Н.С. Зефиров - Химическая энциклопедия, том 5 (1110092), страница 9
Текст из файла (страница 9)
компонентов газовой смедр. минерагах. си или пои тонком йзмезьчении жижостей (см. Диснергиро- Свайсгюх. Т; сеРебристо-белый металл, крисгаллич. 13е иаиие) Т Осущеспцыюг с цельх3 гшшечения из гизо33 ценнь3х шетка гексагон. типа М8, и = 0,35375 нм, с = 0,55546 нм, в-в, Обе печ н рбуемой чист ты газов (см. ке 1 гр)лгпи 163/"3пж т. гпг 1545 С' т'кип' очисижа) и для санитарной зашитм атмосферы отзагрязнений 1947'С; плоти.
9,318 г/смз; Со 27,0 Дж/(моль К); ЬНзш 16,9 кдхг/моль ЬНз 191 хдгк/моль, АН~~ 232 краж/моль'* для Т. используют; злехтрофильтры; высокоскоростные 5999, 74,0 Дж/(моль К); давление пара 9,66 кПа (1545 'С)3 скрубберы Вентури, орошаемые уловленной жгшкосгью или темпе рный козф. линейного расширения 5,8.109 К' водой; самоочищающиеся фильтры с фггльтровальной пере- (300 К)33 Р 9 10:-3 Ом и; аитиферромагнетиг. ниже 58 К (точ- городкой из стеклянных, сиитетич. лйоо металлич.
волокои каНееля)3твердостьпоБринеллю471МПа.Лехкоповдзется (см. 3йияьтроааиие); т.наз. демисгры — сетки из вазаных "ьЪ 7А карлжтеристиеи трмацаи1авжгелей Гиариим44, си»розни. »сани, ици Эффсизилэииги или«ми (%) или зисгаа Ри»мрим и«гиги«я э-ю ии, игс аи 1 мин 1-з ОЭ-14 эо-!5а 71-95 9а-99 90-97 99-100 Элиитрийиээирм Скррряирм Все«зри Вил»ива«гии йми»4рм неги»си»рис«ими эимиии сии 9 исгиыс дида»три зз-1оо од-а,э 99-100 5,0-2о,а 9~99 96-1ОО 10-65 65-97 2а-40 10-90 а,а1-6,1 1-1О 2,4-43 100 0,9-5,0 95-100 1,5-6,6 90-99 0,2-1,6 Т. применяют в произ-ве и при концентрировании к-т (напр., ~23О4, Наг, НэРО4), при сульфиравании нефгепрс» дуктав (напр., при получении сульфонолов), при переработке пласгмасс с использованием пласгификаюров (напр., в произ-ве линолеума, искусств. кажи, моющихся обоев), при травлении и гальванопакрытии металлич.
изделий, для очистки газов от частиц масел после компрессоров и вжуум-насосов, при термич. и мех. обработке металлич. изделий с приыенением смазочно-охлаждающих жидкостей, в произ-ве сверхчистых хим. Реактивов и др. См. также Каплвулавдиваиив. Лиао Сляилизиэа»и эыии- и ли»дули»лили«ив, М., !915; Очистка эри. мьапкнввис сиз»и из иыиа, М., 1961. Х.
И. милам. ТуНТОВОК МАСЛО (древесное масло), жидкость от светло-желтого до орыакевого цвета с непонятным запахом. мол.м. 281-294; т.заст. аг -17 до -21 С; йлэе 0,940; л„ 1,500-1,524;э) 21б,2-220,5 мПа.с; число омыления 188-197, иодное число 154-1 7б, родановое числа 78-87, число Генера 25 Х4»п4« иаа, т. 5 Па принцету дейсгвия туманоулоывгели аналогичны пыле- уловителям (см. Пыл«улавливание), но в отличие от них работают в ре:киме самоочищения, поскольку в результате коалесценции уловленных капель йроисходит непрерывное самопроизвольное удаление жидкости.
Паи очистке туманов, образующихся при рабате с р-рами солев, дяя предотврыцения кристаллизации солей и эарастания фильтровальных перегородок осуществяяют их орошение или в фильтр вводят водяной пар. Волокнистые фильтры подраздюыют ню 1) нижоскоросгные с волокнами диаметром 5-20 мкм; улавливание частиц размером менее 1 мкы происходит в результате бра)невской диффузии и эффекта зацепления, причем эффективность процесса увеличиваегся с уменьшением скорости фильтрования, размера часпщ и диаметра волокон; 2) высокоскоростные с волохнами диаметром 20 — 100 мкм для вьщеления из газов частиц крупнее 1 мкм; эффективность процесса, к-рьш основан на инерционном осаждении, возрастает с увеличением размера частиц и скорости фильтрования до определенной (критической) величины (обычно 1-2,5 мlс); при большей скорости начинается вторичный унос брызг уловленной жидкости из слоя в виде крупнь1х капель; 3) мноюступенчатые, состоящие из 2 — 3 фильтров первого и вгарого типа; на первой ступени процесс проводят при высоких входных концентрациях тумана и скоростях выше критической; при этом улавливаемые хеппи укрупняются либо производится разгрузка образовавшейся жидюхти.
Фильтрующие элементы в фильтрах состоят из двух крупноячеистых сеток, ме:кду к-рыми расположен слой волокон толщиной от 0,5 до 0,15 м с пористосгью 88-95%. Такие элементы представляют собой цилиндрич. патроны, снабженные фланцами и дренажной трубкой, или прямоугольные плоские либо складчатые кассвгы (пансли). Для обеспечения стока уловленной жидкости патроны устанавливают вертикально на трубных решетках, а кассеты всграивают (также вертикально) в многогранный каркас с канусным дном и дренажной трубкой.
