рщ тензора напряжений в декартовой системе координат? в) Показать, что в произвольной системе координат векторы р*' напряжений на координатных площадках я* = сопн1 имеют вид р*' = рн е, / /д", суммирования по г нет. г) Выразить физические компоненты векторов р*' 1компоненты в единичном базисе е,/~ел ~) в цилиндрической системе координат через компоненты тензора напряжений рб.

Глава 2. Общие законы и уравнения 9.3 а) Вывести из закона сохранения количества движения формулу Коши (9.1), которая определяет тензор напряжений. б) Какие ограничения на распределение плотности внешних сил и на поле ускорений необходимы для получения формулы (9. 1)? 9.4 Из закона сохранения количества движения вывести формулу (9.3), определяющую тензор напряжений Пиолы — Кирх- гоффа. 9.5 а) Вывести формулы, связывающие компоненты тензора напряжений Коши с компонентами тензора Пиолы — Кирхгофа.

б) Каков механический смысл компонент х"', если начальная лагранжева система координат декартова? Э.б Из закона сохранения момента количества движения (см. соотношения (7.3), (7.8), а также 3 12) при условии, что внутренние моменты количества движения Й и моменты распределенных пар Ь, Я несущественны, вывести свойство симметрии тензора напряжений. 9.7 В некоторой точке тела в декартовой ортогональной системе координат тензор напряжений задан своими компонента- ми (в паскалях): 100 100 160 (ро) = 100 0 — 150 160 -150 -60 Для площадки с нормалью пг = 1/2, пг = 1/2, пз = 1/~/2, найти компоненты вектора р„, а также величины касательного р„, и нормального р„„напряжений.

Найти угол д между р„и и. 9.8 В точке М в декартовой системе координат компоненты тензора напряжений заданы матрицей (ро) = 0 5 0 Определить вектор напряжений р„на площадке с нормалью и = -ег — -ег+ -ез. 1 2 2 3 3 3 9. Тензор напряжений 9.9 Векторы напряжений р„и р„, действуют в точке М на площадках с нормалями в и пг. Показать, что если тензор напряжений симметричен, то выполнено р„„, = р„,„. 9.10 1лавной системой координат для тензора р называют декартову ортогональную систему координат, в которой Рб — — О при гфг. Его компоненты Рп = Рг Ргг = Рг, Рзз = Рз в этой системе называют главными компонентами, а оси главной системы — главными осями тензора р, см.

задачу 2.14. а) Показать, что на площадках, перпендикулярных главным осям тензора напряжений, векторы напряжений направлены по нормали. б) Пусть главные оси и главные компоненты тензора напряжений известны. Найти площадки, на которых величина нормального напряжения р„„экстремальна. Найти соответствующие значения величин (рн„)ья и (р„„)„,;„. 9.11 Поверхностью напряжений для некоторой точки М сплошной среды называется тензорная поверхность тензора напряжений р — такое геометрическое место точек, декартовы координаты х' которых удовлетворяют условию р; х'ху = сопв1, где р; — компоненты тензора р в точке М в системе (х').

Определить форму поверхности напряжений для точки среды, где компоненты тензора напряжений в ортогональной декартовой системе координат следующие: а) Ры = Ргг = Рзз = р, р;, = О при г ~,г' — всестороннее растяжение при р > О или сжатие при р < О; б) ры = р, остальные р; = Π— одноосное растяжение при р > О или сжатие при р < О; в) ргг = рг1 = т, остальные рб = Π— простой сдвиг; г) Ры = А Ргг = В Рзз = С, Рб = О при г ~,г' — напряженное состояние самого общего вида в главных осях тензора напряжений. Исследовать вид поверхности напряжений в зависимости от знаков А, В и С. 4 звс гзсв Главя 2.

Общие законы и уравнения 98 9.12 а) Показать, что нор- маль лг к поверхности напря- л .Р. жений, см. задачу 9.11, в точке л'" . поверхности с радиусом-вектором и параллельна вектору напряжений на площадке с нормалью п = и/~г), см. рис. 9.3. Рис. 9.3. б) Воспользовавшись геометри- ческими свойствами поверхности напряжений, показать, что при произвольном напряженном состоянии в каждой точке существуют три взаимно перпендикулярных направления лп пг, ггз, таких, что Р, )! лп Р„, () лг, Рц (! лз.

в) Выписать компоненты р в базисе е = л . г) Показать, что если р„'й л для всех в, то тензорная поверхность есть сфера. Тензор р в этом случае называют шаровым. 9.18 В декартовой системе координат компоненты тензора напряжений в точке М таковы: Рп =12, Ргг=ргз=4, Ргз=8 Ргг=рзз=б. а) Определить главные компоненты н главные оси тензора напряжений. б) Разложить тензор напряжений на сумму шарового тензора и девиатора, см. задачу 2.12. 9.14 Симметричный тензор напряжений в некоторой точке в декартовой ортогональной системе координат имеет компонен- ты Рп = Ргг = Рзз = 9, Ргг = Ргз = Ргз = 1.

Здесь значения р;, отнесены к некоторому характерному значению напряжения ро и приведены в безразмерном виде. Определить главные компоненты тензора, возможные направления главных осей и написать преобразование, с помощью которого выполняется переход к главным осям. 9. Тензор напряжений 9.15 Компоненты тензора напряжений р в декартовой ортогональной системе координат (в') заданы формулами д, Зд1 р11 — — А(1 — яп — яп — ), 2 2 д . Зд1 Раз — — А(1+ в1п — Яп — ), 2 2У' Рнс.

9.4. д Зд р1з = рз1 — — Аяп — сов —, р1з = рз1 = рзз = рзг = рзз = 9 2 2 где 'У г = (и1)з+ (из)з, д = агс1н —, С = сопв~. С д А = сов-, у2яг 2 Это формулы для асимптотических, нри малых г и И ф я, выражений компонент тензора напряжений вблизи конца щели, растягиваемой симметричной нормальной нагрузкой, приложенной на ее берегах, в случае плоского напря- 9.16 а) Записать через главные компоненты тензора напряжений его следующие инварианты 11 = р'.,'ч 1з = 2Кр',,')' — р'.,:р',;), 1з = бе1 Ыь!! ,У1 = р".ч Уг = р.11рз.~ Уз = р.р'.ьр.й б) Показать, что для девиатора любого тензора инвариант 1з неположителен.

9.17 Получить формулы, выражающие величины нормального и касательного напряжений на площадке с нормалью и в точке М через главные компоненты тензора напряжений в этоп точке. Считать известными проекции вектора и на главные оси тензора напряжений. женного состояния. Найти главные значения р1, рз, рз тензора р и ориентацию его главных осей в пространстве, в частности, получить формулу для угла наклона сг главного направления, соответствующего наибольшему из р,, к оси т1. 100 Глава 2.

Характеристики

Тип файла
DJVU-файл
Размер
4,9 Mb
Тип материала
Высшее учебное заведение

Список файлов книги

Свежие статьи
Популярно сейчас
Зачем заказывать выполнение своего задания, если оно уже было выполнено много много раз? Его можно просто купить или даже скачать бесплатно на СтудИзбе. Найдите нужный учебный материал у нас!
Ответы на популярные вопросы
Да! Наши авторы собирают и выкладывают те работы, которые сдаются в Вашем учебном заведении ежегодно и уже проверены преподавателями.
Да! У нас любой человек может выложить любую учебную работу и зарабатывать на её продажах! Но каждый учебный материал публикуется только после тщательной проверки администрацией.
Вернём деньги! А если быть более точными, то автору даётся немного времени на исправление, а если не исправит или выйдет время, то вернём деньги в полном объёме!
Да! На равне с готовыми студенческими работами у нас продаются услуги. Цены на услуги видны сразу, то есть Вам нужно только указать параметры и сразу можно оплачивать.
Отзывы студентов
Ставлю 10/10
Все нравится, очень удобный сайт, помогает в учебе. Кроме этого, можно заработать самому, выставляя готовые учебные материалы на продажу здесь. Рейтинги и отзывы на преподавателей очень помогают сориентироваться в начале нового семестра. Спасибо за такую функцию. Ставлю максимальную оценку.
Лучшая платформа для успешной сдачи сессии
Познакомился со СтудИзбой благодаря своему другу, очень нравится интерфейс, количество доступных файлов, цена, в общем, все прекрасно. Даже сам продаю какие-то свои работы.
Студизба ван лав ❤
Очень офигенный сайт для студентов. Много полезных учебных материалов. Пользуюсь студизбой с октября 2021 года. Серьёзных нареканий нет. Хотелось бы, что бы ввели подписочную модель и сделали материалы дешевле 300 рублей в рамках подписки бесплатными.
Отличный сайт
Лично меня всё устраивает - и покупка, и продажа; и цены, и возможность предпросмотра куска файла, и обилие бесплатных файлов (в подборках по авторам, читай, ВУЗам и факультетам). Есть определённые баги, но всё решаемо, да и администраторы реагируют в течение суток.
Маленький отзыв о большом помощнике!
Студизба спасает в те моменты, когда сроки горят, а работ накопилось достаточно. Довольно удобный сайт с простой навигацией и огромным количеством материалов.
Студ. Изба как крупнейший сборник работ для студентов
Тут дофига бывает всего полезного. Печально, что бывают предметы по которым даже одного бесплатного решения нет, но это скорее вопрос к студентам. В остальном всё здорово.
Спасательный островок
Если уже не успеваешь разобраться или застрял на каком-то задание поможет тебе быстро и недорого решить твою проблему.
Всё и так отлично
Всё очень удобно. Особенно круто, что есть система бонусов и можно выводить остатки денег. Очень много качественных бесплатных файлов.
Отзыв о системе "Студизба"
Отличная платформа для распространения работ, востребованных студентами. Хорошо налаженная и качественная работа сайта, огромная база заданий и аудитория.
Отличный помощник
Отличный сайт с кучей полезных файлов, позволяющий найти много методичек / учебников / отзывов о вузах и преподователях.
Отлично помогает студентам в любой момент для решения трудных и незамедлительных задач
Хотелось бы больше конкретной информации о преподавателях. А так в принципе хороший сайт, всегда им пользуюсь и ни разу не было желания прекратить. Хороший сайт для помощи студентам, удобный и приятный интерфейс. Из недостатков можно выделить только отсутствия небольшого количества файлов.
Спасибо за шикарный сайт
Великолепный сайт на котором студент за не большие деньги может найти помощь с дз, проектами курсовыми, лабораторными, а также узнать отзывы на преподавателей и бесплатно скачать пособия.
Популярные преподаватели
Добавляйте материалы
и зарабатывайте!
Продажи идут автоматически
6417
Авторов
на СтудИзбе
307
Средний доход
с одного платного файла
Обучение Подробнее