Для установок высокой производительности используют большое число фильтрующих элементов, к-рые размещают в верх. части аппаратов (напр., абсорберов) либо в отдельной выносной емкости. Сравнит. оценки туманоуловигелей разл. типов приведены в таблице. тл~нкльный п 95-97; раста, в орг. р-рителях (кроме метанола и этанола), не раств.
в воде. Относится к высыхающим раслввявльнмм масПредставляет собой смесь глицеридов к-т составы нена- сыш. к-ты — 71-83% а-элеосгеариновой (Час-9-врала-11- э4ралс-13-октадехатриеновой), 4-13%и олеиновой и 9-Ыус линолевой г;т, насыщ. к-ты — 3 — 7% пальмитиновой, 1,2% с1эариновой, 0,2-0,4% лауриновой к-т. Выделяют Т. м. из сейян и шюдов тунга (масляного дерева) сердцевидного (А1енпгеэ сардара) и тунга Форда (А)еапгев (огй11), содержащих 48-ббпр» масла, прессаванием измельчен- ного сырья после влажной термич.
обработки. Т. и. токсично, применяют только в техн. целях, Благодаря высокой скорости вьюыхания образует прочную влагостой- кую пленку. Сьгрье в произ-ве алкидных смол, масляных лжов, пластификатор в резиновой иром-сги; используют в произ-ве линолеумов, клеенок, Лил. см. аэи4 ст. Риси«мисс«им масла. Д И. Л«им«и ТУННКЛЬНАЯ СКАНЙРЛОЩАЯ МНКРОСКОПЙЯ, метод исследования структуры пов-сти твердых тел, позвспя- ияпий четко визуализировать на ней взаимное расположение отдельных атомов; основана на туннельном эффекте.
В туннельном сканирующем микроскопе сисгема пьезокри- сталлов, управляемая компьютером, обеспечивает трехкоор- динатное перемещение металлич. зонда на расстоянии поряд- ка 0,1 нм от исследуемой пов-сги. Между ней и зондом прихладывают напряжение ок, 1 В и реплстрируют возника- ющий туннельный ток. Компьютер управляет вертикальным перемещением зонда тж, пабы ток поддерживался на задан- ном постоянном уровне, и горизонтальными перемещениями по осям х и у (сканированием). Воспроизводимое на дисплее семейство кривых, отвечающих перемещениям зонда, являет- ся изображением эквипотенциальной пов-сти, поэтому атомы изображаются полусферами раэл. радиусов.
Достоинства ме- тода: сверхвысокое разрешение (атомного порядка, 10 2 нм); возможность размещать обрюец не в вакууме (как в элект- ронных микроскопах), а в абмчной воздушной среде при юы. давлении, в атмосфере инертного ппа и даже в язшкасти, что особенно важна для изучения гелеобразных и мжромол. структур (белков, ДНК, РНК„вирусов) в нативном состоянии. По принципу сираева изображений (с помощью электрон- ных сканирующих систем) и диапюону обьектов анализа данный метод тесно смыкаетсэ с алвюнронлой мяхросхолэвй.
Лил~4 «Ма»и»», 1990, в 146, Н4 6261, 19 1»1у, р. 294-96. А. Г. Хсгдвим. ТУННВЛЬНЫЙ ЭФФВКТ, квантовый эффект, сосгояший в проникновении квантовой частицы сквозь обласп, простран- ства, в к-рой согласно законам классич. физики нахождение частицы запрещено. Классич. частица, обладающая полной энергией Е и находящаяся в потенц. поле, может пребывать лишь в тех областях пространства, в к-рых ее полная энергия не превышает потенц. энергию (7 взаимодействия с полем, По- скольху волновая ф-ция квантовой частицы отлична от нуля во всем пространстве ч вероятность нахождения частицы в определенной области пространства задаегся квадратом моду- ля волновой ф-ции, то и в запрещенных (с точки зрения хлас- сич.
механики) областях аолновю ф-цив отлична ат нуля. Т. э. удобно иллюстрировать на модельной задаче об одно- мерной частице в поле потенциала У(х) (х — координата частицы). В случае симметричного двухъямною потенциала (рис. а) волновая ф-ция должна «умещаться» внутри ям, т. е. она представляет собой стоячую волну. Дискретные энерге- тич. уровни, к-рые расположены ниже барьера, разделяющего ьшнимумы потенцижа, образуют близко расположенные (почти вырожденные) пары. Разность энергетич.
уровней, составляющих пару, наз. туннельным расщеплени- еми, эта разность обусловлена тем, что точное решение задачи (волновая ф-ция) для каждого из квантовых сосгаяний дело- кализовано в обоих минимумах потенциала и все точные решения отвечают невырожденным уровням (см. Вырождение энвргегаичвсхих уровней). Вероятность Т. э. определяется ко- эффициентом прохождения сквозь барьер волнового пакета, 26 18 ТУРБИДИМЕТРИЯ х Криви» потопа евертзп У гл) таспши з слузае, когда ва ц«с действует сила првпвсзпа (и — дзе потсец, поц, б — едва потешу, зца), и з ш)цш, пвда ва еаспшу дсйстаует своа штзакашоьп 1оттшкиашсмьвий потсоцвал, е). Е— полцаа еиерпп ластззи, л — тоорлвцата.
Тозкпив лвшпцз вшбрацп» зелцозце ф-цвз. к-рый описывает нестацнонарное состояние частицы, локализованной в одном из минимумов потенциала. В потенц. поле с одним локальным минимумом (рис. б) для частицы с энергией Е, большей потенциала взаимодействие при х =, дискретные энергетич. состояния отсутствуют, но существует набор квазистационарных состояний, в к-рых велика относит.
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
